Изоэнтропное расширение газов

Изоэнтропное расширение газа, иногда называемое адиабатическим, — это процесс обратимого расширения газа с отводом работы из системы в условиях отсутствия теплообмена с окружающей средой. Изменение параметров при таком расширении и производимая работа определяются соотношениями, приведенными в табл. 1-2. [c.43]

Близкое по эффективности к изоэнтропному расширение газа осуществляют в специальных расширительных машинах — детандерах. Менее выгодное с термодинамической точки зрения дросселирование газа (процесс 2—3 ) приводит к меньшему изменению энтропии А5 и соответственно к меньшему падению тем-96 [c.96]

Изоэнтропное расширение газов. Процесс расширения газа с отдачей внешней работы протекает адиабатически при постоянной энтропии. Дифференциальный эффект изменения температуры при [c.60]

Здесь роль потенциала играет энтальпия, убыль которой является индикатором самопроизвольности процесса. Изоэнтропные процессы по определению энтропии (94) — это обратимые адиабатические процессы. Типичным примером такого процесса является горение топлива в камере сгорания ракетного двигателя с его последующим истечением через сопло. Процесс горения и расширения газа можно считать адиабатическим, так как скорость тепловыделения гораздо больше скорости теплоотвода, и обратимым ввиду совершения системой реактивной работы, близкой к максимальной. Максимальная удельная работа (импульс) топлива рассчитывается по уравнениям (185) как разность энтальпий горячих газов при температуре горения и холодной исходной смеси топлива с окислителем. [c.380]

Температура газов Т2 в конце изоэнтропного расширения [c.24]

При изоэнтропном расширении в детандере идеального газа температура в конце процесса Т определяется в соответствии с уравнением (8) [c.53]

Чтобы получить более низкую температуру газа при одном фиксированном параметре, например Р, необходимо уменьшить величину его энтропии. Для этого сначала газ обратимо сжимают в изотермическом процессе 1—2 (рис. 33). При этом его давление увеличивается от Р до Р а. энтропия падает. Процесс сопровождается отводом тепла к окружающей среде в количестве — 5а)- Если теперь осуществить изоэнтропное обратимое расширение газа (процесс 2—3), то в конечном итоге изменение энтропии А5 будет наибольшим, а снижение температуры газа АГ — максимальным. [c.96]

Изоэнтропное расширение газа процесс обратимого расширения с отв дом работы на сторону при отсутств теплообмена с окружающей средой (т, в адиабатных условиях). Изменение п, раметров в этом процессе и производ мая работа опре,де,чяются соотношениям приведенными в табл. 2.2. Расширен газа, близкое к чзознтропному, осущест ляется в поршневых. детандерах и турб детандерах. [c.45]

Не меньший интерес представляют газовые рефрижераторные циклы, в которых ожижения не происходит и, следовательно, можно весь поток расширять в детандере. Схема такого одноступенчатого цикла представлена на рнс. 26, г. Сжатый газ охлаждается в теплообменнике, расширяется в детандере и поступает в холодильную камеру, где, подогреваясь от Та до Тз-, снимает полезную тепловую нагрузку Qa. Пройдя обратным потоком теплообменник, газ возвращается в компрессор. Холодопроизводительность цикла обеспечивается процессом адиабатного расширения в детандере. В идеальном детандере процесс расширения изоэнтропный, в реальном (с учетом к. п. д. 1)0) — это процесс 3—4. [c.68]

Конечно, фактическое расширение газа в сопле не строго изоэнтропно, так как сопровождается трением, приводящим к возрастанию энтропии. Для сравнения характеристики различных сопел их производительность определяют по уравнению [c.405]

Обобщая полученные результаты и опираясь на многочисленные расчеты, следует сказать, что, заменяя в некоторой области диаграммы реальный газ идеальным, у которого / у < I, мы получаем значения КПД, удовлетворяющие нас по точности совпадения с действительными значениями. То обстоятельство, что при йу < 1 в процессе сжатия i) o < ( ,, а в процессе расширения 1]пол > 4s. > огя в реальном рабочем веществе все будет наоборот, может быть препятствием к применению метода условных температур только при ky <<С 1. Однако, как показывает опыт, даже для такого вещества как R12, обладающего высокой сжимаемостью, средние значения показателя изоэнтропы ky, определенные по формулам (3.47) и (3.48) для конечных интервалов давлений, становятся меньше единицы только в области, близкой к критической точке, и отличаются от нее не более чем на 2—4 %. При таких близких к единице значениях ky изоэнтропный и политропный КПД практически совпадают независимо от того, будет k , больше единицы или меньше ее. [c.123]

Ц — коэффициент Пуассона динамический коэффициент вязкости жидкости, Па-с коэффициент отклонения реального газа при изоэнтропном (адиабатном) расширении [c.8]

Следует отметить, что даже изоэнтропное сжатие (отличное от изоэнтальпийного) не является само по себе пригодным средством для непрерывного сжижения такого газа, как воздух. В практическом процессе расширение соединяют с теплообменом, чтобы аккумулировать охлаждение, как в методе 2. [c.527]

На основе (1.35) скорость звука в реальных газах может быть выражена как корень квадратный из отношения дифференциала изменения давления к дифференциалу изменения плотности при изоэнтропном процессе расширения [c.20]

Средний показатель адиабаты реальных газов ]Может быть также найден на огаове уравнения Пуассона. Если давление и плотность газа в заторможенном состоянии равны Pi и pi, а в конце изоэнтропного расширения эти параметры газа равны р , Рг, то на основе уравнения Пуассона Pilp i = PifP2> откуда средний показатель адиабаты газа для диапазона изменения давления от Pi до Ра [c.21]

Теоретическую скорость, развиваемую газом, испытывающим изоэнтропное расширение, можно подсчитать по ранее выведенным уравнениям (47), (48) или (49), если перемещающимся веществом является идеальный газ, и по уравнению (42) или (43), если закон идеального газа не является достаточно хорошим приближением. В табл. 10 приведен ряд скоростей и , вычисленных по уравнению (48) для расширения воздуха от данного исходного давления в 10,5 кг]см и температуры в 37,5° С до более низких давлений. Табл. 10 включает также мольный объем газа при низком давлении, вычисленный по уравнению (15, гл. VII), и площадь поперечного сечения сопла, необходимую для получения скорости потока в 0,4536 кг-моль1сек. [c.404]

Практически расширение газа, близкое к изоэнтропному, осуществляется в поршневых детандерах и трубодетандерах. [c.43]

Из соотношения (3.19) следует, что при изоэнтропном размагничивании имеет место эффект охлаждения, так как (дМ1дТ)н для обычных парамагнетиков отрицательна. Коэффициент аз,н=(дТ/дН)а может быть назван дифференциальным эффектом адиабатного размагничивания аналогично дифференциальным эффектам при дросселировании ( л) и при изоэнтропном расширении (ав) газов. Для условий выполнения закона Кюри можно найти соотношения для конечной температуры размагничивания. Из закона Кюри М=АН Т (А—константа) находим / дМ [c.74]

По форме это выражение совпадает с политропным КПД процесса расширения [см. уравнение (2.13)1, однако применительно к неподвижному конфузору его нельзя считать коэффициентом полезного действия, так как оно не учитывает полезную кинетическую энергию потока при входе. Только если происходит расширение неподвижного газа при Сх = О, коэффициент изоэнтропности и КПД конфузора совпадают. [c.63]

В процессе расширения при S = onst газ охлаждается. Отношение as — изоэнтропное изменение температуры при изменении давления — представлено уравнением [c.58]

При расчете Р, е, е по формулам (7.16)—(7.18) изоэнтропный показатель расширения реального газа определяют по формуле k = —(и/р) [dpldv) в случае отсутствия данных принимают k = = (при нормальных условиях 0,1 МПа и О °С). [c.207]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология