Потенциал ядерных частиц

Прохождение ядерной частицы через чувствительный объем детектора приводит к появлению в газе некоторого числа пар ионов. Если между электродами детектора приложена некоторая разность потенциалов, то положительные и отрицательные ионы начнут двигаться в газовой среде в соответствии с направлением электрического поля. Когда группа ионов данного знака достигает соответствующего электрода, происходит изменение его потенциала, что эквивалентно появлению импульса напряжения на выходе схемы. Подключая к выходу схемы осциллограф, можно наблюдать этот импульс на экране электронно-лучевой трубки, а также измерить его величину. [c.44]

При адиабатическом разделении электронных и ядерных переменных потенциал ядерного уравнения получается как собственное значение оператора Гамильтона для электронного волнового уравнения и графически представляется потенциальной поверхностью. Потенциальные поверхности как функции ЗЛ -б переменных, где ручнело частиц в системе, имеют ряд общих черт для молекулярных систем, о которых и пойдет речь в настоящем параграфе. [c.443]

Коллоидные частицы, представляющие собой совокупность большого числа молекул вещества, содержащегося в сточной воде в диспергированном состоянии, при перемещении прочно удерживают покрывающий их слой воды. Обладая большой удельной площадью поверхности, коллоидные частицы адсорбируют находящиеся в воде ионы преимущественно одного знака, значительно понижающие свободную поверхностную энергию коллоидных частиц. Ионы, непосредственно прилегающие к ядру, образуют слой поверхностно-ядерных ионов, или так называемый адсорбционный слой. В этом слое может находиться также небольшое число противоположно заряженных ионов, суммарный заряд которых, однако, не компенсирует заряда поверхностно-ядерных ионов. В связи с тем, что на границе адсорбционного слоя создается электрический заряд, вокруг гранулы (ядра с адсорбционным слоем) образуется диффузионный слой, в котором находятся остальные противоположно заряженные ионы, компенсирующие заряд гранул. Гранула вместе с диффузионным слоем называется мицеллой. На рис. 4.1 показано изменение напряженности электрического поля мицеллы. Потенциал на границе ядра— термодинамический потенциал (е-потенциал) —равен сумме нарядов всех поверхностно-ядерных ионов. На границе адсорбционного слоя потенциал уменьшается на величину, равную сумме зарядов, находящихся в адсорбционном слое противоположно заряженных ио- [c.126]

В ряде задач теории рассеяния и реакций потенциал взаимодействия можно разбить на два слагаемых. Так, при ядерном взаимодействии заряженных частиц, наряду с ядерным взаимодействием Кяд, надо учитывать кулоновское взаимодействие между сталкивающимися и разлетающимися частицами при столкновении нуклонов со сложными ядрами энергия взаимодействия может быть представлена в виде суммы некоторого [c.578]

Аналогия между ядерными силами и статическим кулоновским взаимодействием сама по себе схематична и неполна. Электромагнитные силы, появляющиеся в результате обмена фотоном между частицами со спинами, или между нейтральными молекулами, описываются законами гораздо более сложными, чем закон Кулона. Например, взаимодействие между магнитными диполями Д] и цг содержит дополнительный потенциал (рис. 3.1) [c.54]

Отметим, что вычисление распространённостей лёгких элементов в стандартной космологической модели (рис. 3.3.3) основано на численном решении системы эволюционных уравнений для основных характеристик процесса ядерного синтеза. К таковым, например, относятся масштабный фактор расширения Вселенной Д полная барионная плотность п -, химический потенциал электронного газа температура Вселенной Т (или время Ь) распространённости всех частиц У-, участвуюш,их во взаимных превраш,ениях, в том числе и искомые распространённости лёгких элементов [47,48]. [c.60]

Из табл. 7.5 следует, что только при ядерных реакциях, сопровождающихся выбрасыванием частицы, из атомов отдачи могут получаться положительно заряженные ионы. Если величина Еэ меньше потенциала ионизации, то эта энергия затрачивается на электронное возбуждение атома. [c.149]

Непосредственными причинами старения являются а) отдельные особо удачные столкновения частиц, совершающиеся необратимо и ведущие к преодолению сил отталкивания между ними и к слипанию б) случаи перехода противоионов диффузного слоя (флуктуации) за плоскость скольжения (оба процесса ведут к понижению С-потенциала) в) медленно совершающийся процесс перекристаллизации ядерного вещества. Неудивительно поэтому, что явление старения лучше всего наблюдается в концентрированных золях и в золях, не достаточно очищенных от избытка электролитов, оставшихся в процессе их образования. [c.139]

Термодинамический потенциал частицы создается между зарядом поверхностно ядерных ионов и зарядом всех противоионов (в нашем примере между зарядами -Ь32 и —32). Электрокинетический же потенциал (t-потенциал) возникает между поверхностно ядерными ионами и связанными противоионами, с одной стороны, и свободными противоионами — с другой [в нашем примере между зарядами (-1-32)-1-(—17)=- -15 н —15]. [c.297]

Такая система зачастую хорошо описывается посредством модели независимых частиц (модель центрального поля, оболочечная модель, модель молекулярных орбита-лей). Каждый электрон здесь движется более или менее независимым образом под действием потенциала, который есть комбинация ядерного и внешнего потенциалов, а также некоторого усредненного потенциала, создаваемого другими электронами. Волновой функцией в такой модели будет тогда один-единственный детерминант Слейтера (или, если это диктуется соображениями симметрии, суммой нескольких таких детерминантов). Он образован из набора спин-орбиталей, описывающих движение индивидуальных частиц. [c.60]

Если бы для дальнейшего увеличения скорости частиц нужно было строить генераторы тока все возрастающего напряжения, то успехи в этом направлении были бы небольшими и медленными. Однако развитие техники ускорения частиц, начиная с 30-х годов, пошло по другому направлению — применения сравнительно низковольтных генераторов питания и увеличения напряжения на электродах путем последовательного их заряжения с постепенным повышением потенциала (генератор Ван-де-Граафа) или путем последовательного ускорения частиц, многократно пропуская их через ускоряющее поле умеренно высокого напряжения. Последний принцип оказался наиболее плодотворным. Он применен в основных современных приборах для получения быстрых частиц линейном ускорителе, циклотроне и видоизменениях последнего. Уже в 30-х годах удалось получать этим путем частицы с энергией в 10—20 Мэв, что привело к быстрому развитию ядерной физики. [c.181]

В противоположность реакциям медленных нейтронов сечения реакций в области средних энергий не обнаруживают резких резонансов. Для заряженных частиц сечение возрастает от нуля (при энергии немного ниже высоты кулоновского барьера) и с ростом энергии асимптотически приближается к пК , где В — расстояние между центрами падающего и покоящегося ядер, при котором они чувствуют ядерный потенциал друг друга (радиус взаимодействия). Асимптотическая величина сечения имеет порядок 10" см (1 барн). Для нейтронов сечение, наоборот, спадает от очень больших значений (сотни и тысячи барн) в области энергий порядка электронвольт и затем также достигает величины пВ . [c.307]

Катионы РеО- адсорбируются поверхностью ядра и сообщают ему положительный заряд, образуя внутреннюю обкладку двойного электрического слоя вокруг ядра — это потенциал-опре-деляющие ионы. Наружную обкладку двойного слоя образуют ионы стабилизатора противоположного знака (противоионы). В нашем примере противоионами являются анионы С1. Они электростатически притягиваются поверхностно ядерными ионами (РеО-) в эквивалентном количестве. Одна часть противоионов связана в слое жидкости, неподвижно закрепленном твердой стенкой частицы, т. е. в адсорбционном слое (стр. 292). Здесь они участвуют в образовании плотной части двойного электрического слоя вокруг частицы ( связанные противоионы). Другая часть противоионов образует диффузный слой (ионную атмосферу вокруг частицы). Это — свободные противоионы. Обозначим количество свободных противоионов че рез х. Тогда количество связанных противоионов будет п—х. [c.297]

Л —момент попадания ядерной частицы в чз-вствительный объем счетчика Б — момент собирания всех электронов на нити В — момент собирания всех положительных ионов У —время, после которого счетчик способен регистрировать следующую ядерную частицу Д — время полного восстанов-лення потенциала нити [c.47]

При регистрации излучения са огасящимися счетчиками сопротивление Я выбирается небольшим, чтобы время восстановления потенциала нити было меньше или равно времени собирания положительных ионов на катоде. Как и в случае медленных счетчиков, гашение разряда осуществляется пространственным зарядом положительных ионов. Первая часть разряда при регистрации ядерной частицы происходит совершенно аналогично регистрации в не-самогасящемся счетчике. Однако весь разряд происходит вблизи нити, а не во всем объеме, как в медленном счетчике. После завершения собирания электронной лавины образуется чехол положительных ионов инертного (аргона) и многоатомного газов (этилового спирта). Потенциал ионизации атома аргона больше потенциала ионизации молекулы спирта и поэтому во время движения все положительные ионы аргона в результате столкновения передадут свои положительные заряды молекулам этилового спирта. Другими словалга, к катоду будет подходить только лавина положительно заряженных ионов этилового спирта. Положительно заряженные ионы этилового спирта при рекомбинации на катоде не выбивают электронов и не высвечивают кванты ультрафиолетового излучения. Энергия рекомбинации многоатомных ионов тратится на диссоциацию образовавшихся нейтральных молекул. [c.48]

РЕАКЦИИ ХИМИЧЕСКИЕ, превращения одного или неск. исходных в-в (реагентов) в отличающиеся от них по хнм. составу или строению в-ва (продукты р-ции). В отлнчие от ядерных реакций, при Р. х. не изменяется общее число атомов в реагирующей сист., а также изотопный состав хим. элементов. Р. х. происходят при смешении или физ. контакте реагентов самопроизвольно, при нагревании, участии катализаторов (см. Катализ), действии света (см. Фотохимические реакции), электрич. тока (см. Электродные процессы), ионизирующих излучений (см. Радиационно-химические реакции), мех. воздействиях (см. Механохимические реакции), в низкотемпературной плазме (см. Плазмохимические реакции) и т. п. Превращения частиц (атомов, молекул) осуществляются при условии, что онн обладают энергией, достаточной для преодоления потенц. барьера, раэде-.пяющего исходное и конечное состояния сист. (см. Энергия активации). [c.499]

ИОНИЗАЦИИ ПОТЕНЦИАЛ, см. Потенциал ионизации. ИОНИЗЙРУЮЩИЕ ИЗЛУЧЕНИЯ, потоки фотонов или частиц, взаимод. к-рых со средой приводит к ионизации ее атомов или молекул. Различают фотонное (электромагнитное) и корпускулярное И.и. К фотонному И.и. относят вакуумное УФ и характеристическое рентгеновское излучения, а также излучения, возникающие при радиоактивном распаде и др. ядерных р-циях (гл. обр. 7-излучение) и при торможении заряженных частиц в электрич. или магн. поле - тормозное рентгеновское излучение, синхротронное излучение. К корпускулярному И. и. отиосят потоки а- и Р-частиц, ускоренных ионов и электронов, нейтронов, осколков деления тяжелых ядер и др. Заряженные частицы ионизируют атомы или молекулы среды непосредственно при столкновении с ними (первичная ионизация). Если выбиваемые при этом электроны обладают достаточной кинетич. энергией, они также могут ионизировать атомы или молекулы среды при столкновениях (вторичная ионизация) такие электроны наз. 5-электрона.ми. Фотонное излучение может ионизировать среду как непосредственно (прямая ионизация), так и через генерированные в среде электроны (косвенная ионизация) вклад каждого из этих путей ионизации определяется энергией квантов и атомным составом среды. Потоки нейтронов ионизируют среду лишь косвенно, преим. ядрами отдачи. [c.254]

Захват электрона мюоном i приводит к образованию атома мюония Ми-водородоподобного атома, в к-ром центр, ядром вместо протона является Радиус атомной орбиты Ми 0,0532 нм, потенциал ионизации 13,54 эВ, масса 1/9 массы атома Н. Как и позитроний, мюоний может находиться в орто- и пара состояниях. Основные измеряемые характеристики Ми-степень ориентации спина относительно оси квантования (поляризация) и ее изменения во времени (релаксация), зависящие от хим. р-ций Ми. В магн. палях мюон и орто-мюоний претерпевают ларморову прецессию спина (системы спинов) с частотами, отличающимися в 103 раза, что позволяет экспериментально идентифицировать хим. состояние частиц. Ядерно-физ. эталонами времени при исследовании скорости взаимод. мюония с в-вом являются частота квантовых переходов между энергетич. состояниями мюония (( о = 2,804-10 с" ) и постоянная распада мюона X = 4,545-10 с", по отношению к к-рым измеряются абсолютные константы скорости реакций. [c.20]

Тщательное исследование коллоидных систем (включая эмульсии) нужно начинать с рассмотрения природы химических соединений на поверхности частиц, так как они оказывают основное влияние на взаимодействие частиц. Из-за отсутствия аппаратуры, пригодной для прямого исследования, данные о структуре и составе поверхностного слоя должны быть получены при изучении адсорбции, -потенциала и т. д. Правда последние работы но ядерно-магнитному резонансу и спектроскопии дисперсных систем, вероятно, позволят получить информацию о структуре воды около поверхностей раздела фаз (Клиффорд и др., 1965 Клиффорд и Петика, 1964, 1965а, 1965Ь). [c.83]

Если к положительно заряженному ядру приближать положительно заряженную частицу, то сначала частица будет испытывать действие сил отталкивания, а затем — сил притягже-ния. При отсутствии сил притяжения невозможен был бы захват частицы ядром, тогда как опыт показывает, что такой захват происходит. Известен, например, захват ядрами атомов а-частиц. При отталкивании действуют кулоновские силы, пропорциональные квадрату расстояния, а ядерные силы притяжения зависят от расстояния в более вы-Рис. 135. Зависимость потенциала сокой степени, чем силы сил притяжения и отталкивания от отталкивания. Приближа расстояния между центром ядра и щаяся К ядру частица ИС частице. пытывает действие сил при [c.540]

На рис. 100 приведена схема строения адсорбционного и диффузного слоев. Заряды обозначены соответствующим количеством плюсов и минусов, которое указано цифрами (сверху). Количество молекул, участвующих в ионной стабилизации, условно взято равным 14 (n=I4). MN — поверхность ядра коллоидной частицы, слой АА — поверхностно ядерные ионы . Этот слой во всех случаях, представленных на рисунке, имеет заряд равный —14. Линия тп условно выражает собой поверхность скольжения при движении частицы, т. е. границу между адсорбционным и диффузным слоями в мицелле. Все противоионы, хотя они и распределены по-разному между указанными слоями, дают суммарный заряд, равный -1-14 (случаи /, II и III на рисунке). Заряды —14 и -Ц4 и определяют собой величину гермодинамического потенциала. Величина его остается без изменения., независимо от возможных колебаний концентрации электролита в жидкой фазе. [c.372]

Кроме того, следует отметить, что использование феноменологических моделей для описания структуры ядер носит принципиальный характер и не является лишь плодом незнания окончательной формы ядерного потенциала. Дело в том, что этот потенциал, как ясно уже на основании имеющихся данных, весьма слонген он зависит не только от расстояния между частицами, но также и от направления их спиновых осей, от импульсов и т. д. Поэтому точное решение квантовой задачи многих тел при законе сил подобного вида заведомо невозможно и даже в случае наличия такого закона все равно потребует специальных приближенных методов. К счастью, выяснилось, что некоторые основные признаки ядерных сил (например, их короткодействующий характер) настолько ярко выражены, что позволяют строить модели структуры ядер и распределения в них нуклонов, даже не вдаваясь в детали теории ядерпых сил. Тем самым мы можем надеяться получить ответ иа вонрос о связи наилучисих значений 2 и между собой уже 1ш основе имеющихся данных. [c.73]

При радиоактивном распаде тяжелого ядра испускание а-частицы связано с ее переходом через потенциальный барьер из области внутри ядра в область вне ядра, где ядерные силы не действуют. Вероятность этого процесса и, следовательно, среднее время жизни по отношению к а-рас-паду очень сильно зависят от высоты потенциального барьера. Это значит, что константа а-распада (или период полураспада) зависит от величины радиуса ядра R, так как при г = R потенциал отталкивающих кулопов-ских сил уже не компенсируется потенциалом ядерных сил притяжения. Квантовомеханическая теория а-распада хорошо описывает соотношение между константой распада и энергией а-частицы (см. гл. VHI, раздел А), что позволяет вычислять радиусы тяжелых ядер на основании опытных данных о Еа и I1/2. Таким образом были определены радиусы а-радиоактив-ных ядер с 4 > 208 они находятся в пределах от 8,4-10 до 9,8-Ю см. [c.40]

Физический смысл мнимой части потенциала о выявляется гораздо проще. Собственные функции уравнения Шрёдингера, в которое потенциальная энергия входит в виде выражения (29) (заметим, что в согласии с данным определением Уо и Wo — обычно положительные величины), являются плоскими волнами вида (19), но при этом волновое число к становится комплексным. Мнимая часть к соответствует поглощению частицы и эквивалентна ее среднему свободному пробегу Л в ядерном веществе, определяемому выражением [c.333]

Влияние неидеальности сказывается в том, что меняется сам подход к расчету химических равновесий. В неидеальной плазме в результате взаимодействия частиц изменяются потенциалы ионизации и диссоциации, межъ-ядерные расстояния и т. п. необходимо также уточнение понятия статистического веса. Влияние неидеальности на диссоциацию s l рассматривалось в [241] если в разреженной плазме s l распадается преимущественно на атомы s и С1, то в неидеальной плазме в силу снижения потенциала диссоциации распад происходит преимущественно на s+ и С1 . [c.111]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология