Ядро уровни метастабильные

Фотовозбуждение изомерных уровней. При облучении фотонами с энергией ниже порога основных фотоядерных реакций некоторые стабильные ядра могут перейти по реакции (у, уО в метастабильное состояние. Ядро должно быть возбуждено до более высокого уровня, при высвечивании которого возможен переход на изомерный уровень. Сечения реакций (у, у ) весьма малы, а гамма-излучение образующихся изомеров имеет низкий выход из-за конверсии. Поэтому для достижения низкого предела обнаружения используют более интенсивные источники гамма-излучения, чем при фотонейтронных реакциях. В настоящее время метод фотовозбуждения пока преимущественно используется для определения достаточно высоких содержаний элементов. [c.84]

Изомерами называются одинаковые ядра, находящиеся в различных энергетических состояниях. Под изомерным переходом (И. П.) понимают переход ядра из более высокого в более низкое энергетическое состояние. Изомерный переход осуществляется путем испускания у-кванта или электрона внутренней конверсии. В отличие от обычного у-излучения возбужденный уровень существует в течение конечного промежутка времени, т. е. он является метастабильным. [c.12]

Прямое образование изомеров методом электромагнитного возбуждения невозможно, так как те же правила отбора, которые обеспечивают метастабильность изомерного перехода, мешают ядру, находящемуся в основном состоянии, поглотить излучение с переходом в метастабильное состояние. Метастабиль-ное ядро может быть получено возбуждением стабильного ядра до некоторого уровня активации, с которого оно переходит на метастабильный уровень. [c.298]

При ядерной изомерии ядро, находящееся в возбужденном метастабильном (неустойчивом) состоянии, переходит с не слишком малым периодом полураспада на другой промежуточный или основной уровень. Ядро в этом случае испускает фотон или электрон внутренней конверсии и превращается в ядро с теми же значениями Л1 и 2, но в другом энергетическом состоянии. [c.9]

Экспериментальные установки и техника эксперимента, используемые для наблюдения эффекта Мессбауэра, рассмотрены в гл. 2. Здесь приводятся только экспериментальные особенности, характерные для Мессбауэровские спектры на этом изотопе получены при использовании в качестве материнского ядра изомера (Тг/ц = 245 дней). Материнский изомер может быть найден облучением нейтронами изотопа в реакторе с большим потоком нейтронов. Метастабильный уровень с энергией 89 кэв распадается изомерным пере- [c.249]

Фотовозбуждение изомерных уровней. При облучении у-квантами некоторые стабильные ядра по реакции Л (у, у ) А переходят в метастабильное состояние, имеющее достаточно большой период полураспада. В большинстве случаев метастабильпые или изомерные уровни имеют энергию в области 0,1—1 ТИэв. Однако известно, что прямое возбуждение изомерных уровней электромагнитным излучением невозможно. Метастабильное состояние может быть получено при возбуждении ядра до некоторого уровня активации, превышающего изомерный уровень. При последующем распаде возбужденного ядра возможен частичный или полный переход на изомерный уровень. Распад изомера происходит путем испускания у-излучения соответствующей энергии. Некоторой особенностью распада изомеров является то, что их у-излучение обычно сильно конвертировано, в результате чего возникают монохроматические электроны конверсии. При этом необходимо отметить, что процесс восстановления электронной оболочки атома сопровождается испусканием характеристического рентгеновского излучения. [c.85]

Пусть ядро образовалось в сильно возбужденном состоянии А с моментом количества движения / = 1. Обозначим уровни с четными волновыми функциями знаком +, уровни с нечетными волновыми функциями знаком —. Из состояния А ядро будет переходить в состояния с меньшей энергией возбуждения путем трех конкурирующих процессов. Очевидно, что соотношение количества ядер, обра-зз ющихся в метастабильном состоянии В и основном С, будет зависеть как от моментов количества движения в состояниях А, В, С, так и от числа промежуточных уровней. Если момент количества движения состояния А близок к моменту состояния В и сильно отличается от момента состояния С, то следует ожидать, что ядра будут образовываться преимушественно в метастабильном состоянии. Если же, наоборот, момент состояния А близок к моменту состояния С и сильно отличается от момента состояния В, то ядра должны образовываться преимущественно в основном состоянии. Ядра, попавшие на метастабильный уровень, вследствие большой разницы в моментах количества движения метастабильного и основного состояний будут иметь достаточно большой период полураспада. [c.299]

При захвате нейтрона ядро переходит в сильно возбужденное промежуточное ядро. Энергия возбуждения, которая примерно соответствует энергии связи захваченного нейтрона (— 8 Мэв), очень быстро теряется вследствие у-излучения. Переход в основное состояние может проходить через различные энергетические уровни в зависимости от числа и энергии у-квантов. Один из этих энергетических уровней может быть метастабнльным. Атом сравнительно долго остается на этом уровне. Если переход в основное состояние совершается с определенным периодом полураспада, то имеются изомерные пары, т. е. метастабильный уровень энергии одновременно является уровнем возбужденного изомера. При захвате стабильным ядром брома-79 медленного нейтрона образуется сильно возбужденное промежуточное ядро брома-80. Наряду с непосредственным переходом в основное состояние оно может переходить, испуская два у-кванта, на метастабильный уровень энергии. [c.301]

Под воздействием достаточно жестких фотонов некоторые ядра по реакции А у, у ) А переходят в метастабильное состояние с достаточно большим периодом полураспа,да. Большинство изомерных уровней имеют энергию в интервале 0,1ч-- 1 Мэв. Однако известно, что прямое возбу.ждение изомерных уровней электромагнитным излучением не происходит. Поэтому ядро должно быть возбуждено до более высокого энергетического уровня, при высвечивании которого уже возможен частичный или полный переход на изомерный уровень. Распад изомера совершается путем уперехода, который часто сильно конвертирован. Всего имеется около 40 стабильных изотопов, принадлежащих 30 элементам, у которых период полураспада изомерных состояний превышает 0,5 сек [131]. [c.126]

Зарождение и рост кристаллов в расплаве. 8.3.1. Зарождение кристаллов. Когда полностью жидкая магма охлаждается, она проходит через некоторую температуру, при которой магма оказывается насыщенной по отношению к растворенным минеральным фазам. Однако кристаллизащп- этих минералов не происходит, пока магма не охладится больше, до уровня пересыщения— температуры, когда очень мелкие устойчивые ядра кристаллов начнут образовываться и расти. Так как кристаллы зарождаются при температуре более низкой, чем та, при которой они могли бы расплавиться в магме, такая магма называется переохлажденной до начала кристаллизащ 1и она находится в метастабильном состоянии. Существование метастабильной переохлажденной жидкости возможно из-за того, что при низком уровне пересыщения любой зародыш кристалла, который может образоваться, быстро разрушается молекулярным движением прежде, чем он сможет вырасти до устойчивого размера. Пересыщение — это движущая сила роста кристаллов, и (в некоторых пределах) чем больше степень пересыщения, тем больше скорость их роста. Поэтому существует некоторый уровень пересыщения, при котором вероятность разрастания кристаллического зародыша больше, чем разрушения. Протяженность метастабильной области зависит от многих факторов, в том числе скорости Ъхлаждения и движения магмы. Последняя может также стать насыщенной относительно некоторых минеральных фаз не только при простом охлаждении, ио и при других процессах или при комбинации последних с остыванием. Например, на ранних стадиях фракционирования основной магмы не происходит кристаллизация фосфатных минералов, и с возрастанием степени фракционирования количество фосфора в остаточном расплаве прогрессивно растет до тех пор, пока концентрация и температура не станут достаточными для зарождения и роста кристаллов апатита. [c.200]