Ядерные реакции, типы

Очень важна ядерная реакция типа (п, р), протекающая в атмосфере Земли между азотом и нейтронами, постоянно образующимися под действием космических лучей, 7 ( р)в С. Таким путем из стабильного изотопа азота получается радиоактивный изотоп углерода б С. Период его полураспада около 5 тыс. лет. Все живые организмы растения, которые поглощают СО2 из атмосферы, и животные, которые питаются этими растениями, содержат один атом радиоактивного изотопа б С примерно на триллион атомов стабильного изотопа 6 . Современные методы измерения позволяют обнаруживать такие чрезвычайно малые количества изотопа б С. Зная его долю в органическом веществе и период полураспада, можно определять возраст различных древних органических остатков, например свайных сооружений доисторического человека, воЗраст зерен, найденных в египетских пирамидах и т. д. [c.219]

Это недостаточно строгая схема, так как существуют ядерные реакции типа реакций (ш, 2п) в бериллии (.захват одного нейтрона вызывает получение двух нейтронов), которые используются как вторичные источники нейтронов. [c.16]

Заметим, что ядерная реакция типа (с1, р) служит для получения многих радиоактивных изотопов, используемых на практике, например Ма , получаемый по реакции Ыа (с1, р) Ыа . Реакция вида (а, п) является источником нейтронов и также используется для получения многих радиоактивных изотопов. Известны и другие типы ядерных реакций. Число их со временем быстро возрастает. [c.376]

Написать полное уравнение ядерной реакции типа (п, а), если исходным является ядро [c.36]

Написать полное уравнение ядерной реакции типа (п, 2п), если дочерним ядром является а) б) 7N в) щВг г) [c.36]

Обозначая исходное ядро через гХ и дочернее — через У, написать в общем виде уравнения ядерных реакций типов а) р, а б) с1, р [c.37]

Примером ядерной реакции типа (с1, р), может быть процесс, с помощью которого впервые был получен радиоактивный изотоп п2 Ма при облучении стабильного ц На ядрами дейтерия происходило образование и На и выбрасывание протонов — реакция ц2 Ыа(й(, /5)и2 Ка. [c.219]

Облучение в ядерном реакторе - сравнительно простой, доступный и чаще всего применяемый способ радиоактивации образцов. Под воздействием тепловых нейтронов в них обычно протекают ядерные реакции типа М (п, у)М, в результате чего образуются радиоизотопы исходных элементов. [c.206]

Источником нейтронов может являться также ядерная реакция типа (у, п). Для этого обычно осуществляется комбинация —Ве, Ыа —Ве или —Ве. [c.80]

Предел Нуклиды, определяемые в ядерных реакциях типа [c.9]

Нейтронные генераторы дают нейтроны с энергией 14 Мэе при потоках средней интенсивности. Их использование открывает для активационного анализа довольно интересные возможности. При энергии нейтронов 14 Мэе ядерные реакции типа (я, р), (я, а) и (я, 2п) возможны практически для всех элементов, причем первые две превалируют у легких элементов, а последняя — у тяжелых (Z>50). Сечение реакции (л, у) в этой области энергий обычно на два порядка ниже, чем реакций (я, р), (я, а) и (я, 2я), поэтому она не дает сколь-нибудь заметного вклада в наведенную активность. [c.69]

При взаимодействии у-квантов с атомными ядрами возможен целый ряд процессов возбуждение более высоких уровней ядра (у, у ) и ядерные реакции типа (у, п), (у, р) 74 [c.74]

Метод основан на одновременном облучении в ядерном реакторе ана лизируемых образцов и эталонных количеств определяемых элементов. Образующиеся в результате ядерных реакций типа (п, у) радиоактивные изотопы элементов-примесей выделяются из облученного образца при помощи носителей и их активность сравнивается с активностью эталонных образцов. [c.436]

А , Xi — скорость убыли данного нуклида, равная сумме скорости естественного распада и скорости убыли его за счёт ядерных реакций типа (п7), (7п), (пр), (рп), (псе), (ап) и т.д., пропорциональных мощности ЯЭ, умноженной на долю времени нахождения данного нуклида в области, где возможно протекание данного вида реакций эффективное время полураспада г-го нуклида в данных условиях (в соответствующих полях нейтронных, 7-квантов, протонов, а-частиц). [c.161]

Ке (р, у) Na — Ne ). Ядра и Ке состоят из целого числа а-частиц и одного нейтрона. Им свойственна тенденция заменить этот нейтрон на а-частицу, поскольку ядра, состоящие из целого числа а-частиц, очень устойчивы. Поэтому становится возможной ядерная реакция типа (а, п) таким образом, и Л е есть источники нейтронов в звездах (например, -Ь Не —>0 -Ь п). [c.204]

Ответ. Ядерные реакции типа (б) не зависят от молекулярных столкновений вплоть до очень высоких температур (>10 °С) и всегда имеют первый порядок при низких Т. Энергия, необходимая для разрыва связи Вг — Вг, напротив, накапливается при молекулярных соударениях,,, [c.232]

Предлагалось также для определения кислорода в алюминии и бериллии использование ядерной реакции типа (у, ), вызываемой с помощью бетатрона Можно для определения кислорода применять и метод изотопного разбавления [c.824]

Все указанные реакции относятся к ядерным реакциям типа (а, л), т. е. сопровождаются испусканием нейтрона. Однако при бомбардировке а-частицами могут испускаться и протоны хН, например, в реакции [c.38]

Ядерные реакции можно использовать при изучении диффузии кислорода через поверхностные окислы. Через окисные пленки, образованные, например, анодно в растворе, не обогащенном Ю или 0, диффундируют эти изотопы. Положение и концентрацию изотопов определяют косвенным путем, используя ядерные реакции типа Ю( Не, Не) Ю или Ю(р, He) N. Энергия испускаемых а-частиц рассеивается на пути через окисел. На основе энергетического спектра а-частиц определяют концентрацию диффундирующего кислорода как функцию положения его в поверхностном окисле. При использовании этой методики были исследованы анодные окисные пленки на и на [c.441]

При ядерной реакции типа ядерного синтеза два ядра взаимодействуют с образованием большего ядра. Например, ядра дейтерия jH и трития iH соединяются, образуя ядро гелия гНе и нейтрон [c.183]

Радиоизотопные источники преимущественно основываются на ядерных реакциях типа (а, п) и (у, п). Из ускорителей для получения нейтронов чаще других используются ускорители дейтронов [реакция с1, п)] протонов [реакция р, п)] и электронов, тормозное излучение которых позволяет осуществлять реакцию (у, п). Последние две реакции требуют ускорения заряженных частиц до энергий выше 1,5 Мэе, в то время как реакция (с/, п) имеет высокое сечение уже при энергии дейтронов около 100 кэв. [c.62]

Интерферирующие ядерные реакции первого порядка. При облучении тепловыми нейтронами реактора протекает основная реакция 2 А )г Однако присутствие в потоке некоторой доли быстрых нейтронов и жестких у Квантов может вызвать целый ряд интерферирующих ядерных реакций типа 1) ,,А(п, р) А 2) 2 А(п, а) А 3) + А(п, А [c.103]

При взаимодействии у-квантов с атомными ядрами возможен целый ряд процессов возбуждение более высоких уровней ядра (у, у ), ядерные реакции типа (у, п), (у, р), (у, а), (у, ) и др. Взаимодействие у-квантов с ядрами имеет ярко выраженный резонансный характер. В области резонанса сечение, начиная с пороговой энергии, быстро растет с увеличением энергии у-квантов до некоторого максимального значения и затем снова падает (рис. 28). Резонансное взаимодействие 1 аблюдается при энергии у-квантов 10—20 Мэв. Резонансная энергия Е ,, при которой наблюдается максимальное сечение, закономерно уменьшается с ростом массового числа [c.116]

Н II ес о те со Ь. = из я г Ё X У 2 о 2 о н о. Ь о ёа Ядерная реакция Тип излу- чения е-, е+ т Выход р-частиц на 8 МеУ-й дейтон о н о ез к н [c.40]

Q li Ядерная реакция Тип излучения e , e+ T Период полурас- i пада о о. =is о X [c.48]

В я Ё 1й Ом я Ядерная реакция Тип излу- чения е-, е+ т Период полурас- пада ное сечение для нейтронов 1, . , в см2 р" -Я я с ь [c.51]

Метод основан на облучении анализируемых образцов в ядерном реакторе потоком медленных нейтронов. В результате ядерных реакций типа гЭ /л, т/гЭ +1 образуются радиоактивные изотопы облучаемых элементов, активность которых служит мерой количества определяемых элементов. Принципы данного метода изложены в ряде работ обзорного характера [c.612]

Ядерные реакции Типы ядерных реакций [c.241]

Отклонения от закона сохранения массы, обнаруженные в ядерных реакциях типа приведенной выше, являются только кажущимися. Они исчезают, [c.779]

Можно предложить также ядерные реакции типа [c.39]

Тормозное излучение неизбежно возникает также при облучении объектов ускоренными электронами вследствие радиационных потерь в фольге выходного окна ускорителя и в самом облучаемом веществе. Несмотря на то что поток излучения в этом случае значительно ниже, чем для мишеней из вещества с большим атомным номером, все же основная часть активности обусловливается тормозным излучением. Было показано [48], что при облучении полистирола электронами с энергией 23—30 Мэе 90% наведенной активности обусловлено реакцией (yyn) и только 10%—реакцией (е, п) так как сечение последней реакции на два порядка ниже первой. Активацией атомов облучаемых систем в результате других ядерных реакций типа (y, р) (y, d) (у, а) т. п. можно пренебречь, поскольку сечение этих реакций значительно ниже сечения реакций (y, п) к тому же по ним образуются главным образом стабильные изотопы Г49]. [c.21]

Фотоактивационный анализ основан на взаимодействии высокоэнергетических гамма-квантов у>1 МэВ с ядрами элементов. При этом происходят следующие основные процессы переход ядра на более высокий возбужденный уровень, при высвечивании которого происходит частичный или полный переход на изомерный уровень по реакции у, у ) и ядерные реакции типа (у. (V. Р)> (7> ) и др. Активность радиоизотопов, образующихся в результате фотоядерных реакций, пропорциональна числу облучаемых ядер. Известные фотоядер ные реакции имеют ярко выраженный пороговый и резонансный характер (рис. 1,15). [c.82]

При взаимодействии уквантов с атомными ядрами возможен ряд процессов возбуждение более высоких уровней ядра, ядерные реакции типа (у, п), у,р), у, а.) и т. д. Все фотоядерные реакции являются пороговыми, т. е. они протекают только под воздействием достаточно жестких 7-квантов. Другой особенностью фотоядерных реакций является их резонансный характер. Начиная с пороговой энергии, сечение фотоядерной реакции быстро возрастает с ростом энергии у-квантов до некоторого максимального значения и затем снова падает. Из всех фотоядерных реакций наименьшую величину порога и наибольшее значение сечения имеет реакция (у,п), которая находит наибольшее применение в фотоактивационном анализе. В результате реакции (у,п) обычно образуется нейтронодефицитный изотоп исходного элемента, распадающийся путем испускания позитронов. Пороги реакций (у, ) для большинства элементов колеблются в пределах от 6 до 16 Мэв. [c.568]

По первому способу применяются ядерные реакции типа (л, т). приводящие к образованию радиоактивных изотопов. После облучения анализируемого вещества стандартной дозой медленных нейтронов анализируют наведенную радиоактивность (интенсивность, вид и энергию излучения), по которой судят о составе вещества. Этот способ, называемый активационным анализом можно эффективно использовать для выборочного определения содержания микропримесей элементов, обладающих большим поперечным сечением активации (кобальт, золото, марганец, редкоземельные элементы и др.). Для непрерывного автоматического контроля состава вещества данный способ мало пригоден так как для получения наведенной активности продуктов реакции (/г, у), достаточной для надежного измерения, необходимы интенсивные нейтронные потоки (10 нейтр/см -сек и выше), а сам анализируемый технологический продукт становится более или менее радиоактивным. [c.145]

Совершенно иного типа ядерные превращения были недавно открыты Ганом и Штрасманом 1938). Они нашли, что при облучении урана, тория или протактиния нейтронами ядра этих элементов раскалываются на две приблизительно равные части. Этот процесс дробления атомных ядер протекает одновременно с обычными ядерным реакциями типа тех, которые были упомянуты в 48. Дробление атомных ядер освобождает (в 10—20 раз больше внутриядерной энергии, чем последние, а именно 180— 200 MeV на каждое дробящееся ядро. Продукты дробления довольно разнообразны. Разные авторы нашли в них две группы ядер от Z = 34 (Se) до Z = 42 (Мо) и от Z = 51 (Sb) до Z = 57 (La). Вероятно каждая из этих групп образована вторичными превращениями обоих осколков от дробления. При дроблении также выбрасываются нейтроны с энергией около 2 MeV, причем на один нейтрон, затраченный на дробление, выбрасывается 2—3 таких вто- [c.79]

Эффективность ядерных реах хихй, да и само направление (тип) их сильно зависит от величины энергии примененным снарядов . Частицы, испускаемые природными радиоактивными веществами, а тах же протоны и а-частицы, выбрасываемые ядрами при искусственных ядерных реакциях типа а.-р, р-а и в свою очередь применяемые в качестве снарядов , имеют невысокие ( 1 Mev) значения своей энергии. Естественно, что ученые не могли ограничивать себя столь маломощными бомбардировочными средствами , и перед наукой была поставлена задача первостепенной важности создать специальные установки для ускорения прх1л1еняемых снарядов как легких (электрон), так и более тяжелых (протон, дейтерон, трххтон, гелион). [c.179]

Не обладая электрическим зарядом, нейтроны могут свободно проникать в атомные ядра, даже обладая минимальной энергией, равной энергии теплового движения (при комнатной температуре энергия таких нейтронов, называемых тепловыми, равна около эв, что соответствует скорости тепловых нейтронов около 2200 м1сек). Нейтроны малой энергии — тепловые и так называемые резонансные (с энергией порядка электрон-вольт), захват которых ядрами приводит к возбуждению определеных ядерных уровней, взаимодействуют с ядрами весьма эффективно. При этом наиболее распространён так называемый радиационный захват таких нейтронов — ядерные реакции типа М- п, с испу- [c.52]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология