Скорость распространения волны

Рис. 5.19а. Зависимость экстремальной величины приведенной скорости распространения волны горения от тепловой характеристики смеси

Сейсмические волны распространяются в горных породах со скоростью от 2 до 8 км/с — поистине космические скорости — в зависимости от плотности породы чем она выше, тем больше скорость распространения волны. [c.39]

Найдем фазовую и групповую скорости распространения волны с частотами [c.103]

Волна горения распространяется посредством теплопередачи и диффузии активных молекул от фронта пламени, последовательно преобразовывая несгоревший газ в продукты сгорания. Скорость распространения волны горения значительно ниже скорости звука, а разностью давления перед и за фронтом волны можно пренебречь. [c.33]

В случае однородного рыхления материала для оценки скорости распространения волны разрушения Vp. можно воспользоваться гипотезой о гомогенности двухфазной системы. Тогда Ур будет равна скорости звука и определяться из уравнения [26 [c.28]

Подставив выражение для скорости газа (3) в уравнение (4), получим скорость распространения волны сжатия как функцию прироста давления и прироста плотности [c.117]

Ради удобств расчета выгодно обратить движение, т. е. остановить фронт волны, направив поток навстречу волне со скоростью, равной скорости распространения волны (рис. 3.3) [c.118]

Перейдем к вычислению скорости распространения волны. Обозначим для краткости тепловую характеристику горючей [c.223]

Графики углов и коэффициентов отражения для стали приведены в Приложении. Максимумы коэффициентов отражения по амплитуде смещения на этих графиках для трансформированных волн больше единицы. Однако с учетом того, что при трансформации происходит изменение плоскости колебаний и скорости распространения волн, законы сохранения импульса и энергии при этом не нарушаются. [c.41]

Примерами сред с изменяющейся скоростью распространения волн, встречающихся в практике АК, служат сварные швы из аустенитной стали (см. п. 3.1.4), трансверсально изотропные неметаллические материалы (см. п. 3.4.1), поверхностно закаленные изделия (рельсы, валки холодной прокатки, оси и втулки некоторых механизмов). В них специальной термической обработкой придают повышенную твердость наружным слоям, а внутренние слои металла остаются незакаленными, вязкими. Их называют сырыми. [c.54]

Четвертый вариант отличается от второго использованием импульсного излучения. Признаком дефекта служит увеличение времени прохождения импульса от излучающего к приемному вибратору, что регистрируют по запаздыванию фронта (первого вступления) принятого сигнала. В отличие от временного теневого метода (см. п. 2.5.2) запаздывание импульса обусловлено не столько увеличением пути, сколько изменением типа волн в зоне дефекта и связанным с этим уменьшением скорости распространения звука в этой зоне. В четвертом варианте используют изменение групповой, а не фазовой скорости распространения волн. [c.230]

Скорость распространения волн с, 10 м/с [c.274]

Скорость распространения волн с, 10 м/с Волновое сопротивление для продольных волн г, 10 Па с/м [c.275]

Если скорость распространения колебания не зависит от длины волны, то скорость движений этой области, естественно, совпадает с фазовой скоростью. Однако из уравнения (XXI.6) следует, что волна электрона в отличие от волны света должна обладать дисперсией в пустоте. Действительно, наличие связи между е и р должно привести к зависимости скорости распространения волны от ее длины. Рассмотрение вопроса показывает, что благодаря этой дисперсии скорость перемещения областей, в которых отклонения колеблющейся величины существенны, равна скорости частицы и. Таким образом, в рамках волновой картины приобретают смысл координата и скорость частицы. [c.547]

Следовательно, показатель преломления среды квадратично зависит от напряженности поля падающей волны. Одним из следствий этого факта является то, что фазовая скорость распространения волны в среде V = с п1 зависит от напряженности волны. [c.439]

В котором скорость распространения волн равна замороженной скорости звука. С другой стороны, при очень быстрых реакциях (т -> 0) скорость V удовлетворяет волновому уравнению [c.129]

Скорость распространения волны гидравлического удара в трубах [c.41]

Кроме того, полученные выше результаты, касающиеся механизма распространения и взаимодействия волн и переходных процессов в аппаратах с дисперсным потоком, применимы лишь в том случае, когда величина возмущающего сигйаЛа достаточно мала. Только в этом случае скорость распространения волны можно считать независящей от величины возмущающего сигнала. При значительной величине возмущающего сигнала либо при больших высотах аппарата указанное условие не вьшолняется. Первоначальное возмущение заметно деформируется, что приводит в результате к образованию, с одной стороны, скачков уплотнения, а с другой, сильно растянутых волновых фронтов. Так в противоточном аппарате фронт концентрационной волны при значительном уменьшении подачи дисперсной фазы резко очерчен и представляет собой скачок уплотнения. В то же время фронт волны концентрации при значительном увеличении подачи дисперсной фазы размыт. Скачком уплотнения является также граница раздела двух режимов (обычного осаждения и взвешенного слоя) в том случае, когда оба режима существуют в аппарате одновременно. Образование скачка уплотнения происходит в данном случае вследствие взаимодействия малых возмущений, распространяющихся навстречу друг другу. Анализ переходных процессов в таких случаях является задачей будущих исследований. [c.146]

Для сжатой части стержня составим уравнение количества движения. К моменту времени t, прошедшему от начала удара, длина сжатой части стержня составит et, масса — pF t, а количество движения — pF tv. Приравняем это количество движения импульсу силы N за время t pF tv = Nt. Используя уравнение (3.66), найдем скорость распространения волны (деформации сжатия) с у Е/р = а. [c.92]

Обычно детонационная волна возникает как результат местного взрыва в горючей смеси. В области взрыва развиваются весьма высокие давления и от нее устремляется очень сильная ударная волна. При прохождении через холодную горючую смесь эта волна, как указывалось выше, вызывает значительный разогрев газа и может довести его до воспламенения. Именно в этом случае за фронтом ударной волны следует область горения, образующая в совокупности с ударной волной волну детонационную. Так как вблизи центра взрыва скорость распространеняя волны и интенсивность ее очень велики, то относительные скорости газа в начале области горения и в конце ее близки между собой и существенно ниже критической скорости [c.222]

Остановимся более подробно на некоторых общих свойствах одноразмерных неадиабатических волн и дадим, в частности, расчетные формулы для определения абсолютной скорости распространения волны. Из уравнений импульсов и неразрывностп следует, что в любом случае yдapJиoй волны (в пренебрежении силами трения) справедливо следующее соотношение [c.227]

Изотропная среда характеризуется двумя упругими постоянными, например упругими постоянными Ламэ, модулями нормальной упругости и сдвига (см. 1.2). Вместо них может быть взята любая другая пара независимых упругих констант, например модуль нормальной упругости и коэффициент Пуассона, модули всестороннего сжатия и сдвига. Формулы (1.16), (1.17) дают связь двух упругих констант со скоростями продольных и поперечных волн в безграничной среде. Для ограниченных сред (пластин, стержней) вместо скорости продольных волн используют скорость симметричной нулевой моды соответствующих волн. Пример расчета упругих параметров по скорости распространения волн приведен в задаче 1.2.1. [c.248]

Наиболее информативный акустический параметр для оценки прочности материала — это скорость распространения волн. Она аналитически связана с упругими постоянными, описывающими начальный участок кривой напряжение — деформация. Для нераз-рушающего контроля прочности ряда материалов достаточно измерения скорости. [c.252]

Монохроматическим (одноцветным) является излучение, у которого постоянны в пространстве и во времени амплитуда колебания, скорость распространения волны и время полного периода. [c.110]

Удля иС в котором скорость распространения волн равна - еагирующТ равновесной скорости зву- [c.129]

В исследуемую среду (трубу с проходящим по ней двухфазным потоком) вводится волновод (стержень) от генератора высокой частоты. Между падающими и отраженными волнами возникает интерференция, и на волноводе образуются узловые точки стоячих волн с нулевым напряжением. Скорость распространения волн в рабочей среде зависит от значений а. Изменение паросодержания ведет к изменению 8, в результате чего узловые точки смещаются вдоль волновода как на участках, расположенных в исследуемой среде, так и вне ее. Смещение узловых точек на волноводе вне рабочей среды определяется по схеме либо со следящей электромеханической системой, либо с восстановлением узловых точек в прежнем (градуировочном) положении. В обоих случаях прибор заранее градуиру- [c.419]

Смотреть страницы где упоминается термин Скорость распространения волны: [c.334] [c.64] [c.165] [c.64] [c.65] [c.224] [c.224] [c.310] [c.232] [c.223] [c.92] [c.44] [c.11] [c.6] [c.92] [c.298] [c.192] [c.43] [c.43] [c.200] [c.94] [c.254]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология