Индуцированная намагниченность

Существуют два подхода к выявлению магнитных включений в биологических образцах с помощью градиентометров. В одном случае измеряют магнитное поле, связанное с остаточным магнитным моментом, в другом индуцируют намагниченность, поместив образец в магнитное поле, и регистрируют поле, связанное с индуцированным моментом. При таких измерениях сквид-градиентометр используется подобно классическому астатическому магнитометру, когда образец в основном взаимодействует с одним из магнитов астатической пары, нечувствительной к однородному магнитному полю. [c.191]

Чтобы приемник зарегистрировал сигнал, генератор должен индуцировать в образце переменную компоненту намагниченности в направлении оси у. Как она может возникнуть [c.48]

Очевидно, что поглощение переменного магнитного поля, индуцирующего переходы, будет происходить до тех пор, пока населенность уровней не станет одинаковой. Однако населенность не может уравняться вследствие нарушения теплового равновесия при поглощении квантов. Взаимодействуя друг с другом и с окружающей средой, частицы восстанавливают тепловое равновесие, определяемое распределением Больцмана. Время Ти характеризующее скорость восстановления теплового равновесия, называется временем спин-решеточной релаксации или временем продольной релаксации, поскольку оно описывает приближение к равновесию компоненты вектора намагниченности, параллельной Но. [c.117]

После проведения исследования необходимо снять остаточную намагниченность, так как остаточное магнитное поле может стать опасным. Например, при намагничивании валов возможно попадание металлических частиц в шарикоподшипники, что сократит срок их службы. Кроме того, намагниченные движущиеся детали могут индуцировать токи в других частях машины и т. д. [c.243]

ЯМР-нутации можно индуцировать внезапным изменением одного из трех параметров внешнего поля Но, радиочастотного поля Ях и резонансной частоты и. Авторы [191] предложили четвертый способ индуцирования нутаций внезапное изменение величины самого вектора намагниченности путем создания неравновесной населенности уровней за счет ХПЯ- [c.193]

Контролируя tvi и Hi, можно формировать импульс энергии, который будет вращать вектор намагниченности (М) системы от 90 до 180 " относительно направления Но (так называемые импульсы 90 и 180 ). В импульсном ЯМР спектрометре радиочастотный импульс передается образцу посредством катушки, а когда эта передача энергии оканчивается, то катушка работает как приемник энергии, регистрирующий возвращение энергии системы в состояние равновесия. После приложения импульса энергии в г-направлении будет наблюдаться вращение в а — -плоскости и прецессия относительно Hq, индуцирующая ток в катушке. Этот индуцированный сигнал будет затухать с постоянной времени называемой временем спин-спиновой релаксации. [c.273]

Явление импульсного ЯМР [1] состоит в изменении суммарной ядерной намагннченностн образца, помещенного одновременно в однородное постоянное магнитное поле и импульсное радиочастотное магнитное поле соответствующей частоты. Пре-цесспрующий вектор макроскопичсскоп ядерной намагниченности индуцирует в приемной катушке переменное напряжение, которое пропорционально концентрации исследуемых ядер н является функцией продольного времени (спин-решеточной) релаксации Ti и поперечного времени (спин-спиновой) релаксации T a. Из параметров сигнала ЯМР можно установить а) вид ядер — из напряженности магнитного поля и резонансной частоты б) число ядер, дающих вклад в резонанс,— из амплитуды сигнала в) связь между ядрами и их окружением и молекулярную подвижность — пз времен релаксации. [c.100]

Если образец поместить на конце маятника, подвешенного под прямым углом к градиенту поля, то возникает вращающий момент. Такую систему называют маятниковым магнетометром. Возникающий момент можно сбалансировать противоположным моментом, создаваемым током, протекающим через соленоид, окружающий образец. Тогда измерение сводится к измерению тока, соответствующего нулевому смещению. Указанный способ характеризуется большим динамическим диапазоном и пригоден для исследования ферромагнетиков и парамагнетиков. Для сильномагнитных материалов особенно удобен магнетометр с вибрирующим образцом (метод Фонера). Образец помещают на конец стержня, колеблющегося вверх и вниз внутри системы измерительных катушек. Если всю систему поместить между полюсами магнита, то в образце, индуцируется момент, который благодаря колебаниям образца возбуждает в измерительных катушках сигнал, пропорциональный намагниченности образца. [c.712]

Во вращающейся системе координат вектор намагниченности М, который можно отнести к линии Vpg, медленно вращается в плоскости y, z вокруг S] (см. рис. VII. 2,6). Это вращение накладывается на быструю прецессию вокруг оси г в лабораторной системе координат в виде нутации. Осцилляцию Торри называют поэтому также переходными нутациями. Их максимум и минимум соответствует прохождению М через положительное или отрицательное направление оси у. В первоначальном эксперименте они индуцировались радиочастотным импульсом, включаемым на короткое время вдоль поля B (ср. гл. VII). [c.326]

Влияние приложенного поля Вх на длительность импульса (тр) заключается в отклонении вектора Мо по направлению к оси у на угол в, определяемый произведением уВхТр (рис. 9.3-11). Таким образом, в конце импульса вектор макроскопической намагниченности имеет поперечную компоненту Му>. В течение времени набора, непосредственно следующего за импульсом, вектор Му> (который, конечно, вращается с частотой 1 1 в лабораторной системе координат) индуцирует сигнал в приемной катушке, который наблюдается в виде кривой свободного спада индукции (ССИ). Если в образце содержатся ядра в окружении атомов более чем одного вида, прецессирующие в постоянном поле Во, поперечная компонента будет в результате импульса расщеплена на несколько компонент. Эти компоненты вращаются (относительно медленно) в плоскости х у и генерируют в результате интерферограмму — кривую свободного спада индукции, подобную приведенной на рис. 9.3-8,а. Очевидно, на амплитуду кривой ССИ влияет выбор угла импульса в. Импульс под углом 90° соответствует максимальному сигналу. Такой импульс также играет важную роль в более сложных последовательностях импульсов, которые будут обсуждены позже. [c.213]

Как следует уже из названия этого метода, образец, находящийся в постоянном магнитном поле, подвергается не длительному непрерывному облучению, а действию кратковременного мощного импульса, повторяющегося через определенные промежутки времени. Пpoдoлжиteльнo ть импульса составляет всего лишь около 50 пс, поэтому в соответствии с принципом неопределенности Гейзенберга фактически импульсы генерируются в широком диапазоне частот, что индуцирует одновременный резонанс всех ядер. Действительно, при продолжительности импульса А t, равной 50 пс, ДУ = = 1/50 10 = 20000 Гц (поскольку h Av, ht А) следов тельно, даже при 500 МГц, очевидно, охватывается диапазон 10000 nj (20 млн. д. х 500 Гц). Итак, во время кратковременного импульса энергия поглощается, так как все спиновые переходы возбуждаются одновременно. По завершении импульса индуцированная им намагниченность ядер быстро исчезает вследствие релаксации и восстанавливается обычное термическое распределение Больцмана. Этот процесс, называемый спадом свободной индукции (ССИ), описывается большим числом затухающих синусоидальных кривых, каждая из которых соответствует резонансной частоте данного ядра или данного набора эквивалентных ядер. Это головоломное сплетение кривых можно распутать с помощью ЭВМ на базе математической операции, называемой фурье-преобразованием, в результате которой сложный затухающий сигнал преобразуется р знакомый график зависимости поглощения от химического сдвига, регистрируемый в обычной спектроскопии ЯМР. [c.126]

Секулярные возмущения описываются операторами /г, Sz, Р и не индуцируют переходов между уровнями, а лищь вызывают расфазирование X- и г/-компонент электронной намагниченности. Эти возмущения соответствуют флуктуациям z-компоненты локальных полей для них м = О и ja (а) = ,-, (0)тк. [c.84]

Определение магнитной восприимчивости состоит в измерении (например, с помощью чувствительных весов) силы, с которой постоянное (статическое) магнитное поле действует на помещенное в него тело. Это дей-ст,вие вызвано тем, что поле индуцирует магнитный момент, величина которого в пересчете на единицу объема или веса вещества (или на 1 моль) называется намагниченностью. Отношение намагниченности к напряженности магнитного поля дает магнитную восприимчивость X вещества, являющуюся мерой его способности изменять свой магнитный момент под влиянием внешнего поля. Магнитная восприимчивость парамагнитных веществ уменьшается при нагревании чаще всего по закону Кюри % /Т. Это объясняется тем, что тепловое движение противодействует ориентации в поле элементарных носителей магнитного момента. Диамагнитные вещества этим свойством не обладают, так как действие на них магнитного поля носит чисто поляризационный характер. Поэтому если основание люминофора диамагнитно, то наличие парамагнитной примеси можно обнаружить, измеряя зависимость магнитной восприимчивости от температуры. При условии принятия необходимых мер для устранения влияния кислорода (откачка воздуха из трубки, в которую помещается фосфор, и т. п.) метод оказывается достаточно чувствительным для определения весьма малых количеств парамагнитной примеси, вплоть до 10 г-ат1моль. [c.116]

Проведенное Гильбертом подробное исследование полей, образуемых намагниченными сферами (террелами), показало, что Земля ведет себя как магнитный диполь. Однако причины существования магнитного поля Земли до сих пор не ясны. Анализ разложения в ряд сферических гармонических функций магнитного поля показал, что основной источник регистрируемого на поверхности планеты геомагнитного поля расположен внутри Земли. Вклад внешних источников очень мал ими обусловлены суточные колебания и некоторые другие вариации и пульсации. В настоящее время наиболее общепризнанной моделью источника геомагнитного поля является самовозбуждающееся гидромагнитное динамо, генерирующее электрический ток, который в свою очередь индуцирует магнитное поле. Эта модель объясняет некоторые [c.33]

Индукционный метод предполагает использование приемной катушки индуктивности, перемещаемой относительно намагниченной детали или другого намагниченного контролируемого объекта. В катущке наводится (индуцируется) ЭДС, величина которой зависит от скорости относительного перемещения катущки и характеристик магнитных полей дефектов. Этот метод широко используется в вагонах-дефектоскопах для скоростного магнитного контроля рельсов [9]. [c.21]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология