Движение жидкости в рабочем колесе

ДВИЖЕНИЕ ЖИДКОСТИ В РАБОЧЕМ КОЛЕСЕ ЦЕНТРОБЕЖНОГО НАСОСА [c.180]

На рабочее колесо центробежного насоса действует осевая сила, направленная в сторону входа. Она возникает главным образом из-за неодинаковости сил давления, действующих справа и слева на рабочее колесо (рис. 2.55). Давление Ра на выходе из рабочего колеса больше давления на входе в него. Увлекаемая рабочим колесом жидкость в пространстве между рабочим колесом и корпусом насоса (в пазухах насоса) приходит во вращение с угловой скоростью, равной приблизительно половине угловой скорости вращения рабочего колеса. Вследствие вращения жидкости давление на наружные поверхности рабочего колеса изменяется вдоль радиуса по параболическому закону. В области от / з до Ву давления справа и слева равны и уравновешиваются. В области от Ну до давление слева, равное давлению у входа в насос, значительно меньше, чем справа. Это ведет к возникновению осевой силы А, равной объему эпюры разности давлений на правую и левую наружные поверхности рабочего колеса. Осевое усилие обусловлено также изменением направления движения жидкости в рабочем колесе из осевого в радиальное. Однако получающаяся из-за этого сила пренебрежимо мала по сравнению с силой, обусловленной разностью давлений на наружную поверхность рабочего колеса справа и слева. Приближенно осевое усилие на роторе насоса можно определить по уравнению [c.244]

При исследовании движения жидкости в рабочем колесе это движение рассматривается как сложное, состоящее из двух движений относительного и переносного. Относительное движение жидкости фиксируется наблюдателем , находящимся на рабочем колесе (картина относительного движения может быть получена на фотографии, если ее снять фотоаппаратом, вращающимся вместе с рабочим колесом). Переносное движение определяет движение самого рабочего колеса и его лопастей. В турбинах — это всегда вращение. Сумму относительного и переносного движений называют абсолютным движением. [c.63]

Можно построить треугольник скоростей не только для входного и выходного сечений, но и для промежуточных. Эти треугольники определят соответственные векторы , и по ннм можно провести траектории абсолютного движения жидкости в рабочем колесе. Вид таких траекторий показан на рис. 3-5. [c.66]

РЕАЛЬНАЯ ФОРМА ДВИЖЕНИЯ ЖИДКОСТИ в РАБОЧЕМ КОЛЕСЕ ТУРБИНЫ [c.80]

В 3-2 были рассмотрены условия движения осредненного потока через рабочее колесо, и это позволило получить важные зависимости, определяющие момент рабочего колеса (3-15) и (3-17), и уравнение Эйлера (3-19), (3-20) и (3-22). Теперь необходимо выяснить некоторые особенности движения жидкости в рабочем колесе, что даст дополнительные показатели условий работы турбины. [c.80]

Рис. 10-4. Траектории абсолютного движения жидкости в рабочем колесе центробежного насоса.

РЕАЛЬНАЯ ФОРМА ДВИЖЕНИЯ ЖИДКОСТИ В РАБОЧЕМ КОЛЕСЕ [c.71]

В реактивных турбинах установить зависимость, определяющую пропускаемый расход, гораздо труднее, так как он должен зависеть не только от открытия направляющего аппарата, но и от условий движения жидкости в рабочем колесе и отсасывающей трубе. [c.195]

Существенное значение имеет число лопастей. Рассматривая движение жидкости в рабочем колесе [c.335]

Эти выражения связывают напор насоса и давление вентилятора со скоростью движения жидкости в рабочем колесе нагнетателя, зависящей от подачи, частоты вращения привода, геометрии рабочих колес и т. д. [c.56]

Из этого уравнения следует, что критический кавитационный запас зависит только от скорости движения жидкости в рабочем колесе. Он мало зависит от вида и температуры жидкости. Таким образом, если потоки автомодельны, можно использовать теорию подобия для определения кавитационных характеристик подобных насосов. В результате С. С. Рудневым было предложено уравнение для определения критического кавитационного запаса, имеющее вид [c.139]

В действительности осевая сила несколько меньше, чем вычисленная по формуле (4.1). Это объясняется тем, что, во-первых, разность давлений р2 Р меньше, чем полный напор насоса, так как жидкость за колесом находится во вращении, и, во-вторых, в связи с изменением направления движения жидкости в рабочем колесе от осевого к радиальному возникает противоположно направленное осевое усилие. Однако разгружающая осевая сила существенно мала по сравнению с той, которая возникает под действием разности давления на задний диск рабочего колеса. [c.158]

Рис. 2.12. Схема движения жидкости в рабочем колесе D, = 2 г,-

Если абсолютное движение жидкости в корпусе насоса (входные и отводящие устройства) и относительное движение жидкости в рабочем колесе будут установившимися, то можно обеспечить максимальное значение гидравлического КПД центробежного насоса. Для возможности сообщения энергии протекающей жидкости абсолютное движение ее в рабочем колесе должно быть неустановившимся. На рис. 2.4 изображено цилиндрическое сечение рабочего колеса, направление вращения показано стрелкой. [c.49]

Более 80% электропотребления в нефтегазовом секторе приходится на привод насосов и компрессоров. В нынешних условиях указанное оборудование работает с неполной нагрузкой, что приводит к дополнительным потерям энергии. Наиболее перспективным направлением сокращения этих потерь, при максимальном использовании имеющихся нагнетателей, электродвигателей, распредустройств и т.д., является регулируемый привод с помощью гидромуфт. В основу их работы положен закон Эйлера о моментах количества движения жидкости в рабочем колесе турбомашин. Основными преимуществами гидромуфт по сравнению с другими типами регулируемого привода являются [c.142]

По направлению движения жидкости в рабочем колесе. [c.35]

Движение жидкости в рабочем колесе [c.136]

Движение жидкости в рабочем колесе. ......... [c.295]

Для определения результирующего момента сил взаимодействия лопастей рабочего колеса с потоком жидкости необходимо знать действительное поле скоростей в межлопастных каналах, что представляет собой практически неразрешимую задачу. Л. Эйлер показал, что этот момент с достаточной точностью можно определить на основании закона изменения момента количества движения жидкости до и после колеса при единственном принципиальном ограничении — наличии установившегося относительного движения жидкости в рабочем колесе. [c.15]

Для возможности математических обобщений предполагают, что движение жидкости в рабочем колесе является струйным, т. е. траектория каждой частицы жидкости совпадает с кривой очертания лопатки. Такое движение могло бы быть при бесконечно большом числе лопаток. [c.15]

Рис. 115. Схема движения жидкости в рабочем колесе вихревого насоса.

Таким образом, гидравлический к. п. д. уменьшается для рабочих колее с очень низкими и очень высокими значениями п , так как для этих значе-кий Пд мы имеем замедленное движение жидкости в рабочем колесе. [c.50]

Движение жидкости в рабочем колесе насоса является сложным. Частицы жидкости движутся в каналах рабочего колеса, совершающего вращательное (переносное) движение. Сумма относительного движения частицы и переносного движения колеса дает абсолютное движение частицы, т. е. ее движение относительно неподвижного корпуса насоса. Абсолютная скорость V частицы жидкости равна геометрической сумме ее относительной скорости ш и переносной скорости колеса и [c.138]

Лопастные насосы разделяются на центробежные (радиальные), диагональные и осевые (пропеллерные). В центробежных насосах движение жидкости в рабочем колесе происходит от центральной части к периферии по радиальным направлениям, т. е. в потоке частиц жидкости нет осевых составляющих абсолютной скорости. В диагональных насосах частицы жидкости движутся по поверхностям вращения с образующими, наклонными к оси, т. е. осевые и радиальные составляющие абсолютной скорости — величины одного порядка. В осевых насосах частицы жидкости движутся в осевом направлении. Лопастные насосы обладают малой способностью самовсасывания. Поэтому пра пуске их всасывающую трубу и колесо заливают жидкостью, применяя различные способы. Лопастные насосы удобны для непосредственного соединения с быстроходными типами современных электромоторов, паровых и газовых турбин с двигателями внутреннего сгорания. Лопастные насосы отличаются компактностью и легкостью. [c.5]

ДВИЖЕНИЕ ЖИДКОСТИ В РАБОЧЕМ КОЛЕСЕ [c.14]

Эти выражения связывают напор насоса и давление вентилятора со скоростью движения жидкости в рабочем колесе нагнетателя, зависящей от подачи, частоты вращения привода, геометрии рабочих колес и т. д. В тех конструкциях, где жидкость подводится к рабочему колесу без предварительной закрутки, часто полагают С =0. В этом случае выражения (3.24) и [c.56]

Пути движения жидкости в рабочем колесе и/или коробке имеют слишком шероховатые поверхности [c.16]

Фиг. 42. Схема движения жидкости в рабочем колесе центробежного насоса при отсутствии кавитации а — мст.ший расход 6 — больший расход.

Y f yg V 2g -s-i Уравнение движения жидкости в рабочем колесе [c.92]

Для простоты математических обобщений далее предположим, что движение жидкости в рабочем колесе струйное и тра- [c.12]

Для простоты математических обобщений далее предположим, что движение жидкости в рабочем колесе струйное и траектории каждой движущейся частицы совпадают с очертанием лопасти. В результате выводов, полученных на основе такого предположения, в дальнейшем потребуется внести коррективы (коэффициенты), учитывающие реальное движение жидкости. [c.15]

По направлению движения жидкости в рабочем колесе собственно центробежные насосы — с радиальным движением жидкости диагональные —со смешанным радиально-осевым движением и пропеллерные — с осевым двяже-ниeмi [c.17]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология