Призма Глана

Объектами исследования служили межфазные слои нитробензола (НБ) и его растворов в гептане на границах раздела жидкость-жидкость и жидкость-твердое тело. Регистрация спектров производилась методами твердотельной и жидкостной спектроскопии НПВО по двухлучевой схеме в естественном и поляризованном свете. В качестве поляризаторов использовали призмы Глана, а в качестве образца сравнения — пластинки из плавленого кварца марки КУ. [c.487]

Между конденсорными линзами помещен интерференционный фильтр 6 для выделения монохроматического света, за линзами расположен затвор 7. Ахромат 8, находящийся за диафрагмой на фокусном расстоянии, образует почти параллельный пучок света, проходящий через измерительную кювету 9. Призма Глан-Томпсона 10, которая может вращаться, пропускает вертикально поляризованный свет. Две щели 11 выделяют пучок света с поперечным сечением 4 мм . Кювета находится в термостатирующей рубашке 12. Вследствие малой теплоемкости и незначительного расстояния между стенками кюветы и рубашки температура в кювете поддерживается достаточно постоянной. Кюветы [c.107]

Вебер [215] описал прибор для измерения поляризации спектра возбуждения флуоресценции. Схема его приведена на рис. 114. Пучок возбуждающего света требуемой длины волны, выделяемой из спектра ксеноновой лампы 5 с помощью монохроматора М, становится параллельным после прохождения через линзу Г и попадает на образец в кювете С. Свет флуоресценции, выходящий под прямым углом к падающему пучку, проходит через призму Глана — Томпсона Р и фильтр Р к фотоумножителю РМ. С помощью гальванометра сигналы фотоумножителей измеряются в каждом из двух положений поляризатора, а именно когда поляризованная компонента перпендикулярна направлениям возбуждения и наблюдения (/ц) и когда поляризованная компонента параллельна направлению [c.281]

Призма Глана (рис. 19,6) лучше приспособлена для работы в ультрафиолетовой области. Пленка воздуха, разделяющая два клина призмы, устраняет все трудности, связанные с поглощением в разделяющем слое. Используемое угловое поле обусловлено полным отражением как обыкновенного, так и необыкновенного лучей. Если мы хотим работать в области длин волн между 2000 и 7000 А, то величина ос = 51°8 даст симметричное поле в 3°5, которое уже нельзя увеличить. Соответствующее [c.51]

Коэффициент обращения можно непосредственно измерять, и поэтому он может служить, наряду со степенью деполяризации, экспериментальной характеристикой рассеянного излучения. Обычно подобные измерения производятся в направлении падающего излучения или в обратном направлении. Второй способ имеет то преимущество, что в спектральный аппарат не попадает прямой свет источника возбуждения. Типичная схема для таких измерений представлена на рис. 4 ([9]). Возбуждающее излучение, выходящее с торца ртутной лампы Hg, при помощи линзы 1 собирается внутри сосуда R с исследуемой жидкостью. На пути светового пучка последова-тельно располагаются кювета с проточной водой Ш, фильтр Р, поляризационная призма Глана — Томсона N [c.29]

Призма Глана — Томсона в принципе такая же, как и призма Николя, хотя и усовершенствована по сравнению с ней (рис. 9-12). Призма же Глана — Томсона — Тейлора, выполненная из кварца, может быть использована даже в ультрафиолетовой области. [c.309]

Рис. 9-12. Призма Глана — Томсона.

Рис. 61. Призма Глан — Томпсона.

На рис. 62 показана призма Аренса, широко применяемая в петрографических микроскопах. При равной высоте призма Аренса имеет вдвое большую ширину нижней и верхней граней, чем призма Глан — Томпсона поэтому призма Аренса эквивалентна четырем сложенным вместе призмам Глан— Томпсона, как показано на рис. 62 пунктирными линиями . [c.252]

Луч, выходящий из призмы Глана, оказывается слегка параллельно смещенным по отношению к входящему лучу. Поэтому вращение призмы вокруг направления распространения света [c.210]

ВИЙ для призм Глана составляет 4° (см. об этом также на ст и след.). [c.210]

Внутреннее отражение необыкновенного луча можно совершенно устранить, если прослойку между полупризмами заполнить льняным маслом (п= 1,486). При его применении призмы могут быть сделаны на 10% короче, чем при склейке канадским бальзамом. Оптические фирмы, кроме того теперь выпускают для склейки различные смолы, которые обладают хорошей клею-ш ей способностью и показателем преломления, близким к п льняного масла. Оптическая ось, параллельная основанию и отшлифованной грани кристалла, через которую входит луч, также параллельна АВ она может быть параллельна и АВ, однако, это имеет мало преимуществ (призма Аренса [53]). В ряде случаев ось параллельна АС или ВВ. Оптическая ось в кристаллах кальцита сильно наклонена относительно любой грани естественного кристалла. Поэтому при изготовлении призмы Глана—Томпсона кристалл должен быть весьма сильно опилен, что удорожает производство этих призм. [c.211]

Принцип действия полутеневых устройств показан на рис. 76, где изображены две смежные призмы Глана—Томпсона А ш В. [c.233]

О в№ого света. Ни одна из призм типа призм Глана—Томпсона, [c.257]

Состояние поляризации излучения ЛОС зависит от относительной ориентации дипольных моментов переходов с поглощением и испусканием в активной молекуле, времени ее жизни в возбуж-деннОхМ состоянии, времени вращательной ориентационной релаксации молекул, от поляризации лазерного излучения накачки и при поперечной накачке (см. рис. 5.1)—от ориентации электрического вектора излучения накачки относительно оптической оси резонатора ЛОС. При поперечной накачке ЛОС излучением, ли-нейно-поляризиванным перпендикулярно оси резонатора, степень поляризации излучения ЛОС в большинстве случаев очень велика и составляет 0,9—1. При поперечной накачке излучением, поляризованным вдоль оси резонатора, излучение ЛОС полностью деполяризовано. При промежуточной ориентации электрического вектора излучения накачки относительно оси резонатора степень поляризации излучения ЛОС сильно зависит от добротности резонатора, превышения уровня накачки над порогом генерации и т.д. На степени поляризации вынужденного излучения небольших по размерам молекул существенно сказывается вращательная деполяризация, так что высокая степень поляризации наблюдается только в вязких растворах. При продольной накачке ЛОС (см. рис. 5.1) поляризация генерируемого излучения совпадает с поляризацией излучения накачки. Как обычно, поляризацией излучения ЛОС можно управлять с помощью поляризующих элементов (призма Глана, пластинка под углом Брюстера и т.п.), помещенных в резонатор. [c.195]

Оба эти недостатка устранены в поляризующей призме Г брука или в призме Глана—Томпсона [52] (рис. 65). В этих с. чаях две полупризмы склеены канадским бальзамом. Показате. преломления последнего (1,55) весьма близок к п , кальците (1,49), благодаря чему потеря иншенсивности проходящего необыкновенного луча гораздо меньше, чем в призме Глана. С другой стороны, величина п для канадского бальзама Гораздо ближе к По для кальцита (1,66), чем к п для воздуха. Согласно уравнению (9), чтобы достичь полного отражения обыкновенного луча, угол 8, который здесь равен (90° — г), должен быть уменьшен. [c.210]

Поэтому отношение длины к пшрине призмы Глана—Томпсона должно быть гораздо больше, чем для призмы Глана одинаковой ширины. [c.211]

Призма Николя имеет два недостатка, которые исключают возможность ее применения при точных измерениях 1) луч света, выходящий из поляризатора, при поворачивании послед него описывает, как видно из рие. 66, окружность—дефект еще более значительный, чем у призм Глана (см. рис. 66 и 64) 2) если эта призма используется в качестве анализатора в соединении с поляризующим николем и применяется очень яркий источник света (см. стр. 224), то достигнуть полного погасания всего поля зрения оказывается невозможным (это удается получить только для ограниченной части поля, причем участок затемненного поля смещается при вращении анализатора, располагаясь вокруг истинного положения скрещенных николей). Значение второго недостатка станет яснее после рассмотрения комбинации поляризатор—анализатор (стр. 219 и след.). Согласно Брюа, этот недостаток призм Николя является источником погрешности при определении величины вращения, причем ошибка измерений угла вращения достигает нескольких минут [55]. Если используется яоляризационпый микроскоп, то призмы Николя обусловливают [c.211]

В реальных рабочих условиях пучок света, входящий в привму Глана—Томпсона, может быть слегка сходящимся или расходящимся так, что угол падения, принимаемый равным нулю, относится только к какой-то части пучка. Однако допустимо только ограниченное отклонение от нуля, как это можно пояснить при помощи рис. 65. Предположим, что две полупризмы разделены воздушной прослойкой, а угол падения меняется в плоскости, перпендикулярной АВСО и параллельной АВ ВС). При угле падения, равном г,., пропускаются как обыкновенный, так ж необыкновенный лучи если же угол падения равен г с, то обе компоненты полностью отразятся от диагональной плоскости, находящейся внутри призмы. При промежуточных углах необыкновенная компонента пройдет, а обыкновенная полностью отразится. Критический угол, который не должен быть превзойден, если желают, чтобы поляризация была полной, обозначается индексом с. Сумма (ге-Ьг с) определяет допустимое отклонение от нормального падения. На практике обе половинки призмы раздел лены не воздухом, а канадским бальзамом. Очевидно, что угол в этом случае будет значительно больше—еще одно важное пре-шчацеетво призмы Глана—Томпсона перед призмой Глада. Если [c.212]

Недостатки поляризующих устройств особенно резко обнаруживаются, когда последние комбинируются в системы поляризатор—анализатор. Применяя формулу Френеля, находим, что максимум интенсивности света, прошедшего через поляризатор и анализатор (призмы Глана—Томпсона) составляет 42,ф% интенсивности исходного неполяризованного света. Единственным источником потерь, кроме очевидной потери, равной 50 %, является четырехкратное отражение гранями призм. В поляр )идах возникают, кроме того, потери вследствие поглощения света. Согласно данным Грабау [68], интенсивность света, проходящего через два параллельных поляроида (выпуска 1937 г.), составляет примерно 28% при 6600 А и падает приблизительно до 17% при 4600 А. В случае поляризации путем отражения (стр, 215) комбинация двух зеркал, которая соответствует параллельным НИКОЛЯМ (рис, 70, I, стр. 216), отдает только около 1% [c.221]

Примером простейшего анализатора, действующего по полу-теневому принципу, служит призма Корню, являющаяся измененной моделью призмы Джиллета [97, 98]. Она представляет собой распиленную пополам вдоль АВ (рис. 79) призму Глана—Томпсона, одна из половин которой сошлифована до линии АС, после чего обе половины склеены. Так как полутеневой угол при этом остается неизменным, то призма Корню—Джиллета может удовлетворительно работать только в том случае, если световой поток, входящий в призму, не меняется и будет примерно одинаков на протяжении всего опыта и если величина его будет соответствовать данному полутеневому углу. Призму Джиллета—Корню можно легко узнать по тонкой линии, проходящей [c.236]

Часто применяется также предложенный Лораном [100, 101] сложный анализатор с изменяющимся полутеневым углом. Он прочнее и дешевле, чем призма Липпиха. Сложный анализатор Лорана, изображенный схематически на рис. 83, состоит из призмы Глана—Томпсона II), перед одной половиной которой находится кварцгвая плоско-параллельная пластинка (/), вырезанная параллельно оптической оси кварца. Иногда вместо пластинки применяется плоское кварцевое кольцо, склеенное со стеклянной пластинкой [102]. Вид оптического поля в этом случае и ображед па рис. 80, в [2]. Эта конструкция обладает рядом преимуществ. [c.240]

Рис. 84. Принцип действия полутеневого устройства Лорана. Вертикальная линия представляет собой делящую линию между непокрытой половиной поля (справа) и покрытой кварцем половиной поля зрения в призме Глана—Томпсона. V/ —направление колебания света после прохождеь ия через кварцевую пластинку, но до вхожде ния его в призму, Уц—напраьЧеьие колебания света, прошедшего только через призму У/ —изменение V/ йри после- дующем прохождении череа нризщу.

На рис. 84 изображен результат такого симметрического смещения слева находится часть призмы Глана— Томпсона, покрытая пластинкой другая часть призмы расположена справа от вертикальной оси. На рис. 84,а параллельно направлению погасания призмы ОЕ, а на рис. 84,6 Уд параллельно оптической оси кварцевой пластинки и, наконец, на рис. 84,б находится вдвое дальше как от ОЕ, так и от ОХ в единицах углового расстояния. Случай б представляет положение равной яркости полей. Полуте-напрймер равный 45°, соответствует удвоенному углу между ОЕ и ОХ. Если не Г считать асимметрии, обуслов- [c.242]

В обычном поляриметре свет на своем пути проходит через, г следующие вещества стекло, кальцит, канадский бальзам и воздух. Все эти вещества, прозрачные в видимой части спектра, становятся непрозрачными в ультрафиолетовом свете. Поглощение света канадским бальзамом, часто используемым для склеивания поляризующих призм, начинается с 3400 или 2800 А, в зависимости от его марки. Поэтому ниже 3500 А рекомендуется использовать воздух в качестве прослойки между призмами (призма Глана, рис. 64, стр. 209) или, если измерения не производятся ниже 2400 А, можно применять глицерин. В далекой ультрафиолетовой области кальцит также начинает сильно поглощать свет и поляризующая призма из кальцита стандартной длины становится практически непрозрачной несколько ниже 2400 А. Тогда -можно использовать кварцевые или флюоритовые призмы. Предел прозрачности высококачественных кварцевых призм составляет примерно 1850 А, а для флюоритовых призм он равен 1000—1200 А, в зависимости от чистоты кристалла. Вследствие незначительной величины двойного преломления как кварца, так и флюорита трудно получить удовлетворительные поляризующие призмы типа призм Глана. Поэтому используются призмы двойного лучепреломления [137]. Если же, наконец, измерения должны быть осуществлены ниже 1000 А, то единственно возможным методом становится поляризация путем отражения (см. стр. 215). Стеклянные линзы (флинт или крон), стоящие перед поляризатором или позади анализатора, и дисперсионн41е стеклянные призмы должны быть удалены при измерениях ниже 3500—3800 А (в зависимости от их толщины). Однако могут использоваться специальные пропускающие ультрафиолет стекла (до 2700— 3000 А). Специальные сорта фосфатного стекла обладит значительным пропусканием даже при еще более коротких волнах. Г , [c.272]

Метод Коттона и Декампа. Метод Коттона и Декампа [148, 149] основан на методе Физо и Фуко. На рис. 113 [149] приведены Основные части применяемой аппаратуры. Свет от ртутной дуги S поляризуется призмой Глана затем проходит последовательно через оптически активное вещество, находящееся в поляриметрической трубке Pt и 60-градусную кальцитовую призму А. Приама этого типа [150] играет двоякую роль. [c.278]

В методе Брюа и Гюнье [166] перед анализатором (призма Глана—Томпсона) находится бикварц типа Солея (стр. 259). Каждая из двух половин Ql и Q , достаточно больших, чтобы запвл-иить всё оптическое поле, вводятся последовательно боковым смещением на пути света (рис. 122). Анализатор вращается сначала В отсутствие, а затем в присутствии оптически активного вещества, до тех пор пока быстрые боковые смещения бикварца не перестанут вызывать отклонения стрелки гальванометра. ч [c.290]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология