Скорость звука под давлением насыщенных паров

Кавитация представляет собой процесс нарушения сплошности потока жидкости, который происходит в тех участках потока, где местное давление, понижаясь, достигает некоторого критического значения. Этот процесс сопровождается образованием большого количества пузырьков, наполненных преимуш,ественно парами жидкости, а также газами, выделившимися из раствора. Образование пузырьков имеет много общего с кипением жидкости, в связи с чем эти два процесса часто отождествляют, а в качестве критического давления, при котором начинается кавитация, рассматривают давление насыщенных паров жидкости при данной температуре. Находясь в области пониженного давления, пузырьки растут и превращаются в большие кавитационные пузыри-каверны. Затем пузыри уносятся потоком в область с давлением выше критического, где происходит их разрушение. Таким образом, в потоке создается довольно четко ограниченная кавитационная зона, заполненная движущимися пузырьками. Разрушение кавитационных пузырей происходит с очень большой скоростью и сопровождается своего рода гидравлическим ударом. Наложение большого числа таких ударов приводит к появлению характерного шипящего звука, который всегда сопутствует кавитации. [c.7]

При исследовании скорости звука со стороны жидкости рабочая камера заполнялась этиленом до давления 0,05 Ша выше давления насыщенных паров и затем этилен удалялся из рабочей камеры до тех пор, пока давление после выравнивания температуры не устанавливалось равным давлению перед последним удалением этилена из рабочей камеры. [c.84]

Ключевые слова скорость распространения звука, этилен, давление насыщенных паров, интерферометр. [c.106]

Скорость звука в жидком метане при давлении насыщенных паров [55] [c.225]

Таблица 4.103. Скорость звука в жидких криоагентах при давлении насыщенных паров

Температурная зависимость скорости первого звука при давлении насыщенных паров [33, 232] [c.76]

Сглаженные значения скорости второго звука при различных температурах и давлении насыщенных паров [267] [c.83]

Третий звук был реализован также в ненасыщенных пленках НеП [286, 288, 289], над которыми давление пара Р меньше равновесного давления насыщенных паров Ps при той же температуре. Установлено, что по мере увеличения разности Ps—Р, т. е. при уменьшении толщины пленки, скорость сильно возрастает, достигая 30 м/с при Р=1000 мкм рт. ст. ( --5,5 атомных слоев) при Г=1,5 К. [c.85]

В указанной работе приводятся также данные по молярной скорости звука, данные ио скорости ультразвука и адиабатической сжимаемости в жидкой фазе углеводородов для случая изотермического, изохорического и изобарического процессов, значения скорости ультразвука и адиабатической сжимаемости в критической области углеводородов, в насыщенных парах углеводородов и перегретых парах углеводородов (при постоянном давлении, плотности и температуре). [c.406]

Рассмотрим течение влажного пара (кипящей жидкости) в критическом течении сопла. Так как сопло до критического сечения представляет собой суживающийся канал, в котором происходит непрерывное увеличение скорости потока, то статическое давление всегда ниже давления насыщения во входном сечении и ускорение двухфазного потока будет происходить до значения скорости, равного местной скорости звука [c.189]

Входящие В выражение (6.20) производные Л , аС/ , а[С сСг/иТ.ив ат с достаточной для инженерных расчетов точностью могут быть заменены отношениями конечных приращений ау, 1/ йг.Лв к приращению температуры ЛТ в окрестностях 7, определяемых с помощью таблиц насыщенного пара. Таким образом, скорость звука [формула (6. 20)] и скорость течете двухфазной смеси [формула (6.11)] могут быть определены через параметры состояния. Условие равенства скорости потока местной скорости звука (6.17) однозначно определяет давление, температуру и паросодержание кипящей жидкости в критическом сечении. [c.191]

Поведение многих газов, особенно при высоком давлении, и паров в состоянии, близком к насыщению, значительно отличается от поведения идеальных газов. Многие реальные газы при низком и среднем давлении удовлетворяют уравнению состояния идеального газа р/р == RT. Если же температура газа близка к критической или ниже ее и среда находится в состоянии пара, то уравнение состояния идеального газа не удовлетворяется д аже при средних и низких давлениях. При расчете предохранительных устройств свойства реальных газов обычно учитывают введением в уравнение состояния коэффициента сжимаемости как это сделано в уравнении (П. 19). Однако в процессе истечения реального газа изменяется и показатель адиабаты, а скорость звука в некоторых средах также не соответствует уравнению (И. 13). В этих случаях для расчета нужно пользоваться уравнениями (П.11) и (11.14) с использованием значений скорости звука из уравнения (11.12) или из следующего выражения [c.38]

Для газов при сверхвысоких давлениях и паров с температурой, близкой к температуре насыщения, сильно отличающихся по своим свойствам от идеального газа, скорость звука (м/с) должна определяться по формуле для реального газа [c.39]

Фиг. 163. Ус- Фиг. 164. Скорость звука в жидком гелии под тройство для давлением его насыщенных паров, [c.337]

Оптическим методом можно измерять скорость звука в жидкостях, начиная от температуры плавления вплоть до критической температуры, и в насыщенных парах или газах —от давлений в несколько атмосфер и выше неограниченно. [c.76]

При испарении жидкости со свободной поверхности градиент общего давления релаксируется со скоростью звука, и поэтому флуктуации давления быстро исчезают. При парообразовании внутри капиллярнопористого коллоидного тела период релаксации давления благодаря сопротивлению скелета тела увеличивается, и давление релаксируется уже в течение определенного времени. Подвод влаги в виде жидкости из контактного слоя к зоне парообразования и происходящее в ней фазовое превращение обеспечивают з стойчивость градиента парциального давления насыщенного пара. [c.81]

Непосредственно в фазе разгрузки бегущей волны кавитац жидкости при указанных ро и также возникнуть не может. Это о значно вытекает из соотношения (12.15), которое показывает, что при становке в левую часть выражения вместо р величины р сумма (ра + никогда не станет отрицательной величиной, и процесс кавитации в п ципе невозможен. В работе В.А. Каревского (1965 г.) экспериментал установлена область давлений р Др/ названная метастабильной зоно которой якобы дегазация и кавитация происходят при малой интенсив сти акустического поля, если разность пластового давления и давле насыщения жидкости газом попадает в указанный интервал. Однако п ставленные данные по изменению скорости звука в насыщенной среде и объеме выделившегося газа не позволяют сделать каких-либо определ ных выводов о физической картине происходящих при этом процессов ( частности - о развитии кавитации) и тем более о количественных парам рах этих процессов. Поэтому нет оснований считать, что при использ мых амплитуде и интенсивности акустического воздействия на фоне ст высокого пластового давления может развиться кавитация в поровом п странстве, заполненном жидкостью. [c.218]

Скорость звука в жидкости убывает с температурой почти линeй ю. Недавно В. Ф. Ноздревым 4] было исс.чедовано оптическим методом изменение скорости звука с температурой В жидкостях, находящихся под давлением насыщенного пара э широком интервале температур, начиная от комнатной температуры вплоть до критической. Результаты этого обстоят тельного исследования приведены на рис. 91а, б и в. [c.151]

Введение. Скорость звука в жидком гелии, находящемся под давлением своих насыщенных паров, равно как и под более высокими давлениями, была определена Бартоном [36], Финдлеем, Питтом, Грэйсон Смитом и Вильгельмом [37]. Ими применялся ультразвуковой метод. [c.336]