Стеклянные сферы

На фото У-1, а показана рентгенограмма газовой пробки в псевдоожиженном слое песка . На фото У-1, б и У-1, в демонстрируются фотографии двухмерных газовых пробок двуокиси азота при минимальном псевдоожиженном слое стеклянных сфер полученные методом Роу Величины радиусов кривизны для вершины этих поршней, приведенные в табл. У-З, удовлетворительно совпадают как с расчетными значениями, так и с опытными данными для газовых пробок в жидкостях. [c.182]

Рис. Х1У-5. Зависимость уноса стеклянных сфер размером 75 мкм от присутствия в слое деталей или перемешивающих устройств

Рис. XIV-7. Влияние сепарации в псевдоожиженном слое на унос стеклянных сфер (а) и корреляция данных по уносу из псевдоожиженных моно-

Воздух— стеклянные сферы 2.6 460 [c.569]

Записав граничные условия исходя из постулата о радиальном и симметричном потоке, авторы получили численные решения уравнений количества движения и неразрывности для принятых рд, < е, Qs и "т/, рассчитав распределение давлений, порозности, скоростей газа и твердых частиц на подходе к отверстию. Как для двух-, так и для трехмерного потока, как показывает анализ, следует ожидать быстрого падения порозности и крутого градиента давления в области О < г/г,, < 1. Однако, опыты с песком (100 мкм) и стеклянными сферами (500 мкм) в двухмерных слоях высотой 2,5 м, шириной 61 см, и толщиной 1,27 см обнаружили значительно меньшие изменения параметров, чем это следует из теоретических расчетов. По измеренным давлениям при истечении из горизонтальных щелей высотой 1 см и 2,5 см получены профили, очень сходные с найденными ранее для меньших отверстий (рис. ХУ-5, г) и согласующиеся с допущением о постоянной порозности. Измерения емкостным датчиком показали, что вблизи отверстия порозность слоя, действительно практически постоянна. Авторы объяснили эти расхождения возможной неадекватностью постулата о радиальном и симметричном потоке. Было выявлено существование застойных зон (в некоторой степени они сходны с показанным на рис. ХУ-5, в) и сделано предположение о возможном влиянии сил взаимодействия между частицами на режимы движения. [c.580]

II — трехмерный слой (фотография d рентгеновских лучах), песок (d = 254 мкм), = 57 мм б, я — двухмерный слой, стеклянные сферы (d= 280 мкм) сечение канала 31 X 6 мм, 1, а = (1,58 крестом показана точка подачи воздуха. [c.754]

Стеклянный Сферы I 49-77 Раствор 1,43 [c.366]

ИЗ пористого стекла Вайкор охлаждали и термостатировали при 20,00 0,02 °С. Затем быстро приемник переворачивали в вертикальное положение (как показано штриховой линией на рис. 1), вакуумный кран у камеры со стеклом закрывали и втекающая жидкость полностью покрывала стеклянную сферу. От появления первых паров до полного погружения обычно проходило —5 с (никак не более 10 с). Время, необходимое для насыщения посредством впитывания жидкости в сферу из пористого стекла, было от 250 с (пентан) до 5 ООО с (гексадекан). Масса впитанной жидкости во время опыта регистрировалась самописцем. [c.248]

Я — радиус пористой стеклянной сферы (измеренной микрометрическим кронциркулем). [c.257]

Рис. IV. 10. Изменение приведенного модуля с концентрацией наполнителя для полиуретана, наполненного аэросилом ( ) и стеклянными сферами (О). Кривые соответствуют уравнению (IV. 14).

Полагают, например [92], что, опираясь на способность водорода диффундировать при высоких давлениях и повышенных температурах через ряд твердых материалов, возможно для хранения водорода использовать полые стеклянные сферы диаметром 5—200 мкм. Технология их изготовления разработана при изготовлении мишеней для лазерного термоядерного синтеза [92]. Эти микросферы заполняются под давлением водорода и при температуре 473—673 К. После охлаждения микросфер водород в них хранится под давлением. Массовое содержание водорода в них достигает 11—12%, а плотность хранимой энергии может достигать 2—5 кВт-ч/дм (для жидкого водорода 2,39 кВт-ч/дм ). Выделение водорода из таких микросфер происходит при их нагревании до 473- -623 К- Указывается, что микросферы можно заполнить, например, под давлением водорода 35 МПа и при 573—623 К в течение одного часа. Потери водорода в результате диффузии при хранении микросфер в нормальных условиях в течение 100—110 сут составляют 50 % от исходного количества. [c.487]

Результаты опытов со слоями стеклянных сфер и кварцевого песка для рыхлого и предварительного уплотненного слоя показывают, что в последнем случае достаточно меньших скоростей воздуха [c.32]

В форме двух полых стеклянных сфер, соединенных неподвижнее наподобие гантели, подвешен в поле посредством кварцевой нити. На последней укрепляется зеркальце, вращение которого вызывает отражение пучка света, направляющегося далее на прозрачную шкалу (рис. 291). [c.371]

Хотя относительные модули композиций возрастают в присутствии стеклянных сфер, Tg повышается не очень значительно — всего на 3°С для сильно наполненных систем. При этом максимальное возрастание отмечено для образцов, которые содержат наполнитель, не обработанный увеличивающим адгезию силаном. [c.315]

Более обширное исследование было выполнено Осбергом и Чарльсвортом проводившими опыты со стеклянными сферами в аппарате диаметром 76 мм. Концентрация мелочи в слое большей частью не превышала 5%. Экспериментальные данные [c.559]

Вторая попытка измерить линейное натяжение была предпринята в связи с капиллярной теорией флотации [13]. В этом случае была использована вторая возможность, отмеченная, в предыдущем разделе. Микроскопические стеклянные сферы (так называемые балотини), обработанные предварительно в подходящем растворе ПАВ так, чтобы угол смачивания для них был равен примерно 0 = 20°, свободно оседали на нижнюю поверхность висячей капли из этого же раствора. Сферы раз- [c.292]

Как справедливо отметил один из рецензентов этой работы, не исключено, что использованные стеклянные сферы были двух сортов меньшие —с меньшим углом смачивания и большие — с большим, так что незакрепление малых частиц определялось не линейным натяжением, а их повышенной смачиваемостью. Проверить такое толкование было невозможно, так как угол контакта можно было измерить только для больших частиц, образующих видимый трехфазный контакт. [c.293]

В качестве микроносителей применяют положительно заряженные ДЕАЕ-сефадексы, сефадексы с коллагеновым покрытием, отрицательно заряженный полистирол, полые стеклянные сферы и др. Так, например, отдельные фирмы предлагают микросферы из пористого шлачного стекла (рис. 154), которые могут быть использованы для иммобилизации клеток млекопитающих. Поры их доступны для пенетрации (от лат. репе1га11о — проникновение) клеток внутрь матрикса, облегчая трехмерную колонизацию внутренней поверхности носителя, что способствует взаимодействию метаболизирующих соседствующих клеток и пода,ержанию их возросших жизнеспособности и продуктивности. Пористые сферы пригодны для иммобилизации прилипающих и суспензионных клеток (например, гибридом). [c.540]

Величины критерия Био В1 = ач/ чДт, отражающего отношение термических сопротивлений внутри и снаружи частпцы, как правило, бывают невелики. Так, для стеклянной сферы [>.т = = 0,5 ккал м ч град)] диаметром й = 2 мм, если принять ач = 5 ккал м - ч град), получаем 31=10 . Это показывает, что термическим сопротивлением (а значит, и различием температур) внутри частицы можно пренебречь, считая весь перепад температур сосредоточенным в пограничной пленке около частицы В случае крупных или малотеплопроводных частиц, когда В1становится достаточно большим, учет прогрева частицы может оказаться необходимым. Предельное значение В , позволяющее пренебречь градиентом температур внутри частицы, оценивается в пределах от 0,1 до 3—4 [143, 257, 465]. [c.220]

Если среди корреляций, предложенных для вычисления amax(NuInax), МОЖНО выделить группу расчетных соотнощений, дающих достаточно близкие результаты, го формулы для определения йУопт.(К.вопт.) обнаруживают значительно больший разброс данных. Здесь можно только отметить практически одинаковый наклон прямых к оси абсцисс показатель степени при Аг близок к 0.5. Исключение составляет размерная зависимость 2 (см. табл. IX. 4). вообще, видимо, мало пригодная при />0.618 мм (Аг>22 300 при псевдоожижении воздухом стеклянных сфер), так [c.344]

Двуокись азота подавали в псевдоожпжениьпт сло чере т )убочку диаметром 0,25 мл1. Основание слоя было прямоугольное 305x25. им (рис. I). Слой был соединен с распределителем из пористой бронзы и заполнен на 1 лубину приблизительно 380 мм стеклянными сферами (шариками) с/ = 0,42—0,50 м.ц. Минимальная скорость псевдоожижеиия слоя из сфер составля.па 0,25 м/сек. При визуальном паблю- [c.51]

Рг с. 1Х-13. Температурное поле в процессе теплопроводности от нагретой -стрпки к стеклянной сфере диаметром 200 мкм в неподвижном воздухе [26] -а — через 7,4.10- с после контакта б — через 52,4.10- с после контакта. [c.250]

Для работы при более высоких давлениях удобно применять соединение, конструкция которого предложена Х.М. Халиловым (рис. 172). Конец стеклянного капилляра 1 оплавляют в виде сферы, для чего его обжимают в нагретом состоянии, вращая в полусферическом гнезде подогретого ниппеля 3. Соединение собирают, как показано на рисунке, применяя для уплотнения свинцовые (или фибровые) 5 и клингеритовые 6 прокладки. Вследствие большой прочности стеклянной сферы соединение допускает сильную затяжку и выдерживает большие перепады давлений. [c.228]

Предлагаемые методы расчета более примитивны и разнотипны, чем для расчета Кц, что и приводит к расхождению результатов по отдельным формулам на порядок. Их сопоставление пригодится в логарифмическом масштабе на рисунке 6, Из рисунка видно, что помимо численности расхождений, различные авторы дают разную зависимость от газовой нагрузки, т.е, разную пропорциональность Ве или С. По методу Яги и др., основанному иа теоретическом рассмотрении процессов теплопереноса в слое, получается плавная кривая изменения от С-, что как и в случав расчета эффективной теплопроводности позволяет охватить почти весь имеющийся фактический материал [ ], Этот метод позволяет учитывать понимо свойств газа вклад излучения и теплопроводности зерен в теплоотдачу в пристеночной области слоя. ПриС= I более теплопроводный материал может иметь /7 ва 45% больше, -чем стекло Вклад излучения при 500°С для стеклянных сфер при С = I увеличит приблизительно на 25%. [c.599]

При определенных условиях это уравнение приблизительно эквивалентно соотношению Кернера [473] для нижнего предела. Во всяком случае константа А эмпирически учитывает тот факт, что верхнее предельное значение модуля в таких системах не найдено. Хотя часто наблюдаются несоответствия между экспериментальными результатами и теоретическим предсказанием на основе некоторых уравнений, в определенных случаях существует и вполне удовлетворительное согласие. Например, в работе [974] было показано, что значения модуля Юнга для полифениленоксида, наполненного стеклянными шариками, приблизительно подчиняются уравнению Ван дер Пола [956]. По крайней мере в области исследованных концентраций (вплоть до объемной доли наполнителя 0,25), уравнение Ван дер Пола примерно эквивалентно уравнению Кернера [938]. Подобное согласие наблюдали ранее Шварцль и др. [810] для наполненного полипропиленоксида в стеклообразном состоянии. Интересно отметить [119, 938], что обработка стекла силановым аппретом , улучшающим адгезию, не оказывает существенного влияния на модуль. Было предположено, что остаточные напряжения сжатия могут маскировать недостаточную адгезию в системе с необработанным наполнителем. В противоположность этому было сообщено о положительном влиянии силанов на модуль упругости при изгибе сложных материалов на основе эпоксидной смолы, содержащих малые стеклянные сферы [984], и эпоксидных смол, наполненных стеклянными шариками или порошками [984]. Расхождения такого типа часто встречаются при исследовании наполненных систем однако дать им точное объяснение затруднительно [677]. [c.312]

Дженнис [430] нашел, что, используя относительно слабо изученное уравнение Ву [1000], можно предсказать модули эпоксидной смолы в стеклообразном состоянии, наполненной различными порошкообразными наполнителями (стеклянные сферы, кремнезем, [c.314]

Таким образом, при более высоких концентрациях наполнителя или больших временах воздействия происходит дополнительное рассеяние механической энергии вследствие существования каких-то дополнительных механизмов диссипации энергии. Это наблюдение было подтверждено в работе Льюиса и Нильсена [542], посвященной исследованию наполненной стеклянными шариками эпоксидной смолы (см. рис. 12.3), а также в исследованиях [392] и [430], в которых рассмотрены эпоксидные смолы, наполненные различными порошкообразными наполнителями. Дополнительным источником диссипации механической энергии служит трение между частицами наполнителя или между частицами наполнителя и полимером. Кроме рассеяния энергии, связанного со сдвиговыми взаимодействиями наполнителя и матрицы, вклад в затухание могут давать неоднородности распределения частиц и термические напряжения. На рассеяние энергии оказывает также существенное влияние обработка стеклянных сфер силанами. Обработанные системы характеризуются большими механическими потерями. С другой стороны, механические потери уменьшаются при образовании агрегатов сферических частиц в связи, очевидно, с тем, что полимер внутри агрегатов не дает вклада в рассеяние энергии. Уменьшение относительных механических потерь наблюдали также в других системах, например в поливинилацетате, наполненном Т102 [314], и в бутадиен-стирольном каучуке, находящемся в стеклообразном состоянии и наполненном кремнеземом и углеродной сажей [647] имеются также доказательства уменьшения механических потерь в области 7-перехода в наполненных эпоксидных смолах возможно, благодаря взаимодействию между поверхностью наполнителя и непрореагировавшими эпоксидными группами [392]. [c.320]

Смотреть страницы где упоминается термин Стеклянные сферы: [c.560] [c.263] [c.434] [c.446] [c.218] [c.74] [c.179] [c.103] [c.74] [c.179] [c.110] [c.595] [c.595] [c.310] [c.308] [c.163] [c.549] [c.313] [c.324] [c.326] [c.327]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология