Коноскопическое наблюдение кристаллов

На практике простые линзы не применяются в качестве собирающих линз, так как они плохо коррегированы в отношении сферической аберрации и, кроме того, обладают относительно небольшой угловой апертурой. Весьма желательно, особенно при работе с малыми кристаллами, иметь возможность быстро, с минимумом манипуляций, перейти от наблюдений в параллельном свете к коноскопическому наблюдению. Ниже мы рассмотрим ряд приемов, которые позволяют преобразовать поляризационный микроскоп в коноскоп. [c.269]

Возможность большей или меньшей полноты оптической характеристики кристаллов существенно зависит от их формы. Игольчатые или тонкопризматические кристаллы с очень малым поперечным сечением не поддаются изучению целого ряда свойств. У лежащих на предметном стекле игл нельзя видеть форму их поперечного сечения, получить коноскопическую фигуру и определить все показатели преломления. Точно так же и у кристаллов с пластинчатыми формами, если пластинки тонки, очень ограничены наблюдения со стороны ребра этих пластинок. / [c.9]

В микрохимических препаратах кристаллы невелики, и коноскопические фигуры более отчетливо видны при наблюдении с накладной диафрагмой (без линзы Бертрана и окуляра). [c.17]

Оптическая система для метода наблюдений в сходящемся поляризованном свете, или так называемого коноскопического метода, дана на рис. 210. Лучи света от протяженного источника И проходят поляризатор П и затем через конденсор I, после чего попадают на кристалл Кр, а затем фокусируются в фокальной плоскости конденсора II, проходя через анализатор. При этом внутри кристалла по любому направлению в пределах определенного угла сходимости лучей пойдет достаточно широкий пучок параллельных лучей, а не один луч, как было бы, если бы [c.242]

Наблюдение коноскопической картины в сходящемся поляризованном свете используется для отыскания ориентировки кристаллов в тех случаях, когда кристалл не имеет кристаллографической огранки. Центр темного креста в одноосном кристалле или выход острой [c.244]

Это явление наблюдается в сходящемся свете. Ориентированные участки нематического препарата дают превосходную коноскопическую фигуру, не отличающуюся от картины обычных одноосных кристаллов. При толчках коноскопическая фигура волнуется и дрожит, как поверхность желе. При наблюдении эффекта закручивания вещества на объектив надевается кольцо из корковой пробки, торец которого приклеивают к покровному стеклу. Поднимая и опуская тубус микроскопа, [c.41]

Более точное и подробное кристаллооптическое исследование вещества осуществляется методом Федорова, а также коноскопическим методом (наблюдение в сходящемся поляризованном свете). Однако при этом требуется наличие более крупных кристаллов, редко выделяющихся при кристаллизации стекол. Вследствие этого в настоящем кратком изложении кристаллооптического анализа описание указанных методик не дается. [c.119]

В целом ряде случаев оказывается невозможным получить в микрохимическом препарате кристаллы, годные для пблнюго кристаллооптического изучения. Многие вещества кристаллизуются в таких формах, что все кристаллы ложатся в одном положении. Трудно осуществить также наблюдение, допустим, поперечного сечения иглы, призмы или пластинки вместе с тем именно такое сечение может быть существенным, например, при коноскопическом изучении кристаллов. [c.46]

Этот метод, впервые предложенный Гобером [83], основан на наблюдении, что температурный коэффициент показателя преломления жидкости п14Т значительно больше температурного коэффициента большинства минералов и неорганических соединений. Схематически метод изменения температуры иммерсионной жидкости можно описать следующим образом прозрачный или полупрозрачный кристалл погружается в иммерсионную жидкость с несколько более высоким показателем преломления затем температура препарата очень медленно поднимается, пока испытания при центральном или косом освещении не покажут, что показатели преломления жидкости и кристаллов сравнялись. Эммонс [84] и Сейлор [85] описали нагревательные столбикн, удобные для этого метода. Столик Сейлора вследствие небольшой его толщинй позволяет провести коноскопическое изучение кристалла и тем самым определить ориентировку кристалла. [c.284]

Монохроматор. Для определения дисперсии двупреломления кристаллов с клиновидным краем можно использовать любой небольшой монохроматор. Микроскоп осве1цают светом из выходной щели монохроматора. Подходящий по форме кристалл, оптическая ориентировка которого предварительно была определена коноскопическим наблюдением в белом свете, помещают в центре поля и приводят в положение 45°. Свет из монохроматора направляют на кристалл таким образом, чтобы осветить клиновидный край, а также и толстую пластинку кристалла, которая проектируется при этом на крест нитей. Барабан, регулирующий длину волны света, устанавливают сначала на крайний красный конец спектра, а затем медленно вращают в обратном направлении, пока часть кристалла у креста нитей не будет в положении погасания. При этом отмечают порядок полосы разности хода п и длину волны Далее уменьшают длину волны света, пока кристалл вновь не будет в положении погасания, и отмечают длину волны для п 1)-й полосы разности хода. Эту операцию повторяют по всей длине спектра. Расчет дисперсии и ее графическое изображение проводятся тем же путем, который был описан выше. Метод линзы может быть применен для определения значения преломления для линии натрия 589 тр. или ртути 546 пщ, чтобы по значению дисперсии двупреломления определить величину двупреломления при различных длинах волн. [c.298]

Фтуры по-ьлогцения в сечениях, перпендикулярных к острой биссектрисе-При коноскопическом наблюдении сечения, вырезанного перпендикулярно к острой биссектрисе, в плоскополяризованном белом свете, колеблющемся перпендикулярно к плоскости оптических осей, видна равномерно окрашенная прямая полоса, соответствующая поглощению. Эта полоса проходит через поле зрения вдоль плоскости оптических осей. С каждой стороны полосы цвет разный, так как эти части коноскопической фигуры образованы колебаниями, приближающимися к. -направлению у отрицательных кристаллов и к Х-иаправлению — у положительных. Таким образом, окраска этих внешних частей картины симметрично меняется от центра к краям поля с резким изменением в области оптических осей. Если это же сечение рассматривать в белом свете, колеблющемся в плоскости оптических осей, то появляется равномерно окрашенная полоса, пересекающая коноскопическую фигуру через точку выхода острой биссектрисы перпендикулярно к плоскости оптических осей. Для оптически отрицательных кристаллов этот цвет соответствует поглощению по оси X для оптически положительных — поглощению по оси Z. По краям этой полосы окраска меняется, приближаясь к окраске полосы для направления по оси Z у отрицательных кристаллов и к окраске для направления по оси X—у положительных. Резкие изменения наблюдаются в области оптических осей. Окрашенная полоса, соответствующая направлению оси У и видимая в белом свете, колеблющемся перпендикулярно к плоскости оптических осей, гораздо же тех полос, которые соответствуют направлениям осей X или Z и видимы в том случае, если кристалл нли плоскости поляризации повернуть на 90°. [c.306]

Специфика исследуемого материала, обусловленная наличием огранки и отсутствием признаков спайности кристаллов, привела, таким образом, к некоторой спецификации методики исследования, изложение которой составляет содержание первой главы настоящей работы. В ней детально для каждой сингонии рассматриваются все наблюдения, которые могут быть сделаны в кристаллах различно ориентированных на предметном стекле. Наглядно (см. рис. 15) показана зависимость между сингоцией, главными простыми формами и контурами кристаллов (обусловленными расположением кристаллов на предметном стекле) с одной стороны, и характером погасания и на-, блюдаемыми коноскопическими фигурами—с другой. [c.5]

Все рассмотренные выше оптические свойства изучаются в парал-лельно поляризованном свете и могут быть определены у кристаллов в открытой капле без покровного стекла при увеличениях микроскопа, достаточных для их наблюдения (объективы Х8 и Х20). Исследование же осности, оптического знака и ряда других свойств производится в коноскопической установке и при большом увеличении объектива (Х60), для чего готовят иммерсионный препарат, накрытый покровным стеклом. [c.17]

Чтобы сохранить в практике химиков эти характерные признаки кристаллов, А. Кофлер (1936), не настаивая на необходимости отыскания определенным образом ориентированных сечений, предложил принимать в качестве констант те показатели, которые измеряются у кристаллов в характерных повторяющихся ориентировках. Для харайте-ристики таких кристаллов А. Кофлер привлекает углы между гранями или ребрами, характер погасания, знак удлинения, коноскопические фигуры в разрезах, перпендикулярных к 00 одноосных и к ОБ двуосных кристаллов, и, наконец, рисунок, иллюстрирующий наблюдения. [c.25]

В четвертом столбце, как вывод из наблюдений облика, характера погасания и коноскопических, фигур, показаны осность и сингония кристаллов. [c.33]

Фигура поглощения одноосного кристалла при наблюдении в свете, содержащем узкую полосу спектра, может выглядеть двояко. Если обыкновенный луч поглощается меньше, чем необыкновенный, то видна ветвь, параллельная плоскости колебания поляризованного света на оптической оси она перекрывается ярким пятном. У большинства поляризационных микроскопов плоскость колебания поляризатора находится в С — Ю положении (колебания к наблюдателю и от него). Таким образом, ветвь в этом случае видна в С — Ю положении. Если, однако, обыкновенный луч поглощается сильнее необыкновенного, то ветвь перпендикулярна к плоскости поляризации и нроходит через оптическую ось. У одноосных кристаллов с различными спектрами поглощения для обыкновенного и необыкновенного лучей при некоторых длинах волн ветвь с ярким пятном на оси располагается по направлению С—Ю, а при других длинах волн появляется перпендикулярная к ней (В—3) сплошная ветвь. В белом свете коноскопическая фигура поглощения такого кристалла состоит из двух взаимно перпендикулярных различно окрашенных сплошных ветвей, соответствующих обыкновенному лучу, перпендикулярному к плоскости поляризации. Примером может служить платиноцианид магния. Его коноскопическая фигура поглощения состоит из сплошной фиолетовой ветви, расположенной под прямым углом к первой и исчезающей на выходе оптической оси. [c.305]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология