Гамма-излучение

Каким энергетическим изменениям в атоме соответствует гамма-излучение рентгеновское излучение видимое излучение [c.6]

Здесь Г — ширина линии гамма-излучения — соответствует неопределенности в энергии, а т — среднее время жизни возбужденного состояния ядра, соответствует неопределенности во времени. Обычно время жизни возбужденного состояния ядра характеризуют периодом полураспада Хч , а сам процесс перехода ядра из возбужденного состояния в основное описывается уравнением [c.178]

Для поглощения гамма-излучения [c.342]

Радиоактивные изотопы распадаются самопроизвольно, образуя альфа- и бета-частицы и гамма-излучение. Радиоизотопы широко применяются в медицине и промышленности, но все эти три типа радиации более или менее опасны для здоровья. Так как ядерная радиация не улавливается органами чувств человека, разработано множество устройств для определения радиации и ее интенсивности. [c.318]

Гамма-излучение представляет собой электромагнитное излучение. Гамма-лучи обладают большой проникающей способностью и малым ионизирующим действием. Энергия гамма-излучений различных изотопов находится в пределах 0,01 — 3 МэВ. [c.53]

Когда ядро остается в возбужденном состоянии, можно ожидать, что оно перейдет в более устойчивое состояние путем гамма-излучения. Именно поэтому гамма-излучение связано практически со всеми альфа- и бета-переходами. Так как гамма-лучи —это форма электромагнитного излучения, и поэтому не имеют заряда н массы покоя, то никакого изменения изотопной характеристики ядра в результате гамма-излучения не происходит. Гамма-излучение может быть трех видов. Первый из них — это простое испускание гамма-кванта. Второй вид — внутренняя конверсия. В довольно упрощенном виде внутренняя конверсия может быть представлена как столкновение испущенного фотона с электроном во внешней структуре атома. Предполагается, что в результате этого столкновения энергия фотона полностью передается электрону, который приобретает энергию, равную энергии начального фотона за вычетом энергии связи электрона. Однако вся простота этой картины исчезает, стоит только учесть малую вероятность такого столкновения. В действительности внутренняя конверсия — это процесс, конкурирующий с гамма-излучением он заключается в том, что электрон одного из электронных уровней атома испускается. Чаще всего испускается электрон с К- или -уровней, так как они наиболее близки к ядру. Отношение числа электронов конверсии к числу испускаемых фотонов называют коэффициентом внутренней конверсии. Так [c.408]

Сварные швы — весьма ответственные места сосудов и аппаратов, поэтому для них предусмотрен ряд методов контроля и испытаний, а именно внешний осмотр и измерение, механические испытания, ультразвуковая дефектоскопия (или просвечивание рентгеновскими лучами и гамма-излучением), замер твердости шва и некоторые другие методы. [c.30]

Первоначально производят внешний осмотр и измеряют сварные швы, прн этом выявляют трещины, непровары, раковины и другие недопустимые дефекты. После внешнего осмотра сварные швы подвергают ультразвуковой дефектоскопии или просвечиванию с использованием рентгеновских лучей или гамма-излучения, механическим испытаниям. Ультразвуковая дефектоскопия и просвечивание взаимно заменяют друг друга. Объем контроля при просвечивании определяется в зависимости от условий работы аппарата. [c.30]

МэВ в виде гамма-излучения. Оба энергетических уровня пока- [c.414]

К оптическим и радиационным отнесены воздействия электромагнитными волнами с длинами менее 10 мм и потоками частиц больших энергий. Это соответствует спектру частот электромагнитных волн, начиная с Ш Гц, инфракрасной, видимой, ультрафиолетовой области и рентгеновскому излучению, кончая гамма-излучением с частотой 1015 Гц. [c.91]

Л е й т ц - ММ 5 РТ — микроскоп отраженного света, предназначенный для исследований радиоактивных аншлифов в нагретых камерах (гамма-излучение, альфа-гамма-излучение). [c.111]

Одним из основных затруднений при практическом исиользовании радиоактивных излучений является вредное действие их на организм человека. Характер дей ствия на организм радиоактивных изотопов зависит 01 ряда факторов вида излучения (альфа-, бета-, гамма-излучения) и его эиаргин,. периода полураспада изотопа, путей поступления и количества изотопа, поступившего в организм, индивидуальной чувствительности орга-ииз.ма. [c.163]

Радиоактивный распад ядер сопровождается в основном альфа-, бета- и гамма-излучением. [c.52]

Рентгеновское излучение — электромагнитное излучение, возникает при торможении быстрых электронов в веществе. Практически рентгеновское излучение может возникать в лнэ-бых электровакуумных установках, в которых применяются достаточно большие напряжения (десятки и сотни киловольт) для ускорения электронного пучка. Как и гамма-излучение оно обладает малой ионизирующей способностью и большой глубиной проникновения. [c.53]

Б дозиметрической практике часто сравнивают радиоактивные препараты по ионизационному эффекту, производимому гамма-излучением в воздухе. Если два препарата при тож- [c.54]

Радиационно-химические реакции. К радиационно-химическим относятся процессы, идущие под воздействием на вещество электромагнитных излучений или потоков частиц высоких энергий — рентгеновских и гамма-излучений, электронов, протонов, нейтронов, а-частиц и др. Происходящее под действием таких излучений и потоков частиц высоких энергий разложение называется радиолизом. [c.98]

ЕДИНИЦЫ РЕНТГЕНОВСКОГО И ГАММА-ИЗЛУЧЕНИЙ И РАДИОАКТИВНОСТИ [c.46]

Радиоактивное превращение ядер часто сопровождается у-излучением (гамма-излучением), обусловленным переходом образовавшегося ядра из возбужденного состояния в основное (нормальное) состояние. [c.14]

В мессбауэровском дифрактометре гамма-излучение от источника через систему коллимационных щелей попадает на исследуемый образец, рассеивается на нем и регистрируется детектором излучения. [c.232]

Радиоактивный распад обычно представляют себе как спонтанное расщепление ядра с альфа- или бета- и гамма-излучением. Хотя альфа-, бета- и гамма-излучения экспериментально доказаны. [c.393]

Радиохимические методы щироко применяют в аналитической химии, например при измерении радиоактивности образца. Это довольно просто, когда образец обладает естественной радиоактивностью. Однако при измерениях основной трудностью является проблема абсолютного отсчета, т. ( . возможность отсчета каждой излучаемой частицы. Это включает вопросы геометрии, рассеяния, поглощения в источнике и эффективность счетчика. Все они могут быть решены в определенной степени, но трудно рассчитывать, что ошибка будет менее 1—2%. Однако известны случаи, когда эта ошибка оправдана удобством метода, а также преимуществом этого метода перед трудными обычными химическими. Качественное или даже полуколичественное определение радиоактивных элементов может быть проведено довольно быстро, если для них известны гамма-излучения изотопов. Обычно идентификация радиоактивного изотопа делается на основе его периода полураспада. Это оказывается весьма затруднительным, если период полураспада велик, или неудобным для определения, даже если он равен нескольким часам. [c.423]

Однако, если оценить гамма-излучение, то изотоп можно узнать в течение нескольких минут с помощью сцинцилляционного спектрометра. [c.423]

После альфа- и бета-распада ядра часто остаются в возбужденном состоянии. Такие возбужденные состояния рассматриваются как метастабильные. Это отмечается символом ш, например, в " Тс, что обозначает изотоп технеция в метастабильном возбужденном состоянии. Энергия, излучаемая изотопами в таком состоянии, представляет собой гамма-излучение с энергией, на ( хугон больщей или равной таковой для рентгеновских лучей. (Рассмотрите рис. V. 1, на котором представлен электромагнитный спектр.) Гамма-лучи имеют наивысщую проникающую способность и при некоторых условиях наиболее опасны из этих трех типов излучений для живых тканей при прохождении через них. Опасность для живых тканей определяется тем, что молекулы в организме ионизируются при облучении. Эта опасность выража- [c.324]

Радиоволны, инфракрасный, видимый и ультрафиолетовый свет, рентгеновские лучи и гамма-излучение представляют собой электромагнитные волны с различной длиной волны. Скорость света, с = 2,9979-10 ° см с , связана с его длиной волны X и частотой V соотношением с = Ху. Волновое число у-это величина, обратная длине волны, V = 1/Х. Все нагретые тела излучают энергию (излучатель с идеальными свойствами дает излучение абсолютно черного тела). Планк выдвинул предположение, что энергия электромагнитного излучения квантована. Энергия кванта электромагнитного излучения пропорциональна его частоте, Е = км, где / -постоянная Планка, равная 6,6262 10 Дж с. Выбивание электронов с поверхности металла под действием света называется фотоэлектрическим эффектом. Квант света называется фотоном. Энергия фотона равна /IV, где V-частота электромагнитной волны. Зависимость поглошения света атомом или молекулой от длины волны, частоты или волнового числа представляет собой спектр поглощения. Соответствуюшая зависимость испускания света атомом или молекулой является спектром испускания. Спектр испускания атомарного водорода состоит из нескольких серий линий. Положения всех этих линий точно определяются одним общим соотношением-уравнением Ридберга [c.375]

При просвсчивании рентгеновскими и гамма-лучами на специальной пластинке получается изобрал<енип дефекгов в металле. При помощи рентгеновских дефектоскопов можно [[росвечивать стальные детали толщиной до 100 мл. Приборы с нснользованием источников гамма-излучения позволяют просвечивать летали толщиной до 300 мм. [c.107]

Для характеристики фотонного излучения но эффекту ионизации применяют так называемую экспозиционную дозу рентгеновского и гамма-излучений Дэкс- Она представляет собой отношение суммарного заряда всех ионов одного знака, созданных в воздухе, при полном торможеггии всех вторичных электронов, которые были образованы фотонами в малом объеме воздуха с массой (1т к массе воздуха в этом объеме [c.54]

Единицей эквивалентной дозы в системе СИ является зи-верт (Зв). Зиверт — это эквивалентная доза любого вида излучения, которая создает такой же биологический эффект, как и поглощенная доза в один Гр образцового рентгеновского или гамма-излучения. В качестве образцового обыч1[о принимают рентгеновское излучение с энергией 200 кэВ. [c.54]

Внесистемная единица эквивалентной дозы — бэр. Это эквивалентная доза любого вида излучения, которая создает такой же биологический эффект, как и поглощенная доза 1 рад образцового рентгеновского или гамма-излучения. Производные единицы миллибэр (мбэр), микробэр (мкбэр). [c.54]

Эксиозицио1щую дозу рентгеновского и гамма-излучения в воздухе можно рассчитать но формуле [c.55]

В некоторых случаях условия работы с источниками гамма-излучения могут быть такими, что иевозможгю создать стационарную защиту (при перезарядке установок, изв, течении радиоактивного препарата из контейнера, градуировке прибора и т. д.). Чтобы обезопасить обслуживающий персонал ог облучения при небольшой активности источ1щков, надо пользоваться тлк называемой защитой временем, или защитой расстоянием. Это значит, что все манипуляции с открытыми [c.58]

Весь обслуживающий персопал, имеющий контакт с радиоактивными веществами, должен быть снабжен индивидуальными дозиметрическими приборами для контроля дозы гамма-излучения. [c.59]

Следует указать также на английский аппарат МШТЕК, который использует поглощение гамма-излучения, и на другие системы, разработанные в СССР и в Чехословакии, использующие рассеяние бета-излучения [70, 71 ]. [c.63]

Гамма-лучи представляют собой электромагнитное излучение с очень короткой длиной волны (т.е. фотоны высокой энергии). Положение гамма-лучей в шектромаг-нитном спектре показано на рис. 5.3, ч. 1. Гамма-лучи можно обозначать символом о7- Ядра, испускающие такое излучение, не меняют ни своего атомного номера, ни массового числа. Гамма-излучение почти всегда сопровождает какое-ниб удь другое [c.246]

Первоначально ядра протия (протоны) при столкновении с нейтронами образуют ядра дейтерия с одновременным испусканием гамма-излучения и выделением большого количества тепловой энергии (76,6 10 кДж/моль) [c.316]

В этих целях можно применить источ ник гамма-излучения. Но тут появляет ся новая проблема. Когда фотон с боль шой энергией, такой, как гамма-квант сталкивается с электроном, то имеет место эффект Комптона. Гамма-квант рассеивается электроном, и результирующий момент электрона будет порядка р = АД но, очевидно, что этот момент в некотором смысле является неопределенным. Для того чтобы увидеть электрон, необходимо, чтобы в микроскоп вошел рассеянный гамма-квант при этом чительной. Это, [c.43]

Мзв, т. е. больше энергии, эквивалентной массе покоя двух электронов. В этом случае возбужденное ядро может создать одновременно один новый электрон и один новый позитрон, или, иначе говоря, электрон-позитронную пару, и испустить ее с кинетической энергией, равной энергии первоначального возбужденного состояния за вычетом 1,02 Мэе, необходимых для создания элек-трон-позитронной пары. Хотя этот вид гамма-излучения не вполне обычен, он обнаружен и должен быть упомянут наряду с двумя более часто встречающимися видами. [c.409]

Альфа- и бета-распады обычно сопровождаются гамма-излучением, и оказывается, что временной интервал между излучением альфа- или бета-частицы и эмиссией фотона слишком короток, чтобы его можно было измерить. Экспериментально поддаются измерению временные интервалы порядка 10 —10 сек. Однако гамма-излучение обычно происходит с меньшим интервалом, и, следовательно, кажется, что гамма-лучи эммитируются одновременно с альфа- или бета-частицей. В некоторых случаях это неверно, так как в действительности существуют переходы некоторых ядер между различными энергетическими уровнями с измеримыми периодами полуперехода. Виды этих двух различных энергетических состояний одного и того же ядра называют ядерными изомерами, а переходы между ними называют изомерными переходами. Примером такого изомерного перехода может служить превращение во Вг в Вг, которое происходит с эмиссией фотона и имеет период полуперехода 4,5 ч. [c.409]

Лабораторная техника органической химии (1966) -- [ c.644 ]

Псевдоожижение твёрдых частиц (1965) -- [ c.47 , c.57 , c.98 ]

Действующие ионизирующих излучений на природные и синтетические полимеры (1959) -- [ c.17 , c.20 , c.22 ]

Общая химия (1964) -- [ c.59 , c.534 ]

Химия в атомной технологии (1967) -- [ c.226 , c.227 ]

Теоретическая неорганическая химия (1969) -- [ c.393 , c.408 , c.410 ]

Теоретическая неорганическая химия (1971) -- [ c.376 , c.389 , c.390 ]

Теоретическая неорганическая химия (1969) -- [ c.393 , c.408 , c.410 ]

Технология производства урана (1961) -- [ c.525 , c.527 , c.530 ]

Основы общей химии Том 3 (1970) -- [ c.309 , c.311 , c.318 ]

Физические методы органической химии Том 3 (1954) -- [ c.138 , c.139 ]

Методы практической биохимии (1978) -- [ c.187 , c.190 ]

Теоретическая неорганическая химия (1971) -- [ c.376 , c.389 , c.390 ]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология