Условия термического равновесия

Равенство правой части этого уравнения указывает на равновесное состояние в двухфазной системе. Для того, чтобы это равенство выполнялось, необходимо приравнять нулю коэффициенты, стоящие перед дифференциалами соответствующих переменных. Тогда условием термического равновесия станет равенство температур обеих фаз, то есть [c.160]

С учетом сделанных предположений в состоянии термодинамического равновесия все фазы гетерогенной системы должны обладать одинаковой температурой и одинаковым давлением и химические потенциалы каждого компонента во всех фазах должны быть равны. Уравнение (27.6) содержит условие термического равновесия, (27.7) — механического равновесия и (27.8) — равновесия между веществами. [c.141]

Скорости испарения и конденсации находятся в сложной зависимости от температуры и природы жидкости. В условиях термического равновесия между паром и жидкостью (температуры пара и жидкости одинаковы) скорости испарения и конденсации равны. Очевидно, что в этом случае концентрация частиц в паре над жидкостью постоянна во времени. Следовательно, согласно (1.11 в) при термическом равновесии системы жидкость—пар в ней установится постоянное давление пара. [c.27]

Рассмотрим три простые системы, способные обмениваться теплотой. Запишем условие термического равновесия системы 1 с си- стемой 2 в виде уравнения [c.30]

Равенство температур сосуществующих фаз принято называть условиями термического равновесия, равенство давлений — меха нического, равенство мольных химических потенциалов каждого из компонентов во всех фазах (точнее в тех, в которых данный компонент присутствует) — условиями химического или диффузионного равновесия. [c.9]

Равенство 7 = 0 выражает условие термического равновесия, йр — О — механического равновесия, = О — химического равновесия. [c.19]

Равенство Р = 7 выражает условие термического равновесия (отсутствие движущей силы для переноса теплоты из одной фазы в другую), p = p — условие механического равновесия (отсутствие разности давлений, обусловливающей массовое движение вещества), ц = — условие отсутствия движущей силы для переноса макроколичества компонента i через границу раздела между фазами. [c.22]

Равенство (1-58) выражает условие термического равновесия, т. е. отсутствие передачи тепла между отдельными частями фазы. Равенство (1-59) означает, что фаза находится в механическом равновесии. Условие (1-60) характеризует химическое равновесие. Оно означает, что отсутствует движущая сила для передачи массы в пределах фазы. [c.24]

Из условия термического равновесия кристалла [c.113]

Явление атомной абсорбции заключается в селективном поглощении света свободными атомами элементов, находящимися в слое нагретого газа, которые при этом переходят из нижнего невозбужденного состояния с энергией в верхнее состояние с более высокой энергией Ei. Поэтому поглощение зависит от заселенности основного уровня. В условиях термического равновесия число атомов, находящихся при абсолютной температуре Т в основном No и возбужденном iV/ состоянии, выражается законом Больцмана [c.286]

Непосредственной причиной ионизации в условиях термического равновесия являются соударения быстрых электронов, ионов, атомов или молекул, в результате которых кинетическая энергия поступательного движения переходит в работу ионизации. В земных условиях термическая ионизация наблюдается в пламени, в плазме дугового разряда и др. Температура обычного пламени бывает порядка 2000— 3000° К. Средняя энергия поступательного движения молекул при этой температуре составляет 0,35 эв. Отсюда следует, что заметный процесс ионизации атомов или молекул будет только в тех случаях, когда потенциал ионизации будет не меньше 0,35 эв. Наиболее легко ионизуются атомы Брелочных элементов, чему и нужно приписать значительную проводимость пламени, содержащего эти элементы. [c.84]

Если учесть, что А б, то поляризацию в условиях термического равновесия с решеткой и в высокотемпературном приближении можно представить в виде [c.81]

Сравнение выражений (2.7) и (2.16) при условии термического равновесия приводит теперь к выводу, что [c.31]

В пламени при условии термического равновесия величина поглощения зависит от заселенности нижнего уровня. Заселенность уровней в системе, т. е. относительная концентрация атомов в возбужденном и основном состояниях, определяется уравнением Больцмана [c.235]

Скорость диффузии по описанным выше механизмам целиком определяется концентрацией дефектов. В условиях термического равновесия имеется определенная концентрация этих дефектов в кристалле (см. разд. 5.3) концентрацию дефектов часто можно увеличить за счет введения примеси или облучения частицами с высокой энергией. [c.109]

Равенство (Па) формулирует условие термического равновесия, равенство (116)—условие механического равновесия, а равенство (Ив) выражает условие отсутствия движущей силы для передачи энергии в любой ее форме. Выражение (11в)—более общий критерий равновесия, чем (11а) и (116), так как теплота и механическая работа являются частными видами энергии. [c.14]

Это равенство является, таким образом, условием равновесия между отдельными системами, а также между системой и окружающей средой, если возможен теплообмен. Следовательно, это есть условие термического равновесия, независимо от того, находится ли система полностью в равновесии. [c.104]

В случае термического равновесия газа и большой его плотности чрезвычайно простой вид приобретает и распределение атомов по возбуждённым уровням, устанавливающееся в результате неупругих ударов первого и второго рода и процессов излучения и поглощения атомами света. Подобно тому, как при термическом распределении частиц по скоростям, т. е. по кинетическим энергиям, можно было не интересоваться скоростями отдельных атомов и электронов, при термическом равновесии для изучения распределения атомов по энергиям возбуждения можно не интересоваться индивидуальностью данного уровня. В условиях термического равновесия число неупругих ударов первого рода равно числу ударов второго рода. Благодаря этому функция возбуждения, различная, как мы указывали, для различных уровней каждого атома, выпадает из окончательного результата. Распределение атомов и ионов по энергиям возбуждения также остаётся постоянным по времени и даётся простой формулой, так называемой формулой Больцмана, выполняющей здесь роль максвелловской формулы в отношении распределения атомов по кинетическим энергиям. Концентрация атомов в данном возбуждённом состоянии с энергией оказывается равной [c.36]

В реальных источниках возбуждения спектра мы, разумеется, не имеем подобной изолированной совокупности атомов убыль возбуждённых атомов, происходящая за счёт самопроизвольного излучения, непрерывно пополняется за счёт процессов возбуждения атомов. При этом в условиях термического равновесия и при достаточной концентрации возбуждённых частиц убыль возбуждённых атомов за счёт испускания света, как уже упоминалось, играет малую роль по сравнению с убылью возбуждённых атомов за счёт неупругих соударений. Как было показано в предыдущем параграфе, в таких источниках, как пламя, дуга и искра, мы имеем дело на каждом уровне со стационарной — постоянной во времени —концентрацией возбуждённых атомов даваемой вы- [c.38]

При достаточно высокой температуре термически ионизованный газ приобретает все свойства плазмы. В этом случае при условии термического равновесия с окружающим миром предоставленная самой себе плазма не исчезает. Убы.чь заряженных частиц, происходящая путем их рекомбинации, пополняется за счёт новых актов ионизации. Созданная таким образом плазма [c.284]

Это обобщение, заключающееся в том, что в условиях термического равновесия отношение полного излучения поверхности к ее поглощательной способности одинаково для всех тел, известно под названием закона Кирхгофа. Так как поглощательная способность А не может превышать единицы, то закон Кирхгофа определяет верхний предел для величины обозначаемый Ш,,. Поверхность, обладающая максимальной излучательной способностью, называется идеальным излучателем. Тгло с такой поверхностью должно иметь поглощательную способность, равную единице, и, следовательно, отражательную способность, равную нулю. Такое тело называют абсолютно черным. Отношение энергии полного излучения данной поверхности к энергии полного излучения абсолютно черного тела называется степенью черноты поверхности в. Возможна, фугая формулировка закона Кирхгофа в условиях тер.мического равновесия степень черноты поверхности равна ее поглощательной способности. [c.228]

Возникновение плазмы. Изотермическая и неизотермическая плазма. При достаточно высокой температуре термически ионизованный газ приобретает все свойства плазмы. В этом случае при условии термического равновесия с окружающим миром предоставленная самой себе плазма не исчезает. Убыль заряженных частиц, происходящая путём их рекомбинации, пополняется за счёт новых актов ионизации. Созданная таким образом плазма находится в состоянии термодинамического равновесия. Средняя кинетическая энергия всех составляющих такую плазму разного рода частиц — положительных ионов, отрицательных ионов, электронов, нейтральных и возбуждённых частиц — одинаковы. Энергия чёрного излучения, имеющего место в такой плазме, соответствует той же температуре. Все процессы обмена энергией между частицами являются равновесными процессами. С такой изотермической плазмой мы имеем дело в атмосфере звёзд, обладающих очень высокой температурой. Изотермическую плазму можно рассматривать как особое состояние вещества, отличающееся от газообразного состояния распадом нейтральных частиц на положительные ионы и электроны. [c.489]

В связи с выводом уравнений (XII, 53) — (XII, 57) отметим еще следующее. В сущности говоря, никакого вывода уравнений (XII, 53) и (XII, 54) не было условие термического равновесия и условие механического равновесия уже ранее были заложены в критерий равновесия (XII, 46). Вывод только выявил заложенное и показал отсутствие противоречий в рассуждениях. Но вывод уравнений химического равновесия (XII, 55) — (XII, 57) действительно является выводом, и притом крайне интересным. [c.312]

В системе, в которой установилось собственно химическое равновесие, например равновесие реакции синтеза аммиака, условия термического равновесия и механического равновесия останутся, конечно, в силе. Для других веществ, находящихся в системе и не принимающих участия в рассматриваемой или какой-нибудь другой собственно химической реакции, останутся в силе условия равновесия (ХП, 55) —(ХП, 57). Тогда в общем уравнении (ХП, 52) останутся только члены [c.315]

По условию термического равновесия [c.337]

Пусть компонент в растворе находится в равновесии с этим же компонентом в чистом состоянии. Тогда должны соблюдаться условие термического равновесия [уравнение (ХП,53)], условие механического равновесия [уравнение (ХП, 54)] и условие химического равновесия [одно из уравнений (ХП, 55) — (ХП, 57), написанное для рассматриваемого компонента]. При изменении концентрации компонента в растворе при постоянных температуре и давлении изменяется и его химический потенциал. Химический же потенциал компонента в чистом состоянии остается без изменения. (По этой причине и рассматривается фазовое равновесие с участием [c.341]

Вследствие постоянства давления надо рассмотреть только условие термического равновесия и условие химического равновесия [c.342]

По условию термического равновесия [уравнение (ХП1, 1)] раствор и лед имеют одинаковую температуру. Обозначим ее через Т. Разделим обе части уравнения (ХП1, 2) на Т [c.342]

Уравнение (ХП1, 3) одновременно выражает условие термического равновесия и условие химического равновесия. [c.342]

Если компонент в растворе находится в равновесии с этим же компонентом в чистом состоянии, то должны соблюдаться условие термического равновесия [уравнение (ХП, 53)], условие механического равновесия [уравнение (ХП, 54)] и условие химического равновесия [одно из уравнений (ХП, 55)—(ХП, 57), написанное для рассматриваемого компонента]. При изменении концентрации компонента в растворе при постоянных температуре и давлении изменяется химический потенциал компонента в растворе, химический же потенциал компонента в чистом состоянии остается без изменения. (По этой причине и рассматривается фазовое равновесие с участием чистого компонента.) Химическое равновесие нарушается. Для его восстановления надо изменить температуру и давление. [c.337]

Относительное количество атомов в основном и возбужденном состоянии. В условиях термического равновесия количество атомов, находящихся при температуре (Г) в основном (Л о) и возбужденном (Л ) состоянии, выражается следующим соотношением [c.10]

Уравнение (1.45) есть условие термического равновесия в системе. Условие химического равновесия (в интересующем нас случае — равновесия процесса обмена веществом между фазами) получают из критерия равновесия изолированной системы (1.42) и (1.43) [37]. При условии выполнения уравнений (1.44) и [c.35]

При более высоких напряженностях поля, которые могут быть обеспечены, например, в импульсном режиме, возможно заметное расслоение электронов и газа по температурам. Для низких давлений достижение сильно неравновесного состояния плазмы возможно и в стационарном режиме, тогда как в области высоких давлений обычно возникает локальное термическое равновесие (так же, как и при дуговом разряде токи измеряются десятками-сотнями ампер). Если считать, что термическое равновесие достигается, когда электронная температура Те отклоняется от температуры газа Т не более чем на 5%, то условие термического равновесия, согласно [39], имеет вид [c.224]

Авторы работ [17, 18] предполагают, что с помощью подобного механизма образуется 3300 новых концевых групп на одну субмикротрещину в ПЭВП (5000 для ПП). Согласно их данным, на одну субмикротрещину приходится менее одной пары свободных радикалов (0,4 для ПЭВП, 0,3 для ПА-6 и неизмеримо мало для ПП). Эти расхождения результатов, неблагоприятные условия термического равновесия в реакциях разрыва цепей и отсутствие четко определенного предела реакции в цепи вызывают существенный интерес к дальнейшим исследованиям данной проблемы. При наличии подобных фактов [c.256]

Связь между энергиями излучения и поглощения серых и абсолютно черного тел выражается законом Кирхгофа. Этот закон вытекает из условия термического равновесия двух тел, заключенных в теплонепроницаемую оболочку. Рассматриваемые тела, имеющие поверхности Р] и р2, излучают энергию Е1Р] и Е2р2- Если энергия, излучаемая оболочкой, е, а коэффициенты поглощения равны Л, и Лз, то энергия, поглощаемая телами, составляет ЕсА Р] и ЕсА2р2- По условию энергетического баланса [c.339]

Дуги подразделяются на термические яетермические [Л. 1а]. Первая категория характеризуется равномерным распределением энергии в основной части дуги (дуговом столбе) между различными микрочастицами, образующими дуговую плазму , а именно между электронами, ионами и нейтральными частицами. Другими словами, температура этих частиц равна или по крайней мере отличается не более чем на несколько процентов. В дугах второй категории электронная температура значительно выше, чем температура тяжелых частиц газа. В настоящем исследовании мы. будем иметь дело только с термическими дугами. Термические дуги относятся к дугам высо кото давления, так как при высоких давлениях — порядка 1 ат и выше — условия для термического равновесия между частицами газа особенно благоприятны. Название термическая дуга означает, что свойства газа, образующего атмосферу дуги (дуговая плазма), так же как и кинетическое равновесие реакции между различными частицами, определяются температурой. Строго говоря, условия термического равновесия икогда в точности не выполняются, так как дуга всегда имеет потери энергии путем теплопроводности, излучения и диффузии, которые нарушают равномерное распределение энергии между различными частицами газа. Однако если эти потери малы по сравнению с полной энергией, содержащейся в элементе объема дуги, то нарушение равновесия незначительно. Другое условие термического равновесия требует, чтобы добавочная энергия, которую электроны получают от электрического поля, передавалась бы тяжелым частицам. Это условие требует большого числа столкновений между электронами и тяжелыми частицами, для чего необходимы достаточно большая плотность газа (откуда название дуги высокого давления ) и небольшая напряженность электрического поля. [c.110]

В случае горячего анода и небольшого расстояния между анодом и катодом тепловое излучение анода сильно влияет на условия термического равновесия на катоде и на свойства катодного пятна. При удалении анода от угольного катода размеры катодного пятна стремятся к некоторому постоянному предельному значению, зависящему от силы тока. В довольно широких пределах (от 1,5 до Ю амп) площадь, занимаемая катодным пятном на угольном электроде, пропорциональна силе тока и соответствует при атмосферном давлении средней плотности тока 470 амп/см . Для ртути найдено 4000 амп см , для железа в воздухе — 7200 амп1см . [c.519]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология