Карты структурных полей

В книге рассматривается обратная ситуация, в которой калибровочные поля, структурной группой которых служит полупрямое произведение группы трансляций Т (3) и группы вращений 80(3), привлечены для описания дефектов сплошной среды. Последовательное применение калибровочного подхода позволило авторам вывести лагранжиан для полей, описывающих дефекты сплошной среды. Полная система уравнений (являющихся в данном случае структурными уравнениями Картана) дала возможность совместно представить эволюцию напряжений в среде и динамику дефектов. Кроме того, в предложенном методе удается одновременно характе- [c.6]

На свободном от перфорации поле карты записываются следующие сведения вид пестициДа, его торговое и химическое название, структурная формула, фамилии авторов, название публикации, выходные данные первичного информационного документа, источник информации. Предусмотрены также графы для названий фирм и видов их деятельности. [c.158]

Второй пример карты структурных полей представлен на рис. 5.3 для соединений АВХ4. Она более информативная и учитывает изменение степени окисления элемента А от I до IV и элемента В от II до VI. Конечно, при обработке данных для большого числа соединений несколько ухудшаются точность и однозначность результатов предсказаний, но зато установление структуры проводится на основе таких простых параметров, как относительные размеры ионов. [c.134]

Методика построения карты структурных линеаментов основана на вычислении положительных и отрицательных наклонов морской поверхности (геоида), обычно показываемых разными цветами голубым и красным, соответственно. Так как наклоны морской поверхности непосредственно связаны с горизонтальной компонентой фавитационного поля, то голубые и красные линии представляют собой соответственно положительные и отрицательные горизонтальные гравитационные аномалии. Гравитационные аномалии обусловлены преимущественно топографией морского дна (разломы, желоба, поднятия и т.д.) и, как следствие, красные и голубые линии могут также быть представлены как линии вдоль максимальных наклонов этих подводных структур. Голубые линии указывают направления вверх по склону структуры, а красные линии - направления вниз по склону. Для примера в случае разломной зоны красная линия указывает, что спутник пересекал ее от более молодого блока литосферы к более старому, проходя от вершины уступа к его подгюжью, в соответствии с зависимостью высоты уступа от соотношения глубина - возраст для разновозрастных блоков литосферы, контактирующих по разлому. Естественно, при интерпретации необходимо учитывать как простирание структуры, так и направление трека спутника (как правило, с севера на юг) относительной этой структуры [258]. [c.17]

Изначально ясно, что замена классической кинематики упругой среды с1Ь = 0, А А т т Ф О, кинематикой среды с дефектами В Ф О, А В А В Ф О, влечет за собой радикальное изменение привычных физических представлений. Однако это не приводит здесь к существенным. трудностям, для простых конструкций полной системы внешних форм, построенных из 1-форм В подобных тем, которые были описаны в 2.5 (т. е. = V в (2.5.1)). В этом случае мы приходим к структурным уравнениям Картана, естественным образом связанным с 1-формами B . Тогда 1-формы связности, 2-формы кривизны и кручения оказываются естественно связанными с состояниями тел, которые характеризуются соответствующими 1-формами В . Однако становление механики материалов с дефектами проходило путем, существенно отличным от пути, рассмотренного Картаном и описанного выше. Развитие кинематики проходило по аналогии с теорией упругости и теорией пластичности. Такой путь привел к физически естественным определениям тензорных полей первого и второго рангов, таких, как полей дислокационных и дисклинационных плотностей и потоков, спина, кручения, дисторсии и скорости дисторсии [10, 17, 18]. В настоящем параграфе представлен полный набор этих уравнений вместе с соответствующей потоковой формой, уравнений баланса импульса для материалов с дефектами. Согласованность этих двух подходов будет проанализирована в 3.1, где мы покажем, что кинематические уравнения динамики дефектов можно взаимно однозначно соотнес сти со структурными уравнениями Картана. [c.38]

Далее — и это более важно — в конце 2.4 было показано, что выбор центра построения линейного оператора гомотопии можно проделать с помощью подходящего калибровочного преобразования. Таким образом, калибровочная ковариантность структурных уравнений Картана, получаемых из >х и Г, позволяет нам выбирать любой удобный центр в Е4 без существенного изменения калибровочно-ковариантных величин, таких, как Ьх, 2 и 0. Как только новый центр выбран, дальнейшие калибровочные преобразования можно использовать для получения неточной калибровки относительно нового линейного оператора гомотопии, ассоциированного с новым центром для построения калибровочной теории дефектов можно пользоваться любым центром в Е . Это не означает, что значения полевых величин в выбранных точках не будут изменяться при переходе от одного центра к другому, так как очевидно, что они должны изменяться в соответствии с действием калибровочной группы. Однако такие изменения для нас несущественны, поскольку и теория, и уравнения поля будут оставаться калибровочно-крвариантными. [c.58]

Рассеяние нейтронов происходит в поле ядерных сил и в меньшей степени в магнитном ноле электронных оболочек. Синтез Фурье, выполненный с использованием структурных факторов нейтронного рассеяния, воспроизводит картину распределения ядер в объекте. Амплитуды рассеяния нейтронов на различных ядрах находятся в сложной зависимости от природы последних, но меняются в сравнительно узких пределах. При этом водород, для которого амплитуда рассеяния Ъ равна —0.38-10" см, сравнительно мало отличается от кислорода (6=0.58-10 см), натрия (Ь=0.35-10 см) и многих других элементов. Ни один из исследованных элементов не имеет амплитуды, которая превосходила бы амплитуду водорода более чем в четыре раза. Амплитуда рассеяния нейтронов на ядрах дейтерия имеет положительный знак ( =0.65-10 см). Это обстоятельство благоприятствует нейтронографическому определению положений протонов и дейтонов при наличии экспериментальных данных для обычного кристалла и его дейтероаналога легко получить так называемую дифференциальную структурную карту, на которой остается суммарное распределение ядерной плотности одних только изотопов водорода (Н+О)- [c.7]

Информационный массив системы, образующий ее иассивное хранилище , состоит из постоянно пополняемой картотеки фактографических карточек формата стандартных библиографических карт с записями реакций. На центральном поле этих карточек приводится структурная запись уравнения конкретной реакции или группы однотипных реакций, приводимых в одной и той гке публикации и описываемых обобщенным структурным уравнением с указанием исходных и конечных соединений записываются также реагенты, растворители и соединения, присутствующие при реакции, роль которых пе ясна, катализаторы и основные физические параметры проведения реакций. В записи реакции связи, которые рвутся и образуются при ее прохождении, выделяются утолщенными линиями. На центральном поле карточки делаются также отметки о наличии в оригинальной работе некоторых дополнительных видов сведений (механизм, кинетика и т. п.). [c.223]

РИС. 13.27. Карты электронной плотности при различном разрешении. А. Две цепи антипараллель-ного /3-слоя поли-Ь-аланина в двумерной элементарной ячейке. Показаны оси симметрии j и 2, плоской проекции структуры. Б. Данные о структурном факторе, рассчитанные для двумерного кристалла, образованного проекцией структуры на плоскость а — Ь. Последовательно увеличивающиеся круги ограничивают набор используемых данных при разрешениях, равных соответственно 4, 2 и [c.364]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология