Массовое число ядра

БЕТА-РАСПАД ( -распад) — радиоактивное превращение атомного ядра, при котором испускаются р-частицы — электроны (р ) или позитроны (Р+). К Б.-р. относят также захват атомным ядром электронов с ближайшей к ядру электронной оболочки. Массовое число ядра при Б.-р. не изменяется, заряд ядра увеличивается на единицу при испускании электрона и уменьшается на единицу при испускании позитрона или захвате электрона. При этом атом химического элемента превращается в атом другого (соседнего) элемента. [c.44]

Массовое число ядра (т. е. количество нуклонов) при всех видах р-распада остается неизменным ядро превращается в изобар (один нейтрон превращается в протон или наоборот). [c.576]

Зависимость периода спонтанного деления от массового числа ядра (Ан. Н. Несмеянов) [c.577]

Протон и нейт))()н, являясь по существу лишь разными квантовыми состояниями одной и той же частицы — нуклона, могут взаимно превращаться. Число протонов в ядре определяет величину положительного заряда ядра 2. Массовое число А равно сумме протонов Z и нейтронов /V, входящих в состав ядра А = = 7 4-Л/. Следовательно, число нейтронов Л/ в ядре атома любого элемента равно разности между массовым числом А и числом протонов 2 = А—2. Так, если массовое число ядра атома магния 24, порядковый номер 12, то число нейтронов M-—A — Z = = 24- 12= 12. [c.90]

Так как массы протона и нейтрона (см. выше) очень мало отличаются от 1, то массовое число приблизительно указывает и относительную массу ядра (С = 12). Например, масса ядра лития jLi равна 7,016005. Относительная масса ядра азота N равна 14,003074 и т. д. Таким образом, массовое число ядра только приблизительно равно его действительной массе. Массовые числа, очевидно, суть целые числа. Они лежат в пределах 1—260, но не представляют собой непрерывного ряда. [c.36]

Массовое число ядра атома А Z [c.394]

Атомы состоят из атомного ядра и электронной оболочки. Атомное ядро состоит из протонов и нейтронов с массовыми числами, равными 1. Массовое число ядра равно сумме протонов и нейтронов. Нейтроны электронейтральны, поэтому заряд ядра определяется только числом протонов. Так как химические свойства элемента зависят только от заряда атомного ядра, то могут существовать атомы с одинаковыми химическими свойствами, но различными массами ядер — изотопы. Существующие в природе элементы являются смесями изотопов, а атомная масса элемента выражает среднюю атомную массу изотопов. Если один из изотопов наиболее распространен, то атомная масса примерно равна массе этого изотопа. [c.213]

ЯДЕРНЫЕ РЕАКЦИИ, превращения атомных ядер, обусловленные их взаимод. с другими ядрами или элементарными частицами. Обычно осуществляются при бомбардировке тяжелых ядер в-ва мишени пучками более легких ядер или частиц. В отличие от процессов рассеяния, при Я. р. изменяются состав и св-ва вступающих в р-цию ядер. Я. р. типа а + А в + В сокращенно записывают Л(а, в) В, где а — бомбардирующее ядро, А — ядро мишени, В — конечное ядро (ядро-продукт), в — вылетающая частица. Суммы массовых чисел и зарядов участвующих в Я. р. ядер в обеих частях ур-ния должны быть равны между собой. По энергиям бомбардирующих частиц условно различают Я. р. при низких (<1 МэВ), средних (1—100 МэВ) и высоких (> 100 МэВ) энергиях. Разграничивают также р-ции на легких ядрах (массовое число ядра мишени А < 50), ядрах Средней массы (50 < А < 100) и тяжелых ядрах (Л > 100). [c.725]

Классификация ядерных реакций. Ядерная реакция может- сопровождаться увеличением или уменьшением массового числа ядра по сравнению с исходным в ряде случаев, например, при реакциях типа (р, п), (е, у) и им подобных массовое число ядра остается неизменным. [c.81]

Быстрое уменьшение сил адерного притяжения между нуклонами с ростом расстояния приводит к слабой зависимосга уд. энергии связи от массового числа ядра (рис.). У легких адер уц. энергия связи невелика (ок. 7 МэВ/нуклон в случае Не). С росто.м А число соседей у каждого нуклона возрастает, и растет значение Е /А. Оно достигает максимума при [c.513]

Известно, что при испускании а-частицы массовое число уменьшается на четыре единицы, а заряд ядра — на две. В периодической системе элемент смещается на две клетки влево (правило сдвига). При испускании р-частицы массовое число ядра атома не изменяется, а заряд ядра увеличивается на единицу. В периодической системе элемент смещается на одну клетку вправо. В результате излучения 4-х а-частиц заряд ядра уменьшается на 8, а массовое число на 16 единиц, т. е. образуется изотоп элемента, заряд ядра которого равен 92 - 8 = 84, а массовое число 238- 16 = 222. При излучении ядром 2-х р-частиц массовое число практически не изменится, а положительный заряд ядра возрастет на две единицы. Следовательно, образовавшийся при распаде изотоп имеет заряд 86, а массовое число изотопа равно 222. Это изотоп радона 2 Кп. [c.103]

Ядра элементов представляют собой совокупность определенного числа протонов и нейтронов. Ядра характеризуют зарядом, равным сумме зарядов протонов, и массой (или массовым числом). Ядра одного и того же элемента (т. е. ядра, имеющие одинаковый заряд), обладающие разной массой, называют изотопами данного элемента. Важной характеристикой изотопа является его естественное содержание, показывающее, какова доля (в %) данного изотопа среди стабильных изотопов элемента. Некоторые важные для спектроскопии ЯМР изотопы в природных объектах встречаются с небольшими естественными содержаниями ("О 0,01%, [c.7]

Массовое число ядра [c.331]

Подобные расчеты можно выполнить и для других ядер. Чем больше энергия связи на один нуклон, тем больше устойчивость ядра. На рисунке 2.2 показана зависимость энергии связи, отнесенной к нуклону, от массового числа ядра А. [c.24]

В ядерной физике установлено, что для описания упругого рассеяния нейтронов на атомных ядрах можно в первом приближении использовать потенциальную яму с параметрами Vq 50 МэВ и d = 1,3 Л /=10 см, где А —массовое число ядра. Следовательно, при исследовании рассеяния нейтронов на атомных ядрах можно применять борновское приближение только при энергиях относительного движения, удовлетворяющих неравенству [c.502]

Рис. 6.6. Вещественные и мнимые части s-волновых пион-нуклонных длин рассеяния, извлеченные из сдвигов энергии и ширин уровней пионных атомов. Интерполяционные прямые линии проведены на глаз. Они ясно показывают линейную зависимость от массового числа ядра А, а также систематическое изменение с избытком нейтронов N - Z (взято из работы Ий/пег et al., 1974)

Ширина резонансной структуры в Ош значительно превышает ширину распада свободного резонанса Д(1232). Уширение систематически увеличивается с ростом массового числа ядра и в основном связано с эффектами многократного рассеяния. [c.247]

Сила связи А уменьшается с ростом массового числа ядра А, так как интеграл от Var по объему ядра должен оставаться постоянным. [c.407]

Вследствие влияния магнитного поля Земли ее поверхности могут достигать лишь те частицы космического излучения, магнитная жесткость которых = = А-р1 Х-е) больше некоторой величины, являюш ейся функцией географических координат и направления движения частицы А — массовое число ядра 2 — его заряд р — импульс частицы е — заряд электрона). Широтный эффект составляет 10% на уровне моря и резко возрастает при удалении от поверхности Земли. [c.969]

Массовое число показывает общее количество нуклонов, содержащихся в ядре данного элемента. Например, массовое число ядра атома натрия 23, так как атомное ядро натрия состоит из 23 нуклонов. [c.54]

Для обозначения состава атомных ядер применяют символ данного химического элемента, около которого помещают два числа слева вверху массовое число, а слева внизу — число протонов в ядре. Например, и51. Если массовое число ядра обозначить буквой А, число нейтронов в ядре буквой N и заряд ядра атома буквой 2, зависимость между тремя этими величинами выразится формулой [c.54]

Что называют массовым числом ядра [c.54]

Р -Распад имеет место при относительном избытке нейтронов в ядре. Поскольку число нуклонов при --распаде не меняется, массовое число ядра остается тем же. [c.17]

Слово нуклон в настоящее время используют для обозначения частиц, составляющих ядра,— протонов или нейтронов. Массовое число ядра, таким образом, равно числу входящих в состав ядра нуклонов. [c.80]

Протоны создают положительный заряд ядра заряд ядра равен числу протонов в нем. Эта величина равна порядковому номеру Z элемента в системе Менделеева. Массу ядра образуют протоны и нейтроны вместе. Эту величину обозначают через А и называют массовым числом ядра. Очевидно, что А = Z - - N, где N — число нейтронов в ядре. Однако если учитывать все точно, то, как оказывается, масса ядра всегда меньше простой суммы масс нуклонов при образовании ядра некоторая часть массы нуклонов уходит в виде излучения. Разность между суммой масс нуклонов и массой образовавшегося ядра носит название дефекта ядерной массы. Чем эта величина больше, тем прочнее ядро. [c.13]

И возбужденным (метастабильным) состояниям, а также выяснить, какой именно изотоп данного элемента образует изомерную пару, т. е. определить массовое число ядра, находящегося в метастабильном состоянии. [c.300]

Особенно иктересна проблема синтеза новых заактиноидных элементов (105—118) и предвидение их свойств. Совершенно очевидно, что периодическая система элементов, открытая Д. И. Менделеевым, не кончается 104 или 105 элементом. Однако с ростом отношения Z IA <где Z — заряд ядра, А — массовое число) ядра атомов становятся все более склонными к делению и поэтому их существование становится все менее и менее вероятным. [c.85]

Особенно интересна проблема синтеза новых заакти-нондных элементов (105—]18) и предвидение их свойств. Соверщенно очевидно, что периодическая система элементов, открытая Д. И. Менделеевым, не кончается 104-м или 105-м элементом. Например, в Дубне обнаружен 107-й элемент с периодом полураспада 2 миллисекунды. Есть указания на обнаружение элементов № 106 и № 108. Однако с ростом отношения Z IA (где Z —заряд ядра, А — массовое число) ядра атомов становятся все более [c.104]

РАДИОАКТИВНЫЕ РЯДЬ1 (радиоактивные семейства), группы генетически связанных радионуклидов, в к-рых каждый последующий возникает в результате а-или р-распада предыдущего (см. Радиоактивность). Каждый Р. р. имеет родоначальника-радионуклид с наибольшим для данного ряда периодом полураспада Т. к. при испускании ядром а-частицы его массовое число уменьшается на 4 единицы, а при испускании р -частицы остается неизменным, в каждом Р. р. массовые числа всех радионуклидов могут различаться На число, кратное 4. Если значения массовых чисел членов данного Р. р. делятся на 4 без остатка, то такие массовые числа можно выразить общей ф-лой 4п (п = 58 или 59) в тех случаях, когда при делении массового числа ядра на 4 в остатке будет 1, 2 или 3, общие ф-лы для массовых чисел членов таких P.p. можно записать как 4п -t- 1, 4п -t- 2 или 4п -Ь 3. В соответствии с этими ф-лами различают 4 Р. р., родоначальниками к-рых являются Th (ряд 4п), Np (ряд 4п + 1), (ряд 4п -t- 2) и (ряд 4п -Ь 3). Обычно их называют соотв. рядами тория, нептуния, урана-238 и урана-235. Ряд урана-238 часто наз. также рядом урана-радия ( Ка-наиб. устойчивый радионуклид радия), а ряд урана-23 5-рядом актиноурана (первонач. название U). [c.165]

Я.р. осуществляют под действием налетающих, или бомбардирующих, частиц (нейтроны п, протоны р, дейтроны а, электроны е, ядра агомов разл. элементов) либо у-квантов, к-рыми облучают более тяжелые ядра, содержащиеся в мишени. По энергиям бомбардирующих частиц условно различают Я. р. при низких ( < 1 МэВ), средних (1-100 МэВ) и высоких (> 100 МэВ) энергиях. Разфаничивают р-ции на легких ядрах (массовое число ядра мишени А < 50), ядрах ср. массы (50<Л < 100) и тяжелых ядрах (А > 100). [c.514]

Рис. 6.7. Приведенные сдвиги уровней как функция массового числа ядра А. Интерполирующая прямая линия проведена на глаз, но она хорошо согласуется с вычислениями в оптическом потенциале L. Taus her, частное сообщение, данные из работы Eri son е. al., 1969)

Рис. 7.22. Сечения неупругого рассеяния, поглощения и однократной перезарядки для реакций под действием с энергией 165 МэВ на различных ядрах в зависимости от массового числа ядра А. Сечения однократной перезарядки — полуэмпирические оценки. Для сравнения показано и полное сечение аил (из работы Ashery et al., 1981b)

На рис. 37.1—37.4 представлены соответственно радиоактивные ряды тория (Ап), нептуния (4/г - - 1), урана (4/1 2) и актиноурана (4/г 3). Указаны химический символ элемента, массовое число ядра и его период полураспада. В скобках приведены старые [c.872]

Здесь N — число нейтронов ядра, Z — заряд ядра, равный числу протонов, А = N Z — массовое число ядра, равное числу нуклонов, ДЬе — величина изменения электронного лептонного числа в реакции. Гипотеза Майорана тоже предусматривает ненулевую массу покоя нейтрино. Для проверки этой идеи всё более интенсивно ведутся экспериментальные поиски безнейтринной моды 2 -распада ядер. Массы действующих детекторов достигают десятков килограмм, в большинстве из них применяются обогащённые изотопы. Планируется создание детекторов 2 -распада с массой порядка сотен килограммов и более. [c.12]

БЕТА-РАСПАД (Р распад) — радиоактивное превращение атомного ядра, при к-ром испускаются Р-частицы, т. е. электроны (р )или позитроны (Р+) в В.-р. включается также электронный пахват, т. е. захват атомным ядром одного из электронов окру-жаюп(ей ядро электронной оболочки. 1 роме позитрона (или электрона), в каждом акте В.-р. испускаются также нейтрино или, соответственно, антинейтрино (см. Элементарные частицы) при электронном захвате испускается нейтрино. Массовое число ядра при Б.-р. не изменяется. Заряд ядра увеличивается на единицу при испускании электрона и умепь-шается на единицу при испускании позитрона или электронном захвате. При этом атом данного химич. элемента превращается в атом другого (соседнего) элемента. Энергия, выделяющаяся при Б.-р., по-разному распределяется между электроном (позитроном) я антинейтрино (нейтрино). Поэтому энергия вылетающих электронов (нозитронов) может принимать любые значения от О до нек-рой макс. величины [.ран — т. н. граничной. энергии Б.-р. (в большинстве случаев составляющей неск. Мне). Значение граи может служить характеристикой атомного [c.215]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология