Ядерный массовый эффект

Рис. 101 представляет собой хорошую иллюстрацию закона Гесса, т, е. в сущности принципа сохранения материи. Он удобен тем, что его можно составить и в единицах массы, и в единицах энергии, так как опыт позволяет в случае ядерных реакций иметь измеряемые на опыте массовые эффекты. [c.212]

Объемный эффект ядра вызывает сдвиг любого знака в зависимости от способа распределения ядерного заряда по объему. Объемный эффект сравним по значимости с массовым эффектом для элементов середины периодической системы и доминирует для тяжелых элементов, у которых масса >140 ат. ед. массы (см. [21], с. 167). [c.140]

При изменении ядер атомов энергия и масса переходят друг в друга согласно уравнению Эйнштейна. При ядерном делении продукты реакции имеют массу, немного меньшую, чем исходные вещества. Эта потеря массы настолько мала, что не влияет на массовые числа образующихся атомов. Но будучи превращенной в энергию она создает мощный энергетический эффект реакции. [c.338]

Гамма-резонансная ядерная флуоресценция, т. е, испускание и поглощение -квантов при ядерных переходах без затраты энергии на отдачу ядра, была открыта Р. Л. Мессбауэром в 1958 г. Эффект назван поэтому его именем, как и разработанный метод спектроскопии. Источником излучения и объектом, поглощающим его, являются ядра одного и того же изотопа, соответственно, в возбужденном и основном состояниях. В ядерной физике ядра с одинаковыми зарядами и массовыми числами, но разными энергиями и временами жизни (полураспада) называют изомерами. Бремя жизни изомеров играет огромную роль в гамма-резонансной спектроскопии, определяя ширину линий. Большим достоинством метода является высокая монохроматичность -излучения (узость линии) и высокое спектральное разрешение. Положение резонансного сигнала или так называемый изомерный сдвиг зависит от электронного окружения ядер. Метод мессбауэровской спектроскопии позволяет получить такие же данные о градиенте электрического поля на ядрах, как и метод спектроскопии ЯКР, [c.88]

Ядерные синтезы. На кривой зависимости энергии связи от массового числа (рис. 182) минимум приходится на элементы середины Периодической системы. Самые устойчивые ядра располагаются в интервале массовых чисел 40—85. В соответствии с этим можно ожидать, что экзотермический эффект ядерного превраще- [c.421]

На фоне медленного изменения энергии связи в расчете на один нуклон (е) при внимательном рассмотрении графика на рис. 5 можно обнаружить интересные детали. В области легких элементов значения е для четных 4 в общем заметно больше среднего значения е для соседних нечетных 4. Та же закономерность справедлива и для более высоких массовых чисел. Некоторые нарушения монотонного хода кривой (например, при 4. 88) отражают не ошибки измерений, а надежно установленную физическую реальность. Они будут обсуждены позднее в связи с рассмотрением ядерных оболочек. Среди наиболее легких ядер наблюдается нерегулярное изменение энергии связи на один нуклон. В частности, энергии связи гНе, и зО очень высоки (см. рис. 5а). Это обстоятельство имеет важное значение. Дело в том, что энергия, излучаемая Солнцем, возникает, по-видимому, в результате ряда ядерных превращений, суммарный эффект которых сводится к весьма экзоэнергетическому процессу образования атомов гелия из атомов водорода. Энергетически выгодно также деление наиболее тяжелых ядер на два примерно равных осколка, так как ядра, расположенные вблизи середины периодической системы, имеют наибольшую энергию связи на один нуклон. Имеются доказательства, что центральная часть Земли состоит в основном из железа и никеля повышенная распространенность этих элементов хорошо согласуется с наличием максимума на кривой ядерной стабильности в области 4 60 (см. гл. XV, раздел Б). [c.36]

Эффект воздействия продолжительной фоновой радиации по сравнению с радиацией высокой интенсивности имеет большое потенциальное значение. В связи с этим следует установить, уменьшается ли доза, вызывающая биологическое повреждение при снижении мощности радиации до 10—100 мрад/год, которое возможно при массовом выпадении радиоактивных осадков [3, 11] или при работе ядерных установок [12, 13]. Кроме того, необходимо знать, справедливо это только для изолированных мембран, помещенных в испытательную трубку, или сохраняется и для мембран в сложных биологических системах, где действует есте- [c.418]

Химическая почтинеразличимость изотопов. В качестве одного из основных результатов начальной стадии радиохимических исследований было установлено то обстоятельство, что в высоком приближении все изотопы данного элемента ведут себя химически одинаково, т. е. что химические свойства определенного типа ядер не зависят от их массового числа А, а зависят только от параметра, постоянного для каждого семейства изотопов (ядерного заряда или атомного номера Z). Только у самых легких элементов хилтические свойства заметным образом зависят от А. Для средних и тяжелых элементов обнаружение различий такого рода превосходит точность обычных химических или радиохимических методов. Незначительность этих эффектов совершенно естественна с точки зрения модели атома Бора—Резерфорда. [c.9]

Пример 3. Определение точного массового числа ядра элемента, образующегося в результате ядерной реакции. Энергетический эффект термоядерной реакции + 0 = 22Не равен 22,7 МэВ. Вычислите точное массовое число если известны точные массовые числа изотопов, участвующих в ядерной реакции = 2,014102, А не = 4,002603. [c.33]

Напротив, г-процесс не ограничивает образования элементов более тяжелых, чем В1 с 2=83, поскольку скорость нейтронного захвата почти совпадает со скоростью радиоактивного распада любого нуклида. Нуклид в оботаш,енном нейтронами веществе (где плотность нейтронов выше см ) будет захватывать нейтрон за нейтроном до тех пор, пока энергия нейтронной связи не станет настолько низкой, что новый, обогащенный нейтронами нуклид не сможет удержать дополнительные нейтроны. В этом состоянии он будет ледать , пока ие произойдет бета-распад, в результате которого увеличится заряд ядра и станет возможным, как и прежде, дальнейший захват нейтронов. Из-за энергетики нейтронных связей состояния ожидания будут характерны для ядер с четным числом нейтронов. Они являются обогащенными нейтронами прародителями, которые в свое время распадутся с образованием стабильных изотопов, зачастую относительно богатых нейтронами. Временной интервал между последовательными захватами нейтронов в г-процессе, вероятно, колеблется от 0,1 до 1 с. Процесс ограничивается ядерным делением, которое начинается с А=276, а продукты деления попадают обратно в цикл, приводя к появлению пиков на спектре распространенности с А = 130, А=195. Главными нуклидами, которые образуются в г-процессе, являются, таким образом, нуклиды, с атомными массовыми числами между 76 и 204. Эффект г-процесса может также значительно ослаблять фотодезинтеграция при высоких температурах. [c.47]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология