Закон количества движения

Пусть материальное тело А (рис. 1.120) массой т движется в момент времени со скоростью ь>1. Количество движения этого тела равно произведению его массы на скорость и направлено вдоль вектора скорости Если на тело действует сила Р, то скорость тела изменяется. Через промежуток времени 1 скорость получает приращение и и становится равной Из-за изменения скорости изменяется количество движения тела. Согласно закону количества движения элементарное геометрическое изменение количества движения материального тела за промежуток времени (И равно по величине и направлению импульсу силы, приложенной к телу за тот же промежуток [c.165]

Уравнение движения жидкости. Это уравнение, выражающее закон количества движения, может быть представлено в формах [c.16]

Для горловины диффузора закон количества движения можно написать в следующем виде [c.208]

Рис. 6-19. К применению закона количества движения к гидродинамически стабилизированному потоку в трубе.

По закону количества движения имеем [c.129]

По закону Количества движения имеем [c.123]

ЗАКОН КОЛИЧЕСТВА ДВИЖЕНИЯ ИЛИ ИМПУЛЬСА СИЛ [c.29]

Закон количества движения может быть прочитан так прир ащение суммы количества движения материальных точек данной системы за данный промежуток времени равно сумме импульсов всех внешних сил за тот же промежуток времени. Так как скорость и и сила iR являются векторными величинами, то и количество движения ти, а также и импульс силы PAt будут векторными величинами, поэтому уравнение (3-45) может быть записано и в координатной форме. Для любой оси проекций, например для оси Ох, это уравнение будет иметь вид [c.29]

Расчет камеры смешения является основной частью расчета инжекционных горелок. Для вывода уравнения инжекции вполне оправданным является использование закона количества движения, на основании которого можно рассчитать смеситель. [c.29]

Величина этого давления по закону количества движения равна [c.81]

Сравнивая формулы (129) и (130), можно заметить, что расчетные максимальные напряжения в трубопроводе, возникающие при распространении ударной волны, могут различаться в 3 раза. Отличие зависит от динамического или статического воздействия ударной волны. Используя закон количества движения и пренебрегая изменением плотности гидросмеси при переходе через фронт ударной волны, получаем [c.82]

Применим к перемещению элемента жидкости тпп т закон количества движения, по которому проекция приращения количества движения массы данного элемента А.М за некоторый промежуток времени dt на направление движения О О должна быть равна проекции импульса всех сил, действующих на рассматриваемый элемент за тот же промежуток времени [c.92]

Для определения ударного давления Руд применим закон количества движения к участку трубопровода у самой задвижки, ограниченному сечениями В—В и Р—Р. В соответствии с этим законом изменение количества движения системы за некоторый промежуток времени равно импульсу всех сил, действующих на эту систему за тот же промежуток времени. Аналитически этот закон выражается в равенстве проекции изменения количества движения на направление движения проекции импульса всех сил на то же направление [c.129]

Таким образом, закон количества движения, выраженный уравнением проекций на направление движения, примет вид [c.130]

Напомним, что в равномерном потоке изменение количества движения в единицу времени mv2—mvi==0. Следовательно, аналитическое выражение закона количества движения для единицы времени сводится, в таком случае, к равенству нулю суммы проекций всех действующих сил на направление движения. [c.168]

Рассматриваемая задача кроме основной ее цели представляет также большой методологический интерес, являясь примером применения закона количества движения к задачам теории лопастных машин вообще. [c.34]

Закон моментов количества движения. Закон количества движения и моментов количества движения установлен для всякой системы материальных точек, между которыми действуют внутренние силы взаимодействия, попарно равные и взаимно противоположные, так что главный вектор и главный момент внутренних сил равны нулю в каждый момент движения. В частности, оба закона приложимы к реальной жидкости — сжимаемой и несжимаемой. [c.34]

С точки зрения молекулярно-кинетической теории под давлением газа понимается сила, с которой молекулы воздействуют на единицу поверхности твердых или жидких тел. При этом предполагается, что взаимодействующие молекулы абсолютно упруги и движение их равновероятно во всех направлениях. На основании закона количества движения Ньютона для молекулы, имеющей массу т и скорость у, при упругом ударе о поверхность твердого тела изменение количества движения составляет 2mv, а сила взаимодействия [c.5]

Закон количества движения, или теорема импульсов, гласит изменение количества движения материальной точки за некоторый промежуток времени равно геометрической сумме импульсов приложенных сил за тот же промежуток времени. При этом под импульсом лы Р за время 1 понимают вектор 5, значение которого равно 5 = Р(. [c.19]

Закон количества движения в векторном выражении [c.19]

Выражая закон количества движения в проекциях на какую-либо ось (например, на ось х), получим [c.19]

Для вывода формулы основного сопротивления воздуха воспользуемся законом количества движения, или теоремой импульсов (см. 4)., [c.34]

Сила давления Р , которая вызывается этим отклонением по закону количества движения, [c.172]

На основании закона количества движения согласно уравнению (4) окружное усилие, действующее на выделенный элемент лопатки, [c.278]

Для получения уравнений, определяющих проекции силы взаимодействия выделенного профиля с потоком, применим закон количества движения к потоку газа, ограниченному линиями и В В . Газ входит и выходит в рассматриваемую полосу только через сечения А- В и А В . Поэтому изменение количеств движения этой полосы в единицу времени равно разности количеств движений потоков газа через А В и А В в единицу времени. Согласно (V—21) массы газа, протекающего через эти участки сечений I и I, равны и определяются по формуле [c.458]

Некоторые задачи гидравлики решаются методом конечных объемов. К объему движущейся жидкости, имеющему конечные размеры, применяют закон сохранения энергии либо в форме закона кинетической энергии, либо в форме закона количества движения и составляются соответствующие аналитические зависимости, решение которых дает искомый ответ на поставленные вопросы. [c.46]

Повышение давления при прямом ударе. Рассмотрим объем жидкости толщиной 65 и площадью и, прилегающей непосредственно к задвижке при гидравлическом ударе, в пределах которого возникло ударное повышение давления (см. рис. 6-14). Пусть давление перед задвижкой до остановки потока было ри после остановки Рг- Увеличение давления Ар = = Рг — Р1 можно определить, применяя закон количества движения. Обозначим плотность жидкости р, ее начальную скорость Va, время протекания явления бi. За бесконечно малый промежуток времени 61 объем жидкости юб5 и массой ри> 5 теряет количество движения [c.110]

Кроме осевой силы в результате изменения тгаправления движения потока при входе в колесо возникает осевая сила Р , направленная в противоположную с юропу, Ке вычисляют по закону количества движения [c.15]

Уравнение для расчета величины максимального повышения давления (напора), вызванного внезапшм изменением течения, может быть получено с помощью закона количества движения с использованием скорости волн давления, которые возникают вследствие инерции жидкости в трубе Полученное уравнение называют уравнением Жуковского (или уравнением гидравлического удара) [c.177]

Эта разность по закону количеств движений должна быть равна главному вектору внешних сил, действуюш,их на газ, заключенный в полосе А1А2В2В1. Очевидно, эти силы сводятся к силам давления по контуру А А В В Ау и силе реакции тела на газ. Силами трения пренебрегаем. Из определения сил давления и линий А А и В В соответствующие элементарные силы давления попарно равны по величине, но обратны по знаку (см. рис. 205). Поэтому главный вектор сил давления на этот контур равен геометрической сумме сил давления на выходе А2В2, обратных направлению оси z, и силе давления на входе АуВ , действующей по оси z, т. е. [c.459]

Пусть количество движения в объемах 1-Г, II-II и ///-/// потока жидкости (предполагая движение параллельноструйным) соответственно будет m V, тг г, tn vz. Направления векторов и тз з составляют с осью N-N углы соответственно аг и оз, а направление реактивной силы R — угол р. Составим выражение закона количества движения, спроекти- ровав величины на ось N-N [c.93]

Прежде чем провести анализ теории Паз ш—Прахова, необ ходимо рассмотреть расчет с применением закона количества движения. [c.20]

В гидромеханике закон количества движения применяется в ех случаях, когда хотят получить самое общее заключение отпосительпо исследуемого явления движения жидкости,- не рассматривая при этом особенности механизма самого явле(вп8Ш. Закон количества движения применяется к замкнутой контрольной поверхности, ограничивающей выбранную область жидкости без каких-либо сведений о движении жидкости внутри этой области. Применение закона количества движения требует тщательногр подхода, иначе можно впасть в большую ошибку, как, например, в случаях течения жидкости при внезапдом расширении трубы и расширении потока в диффузоре с тем же отношением площадей на входе и выходе и, той же контрольной поверхностью. По закону количества движения мы получаем в обоих случаях мини- [c.20]