Ионизация молекул электронным ударом

Сечения ионизации молекул электронным ударом [c.40]

Сечения ионизации молекул электронным ударом при энергии электронов 75 эв [c.41]

Ионизация молекул электронным ударом во многом подобна электронному возбуждению. Процесс может протекать при участии молекул, находящихся в основном состоянии, или уже возбужденных прямая и ступенчатая ионизация). Прямая ионизация преобладает в плазме при низких давлениях (с ЮО Па) и малых степенях ионизации. С ростом давления и концентрации заряженных частиц возрастает роль ступенчатой ионизации электронным ударом, а также других процессов ионизации, идущих с участием возбужденных частиц. Так, при соударениях возбужденных тяжелых частиц возможен процесс ассоциативной ионизации [c.362]

Сечения ионизации молекул электронным ударом. Как указывалось, различные элементарные процессы могут быть охарактеризованы величиной эффективного сечения. Величина сечения ионизации молекул зависит от ряда факторов. В первую очередь она определяется свойствами ионизуемой молекулы. [c.48]

Рис. 24. Ионизация молекул электронным ударим.

Метод, основанный на ионизации молекул электронным ударом, позволяет получать большие ионные токи, для регистрации которых обычно применяют масспектрометр. Однако создать моноэнергетический пучок электронов с таким же энергетическим разбросом, как у потока фотонов, прошедших монохроматор, практически невыполнимая задача. Так, начальный разброс энергии электронов зависит от максвелловского распределения термоэлектронов катода. Электрическое поле, втягивающее ионы из пространства ионизации в масспектрометр, оказывает влияние на энергетический разброс электронов. [c.237]

Механизм ионизации молекулы электронным ударом аналогичен механизму ионизации атомов. Переход молекулы АВ в состояние молекулярного иона АВ" и процессы диссоциации также. могут быть рассмотрены при помощи потенциальных кривых. Минимум потенциальной кривой молекулярного иона лежит выше минимума потенциальной кривой молекулы, и глуб1ша потенциальной ямы меньше. Это обусловлено тем, что связь между атомными ядрами в молеку-ляр 10М ионе слабее, чем в молекуле, 13-за отсутствия одного электрона. [c.37]

Вклад вторичных процессов ионизации был обнаружен также в послесвечении разряда в азоте [539]. Прежде всего возникает вопрос, не является ли вторичный процесс ступенчатой ионизацией молекул электронным ударом. Оценки показали, что максимальный вклад могла бы дать ионизация с нижних триплетных уровней, в частности с но скорости этого процесса недоста- [c.169]

В тлеющем разряде в окиси углерода, водороде и углекислом газе наблюдаемая скорость ионизации целиком объясняется прямой ионизацией молекул электронным ударом. Анализ показывает, что концентрации возбужденных частиц в этих случаях недостаточны для того, чтобы заметный вклад мог.ии дать вторичные процессы ассоциативная ионизация или ступенчатое возбуждение электронами [315, 542]. [c.176]

Уравнение деградационного спектра предполагает возможность изменения числа пробных частиц в процессе соударений [26, 27, 38, 39]. При этом коэффициент размножения а определяет число пробных частиц после акта соударения одной пробной частицы. При а > 1 число пробных частиц в процессе соударений возрастает. В частности, такая ситуация имеет место при ионизации молекул электронным ударом (см. гл. 1). При а< 1 чис-96 [c.96]

В экспериментах по рассеянию электронов или по ионизации молекул электронным ударом данные об энергетич. распределении электронов позволяют оценить импульсную Э. п., к-рая определяется ф-лой (1), при условии, что координатное представление ф-ции У заменено на импульсное, т. е. в роли 4 использованы вектор импульса электрона Р и спин. Величина р(Р) позволяет находть кинетич. энергию и импульсы электронов системы. [c.441]

Сделаны выводы. Диссоциация молекулярных ионов зависит в основном от величины энергии возбуждения, но не от способа возбуждения. Сходство масс-спектров электронного удара с масс-спектрами фотонного удара и в особенности с перезарядными наблюдается при энергиях Ее электронов, удовлетворяющих условию Яе—/энергия ионизации молекулы), т. е. для случая, когда функции распределения молекулярных ионов по энергиям возбуждения сравнительно узки. Сходство масс-спектров осколо чных ионов при ионизации молекул электронным ударом и масс-спектров диссоциации быстрых ионов, сталкивающихся с нейтральными частицами, обнаруживается при Ее, удовлетворяющих условию Ее—/>/, т. е. в Случаях, когда функции распределения становятся сложными. Это указывает на сходство механизмов возбуждения в этих процессах. Так как в процессе ДМС происходит значительно большее возбуждение молекулярных ионов, чем в процессе МС, и их последующая большая фрагментация, то на основании вышесказанного масс-спектр диссоциации ДМС можно рассматривать как продолжение масс-спектра осколочных ионов МС в область больших энергий возбуждения. Зависимость масс-спектров от энергии возбуждения и связь между масс-спектрами МС и ДМС позволяют предсказать масс-спектры молекулярных ионов, которые могут быть получены в столкновениях типа молекулярный ион + электрон. Таким образом, предсказаны основные черты масс-спектров NN3 и СН4 при столкновении с электронами. [c.27]

Ионизация и диссоциативная 1 онизация молекул. Механизм ионизации молекулы электронным ударом аналогичен механизму ионизации атомов. Переход молекулы АВ в. состояние молекулярного иона АВ+ и процессы диссоциации также могут быть рассмотрены при помощи потенциальных кривых. [c.44]

Предположение о максвелловском распределении энергии электронов при прямой ионизации молекул электронными ударами и отсутствии отрицательных ионов ведет к хорошо известной диффузионной теории газоразрядной плазмы, восходящей к работам Шоттки, Энгеля, Штинбека [66]. Эта теория дает универсальную зависимость средней энергии электронов, выраженной в долях энергии ионизации молекул, от произведения концентрации молекул на характерный размер плазменной системы (рис. 1.24). Влияние свойств плазмообразующего газа учитывается величиной постоянной С и энергией ионизации. [c.86]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология