Закон испарения жидкости со свободной

В 1803 г. Дальтоном был установлен количественный закон испарения жидкости со свободной поверхности (для установившегося режима), аналитическое выражение которого имеет вид . [c.113]

Чтобы определить скорость испарения вещества из смеси, пользуются формулами, предложенными для вычисления скорости испарения жидкости со свободной поверхности. На основании приближенного закона Дальтона количество жидкости О, испарившейся со свободной поверхности, можно определить по формуле [c.54]

Этот основной закон испарения жидкости со свободной поверхности был предложен в 1853 г. Дальтоном и подтвержден многими позднейшими исследованиями. Математически его выражают так [c.400]

Полученное уравнение является основным законом испарения жидкости со свободной поверхности, предложенным в 1803 г. Дальтоном и подтвержденным многими позднейшими исследованиями. [c.539]

Как указано выше, в процессе сушки различают два периода, которые характеризуются постоянной (первый период) и падающей (второй период) скоростью сушки. В первом периоде, когда удаляется поверхностная влага, процесс аналогичен испарению со свободной поверхности жидкости и подчиняется закону Дальтона, который можно представить в виде [c.279]

В этой области процесс удаления влаги из материала в первом периоде аналогичен процессу испарения жидкости со свободной поверхности. Тепло подводится к поверхности парообразования от греющей поверхности через слой материала, не охваченный процессом массообмена, поэтому количество переданного материалу тепла в этом случае определяется с достаточной степенью точности законом теплопроводности Фурье. [c.285]

Влияние скорости воздуха. С некоторым приближением можно считать, что процесс испарения влаги из материала в периоде постоянной скорости сушки идентичен с процессом исиарения жидкости со свободной поверхности. Закон Дальтона для скорости испарения жидкости со свободной поверхности имеет следующий вид [c.449]

В период постоянной скорости влажность материала больше гигроскопической, пар у его поверхности является насыщенным (р = р ) и соответствует температуре мокрого термометра t . В этот период происходит интенсивное поступление влаги из внутренних слоев материала к его поверхности. Скорость поверхностного испарения влаги из материала может быть принята равной скорости испарения ее со свободной поверхности жидкости и определена, согласно закону Дальтона. Поэтому уравнение влагоотдачи с поверхности материала имеет вид [c.610]

Из сравнения адсорбционного равновесия с равновесием твердого тела или жидкости с паром видно следующее [134] испарение и конденсация насыщенного пара происходят по всей поверхности жидкости или твердого тела, при адсорбционном равновесии адсорбция происходит только на свободной части поверхности, а десорбция — лишь с занятой части поверхности при 0 = /2 обе части поверхности равны и оба вида равновесия сходны. Этим сходством оправдано именование величины Ь как упругости десорбции, по аналогии с упругостью насыщенного пара. Поэтому для адсорбционного равновесия, аналогично закону Клаузиуса—Клапейрона [c.45]

Было установлено, что отклонение величины для вязкости от адди- тивного значения равно ДР /2,45, где Д/ представляет собой избыточную свободную энергию смешения , являющуюся мерой отклонения от закона Рауля р ]. Интересно отметить, что здесь появляется то же самое число 2,45, которое равно отношению энергии испарения или работы, требующейся для образования дырки в жидкости, к свободной энергии активации вязкого течения. [c.493]

Когда чистая жидкость В находится в равновесии со своим паром, свободная энергия жидкого и парообразного вещества В должна быть одинаковой. Испарение и конденсация происходят с одинаковой скоростью. Если к жидкости добавляется небольшое количество нелет чего растворенного вещества А, свободная энергия или способность к испарению вещества В в растворе понижается, поскольку некоторая часть молекул раствора, достигающая поверхности раздела жидкости и газа, относится к веществу А, а не к В. Однако обратная тенденция, конденсация пара в жидкость, остается неизменной, потому что в паровой фазе отсутствуют молекулы типа А, которые могли бы помещать молекулам типа В конденсироваться. При постоянной температуре частота, с которой молекула жидкости достигает поверхности с достаточной кинетической энергией, чтобы перейти в паровую фазу, одинакова в чистом веществе Вив растворе, если считать, что раствор обладает идеальными свойствами (рис. 18-11). Однако предполагается, что растворенное вещество А является нелетучим. Поэтому не все молекулы, достигающие поверхности с указанной энергией, могут на самом деле покинуть жидкость. Если 1% молекул в растворе принадлежит к типу А, то давление пара В составит лишь 99% давления пара чистого вещества В. Это утверждение основано на законе Рауля [c.139]