Нейтронодефицитные изотопы

Захват электронов происходит с одной из атомных оболочек, чаще всего с ближайшей к ядру Х-оболочки (Х-захват), реже — со следующих,и Ж -оболочек (соответственно, Ь- и Л/ -захват). р -распад характерен для нейтроноизбыточных изотопов, в к-рых число нейтронов больше, чем в устойчивых (а для элементов с г>83—больше, чем в р-стабильных, испытывающих только а-раснад) напротив р+-распад и электронный захват свойственны нейтронодефицитным изотопам, более легким, чем устойчивые или р-стабильные. [c.229]

Из нейтронодефицитных изотопов прометия наибольший интерес представляет изотоп свойства которого определяются нали- [c.114]

При облучении тория протонами высокой энергии изотопы астатина с массовыми числами 209—211 получаются как непосредственно по реакции расщепления, так и за счет распада нейтронодефицитных изотопов более тяжелых элементов. [c.234]

ОБ ОБЩИХ ХАРАКТЕРИСТИКАХ РАСПАДА НЕЙТРОНОДЕФИЦИТНЫХ ИЗОТОПОВ [c.537]

Всего сейчас известно 19 изотопов радона с массовыми числами 204 и от 206 до 224. Искусственным путем получено 16 изотопов. Нейтронодефицитные изотопы с массовыми числами до 212 получают в реакциях глубокого расщепления ядер урана и тория высокоэнергичными протонами. Эти изотопы нужпы для получения и исследования искусственного элемента астата. Эффективный метод разделения нейтроно дефицитных изотопов радона разработай в Объединенном институте ядерных исследований. [c.305]

Вторым этапом работы стал синтез новым методом новых изотопов старых элементов. Здесь самыми интересными оказались опыты по синтезу нейтронодефицитных изотопов курчатовая — Ки, и Ки. В качестве сна- [c.499]

Легкие (нейтронодефицитные) изотопы получают облучением изотопов кюрия ядрами гелия или других элементов тяжелыми ионами, например, тория ионами кис-шорода. [c.256]

По реакции Azin, 2n)Az образуется нейтронодефицитный изотоп исходного ядра, который часто оказывается радиоактивным и обычно распадается путем позитронного распада. Для нейтронов с энергией 14 Мэе сечение реакции (л, 2л) возрастает с увеличением атомного номера ядра примерно от 0,01 барн для легких ядер до 1—2 барн для элементов с Z>50. [c.31]

Астат-211. Альфа-излучатель At (Т[/2 = 7,2 ч ЭЗ 58,3%, а 41,7% основные 7-кванты с = 92,4 кэВ (2,3%) 687,0 кэВ (0,25%) Еа = = 5,866 МэВ), изотоп пятого, самого тяжёлого элемента в группе галогенов, относится к числу немногих нейтронодефицитных изотопов, применяемых в радиотерапии. У астата нет стабильных изотопов, а радиоактивные изотопы имеют короткие периоды полураспада (самый большой Т1/2 = 8,3 ч у At). Поэтому исследование химических свойств этого элемента происходит на уровне ультрамикроколичеств, что требует исключительной аккуратности в создании определённых экспериментальных условий и их стабильности во времени с учётом того факта, что астат имеет несколько устойчивых валентных состояний, как аналог йода. Всё это привело исследователей к открытию целого ряда новых свойств элемента, на основе которых были разработаны методы выделения ультрамикроколичеств At из сложных смесей продуктов ядерных реакций и синтеза ряда неорганических и органических соединений астата [19]. В последнее время было показано, что перспективными для применения в радиотерапии по своим свойствам могут быть такие препараты с At как метиленовый голубой, моноклональные антитела (МКАТ), коллоидный металлический Те (размер зёрен 3-5 мкм) с сорбированным At [19, 20]. [c.356]

К образованию нейтронодефицитных изотопов. Однако среди продуктов деления наблюдается и ряд изотопов с нормальным и даже повышенным содержанием нейтронов. Возможно, что указанная группа ядер, включающая ряд Р"-излучателеп, образуется по другому механизму деления — деления с возбужденного уровня. В результате оказывается возможным деление ядер среднего атомного веса, для которых эмиссионное деление, по-видимому, исключается. Согласно указанному механизму, ядро делится на два осколка, находящиеся в сильно возбужденном состоянии. Энергия возбуждения снимается путем испарения нуклонов. Число испускаемых нуклонов может изменяться в достаточно широком интервале в зависимости от энергии возбуждения. [c.658]

При взаимодействии уквантов с атомными ядрами возможен ряд процессов возбуждение более высоких уровней ядра, ядерные реакции типа (у, п), у,р), у, а.) и т. д. Все фотоядерные реакции являются пороговыми, т. е. они протекают только под воздействием достаточно жестких 7-квантов. Другой особенностью фотоядерных реакций является их резонансный характер. Начиная с пороговой энергии, сечение фотоядерной реакции быстро возрастает с ростом энергии у-квантов до некоторого максимального значения и затем снова падает. Из всех фотоядерных реакций наименьшую величину порога и наибольшее значение сечения имеет реакция (у,п), которая находит наибольшее применение в фотоактивационном анализе. В результате реакции (у,п) обычно образуется нейтронодефицитный изотоп исходного элемента, распадающийся путем испускания позитронов. Пороги реакций (у, ) для большинства элементов колеблются в пределах от 6 до 16 Мэв. [c.568]

Франций, благодаря своему особому положению в периодической системе Д. И. Менделеева, представляет очень большой интерес в химическом отношении. Этот элемент является самым активным металлом, для него, как и других щелочных элементов, известно очень мало нерастворимых соединений. Все это и определило основную цель данной работы — поиски новых осадителей франция. Были сделаны попытки изучить экстракцию франция рядом органических растворителей и лет5гчесть его хлорида. Опыты были выполнены с самым легким нейтронодефицитным изотопом франция [c.275]

Из нейтронодефицитных изотопов прометия наибольший интерес представляет изотоп Рт , свойства которого определяются наличием у ядер легких РЗЭ замкнутой оболочки из 82 нейтронов. Еще в 1948 г. Баллу [228] на основании вычисленной по теории Бора — Уилера относительной устойчивости ядер прометия высказал предположение о том, что изотоп Рт должен быть а -активным изотопом с большим временем жизни (Та). К этому же выводу пришла позднее Новосельская [121], которая вычислила, что Га для Рт должно быть равнымШ —Ю чет. Однако основание для поисков а -излучения Рт было получено только в самое последнее время, когда у РЗЭ было обнаружено около 15 а -активных изотопов, как естественных с Ti/, = 1,5-10 лет и с Г./, = 1,4-10 лет), так и полученных при ядерных реакциях с частицами высокой энергии. Из систематики а-распада тяжелых ядер [140]следует, что величины энергии а-частиц (Еа) у изотопов одного элемента растут с уменьшением числа нейтронов и что у ядер вблизи замкнутой оболочки из 126 нейтронов, а именно у ядер с числом нейтронов (N) 128, энергия а-распада достигает максимума. Такого же повышения а следует ожидать среди изотопов редкоземельных элементов с замкнутой оболочкой из 82 нейтронов. По аналогии с тяжелыми ядрами максимумы величин Е , а следовательно и большие скорости распада в этой области следует ожидать у ядер с 84 нейтронами [178, 553]. [c.114]

Реакция (я, 2п). Для освобождения из ядра дополнительного нейтрона требуются затраты энергии, поэтому реакции этого тина всегда пороговые. Для большинства ядер порог реакции (п, 2п) находится в области 6—12 Мэе. По реакции Z А(п, 2п) z А образуется нейтронодефицитный изотоп исходного элемента, который часто бывает радиоактивным и обычно распадается путем позитронного распада. Для нейтронов с энергией 14 Мэе сечение реакции (п. 2п) возрастает с увеличением атомного номера ядра примерно от 0,01 барн для легких ядер до 1—2 барн для элеменгов с 2>50. [c.61]

В 1960 г. нами был дан [7, 8] основанный на изотопической инвариантности подробный анализ границы устойчивости и энергий протонного распада нейтронодефицитных изотопов вплоть до олова и на этой основе предсказано существование двупротонной радиоактивности и описаны ее-главные свойства. Интерес к всевозможным вариантам радиоактивного распада с испусканием протонов резко возрастает. Материалы доклада [6] в несколько расширенном варианте публикуются в виде статьи [9]. [c.536]

Наряду с протонной и двупротонной радиоактивностью нейтронодефицитным изотопам присущ р -распад, а также а-распад, играющий часто основную роль при Ъ > 50. Для предварительной ориентации опытов по получению нейтронодефицитных ядер и интерпретации получаемых результатов необходимо предсказание свойств таких ядер. При наличии достаточных сведений о зеркальных ядрах с избытком нейтронов или об энергиях возбуждения разных изоспиновых состояний ядер данного изотопического мультиплета возможны прямые и весьма точные оценки масс-дефектов и энергий распада нейтронодефицитных ядер. Первые оценки такого рода были даны Б. С. Джелеповым [5] и А. И. Базем [14]. В дальнейшем было получено несколько простых соотношений, вполне оправдавших себя на многих примерах новых нейтронодефицитпых ядер и использовавшихся в описываемых далее экспериментальных работах. Так, например, связь между необходимой для определения масс-дефекта нового ядра. zMj энергией связи (5р) Х-то протона и уже известной энергией связи 2-го нейтрона (5 ) в зеркальном ядре характеризуется с достаточной точностью приведенным в [7, 8] соотношением [c.537]

Расчеты значений Адля ядер с у1 < 80 были выполнены недавно Йенекке [18], предложившим полуэмпирическую формулу разностей кулоновских энергий. На рис. 1 и 2, заимствованных из нашей статьи [19], расчетные кривые Йенекке [18], а также приводимые в его работе экспериментальные значения Ат т приводятся вместе с кривыми Ql+. С помощью приведенных на этих рисунках величин можно с достаточно хорошей точностью (лучше 1 Мэв) оценить энергии Р -раснада и время жизни нейтронодефицитных изотопов легких элементов с2>Л 4-1и, в частности, излучателей запаздывающих протонов. Кроме того, сопоставление показанных на рис. 1 и 2 значений и Ат т позволяет дать оценку вклада сверхразрешенного р -перехода в общую скорость р+-распада. [c.538]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология