Оснащение ядерное

ГОРЯЧАЯ ЛАБОРАТОРИЯ — лаборатория, предназначенная для работы с радиоактивными препаратами высокой активности (до сотен тысяч кюри). В Г. л. выделяют плутоний и другие трансурановые элементы, перерабатывают тепловыделяющие элементы ядерных реакторов и продукты их деления, исследуют свойства материалов, обладающих высокой радиоактивностью и др. Оснащение Г. л. исключает возможность облучения обслуживающего персонала. [c.80]

При выборе метода исследования необходимо учитывать оснащенность лаборатории приборами (в случае, если имеется инфракрасный спектрофотометр, спектрометр ядерного магнитного резонанса, не позволяющий проводить измерения при повышенной температуре). Поэтому ядерный магнитный резонанс возможен для анализа проб, растворимых при нормальной температуре. Вследствие ограниченной растворимости полиоксиметилена и сополимера, содержащего большие количества полиоксиметилена, для определения количественного состава сополимера останавливаются на ИК-спектроскопии твердого вещества. Аналогично поступают и при определении среднего молекулярного веса, но здесь возникает трудность в приготовлении соответствующих эталонов (изменение интенсивности при смешивании). В крайнем случае можно получить данные, характеризующие растворимую часть сополимера. При определении структуры цепи ЯМР-спектроскопия, обладающая большей селективностью, дает лучшие результаты, чем ИК-спектроскопия. Метод ЯМР-спектроскопии также можно применять только для растворимых сополимеров. [c.419]

При оснащении АЭС приборами обнаружения пожара и установками пожаротушения принимают во внимание то обстоятельство, что в отличие от промышленных предприятий пожары на АЭС могут иметь серьезные последствия — нарушить аварийное выключение и охлаждение ядерного реактора и привести к возникновению опасности взрыва и радиоактивного заражения окружающего пространства. [c.296]

Агрегирование базовой модели будет сопровождаться переходом от описания в терминах законов распределения случайных величин к описанию в терминах математического ожидания случайных величин. Однако для любого уровня агрегирования существуют элементарные объекты, в том числе отдельные единицы средств оснащения, поведение которых описывается в терминах законов распределения случайных величин. Такими объектами, вплоть до самых высоких уровней агрегирования, являются средства оснащения большой эффективности, т. е. пусковые установки ядерных боезапасов, различные носители ядерных боезапасов, а также элементы системы управления. Данные объекты своими действиями могут оказывать, каждый в отдельности, существенное влияние на весь ход боевых действий. [c.38]

Для удобства дальнейшего изложения среди типов средств оснаш е-ния противника А выделим типы средств, имеюш ие техническую возможность использовать ядерные боезапасы. Будем полагать, что такие средства имеют номера г, где М < г < М2 < М. Можно представить графически так называемую целочисленную шкалу типов средств оснащения, например, для стороны А (рис. 5.2). [c.101]

Подробное изложение см., например Березанский [18, гл. 1, 3, п. 10]. Ниже излагаются определения тензорного произведения как конечного, так и бесконечного числа гильбертовых пространств и доказываются необходимые в дальнейшем факты, относящиеся к таким произведениям, строятся тензорные произведения гильбертовых и ядерных оснащений и приводится вариант теоремы Шварца о ядре в случае гильбертовых оснащений. [c.26]

Теорема 2.4. Пусть заданы ядерные оснащения (2.48). Каждая непрерывная п-линейная форма (2.50) допускает представление [c.46]

Замечание 2. На билинейные формы легко переносятся и результаты теоремы 2.4, связанные с ядерными оснащениями. Так, пусть Ф — ядерное пространство с естественным образом определяемой инволюцией Ф Ф. Рассматривается билинейная форма на Ф — непрерывная функция Ф X Ф Э (ф, г з) а (ф, i j) g 0 , линейная по первому и антилинейная по второму переменным. Тогда а (ф, ) = (0, г з ф )я я , где 0 Ф Ф. [c.48]

Пример 2.3. Для формулировки теоремы о ядре в случае полилинейных или билинейных форм на пространствах (О) (О с й N1) годятся соболевские пространства, квазиядерно вложенные в 2 (О) (см. пример 1.5), или, в случае ядерных оснащений, пространства С°° (0), 5 и ( К ) (см. примеры 1.7—1.9). [c.49]

ГАУССОВЫ МЕРЫ В ЯДЕРНЫХ ОСНАЩЕНИЯХ [c.100]

Перейдем к реализации этих соображений. Пусть задано ядерное оснащение [c.101]

В случае произвольного Ф, вообще говоря, а-алгебра Са (Ф ) составляет правильную часть S3 (Ф ) меры в случае ядерного оснащения будут строиться на С а (Ф ). [c.102]

Резюмируем некоторые из изложенных фактов, касающихся гауссовых мер. Пусть задано ядерное оснащение [c.104]

Наши рассмотрения будут относиться к мерам в ядерных оснащениях как наиболее общему случаю. Но в ходе изложения мы обсудим специальные частные случаи, когда дополнительные свойства корреляционного оператора позволяют уточнить соответствующие утверждения. [c.108]

Рассмотрим ядерное оснащение вещественного пространства [c.108]

Введем в рассмотрение гауссову меру 75 с корреляционным оператором 5. Для этого выберем такое ядерное оснащение Ф =) Яо => Ф, чтобы Ф с Ф (5) и 5 5 о (Ф- Ф ) (такой выбор всегда возможен — см. Морен [2, гл. 17, 5]). Согласно 1, п. 9, на Са (Ф ) определена гауссова мера 75. Напомним, что единственное условие на выбор ядерного оснащения, позволяющего ввести 75 как меру в Ф, состоит в требовании 5 (Ф- Ф")- Нетрудно убедиться в справедливости топологических вложений [c.124]

Пусть, как и в предыдущем пункте, задана гауссова мера 75 на Са (Ф )> Причем ядерное оснащение Ф Яо =) Ф выбрано с преж- [c.128]

БЕСКОНЕЧНОЕ ТЕНЗОРНОЕ ПРОИЗВЕДЕНИЕ ЯДЕРНЫХ ОСНАЩЕНИЙ [c.148]

Представления (4.20) и (4.24) дают возможность ввести полезную аппроксимацию основ-ных и обобщенных функций. Обозначим 9 су1 (IR ) множество цилиндрических полиномов на 1Я°°, построенное (согласно определению iT yi (Ф ) в 2) по ядерному оснащению [c.159]

При этом условие (4.22), обеспечивающее ядерность (IR°°), влечет ядерность Хт. Таким образом, с каждым пространством Лт (IR ) связывается оснащение [c.161]

Пусть задано ядерное оснащение [c.172]

По ядерному оснащению (5.1) пространства Яц можно построить оснащения соответствующего пространства Фока (Но). [c.173]

Таким образом, мы построили ядерное оснащение [c.178]

Наши рассмотрения приводят к следующему итогу 5лл заданного ядерного оснащения Ф гэ Яц zd Ф пространства Н , используя представление Ф в виде проективного предела семейства гильбертовых пространств (Ят)тет, удовлетворяющего условию (5.6), построено цепочка [c.178]

СЛУЧАЙ ЯДЕРНОГО ОСНАЩЕНИЯ [c.236]

Я т гэ Яо Ях Ф = D вида (2.18). Если Ф ядерно, то оснащение (цепочка) (2.3) называется ядерным. [c.238]

Замечание 2. Предположим, что семейство коммутирующих нормальных операторов стандартно связано не с квазиядерным, а с ядерным оснащением (2,3). Результаты теорем 2.6—2,8 и п, 9 сохраняются, если под р понимать некоторую спектральную меру р. е. и использовать соответствующее определение обобщенного совместного собственного вектора (см. п. 5). В самом деле, сейчас ситуация сводится к случаю оснащения (2.18) так, как это пояснено в доказательстве теоремы 2.5, [c.256]

Предлагаемая читателю книга Р. Шрайнера, Р. Фьюзона, Д. Кёртина и Т. Моррилла Идентификация органических соединений издается на русском языке во второй раз. Первое издание книги, написанной Шрайнером и Фьюзоном, было переведено на русский язык и выпущено Издательством иностранной литературы в 1950 г. под названием Систематический качественный анализ органических соединений и долгое время пользовалось признанием химиков-органиков, встречающихся в своей практике с проблемой идентификации неизвестных органических веществ. Однако за тридцать лет со времени выхода в свет этой книги произошли весьма значительные изменения в методическом оснащении органической химии. Помимо классических методов исследования состава смесей и строения индивидуальных веществ, сохраняющих и поныне свое значение, появились такие мощные методы, как масс-спектрометрия органических соединений, методы спектроскопии ядерного магнитного резонанса на протонах, ядрах углерода-13, фтора, фосфора, бора и других. Обычными даже для рядовой органической лаборатории стали приборы для спектрометрии в ультрафиолетовой и инфракрасной областях спектра. [c.5]

Следы нептуния были получены Макмилланом и Абелсоном, а плутония — Сиборгом, Макмилланом, Кеннеди и Уолом в 1940 г. при бомбардировке урана. Оба элемента получаются в достаточных количествах из тепловыделяющих элементов урановых ядерных реакторов. Но в больших масштабах производится только плутоний, который используют как ядерное горючее, так как, подобно он подвергается делению его ядерные свойства, по-видимому, препятствуют возможности использования его в водородных бомбах. Более тяжелые элементы получаются последовательным захватом нейтронов плутонием-239 в реакторах с высокими пoтoкa нI нейтронов (>10 нейтрон1см -сек) следы этих элементов можно получить при бомбардировке изотопов Ри, Ат или Ст тяжелыми ионами В, С, N. О или Ые. Современные обширные сведения об актинидах в целом (как и о многих других элементах, образующихся в результате деления ядер или используемых в ядерной технике) являются прежде всего результатом работ в области ядерной энергии. Выполнение этих исследований в значительной мере способствовало прогрессу в методах и техническом оснащении лабораторий. Такие операции, как разделение на ионообменных смолах, экстракция растворителями, работа с микрограммовыми количествами веществ и с неустойчивыми или сильно радиоактивными соединениями, были развиты и усовершенствованы в процессе осуществления программы исследований в области ядерной энергии. [c.527]

Регулирующие стержни из гафния были установлены в реакторах на подводной лодке [651, на атомной электростанции в ФРГ близ Франкфурта-на-Майне [66], на Шиппингпортской атомной, электростанции [58]. С 1962 г. в Англии гафний используется для оснащения атомных подводных лодок его предполагается применять на судах торгового флота, работающих на ядерном топливе. В других типах ядерных реакторов, таких как газоохлаждаемые или охлаждаемые жидкими металлами, в качестве контрольностержневого материала рекомендуется применять некоторые жаропрочные соединения гафния, обладающие необходимыми механическими свойствами и сопротивлением к действию охладителя. [c.12]

Приведем еще одну модификацию теоремы 2.3, относящуюся к случаю ядерных оснащений и форм на ядерных пространствах. Пусть вадан набор п ядерных оснащений вида (1.22) [c.45]

Теоремой 5.2 и следствием из нее установлено, что оснащение 5Tiin (Ф) гэ (Яо) ZD fin (Ф) при изоморфизме Сигала переходит в цепочку iP (Ф ) гэ 2 (Ф, Yi) IP (Ф ). Обратимся теперь к рассмотрению аналогичного вопроса для оснащения (Ф) zd 9 (Н ) zd 9 (Ф). Будем предполагать, что (Ф) построено по представлению ядерного пространства Ф = рг lim Я,- в виде счетного проективного предела [c.188]

Следствие 1. Если мера ц удовлетворяет условиям теоремы 5.6, то Л (Ф ) с= 2 (Ф, М-) плотно топологически и, таким образом, ядерное пространство Л (Ф ) проходит для оснащения всех пространств 2 (Ф, М-), где ц — субгауссова мера на Ф. [c.199]

Результаты, аналогичные приведенным в пп. 1—3, можно получить, если использовать вместо квазиядерного оснащения (2.1) гильберго-ва пространства Пд его ядерное оснащение [c.236]

Теорема 2.5. Пусть 5 а (а), р (а) — р. г., дейспищпхь ег в пространстве Но, и некоторая его спектральная мера, (2.15) — фиксированное ядерное оснащение. Тогда справедливо представление (2.13) в виде слабо сходящегося интеграла, где 0 Р (Я) Ф Ф (обобщенный проектор) — слабо измеримая относительно Л определенная р-пич Ш для всех к Я операторнозначная функция. [c.237]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология