Работа сил давления

Работа силы давления взята со знаком минус, так как [c.41]

Поскольку гп =pVi-i- =рК2-2, работу сил давления можно представить в виде следующего выражения [c.41]

Работа внешних сил 6 , совершаемая при перемещении из сечения X в положение л + с/х, складывается из работы сил давления ЗА " и силы тяжести 8А / которые соответственно равны [c.318]

Здесь первое слагаемое дает мощность работы сил давления при изменении объема -й фазы, а второе представляет диссипируемую энергию в -й фазе из-за внутренних вязких сил, проявляющихся как за счет градиентов в поле скоростей так и за счет взаимодействия с другой фазой. Непосредственное определение второго слагаемого в случае многофазной системы является затруднительным. Поэтому для его определения воспользуемся структурой уравнений (1.33) и допущениями, вытекающими из анализа движения включений в несущем потоке среды [c.48]

Второе слагаемое взято со знаком минус, так как направление перемещения противоположно действию силы тяжести. Работа сил давления А2 складывается из работы сил давления, действующих на боковую поверхность рассматриваемого объема, и работы сил давления, действующих на нормальные сечения струйки. Очевидно, что первая составляющая равна нулю, так как силы давления на боковую поверхность нормальны к направлению перемещения. Поэтому работа Ао, определяется работой сил давления, действующих на торцовые сечения, т. е. [c.41]

Подсчитаем работу сил давления, силы тяжести и изменение кинетической энергии участка струйки за время Л. [c.44]

Работа силы давления в первом сечении будет положительна, так как направление силы совпадает с направлением перемещения, и выразится как произведение силы р йЗ на путь [c.44]

Работа силы давления во втором сечении будет иметь знак минус, так как направление силы прямо противоположно направлению перемещения, и определится выражением [c.44]

Итак, работа сил давления будет равна [c.45]

Соответственно ро (давление на входе в оформляющую полость) определяется посредством расчета перепада давления, теряющегося в каналах литниковой системы, и исключения его из значения установленного давления дожатия, контролируемого приборами машины. Порядок расчета следующий 1) определяют расход материала (по скорости перемещения червяка 2) рассчитывают скорость движения расплава в каналах литниковой системы 3) по закону скольжения [см. уравнение (5.73)] определяют напряжение сдвига и соответственно силу трения на стенках каналов 4) определяют перепад давления (соответственно рз) и далее при известном расходе — работу сил давления 5) по затраченной работе определяется прирост температуры Т и соответственно значение То. [c.349]

Сложив работу сил давления [см. уравнение (1.43)] с работой силы тяжести [см. уравнение (1.45)1 и приравняв эту сумму приращению кинетической энергии [с1У[. уравнение (1.46)1, получим [c.45]

Работа деформации составляет половину произведения силы на удлинение Выражая работу деформации стенок трубы как работу сил давления на пути ЛЛ (рис. 1.114), получим [c.159]

Многие течения вблизи нагретых или охлаждаемых поверхностей можно считать установившимися и двумерными примером такого рода могут служить течения около вертикальной плоской поверхности или около цилиндра. Кроме того, для многих видов тепловых граничных условий можно использовать аппроксимации типа пограничного слоя. Для таких течений, внешних по отношению к плоской наклонной, двумерной плоской либо криволинейной поверхности, поддерживаемой при температуре и, в бесконечной покоящейся среде с температурой основные определяющие уравнения (если пренебречь при этом в уравнении энергии членами, характеризующими вязкую диссипацию и работу сил давления) принимают вид [c.421]

Спроектируем все силы на направление движения массы жидкости. Силы гидродинамического давления, действующие на боковую поверхность выделенного объема, составляющих в направлении движения не дадут, и их работа по перемещению массы жидкости равна нулю. Таким образом, суммарная работа сил давления, под действием которых произошло перемещение жидко- [c.10]

Разделив каждый из объемов У, и Уа на массу жидкости, находящейся в этом объеме, вместо выражения (1.3) получим выражение для удельной работы сил давления [c.11]

Рис. 1.8. К определению работы сил давления

В полученном выражении произведение сэс равно расходу О жидкости, проходящей через сечение цилиндра. Имея в виду, что давление жидкости на выходе из нагнетателя больше, чем на входе, работу сил давления при перемещении жидкости из сечения 1—1 в сечение 2—2 (см. рис. 1.7) можно определить выражением [c.22]

Рассмотрим действие на рабочее колесо центробежного насоса только поверхностных сил, которые собственно и определяют динамические условия его работы. Силы давления на рабочее колесо, вращающееся в корпусе насоса, заполненном жидкостью, могут быть найдены из следующих соображений (рис. 98, а). Как известно, давление р при входе в насос является начальным давлением всасывания. Это давление действует на площадь кольцевого сечения, которая определяется величиной [c.207]

Первый член условия (79,2) представляет работу сил давления затрачиваемую на деформацию Вй, второй чл ь — работу сил поверхностного натяжения при этой деформации. [c.428]

Скорость совершения работы силами давления над единицей выделенного элемента объема [c.287]

Низкое давление газа (/7<С 500 кГ/м ). При низких давлениях расширение газа при истечении и работа в результате этого расширения исчезающе малы по сравнению с работой сил давления, поэтому скорость может быть определена по формуле гидравлики [c.99]

Спроектируем все силы на направление движения массы газа. Силы гидродинамического давления действуют на боковую поверхность выделенного объема и их работа по перемещению массы жидкости или газа равна нулю. В этом случае суммарная работа сил давления [c.37]

Согласно первому началу термодинамики подведенные к газу тепловая энергпя и работа сил давления расходуются на совершение технической работы, работы сил трения, а также на повышение запасов потенциальной, внутренней и кинетическо энергии [c.15]

Работу сжатия объема W жидкостп можно представить как работу сил давления на пути AI (см. рис. 1.115), т. о. [c.159]

Уравнение (1.28) выражает закон сохранения механической энергии для вязкой несжимаемой жидкости. Члены z и u l 2g) выражают удельную (т. е. отнесенную к единице se a жидкости) потенциальную энергию положения г и кинетическую энергию u l 2g). Величина p/(pg) представляет собой удельную работу сил давления, член /1,, —работу сил трения (вязкости), а /i —изменение удельной энергии на участке Sj-ij, специфичное для неустано-внвшегося движения. Поскольку величина выражает часть механической энергии, необратимо преобразующуюся в тепловую, то она называется потерей энергии. [c.21]

Работа сил давления, действующих на площадь сечения 1—1, равна Р (015ь а на площадь сечепия 2—2 — р2(И2 2- [c.10]

Численно энтальпия равна количеству тепла, подведенному к единице массы газа при его нагревании на ГК в изобарическом процессе р onst. Очевидно, что она равна сумме внутренней энергии и работе сил давления р, отнесенной к единице массы [c.23]

При движении жидкости в канале на элемент объема длиной dx в произвольном поперечном сечении площадью F действует сила pF, обусловленная давлением р. Работа этой силы за время dx равна pFw dx, где w — скорость жидкости. В общем случае по длине канала изменяются все величины (р, F, w). Работа сил давления в сечении с координатой x- -dx равна [pFw d pFw)]dx. Следовательно, окружающая жидкость производит над элементом объема работу — d pFw)dx элемент же объема производит над жидкостью работу d(pFw)dx. Произведение Fw равно объемному расходу жидкости V, который можно выразить как произведение массового расхода G на удельный объем жидкости о. Тогда при G — onst получаем d(pFw)dx == G d pv)dx и = бЛс + Gd pv). Величина ЬА зависит от характера процесса, произведение же pv является функцией состояния жидкости. Величина d pv) = pdv - -- -vdp состоит из двух слагаемых pdv — работы расширения элемента объема на величину dv и v dp — работы элемента против [c.16]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология