Бриллюэна пики

Рис. 30.3. Зависимость интенсивности / пика (100) рассеяния нейтронов для МпРа от температуры [14]. (Кружки — экспериментальные данные сплошная кривая— функция Бриллюэна для 5 5/2.)

При неупругом рассеянии частота рассеянного света отличается от частоты падающего света и дает две побочные полосы, называемые пиками Бриллюэна (рис. 13.18). [c.214]

Относительная интенсивность различных пиков в спектрах Рэлея — Бриллюэна зависит от структуры и релаксационных процессов в жидкостях. Для определения формы спектров Рэлея — Бриллюэна используется сканирующий интерферометр Фабри — Перо (рис. 13.19), в котором сдвиг частоты падающего света измеряется с помощью зеркального разделения в резонаторе. Расстояние между зеркалами можно регулировать с помощью, например, пьезоэлектрических методов (разд. 13.5.1). [c.214]

Исследование спектров отражения в области фундаментального поглощения является важнейшим методом изучения зонной структуры твердых тел. Энергетическое положение пиков отражения непосредственно определяет величины энергии прямых междузонных переходов в актуальных точках зоны Бриллюэна. Теоретические расчеты структуры зон по методу псевдопотенциала с использованием экспериментально найденных величин энергий важнейших переходов [1] позволили построить схемы зонных структур полупроводников групп IV, III—V во всей зоне Бриллюэна. Было показано, что полу-эмпирический метод псевдопотенциала может быть применен также для расчета зонной структуры более сложных, некубических кристаллов, хотя при этом встречаются значительные трудности. В этой связи необходимо детальное экспериментальное исследование спектров отражения таких веществ. Кроме этого, сравнительное исследование спектров отражения гомологических групп кристаллов позволяет сделать некоторые выводы об особенностях зонной структуры и характере ее изменения в зависимости от химического состава, типа связи и кристаллической решетки. [c.58]

Основываясь на этом сходстве, можно было бы применить Предложенную в [5] модель зонной структуры теллурида висмута для конкретной интерпретации спектров отражения всех ромбоэдрических кристаллов. Однако основные исходные положения о локализации переходов в точках высокой симметрии зоны Бриллюэна и спин-орбитальной природе триплетов, на основе которых построена эта модель, являются слишком ограниченными и недостаточно обоснованными. Это подтверждается полученными в настоящей работе новыми экспериментальными данными, свидетельствующими о несостоятельности простой триплетной интерпретации структуры спектров отражения и о различии в природе пиков с малой и большой энергией. [c.66]

Измерения бриллюэновского рассеяния в жидкостях вошли в практику лишь, с появлением лазера. Из-за очень маЛых частотных сдвигов бриллюэновских компонент от рзлеевского пика требуется предельно монохроматический источник све а. Так, например, для неон-гелиевого лазера с длиной волны 6300 А акустическая (фонон-ная) частота, а следовательно, и разделение бриллюэн-рэлеевских компонент составляют всего лишь около 6х 10 Гц для воды при <р = [c.431]

В работе [456] был изучен спектр комбинационного рассеяния второго порядка кристалла ОаР. Кристаллическая решетка этого кристалла точно такая же, как и у кубической модификации кристалла 2п5 (рис. 71). Точки Г, I, X, W являются критическими точками зоны Бриллюэна. Согласно [451] все обертонные и составные переходы оказывались разрешенными в комбинационном рассеянии в каждой из этих точек. На рис. 81, а представлен спектр этого кристалла при 20° К. Согласно расчетам дисперсионных кривых кристалла ОаАз оказывается, что продольная оптическая ветвь ЬО) и поперечная оптическая ветвь ТО) пересекаются, так что ЬО>ТО в начале зоны Бриллюэна и ТО>ЬО на краю зоны Бриллюэна кроме того, продольная акустическая ветвь ЬА значительно удалена от поперечной акустической ветви ТА) и почти достигает оптической ветви на краю зоны 13риллюэна. В [456] предполагается, что для СаР дисперсионные кривые колебательных ветвей имеют приблизительно такой же вид. При этом условии можно следующим образом объяснить наблюдаемый спектр комбинационного рассеяния этого кристалла (см. рис. 81, а). Наблюдаемый спектр можно подразделить на три области. Интервал 670—800 см соответствует суммарным переходам пар оптических фононов вторая область простирается от 293 до 613 r , соответствующие линии возникают за счет суммарных комбинаций пар оптических и акустических фононов в интервале 150—289 см , по-видимому, проявляются фононы поперечной акустической ветви. Разностные процессы не приводят к появлению комбинационного рассеяния вследствие достаточно низкой температуры кристалла. Линии с частотами 366 и 422 см- возникают вследствие комбинационного рассеяния первого порядка на поперечных и продольных длинноволновых оптических колебаниях. Пик интенсивности при 289 см- -, вероятно, соответствует суммарному процессу пар фононов края поперечной акустической ветви. Пик интенсивности при 804 сл< соответствует обертонному переходу на продольном длинноволновом оптическом колебании. Наличие нескольких максимумов в области 786 см свидетельствует о том, что поперечная оптическая ветвь сильно смещается при [c.469]

Сопоставление перечисленных экспериментальных данных с правилами отбора [13] позволяет предварительно связать пик Л) с переходами в точках Дз, расположенных вдоль оси кг в зоне Бриллюэна. Состояния в зоне проводимости в этих точках участвуют в создании непрямых переходов, т. е. являются абсолютным минимумом зоны проводимости. Максимум валентной зоны скорее в ieгO находится в точке Г. В ромбоэдрических кристаллах типа В12Тез, в которых валентная зона и зона проводимости в минимуме междузонного промежутка имеют многодолинную структуру, ситуация, по-видимому, [c.68]

Убедительное сопоставление остальны.х пиков отражения с определенными междузонными переходами может быть сделано только на основе детальных теоретических расчетов. Однако расчеты зонной структуры кристаллов с большим числом атомов, занимающих неэквивалентные позиции в решетке, встречают большие трудности. Имеющиеся исследования [13, 14] описывают возможные переходы только в симметричных точках зоны Бриллюэна, тогда как в сложных кристаллах интенсивные пики отражения могут возникать в критических точках, расположенных в общем объеме зоны. Кроме того, пики отражения могут возникать за счет суперпозиции вкладов нескольких пар зон с близкими энергетическими промежутками [8]. По этим причинам сопоставление пиков отражения с определенными междузонными переходами на существующем уровне теоретических зонных расчетов не может быть сделано в рассматриваемых кристаллах. [c.69]

Таким образом, модель соответствует состоянию металла в момент плавления. Полученная на основе приведенных функций промежуточная функция рассеяния в области волновых векторов меньших к —0,25 ат. ед., носила ярко выраженный осциллирующий характер. Это согласуется с экспериментально обнаруженными квазифононными коллективными возбуждениями вблизи точки плавления металла. Такое поведение функции Р к,1) приводит к сильной локализации структуры динамического структурного фактора вблизи бриллюэнов-ского пика. [c.45]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология