Френеля формулы

Отражение света в условиях НПВО описывается формулами Френеля [1, 2 В случае изотропных поглощающих сред, толщина которых > X формулы Френеля могут быть представлены в виде [1-5] [c.480]

Выведите формулу Френеля и поясните ее физическое содержание. [c.225]

Образование максимумов и минимумов в ближней зоне преобразователя объясняется большой разницей путей от различных точек А преобразователя до исследуемой точки В и связанной с этим разностью фаз приходящих сигналов. Максимум амплитуды поля соответствует условию, что вся площадь преобразователя содержит излучатели, сигналы от которых приходят в точку В с разницей по фазе не более л (одна зона Гюйгенса — Френеля). Если точка В приблизится к преобразователю, то на его поверхности появятся излучатели, сигналы которых будут приходить в противофазе с сигналами центральной зоны и ослаблять суммарное значение амплитуды. Из этого следует условие отсутствия сигналов, приходящих в противофазе х — — х Х/2. Отсюда при х а легко получить формулу для хв [c.79]

Количественные и фазовые соотношения. между векторами Е,, Ег и Е( определяются формулами Френеля [c.180]

Согласно формулам Френеля, относительная разность фаз Д р- и s-составляющих вектора Е при некотором угле падения претерпевает разрыв (рис. 9.7,6). Этот угол называется углом Брюстера Эр. У полупроводников и металлов величина Д с увеличением угла падения изменяется плавно, а угол 6,, при ко- [c.180]

При регистрации спектров реальных объектов мы должны учитывать, что падающее излучение не только поглощается исследуемым веществом, но тоже может отражаться (или рассеиваться) им. Кроме того, падающее излучение заведомо отражается от окон кюветы. Величина доли отраженного света определяется формулами Френеля и для случая нормального падения луча на поверхность равна [c.179]

Главные потери света при прохождении через призму происходят в результате отражения его от граней. При этом меняется также и состояние поляризации прошедшего излучения. Соответствующие расчеты выполняются по формулам Френеля [c.35]

Поляризующее действие призм, как это следует из формул Френеля, зависит от длины волны. [c.36]

Спектры НПВО, полученные в условиях оптического контакта, позволяют рассчитать коэффициенты поглощения Х2 и преломления 2 поверхностного слоя образца по формулам Френеля. [c.484]

Падающий световой поток /о будет частично преломляться поверхностью А, частично зеркально отражаться, а частично рассеиваться Дол светового потока, прошедшего через границу раздела пигмент — среда может быть определена по формуле Френеля [c.252]

Коэффициент отражения при нормальном падении света на границу раздела двух диэлектриков с показателями преломления rti и 2 определяется формулой Френеля [c.110]

Потери на отражение быстро возрастают при приближении преломляющего угла призмы Л к его предельной величине, определяемой формулой (1.2). Желание увеличить дисперсию заставляет увеличивать преломляющий угол. Необходимость же уменьшать потери света вынуждает брать угол А, не слишком близкий к его предельному значению, для которого потери составляют 100%. Это легко показать, подставив в формулы Френеля (1.35) значение а = л/2. [c.36]

Явление отражения света на границе раздела двух сред описывается хорошо известными формулами Френеля. Однако при учете переходного слоя появляются поправки к формулам Френеля. Указанные поправки обнаруживаются экспериментально [1,2]. [c.66]

Коэффициент отражения от прозрачных диэлектриков рассчитывается по формулам Френеля (1.35). [c.88]

В основу расчетов положим формулы Френеля д.ля коэффициентов отражения rs, р и пропускания s, р. Индикатрисы рассеяния отраженного света (первые производные), падающего на частицу, и света, про- [c.38]

Соотношения амплитуд падающей Еа, отраженной Е и преломленной Ed волн даются известными формулами Френеля [c.88]

Как видно из формул Френеля (8), определение оптических констант исследуемого материала возможно и при иных наборах экспериментально определяемых величин, кроме параметров эллипса. Существует целая группа методов, основанных на измерении энергетических коэффициентов отражения (в случае неполяризованного света), или при двух различных углах падения. Сюда же относится и метод измерения Нр и Н, при одном и том же угле падения. Применяются также методы, основанные на измерении или Rp R при угле Брюстера и самого этого угла [3, 5]. [c.91]

Показатель преломления образца в отсутствие поглощения (фон полос поглощения) можно рассчитать из уравнения (1), где угол Брюстера а в получен экспериментально путем измерения угла, при котором интенсивность прошедшего излучения, поляризованного параллельно направлению (а, х). максимальна (рис. 93 и 94). Но в области полосы поглощения показатель преломления образца будет меняться в зависимости от длины волны согласно дисперсионной теории (см. например, [14]). Кроме того, для образца с высоким дихроизмом показатель преломления неодинаков для двух различных направлений поляризации. Это приведет к тому, что эффективный оптический путь с1 (рис. 93, а) будет различен для различных направлений поляризации. Б этом случае в рассчитанное дихроичное отношение вносятся ошибки, так как измеренные оптические плотности полос поглощения относятся к разным оптическим путям. Исправить эти ошибки можно, только зная показатель преломления в области полосы поглощения. Его можно получить из дисперсионной формулы или из измерений интенсивности отражения и уравнения Френеля [14]. [c.264]

Следует отметить, что запаздывание, равное приблизительно я/2 при 2750 А, изменяется с длиной волны, однако в значительно меньщей степени, чем в случае кристаллической пластинки. Во многих оптических системах подобными изменениями можно вообще пренебречь. В случае полного отражения допустимо подвергнуть сомнению возможность применения формулы Френеля, так как природа поверхности играет решающую роль. Однако возникающие при этом ошибки имеют тот же самый порядок величины, что и изменения при разных длинах волн. [c.60]

В приближении слабого поглощения формулы Френеля, приобретают достаточно простой вид 52, 53] [c.227]

Соотношения (16) и (18), как отмечалось, удовлетворительны для слабо поглощающих образцов. В общем же случае для точных количественных измерений необходимо пользоваться величинами а, полученными на основании оптических постоянных, рассчитанных из экспериментальных, значений Я по точным формулам Френеля. Такие расчеты можно проводить либо с помощью дисперсионного соотношения Крамерса — Кронига, либо из измерений Н при двух разных 9 или двух поляризациях (при фиксированном 9). Подробно эти вопросы рассмотрены в обзоре [55]. [c.228]

Это расстояние необходимо подбирать с учетом сосредоточенности поля в пределах первой зоны Френеля, радиус которой Ь определяется по формуле [180] [c.201]

Отличие физико-химических свойств поверхностного слоя от свойств объемной фазы приводит к различию интенсивности света, отраженного от реального поверхностного слоя по сравнению с интенсивностью света, отраженного от гипотетической строго однородной среды. Этот факт можно использовать для исследования поверхностных слоев жидких растворов, если воспользоваться коэффициентом отражения от границы двух фаз. Коэффициент отражения света от гипотетической однородной среды непосредственно нельзя измерить, но можно вычислить по формуле Френеля, которая в случае нормально падающего света имеет вид [c.151]

Потери на отражение при преломлении могут быть рассчитаны по формулам Френеля [21]. В соответствии с этими формулами, коэффициенты отражения на преломляющей поверхности зависят от характера поляризации падающего света. [c.35]

Коэффициент отражения определяется по формуле Френеля [c.180]

По формуле Френеля получаем [c.167]

Переходим теперь к пограничным условиям для амплитуд. Эти условия существенно отличаются от тех, которые используются в электромагнитной теории света, в двух отношениях. Во-первых, ввиду ничтожного отличия показателя преломления от единицы в случае рентгеновских лучей мы можем ограничиться условием непрерывности слагающих векторов индукции. Во-вторых, по той же причине мы не учитываем зеркально-отраженной обратно в вакуум волны, что, очевидно, следует из соответствующей формулы Френеля. [c.43]

Определение и /с на практике сводится к измерению свето-пропускания т образца. Светопропускание т стеклянного изделия, в отличие от светопропускания Т слоя стекла, зависит от состояния поверхности, т. е. от ее коэффициента отражения. Коэффициент отражения г нормального луча на границе чистого стекла с воздухом вычисляется по формуле Френеля [c.23]

В случае монохроматического света доля светового потока, прошедшего через границу раздела Р, может быть вычислена по формуле Френеля [c.88]

В действительности оптические явления в красочной пленке, даже содержащей только ахроматический пигмент, еще более сложны и многообразны. Во-первых, обычные источники света не являются монохроматическими, и прохождение светового потока через каждую границу раздела сопровождается дисперсией. Во-вторых, наиболее длинноволновая часть спектра все-таки рассеивается на самых мелких частицах пигмента. Наконец, граница раздела пигмент — пленкообразователь всегда имеет сложный микрорельеф, так что кроме преломления и зеркального отражения световой поток претерпевает еще и диффузное рассеяние, поэтому формула Френеля выполняется лишь с известным приближением. [c.89]

Если обе среды прозрачны, то ослабление полей происходит не вследствие поглощения света, а в результате изменения направления распространения энергии. Анализ формул Френеля, определяющих соотношение между амплитудами падающей, отраженной и преломленной волн на границе двух диэлектриков с учетом условия полного внутреннего отражения, показывает, что интенсивность отраженного света равна интенсивности падающего света, т. е. вся падающая энергия полностью отражается, возвращаясь в первую среду. Поэтому это явление получило название полного внутреннего отражения Поток энергии через границу сред при полном внутреннем отражении в среднем за период равен нулю, перенос энергии происходит только вдоль границы раздела. При этом места входа прямого и отраженного потоков смещены друг относительно друга на расстояние порядка половины длины волны (рис. 3). [c.75]

Представленные в таблицах значения оптических постоянных и/у) и х, (у) характеризуют свойства одноосных поглощающих слоев в трех взаимно ортогональных направлениях (/ = X, у, ). Все расчеты выполнены по формулам Френеля (14.4.70)-(14.4.73) с использованием дисперсионных соотношений Крамерса— Кронига [4, 6]. Погрешность расчетов составляет 5 %. Вьиисления производились на основе экспериментальных данных, полученных методами жидкостной и твердотельной спектроскопии НПВО. Оптические световоды (элементы НПВО) имели конфигурацию призмы Дове. Число отражений N и тип световода варьировались в зависимости от характера объекта исследования. [c.485]

Известно несколько методов экспериментального определения оптических постоянных твердых поглощаюпщх веществ [108— 110]. Все они, как правило, основаны на измерении характеристик отраженного света и использовании различных формул Френеля. Однако до сих пор не существует единого подхода к оценке достоинств и недостатков этих методов. Оптические постоянные одинаковых веществ в одной и той же спектральной области по различным данным часто значительно отличаются друг от друга. [c.97]

Во введении было отмечено, что при 2=7 0 абсолютные величины амплитудных коэффициентов отражения Гр и г меньше единицы. Связь Гр м1г, с дается, как и в любом другом случае отражения, формулами Френеля (8в) и (8г), однако, лишь в неявном виде. Результаты численных расчетов зависимости энергетических коэффициентов отражения и от коэффициента поглощения (см. (6)) для границы вода ( 2= 1,33) —германий( 1 = 4,0) при Х400 кл представлены на рис. 13 [8]. Как видно, зависимость эта даже отдаленно не напоминает обычный закон Бера [c.106]

В таблице 2 приведены рассчитанные согласно (4) и (5) на основании наших экспериментальных данных значения п и г для группы тройных соединений. Как видно из таблицы, значения коэффициента отражения этой группы веществ сравнительно близки по величине (от 0,27 для А ОаЗег до 0,45 для Сс15пА82) и достаточно малы, что дает основания признать эти вещества перспективными для термоэлектрического преобразования энергии солнечного излучения. Отраженную энергию можно оценить ио коэффициенту отражения и углу падения солнечного света на элемент согласно формуле Френеля, но этот вопрос относится к конструкции термоэлемента и выходит за рамки рассматриваемой проблемы. [c.321]

Связь R с К, Q, 21 и поляризацией света задается формулами Френеля. Расчеты показывают (см., например, [49, 51, 52]), что наибольшая чувствительность мётода приходится на интервал значений 0полосы поглощения большинства органических соединений. Резкое уменьшение R наблюдается, когда 0 0кр, т. е. условия максимума чувствительности метода должны выполняться вблизи 0кр. Однако полосы в ИК-спектрах НПВО, записанных при оптимальных 0, хотя и имеют наибольшую интенсивность, являются искаженными по сравнению с соответствующими спектрами пропускания. На причинах этого мы остановимся ниже, а сейчас укажем, что неискаженные спектры НПВО можно получить только от очень слабо поглощающих образцов [49, 53, 54]. Если же поглощение значительно, то практиче- [c.226]

На раннем этапе развития волоконной оптики, когда диаметры вырабатываемых волокон во много раз превыщали длину волны света, для описания оптических характеристик волокон использовались представления геометрической оптики -2. При этом допускалось, что лучи, проходящие по жиле волокна с показателем преломления ni и с оболочкой из стекла с показателем преломления П2 < П], претерпевают полное внутреннее отражение на поверхности раздела жила — оболочка, если их углы падения на эту поверхность превышают критический угол 0с = ar sin пг пи и что энергия этих лучей распространяется по всей длине волокна. Потери энергии, вызываемые несовершенствами поверхности раздела жила — оболочка и поглощением в материале жилы волокна, определяются соответствующими величинами рассеивания и поглощения. Кроме того, для определения потерь от нарушения полного внутреннего отражения были введены элементы физической оптики — проникновение поля в оболочку и возникающие в результате этого потери энергии, просачивающейся в соседние плотно уложенные волокна. Эти потери определялись по формулам Френеля, справедливым для плоских волн, -падающих на полностью отражающий плоскопараллельный слой, разделяющий две среды, первая из которых характеризуется более высоким показателем преломления. Таким образом, они справедливы с такой же степенью точности, с какой поверхность раздела жила — оболочка [c.209]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология