Получение рентгеновского излучения

ПОЛУЧЕНИЕ РЕНТГЕНОВСКОГО ИЗЛУЧЕНИЯ [c.108]

Энергия порядка,тысяч или десятков тысяч электрон-вольт типична для электронов, находящихся на внутренних электронных слоях атомов. Рентгеновское излучение возникает при переходе электронов с внешнего электронного слоя на один из внутренних или между внутренними электронными слоями. На этом основан классический способ получения рентгеновского излучения. Ускоренные полем в несколько тысяч или десятков тысяч вольт электроны ударяются в анод и выбивают электроны из внутренних слоев атомов материала анода. Атомы переходят в возбужденное состояние с вакансией на внутреннем электронном слое. Возвращение в основное состояние [c.148]

Энергия в тысячи или десятки тысяч электрон-вольт типична для электронов на внутренних электронных слоях атомов. Рентгеновское излучение возникает при переходе электронов с внешнего электронного слоя на один из внутренних или между внутренними электронными слоями. На этом основан классический способ получения рентгеновского излучения. Ускоренные полем в несколько тысяч или десятков тысяч вольт электроны ударяются в анод и выбивают [c.169]

В абсорбционном РРА пробу облучают рентгеновскими квантами с близкими энергиями и Е2, причем Е < Е < <Е , где энергия связи электрона на внутр оболочке атома определяемого элемента. Для получения рентгеновского излучения с энергиями и Е радионуклидным источником облучают сменные мишени, изготовленные из элементов с близкими атомными номерами (см. рис., 6). Регистрируют соответствующие энергиям 1 и Е2 интенсивности 1 а 2 рентгеновского излучения, прошедшего через пробу. При этом отношение зависит от содержания [c.244]

Рентгеновские диагностические аппараты (РДА) -устройства для получения рентгеновского излучения и применения его в медицине с целью диагностики. [c.170]

Исторически первый и наиболее распространенный способ получения рентгеновского излучения состоит в бомбардировке твердого вещества заряженными частицами, ускоренными до достаточно больших энергий. При этом могут иметь место два механизма возникновения рентгеновского излучения. [c.796]

Как уже упоминалось, снектр рентгеновского излучения, полученного с Кг , подобен спектру, полученному со Зг . Этот факт, а также трудности, связанные с изготовлением компактного источника рентгеновского излучения с р-излучателем в виде газа, могут привести к заключению, что Кг найдет ограниченное применение в качестве источника для получения рентгеновского излучения. [c.57]

Продолжая ранее начатые исследования в нашей лаборатории [2—3] по возбужденным Р-лучам и описанным источникам рентгеновского излучения, мы направили нашу работу на систематическое экспериментальное и аналитическое изучение основ этого явления излучения. В результате была разработана методика количественного расчета изотопных источников рентгеновского излучения, что позволило конструировать источники с нужными нам свойствами. В частности, результаты наших исследований указывают на то, что хороший спектр рентгеновского излучения источника с жестким Р-излучателем может быть получен при использовании мишеней с большим Z и что благодаря большому пробегу р-частиц использование закрытых р-источ-ников с внешними мишенями оказывается практичным и удобным. Мягкие Р-излучатели более приемлемы для получения рентгеновского излучения при использовании мишеней со средним значением Z. Мы считаем наиболее выгодной геометрией для таких р-излучателей смесь источник — мишень. [c.62]

Для слоев большей толщины, чем 1000 мг/см , используют изотопы с мягким у-излучением или рентгеновским излучением. При этом можно использовать, например, тулий-170, который при распаде ядра излучает у-кван-ты с энергией 84 Кэв, а также и рентгеновское излучение иттербия, получающееся в процессе конверсии. Другим методом получения рентгеновского излучения при помощи изотопов является действие -излучения радиоизотопа на элемент с более высоким порядковым номером. Это рентгеновское излучение также может быть использовано для определения толщин путем измерения поглощения. [c.182]

Перед тем как остановится на методах с применением рентгеновской дифракции и спектроскопии, необходимо дать характеристику источников рентгеновского излучения. Распространенным способом получения рентгеновского излучения являются всем известные рентгеновские трубки, которые обеспечивают рентгеновское излучение в диапазоне энергий 10 -Ь Ю эВ с наиболее распространенными анодами из алюминия или магния. Однако рентгеновские трубки не обеспечивают изменение энергии в широком диапазоне, необходимом для исследования неупругих процессов. Интенсивность таких источников также крайне недостаточна. Значительный прогресс в этой области стал возможным с широким развитием и применением синхротронных источников, краткое описание которых совершенно необходимо при рассмотрении различных рентгеновских методов. [c.62]

Электронная Оже-спект-роскопия (ЭОС) основана на регистрации Оже-электронов и Оже-эффекта, названных так в честь первооткрывателя Пьера Оже. При ионизации атома с образованием дырки в остовном уровне либо под действием фононов, как в РФЭС, либо электронов, обладающих достаточной энергией, ион теряет часть своей энергии при заполнений этой дырки электронами меньших энергий. Эта энергия может выделится в виде испускания фонона или в виде кинетической энергии, переданной другому более слабо связанному электрону. Среди этих процессов эмиссия фотонов преобладает, если энергия начальной остовной дырки составляет более 10 кэВ. Заметим, что именно такой процесс используется в обычных рентгеновских трубках для получения рентгеновского излучения. На рис. 2.33 представлены оба процесса. [c.78]

При использовании аргонового ионизационного детектора газ-носитель, аргон, из колонки поступает в камеру детектора, сходную по устройству с трубкой Гейгера — Мюллера, и ионизируется под действием бомбардирующих его р-частиц. Как уже говорилось в гл. 5, при прохождении положительно заряженных ионов аргона вблизи катода они приобретают электрон и становятся нейтральными. В результате этой рекомбинации образуется рентгеновское излучение, приводящее к ионизации многих атомов аргона. Это вызывает самопроизвольную постоянную ионизацию, в результате чего в трубке Гейгера — Мюллера получается постоянный ток. Если в потоке газа присутствует вещество с потенциалом ионизации, меньшим, чем у аргона, оно взаимодействует с ионами аргона с переносом электрона. В результате атомы вещества приобретают положительный заряд. При подходе к катоду они получают электрон и также становятся нейтральными. Однако в случае большинства органических соединений избыточная энергия рекомбинации не приводит к получению рентгеновского излучения, а вызывает разрывы химических связей. Таким образом, если присутствует такое вещество, ток между электродами уменьшается. Ток в процессе хроматографирования измеряется и регистрируется как функция времени. При этом необходимо предварительно провести калибровку, как и в случае детектора по теплопроводности. Чувствительность детектора этого типа составляет 0,1 мкг. [c.192]

Под рентгенографическим анализом понимается совокупность разнообразных методов-исследования, в которых используется рентгеновское излучение — поперечные электромагнитные колебания с длиной волны 10 2—Ю А. В рентгеновских трубках для получения рентгеновского излучения используют столкновение электронов, ускоренных под действием высокого напряжения с металлическим антикатодом. Возникающее при этом рентгеновское излучение в зависимости от длины волны разделяют на жесткое [Х 1 А] и мягкое [к> —5 А], в зависимости от спектрального состава — на непрерывное (сплощное), не зависящее от природы вещества антикатода, и характеристическое (линейчатое), определяемое только природой вещества антикатода а также на полихроматическое, состоящее из волн различной длины, и монохроматическое — с определенной длиной волны. При монохроматическом в основном применяют линии Ка. -серии (возникающей при переходе электронов в атомах с -оболочки на /С-оболочку) металлов от хрома (обозначается СгКа ) до молибдена (МоКа ), длины волн которых лежат в интервале от 2,3 до 0,7 А. Для монохроматизации рентгеновского излучения используются селективно поглощающие фильтры и кристаллы-монохроматоры. [c.71]

В ряде, случаев для практических целей возможно использование ускорителей электронов для получения рентгеновского излучения. Если пучок электронов направлять на мишень из материала с большим атомным номером, например из золота, и применять частицы с более высокими энергиями, то эффективность процесса образования рентгеновских лучей резко возрастает. Например, при энергии электронов 2 Мэе она достигает 6%, а при энергии 5 Мэе— 15%. Ускорители электронов, работающие в режиме генерации рентгеновских лучей, можно применять для облучения различных объектов при мощности дозы 10 радкек и выше [434]. По данным Тиммермана [429] такое облучение экономически является более выгодным, чем облучение на изотопных установках соответствующей мощности. [c.22]

Поглощение фотонов. Рентгеновское и -излучение имеют электромагнитную природу и состоят из потока квантов, обладающих определенной энергией и способных производить ионизацию. Для получения картины их взаимодействия с веществом полезно будет сначала вспомнить, каким образом образуется рентгеновское излучение. Известно, что оно возникает в тех случаях, когда быстрые электроны захватываются мишенью. Интенсивность рентгеновского излучения увеличивается с атомным номером (Z) мишени. Таким образом, для получения рентгеновского излучения большой интенсивности кажется разумным использовать уран с атомным номером 92. Однако требуется материал с высокой температурой плавления, поэтому для получения рентгеновского излучения используют такие вещества, как вольфрам (Z = 74) или золото (Z = = 79), у которых и атомная масса и температура плавления достаточно высоки. Спектр рентгеновского излучения, вызванного вольфрамовой мишенью, показан на рис. 1.5. Он состоит из двух частей непрерывного фонового излучения и сильно возвышающихся над ним пиков характеристического излучения данного материала. Непрерывное тормозное (от немецкого bremsstrahlung) или "белое" излучение — результат взаимодействия электрона с ядром мишени. При этом наблюдается сильное ускорение, и электрон может отклониться от своей траектории на большой угол. Электрон теряет энергию вследствие электромагнитного излучения, энергия которого зависит от взаимодействия между электроном и ядром. Можно получить фотоны с определенным диапазоном энергий и вследствие этого постоянный диапазон длин волн — непрерывный спектр (рис. 1.5). [c.14]