Абсолютно упругие шары

Вышеприведенные законы газового состояния вполне точны для предельного состояния газов, когда их давление стремится к нулю. Такое предельное состояние названо идеальным состоянием-, идеальными газами называют воображаемые газы, которые при разных температурах и конечных давлениях строго подчиняются вышеприведенным законам. Вполне идеальным был бы гипотетический газ, состоящий из частиц, не имеющих объема — материальных точек, которые при столкновениях ведут себя, как абсолютно упругие шары. [c.150]

Из-за случайной ошибки Максвелл [8] при выводе формулы (105) ввел еще численный множитель 2/3. В дальнейшем он исправил эту ошибку. Однако большой авторитет Максвелла привел к тому, что допущенная им неточность была перенесена в большинство учебников, включая и первое издание этой книги. Приведенное здесь выражение является более строгим, но еще точнее оно станет после умножения на 0,998 [9]. Если представить себе молекулы газа как абсолютно упругие шары, диаметр которых равен сг, то вязкость газа в области, где применимы законы идеальных газов, не будет зависеть от концентрацни и окан<ется пропорциональной корню квадратному из абсолютной температуры. [c.59]

Вследствие того, что молекулы не точки и не абсолютно упругие шары, вероятность соударения зависит и от. геометрии соударения (совместного движения молекул в момент соударения), т. е. является вероятностью сложного события. Поэтому общее число столкновений частиц, составляющие скоростей которых заключены в интервале ui, Ui +du Vi, Vi +dvi, w,, Wi -i- dWi 2, 2 + dU2, Vi, + dv-x, w , + dw , относительная скорость равна V, a угол между нею и линией центров заключен в пределах в и 6 - - rf9, найдем, перемножив (согласно теореме произведения вероятностей) уравнения (II, 1) и (11,2). [c.280]

В.. Молекулы газа при своем движении сталкиваются между собой и со стенками сосуда, заключающего газ. Эти столкновения происходят по законам ударов абсолютно упругих шаров. Однако отдельные столкновения могут быть упругими и неупругими. Неупругим столкновением называется такое, при котором сумма кинетических энергий поступательного движения молекул до столкновения не равна сумме кинетических энергий поступательного движения после столкновения, т. е. [c.12]

Сумма кинетической энергии поступательного движения молекул до столкновения равна сумме кинетической энергии поступательного движения их после столкновения (Яд с)-Этот случай соответствует ударам абсолютно упругих шаров. [c.13]

Точное вычисление t для молекул, рассматриваемых как абсолютно упругие шары, было сделано Энскогом [c.113]

При описании с помощью квантовохимических методов жидкого состояния [531], в частности эффектов сольватации [532], в последнее время используется кластерная концепция, разработанная Шерагой с сотр. [533—536] на основе оригинальной идеи Франка и Вена [537]. В этой концепции жидкость трактуется как смесь молекулярных кластеров например, вода рассматривается как смесь кластеров (Н20)п с п = 2—9 [536]. Возможность ограничиться только малыми кластерами подтверждается расчетами [146] стабильности кластеров (Н20)п в зависимости от п. Для межкластерного взаимодействия в этой концепции используется модель абсолютно упругих шаров. Кластерная модель позволила [535] успешно описать термодинамические свойства воды в жидком состоянии. [c.130]

Механизм всасывания молекул растворителя в раствор через полупроницаемую перегородку можно представить таким образом ударяясь о полупроницаемую перегородку, молекула отскакивает от нее, как абсолютно упругий шар, и при своем движении назад отбрасывает от перегородки молекулы растворителя. На мгновение у перегородки создается разреженное пространство, которое и заполняют молекулы растворителя, свободно проникающие через перегородку. Чем больше будет в единицу времени ударов молекул растворенного вещества о единицу поверхности перегородки, тем больше растворителя пройдет через перегородку. [c.112]

Допустим, что газ находится под небольшим давлением и при достаточно высокой температуре, поэтому его можно рассматривать как идеальный. Предполагается, что газовые молекулы движутся беспорядочно, хаотично, т. е. не имеют преимущественных направлений. При беспорядочном движении молекулы газа сталкиваются и ведут себя при этом, как абсолютно упругие шары. Силами межмолекулярного притяжения в идеальных газах пренебрегают. Газовая молекула от одного столкновения до другого движется прямолинейно. От удара скорость и направление прямолинейного движения молекулы изменяются. [c.235]

Пусть в 1 см находится п газовых молекул. Допустим, что молекулы — абсолютно упругие шары. Радиус молекулы обозначим через г и диаметр — через й. [c.237]

Это определенное количество другой формы движения, как частный случай, может остаться прежним механическим движением. Другими словами, во всех тех случаях, когда ти является мерой движения, этой же мерой служит и mv 2. Применение двух мер движения позволяет, например, просто решить задачу о столкновении абсолютно упругих шаров. [c.77]

Эти основные закономерности в общем не изменяются, если учесть нецентральные удары , а также то, что соударения между молекулами, и тем более молекул с заряженными частицами, в действительности не являются соударением абсолютно упругих шаров, так как силы взаимодействия не возникают внезапно в определенной точке, ио действуют между ними а некотором расстоянии. [c.67]

В кубе содержится п молекул. Предположим, что молекулы движутся только по трем направлениям (перпендикулярно трем граням). Для беспорядочного движения большого количества бесконечно малых частиц, сталкивающихся как абсолютно упругие шары, такое предположение вполне оправдано. В среднем только одна треть молекул движется по одному направлению, вторая треть — по другому, последняя —по третьему, т. е. каждая треть молекул перемещается туда и обратно между противоположными гранями куба. В этом случае число молекул, производящих удары на единицу поверхности грани в единицу времени, будет равно 7з п, а суммарное давление составит [c.12]

Уравнение конденсации пара на поверхности. При выводе уравнений скорости конденсации (49) мы допустили, что молекулы представляют собой упругие шары. В действительности молекулы, конечно, не являются твердыми шарами. Их ядерный остов окружен подвижной электронной оболочкой. Это обстоятельство налагает определенные условия на вывод самого уравнения. Между тем оно может быть получено с учетом действительного состояния молекул без допущения, что молекулы представляют собой абсолютно упругие шары. [c.161]

Частицы газа сталкиваются между собой, как абсолютно упругие шары. В противном случае столкновение частиц привело бы к полному прекращению движения. [c.7]

Количество движения частицы равно тс до удара, после же удара количество движения будет — тс, так как направление скорости станет противоположным, все же остальное не меняется вследствие подчинения удара частицы законам удара абсолютно упругих шаров. Изменение же количества движения равно [c.9]

Второй фактор доказывается теорией соударений двух абсолютно упругих шаров. [c.197]

Газообразное состояние вещества очень распространено. Газы участвуют в важнейщих химических реакциях, являются теплоносителями и источниками энергии. Впервые правильные представления о природе газов выдвинул М. В. Ломоносов. Он распространил закон сохранения энергии на тепловые явления, полагая, что частицы газов находятся в непрерывном хаотическом движении, сталкиваются и отталкиваются друг от друга в беспорядочной взаимности . Позже была развита теория газов на основе следующих положений I) газ соетоит из огромного числа молекул, находящихся в непрерывном тепловом движении 2) молекулы подчиняются законам механики, между ними отсутствует взаимодействие 3) постоянно происходящие между молекулами столкновения подобны столкновениям между абсолютно упругими шарами и происходят без потери скоростей. Молекулы лишь меняют направление движения, а их общая кинетическая энергия остается постоянной. [c.113]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология