Уравнение количества движения

Полет реактивного аппарата осуществляется под действием реактивной силы, или, как ее часто называют, тяги, которую сообщает ему струя выходящих газов. Для нахождения величины реактивной силы Р нет необходимости рассматривать детально распределение давления по внутренним и наружным стенкам реактивного аппарата. Реактивную силу можно определить в конечном виде с помощью уравнения количества движения. [c.51]

УРАВНЕНИЕ КОЛИЧЕСТВА ДВИЖЕНИЯ [c.37]

УРАВНЕНИЕ КОЛИЧЕСТВА ДВИЖЕНИЯ 39 [c.39]

Записав граничные условия исходя из постулата о радиальном и симметричном потоке, авторы получили численные решения уравнений количества движения и неразрывности для принятых рд, < е, Qs и "т/, рассчитав распределение давлений, порозности, скоростей газа и твердых частиц на подходе к отверстию. Как для двух-, так и для трехмерного потока, как показывает анализ, следует ожидать быстрого падения порозности и крутого градиента давления в области О < г/г,, < 1. Однако, опыты с песком (100 мкм) и стеклянными сферами (500 мкм) в двухмерных слоях высотой 2,5 м, шириной 61 см, и толщиной 1,27 см обнаружили значительно меньшие изменения параметров, чем это следует из теоретических расчетов. По измеренным давлениям при истечении из горизонтальных щелей высотой 1 см и 2,5 см получены профили, очень сходные с найденными ранее для меньших отверстий (рис. ХУ-5, г) и согласующиеся с допущением о постоянной порозности. Измерения емкостным датчиком показали, что вблизи отверстия порозность слоя, действительно практически постоянна. Авторы объяснили эти расхождения возможной неадекватностью постулата о радиальном и симметричном потоке. Было выявлено существование застойных зон (в некоторой степени они сходны с показанным на рис. ХУ-5, в) и сделано предположение о возможном влиянии сил взаимодействия между частицами на режимы движения. [c.580]

Применим уравнение количества движения к прямолинейной струйке постоянного сечения Р. Проведем торцовые части контрольной поверхности нормально к направлению потока, причем пусть образующая боковой поверхности струйки параллельна оси X. Скорость потока т направлена в сторону положительной оси X. Составим уравиение количества движения в направлении потока. На контрольную поверхность действуют силы давления, нормальные к ней. Поэтому проекции на ось х сил давления, приложенных к боковой поверхности, равны нулю. Изменение давления на участке между торцовыми сечениями струйки пропорционально силе, действующей на выбранный элемент жидкости. Эта сила, параллельная оси х, равна (р1 — р2)Р. К боковой поверхности приложена сила трения, направленная параллельно потоку, против него —Ртр. Кроме того, между торцовыми сечениями струйки может находиться какая-либо машина, получающая от газа техническую работу. Пусть проекция на направление движения силы, с которой действует машина на газ, равна —Р ). Итак, сумма проекций всех сил на ось х равна [c.38]

Выделим /-Ю трубку тока (см. рпс. 4.2) п напишем для нее уравнение количества движения. В качестве контрольной поверхности примем граничную поверхность струи на участке О—О — 2—2. Полная сила, вызывающая изменение количества движения в направлении основного потока, [c.93]

Уравнение количества движения [c.216]

Безразмерное уравнение количества движения для контрольной поверхности, очерченной штриховой линией (см. рис. 4.5), [c.106]

На основании уравнения количества движения для смеси газов и уравнения движения частицы определяются пульсационные скорости газа и частиц в конце существования моля (когда после выделения из одного слоя моль сливается с другим слоем). Расчет этих скоростей, а также относительной скорости газа (относительно частицы), показал, что пульсационные скорости газа и соответственно касательные напряжения под воздействием тяжелой примеси существенно уменьшаются. [c.317]

Местные сопротивления связаны с изменением профиля скорости в потоке вблизи препятствия и могут быть определены на основе рассмотрения уравнения количества движения. [c.92]

Нелинейность может присутствовать и в уравнениях энергии, даже если массовые скорости заранее известны. Она может быть связана с зависимостью У от Т и взаимообусловленностью членов уравнения из-за зависимости тепловых потоков от соответствующих разностей температур. Однако нелинейность в уравнениях количества движения появляется даже в конвективных членах, где скорости перемножаются. [c.32]

По уравнению количества движения эта сила должна быть равна изменению количества движения [c.38]

Если полагать приближенно ось отвода прямолинейной, то соответственно схеме на рис. 15-2 уравнение количества движения для потока, выходящего из колеса в отвод [c.385]

Важная особенность уравнения количества движения состоит в том, что с его помощью расчет действующих сил производится только по состоянию потока, на контрольной поверхности без проникновения в сущность процессов, происходящих внутри этой контрольной поверхности. Поэтому уравнение количест(ва движения позволяет во многих случаях достаточно точно рассчитать гидродинамический процесс, не вникая в его детали. [c.40]

Предположение о несжимаемости полимерных расплавов не вносит больших ошибок в уравнения количества движения и энергии, хотя следует тщательно оценивать плотность расплава при характерных давлениях и температурах. Гипотеза о постоянстве Ср н к может повлиять на результаты расчета процессов теплопередачи, теплоотдачи и течения при формовании полимеров. В гл. 9 приведены для сравнения результаты расчетов, полученных как с постоянными, так и зависящими от давления и температуры значениями к и Ср. [c.117]

Для экспериментального определения нормальных напряжений используют /--компоненту уравнения количества движения, которая (если пренебречь центробежными силами) равна [c.166]

С математической точки зрения задачи плавления за счет теплопроводности с принудительным удалением расплава являются более сложными, чем обычная задача плавления из-за того, что необходимо искать совместное решение уравнения количества движения и уравнения энергии. Более того, часто не удается четко определить граничные условия. [c.281]

Применительно к потокам жидкостей и газов более удобна несколько иная (гидродинамическая) форма уравнения для количества движения, которую получил впервые Эйлер. Выведем уравнение количества движения в гидродинамической форме. Для этого выделим элементарную струйку (рис. 1.7) и проведем два нормальных к ее оси сечения 1 и 2. Разобьем всю массу жидкости, заключенную в объеме 1—2, на большое число частей так, чтобы в пределах каждой из них, имеюш ей массу т, скорость движения Ц7 можно было считать постоянной, и установим связь между проекциями сил и количества движения на ось х. Согласно уравнению (87) сумма проекций импульсов всех сил, приложенных к массе жидкости 1—2, равняется изменению проекции суммарного количества движения [c.37]

Подставляя полученное выражение в исходное равенство (88), приходим к уравнению количества движения в гидродинамической форме (первому уравнению Эйлера), согласно которому сумма проекций всех сил, приложенных к струе жидкости на любом ее участке, равна приращению проекции секундного количества движения на этом участке, или, что то же, произведению секундной массы на приращение проекции скорости [c.38]

Если расстояние между сечениями 1 ш 2 бесконечно мало, то уравнение количества движения нужно записать в дифференци- [c.38]

Таким образом, уравнение количества движения для цилиндрической струйки газа легко преобразуется в уравнение Бернулли [c.39]

В дальнейшем уравнение количества движения для цилиндрической струи газа мы будем применять в следующей форме [c.39]

При отсутствии трения и силового воздействия газа на какую-либо машину дифференциальное уравнение количества движения приобретает особенно простой вид [c.39]

Уравнение (93) выражает важное свойство газового потока. При отсутствии внешних сил и сил трения увеличение скорости потока может быть вызвано только уменьшением статического давления, и наоборот, торможение потока в этом случае всегда связано с увеличением давления в нем независимо от характера других процессов, происходящих в потоке, и изменения остальных параметров газа. В интегральной форме уравнение количества движения для цилиндрической струйки запишется так [c.39]

Следует отметить, что эффективность использования уравнения количества движения зависит в основном от того, насколько удачно выбрана в потоке контрольная поверхность. [c.40]

Рассмотрим несколько примеров применения уравнений количества движения и энергии. [c.40]

Здесь используется постоянство давления в сечении 1, что не является самоочевидным, но, как указано выше, подтверждается опытами. В отличие от уравнения Бернулли, уравнение количества движения дает возможность сразу определить разность значений статического давления, получающихся в потоке при внезапном расширении канала. Если этот результат подставить в уравнение Бернулли, то найдутся и потери полного давления при внезапном расширении канала [c.41]

Следует обратить внимание на то, что применение уравнения количества движения принесло в данном случае успех благодаря удачному выбору контрольной поверхности 1—2, на которой оказались известными основные действующие силы. [c.41]

Применяя к области Н — 1 уравнение количества движения, можно получить другое соотношение между теми же величинами. В самом деле, за время йх масса газа, заполнявшая объем Н — 1, АОв = РпР йх перейдет из состояния покоя в движение со скоростью и>а. Соответствующее изменение количества движения должно быть равно импульсу силы, вызванной разностью давлений, действующих в сечениях 1 ш Н [c.117]

Пренебрегая силой, трения ввиду малой толщины скачка уплотнения из уравнения количества движения получим [c.119]

Изменение давления и плотности газа в прямом скачке уплотнения можно представить в функции числа М перед скачком. Из уравнения количества движения с зачетом формулы для скорости [c.122]

Из уравнения количества движения имеем [c.196]

Исследуем термодинамический процесс, который имеет место в тепловом сопле ). Дифференциальная форма уравнения количества движения применительно к цилиндрической трубе при отсутствии трения имеет следующий вид [c.208]

Для отыскания зависимости давления газа от числа М в тепловом сопле без трения используем уравнение количества движения в следующей форме [c.209]

Для сжатой части стержня составим уравнение количества движения. К моменту времени t, прошедшему от начала удара, длина сжатой части стержня составит et, масса — pF t, а количество движения — pF tv. Приравняем это количество движения импульсу силы N за время t pF tv = Nt. Используя уравнение (3.66), найдем скорость распространения волны (деформации сжатия) с у Е/р = а. [c.92]

Для решения данной задачи воспользуемся тем же подходом, что и выше для радиальной струи. Применительно к контуру NRST кольцевой струи (см. рис. 3) уравнение количества движения с учетом наличия пограничного слоя у стенки может быть написано так [c.116]

Применим уравнение количества движения для определения тангенциальной составляющей Ри. Для этого за-пии1ем уравнение количества движения в проекции на ось решетки. [c.216]

Теоретические (без учета потерь) значения основных параметров — давления и подачн вихревого насоса — могут быть получены из уравнения количества движения. [c.385]

Получим уравнение количества движения. Газ в объеме V обладает количеством движения 1" pW (IV. Изменение этой величи- [c.112]

Выше при анализе уравнения количества движения (92) гл. I мы отмечали, что независимо от процессов, происходящих в потоке, изменение скорости течения всегда вызывается действием силы трения, внешних сил, а также разности сил давления на иыделенный элемент газового потока. Различные виды внешнего воздействия по разному влияют на статическое давление в потоке. Смысл совместного решения уравнений (43) —(47), в результате которого было получено соотношение (49), сводился к тому, чтобы величину градиента давлений в потоке выразить через внешние воздействия величина dp при этом исключалась из уравнения импульсов или уравнения Бернулли (46). [c.216]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология