Кюри константа

Период полураспада радия Ra равен 1590 годам. Вычислить а) константу распада А, в сек (I год = 3,16- 10 сек) б) число ядер, распадающихся ежесекундно, на 1 г-атом радия в) удельную активность радия в кюри/г. [c.44]

Необходимо подчеркнуть, что формулы (29) и (30) пригодны лишь в области тех значений Г и Я, при которых сохраняется справедливость закона Кюри. Значения некоторых констант, характеризующих свойства парамагнитных веществ, даны в табл. 7. [c.29]

Д< 7 , где с, с — константы вещества, Д — парамагнитная точка Кюри. Константа с только в отдельных случаях (ферромагнетизм или антиферромагнетизм) эквивалентна с в законе Кюри. [c.68]

Константа распада радиоизотопа 8г равна 1,513-10 сек . Из какого числа атомов указанного изотопа каждую секунду распадается один Сколько распадающихся ядер приходится на 1 г-атом Sr в одну секунду Выразить удельную радиоактивность указанного изотопа в кюри/г. [c.44]

Периоды полураспада изотопов Na и 0 относятся между собой, как 1 2. Указать для этих изотопов отношение а) их констант радиоактивного распада б) продолжительностей жизни в) активностей в кюри/г-атом г) удельных активностей в кюри/г. [c.44]

Средняя продолжительность жизни радиоизотопа свинца Pb равна 10 сек. Вычислить а) константу распада X (се/с ) б) период полураспада т 1/2 (годы) в) удельную активность Оуд (кюри/г). [c.44]

Для парамагнетиков М=у.Н, где х — магнитная восприимчивость, которая по закону Кюри обратно пропорциональна температуре и=С /7 (С — константа Кюри). [c.295]

Даются общие соотношения термодинамики мицеллярных систем и отдельных мицелл. Устанавливается связь между распределением мицелл по размерам, их поверхностным натяжением и критической концентрацией мицеллообразования. Выводится выражение для константы закона действия масс в терминах поверхностного натяжения На основе обобщенного принципа Гиббса—Кюри анализируются полиморфные модификации мицелл и устанавливаются соотношения, определяющие границы существования мицелл различной формы. Выводится распределение стержнеобразных и пластинчатых мицелл по размерам. [c.255]

С ростом т-ры Т магн. восприимчивость П. х убывает по закону Кюри х = С/Г или по закону Кюри — Вейса X = i/(r—Д), где С, i и Д — константы в-ва. Магн. восприимчивость щелочных и щел.-зем. металлов от т-ры практически не зависит. [c.422]

Приведены также значения -фактора и первой константы анизотропии К1 для монокристалла того же состава. Точка Кюри Тс — 340°С. Измерения в интервале температур от—-50°С до +10°С проводились на частоте 23,6 Ггц, а в интервале от 20 до 280°С—на частоте 9,25 Ггц [60, 61] [c.566]

Оказывается, что изменения магнитной восприимчивости с увеличением содержания полуторной окиси хрома обусловлены главным образом изменениями константы Вейсса, в то время как изменения константы Кюри сравнительно малы. Константа Кюри количественно характеризует степень окисления исследуемого соединения, в то время как константа Вейсса в данном конкретном случае скорее всего количественно оценивает воздействие электронов ближайших парамагнитных компонентов. Вычисления показывают, что число ближайших смежных групп Сг — Сг быстро возрастает с увеличением концентрации окиси хрома до образования трех последовательных слоев окиси хрома после достижения этого состояния число ближайших смежных групп атомов возрастает со значительно меньшей скоростью. [c.298]

Количество радона, находящееся в равновесии с 1 з На (1 кюри радия), можно вычислить по уравнению для скорости реакции первого порядка, приведенному в гл. XIX. Константа скорости реакции для процесса распада радия обратно пропорциональна периоду его полураспада. Таким образом, при состоянии равновесия число атомов радия, подвергающихся распаду, равно числу атомов радона, подвергающихся распаду, причем отношение числа присутствующих атомов радона к числу присутствующих атомов радия должно быть равно отношению их периодов полураспада. [c.548]

Для многих парамагнитных веществ она обратно пропорциональна абсолютной температуре (закон Кюри) X = С Т, где С — константа, а Г — абсолютная температура. Восприимчивость ферромагнитных веществ при незначительной силе поля возрастает с увеличением последнего и падает при его дальнейшем возрастании. При достаточно большой силе поля для ферромагнитных веществ произведение силы поля на восприимчивость, т. е. интенсивность намагничивания 3 , практически не зависит от силы поля [c.339]

Экспериментально постоянный магнитный момент получается из константы Кюри (см. стр. 338). [c.340]

В существенно переработанном виде представлены материалы раздела Параметры полиморфных и некоторых фазовых превращений . В большой степени использованы сведения, опубликованные в справочнике Термические константы веществ под редакцией академика В. П. Глушко [9]. Наряду с параметрами полиморфных превращений приведены параметры фазовых переходов II рода, переходов в точках Кюри и Нееля и др. Чтобы отличать собственное давление пара данного окисла и внешнее давление, значения внешних давлений по источнику [9, в. I—VII] приводятся в скобках. При наличии у данного кристаллического окисла нескольких модификаций последним по [9, в. I—VII] присвоены номера, обозначаемые римскими цифрами, причем нумерация начинается с наиболее высокотемпературной модификации. По источнику [9, в. VI—VII] [c.7]

Для обоих элементов — прометия и кюрия — величина А, (экстракционная константа, определение которой см. на стр. 45) последовательно увеличивается при изменении G от 2-этилгексила к фенилу и хлорметилу и во всех случаях превосходит значение 10 . [c.39]

Положительные свойства пьезокварца как преобразователя - высокая точка Кюри (576°С), высокая механическая прочность, химическая стойкость, хорошие диэлектрические свойства, термопрочность, стабильность свойств (механических и пьезоэлектрических). Кварц имеет высокие значения пьезо-констант давления и деформации, что позволяет создать высокочувствительные приемники ультразвука, пригодные для работы при высокой температуре. Однако реализация высокой чувствительности приемного пьезокварца - сложная задача вследствие его малой диэлектрической проницаемости. [c.94]

Следует, однако, иметь в виду, что параметры Уполн (к) в ферромагнитном состоянии сплава не являются константами. Они содержат слагаемые (см. выражение (17.14)), зависящие через квадраты намагниченности от температуры и состава. Для того чтобы исключить эти слагаемые, следует производить измерение интенсивностей диффузного рассеяния при температурах, расположенных выше магнитной температуры Кюри выше точки Кюри (Т = О и, следовательно, Гполи (к) = прм(к). [c.173]

Комплексы элементов второго и третьего переходных периодов в тех случаях, когда имеются четыре, пять или шесть -электронов, по-видимому, всегда относятся к типу спин-спаренных. Большие константы спин-орбитального взаимодействия, наблюдаемые для этих ионов, вызывают два эффекта в магнитном поведении, заслуживающие рассмотрения. Во-первых, по крайней мере для комплексов с шестью эквивалентными лигандами роль полей пониженной симметрии должна быть меньше, чем в случае элементов первого переходного периода, и, следовательно, кривые, приведенные на рис. 81, являются лучшим приближением. Во-вторых, спин-орбитальное взаимодействие, очевидно, должно быть при комнатной температуре заметно больше кТ, и, следовательно, интерес представляют малые значения Х1кТ. Именно но этой причине мы приводим также графики 81,6, 81, г и 81, е. Низкие значения Г обусловливают наблюдаемые моменты этих ионов, которые часто оказываются сильно отличающимися от чисто спиновых значений. Так, нанример, моменты конфигурации в случае Ки (IV) и Ой (IV) составляют соответственно 1,4 и 2,8 магнетона Бора (в соединениях типа (NN4)2 [МС1]), а отклонения от закона Кюри для зависимости моментов от температуры также согласуются с теорией, если принять для К значения около 800 и 3200 см [40]. На этих примерах можно проиллюстрировать значение вклада, вносимого температурно независимым парамагнетизмом. Соединение осмия имеет молярную восприимчивость около 800-10 эл.-стат. ед. и относится к типу, полностью обусловленному температурно независимым парамагнетизмом, в случае же соединения рутения наблюдается значение 3300-10" эл.-стат. ед., в значительной мере связанное с тем-пературно независимым парамагнетизмом. [c.399]

Идеализированной формой температурной зависимости магнитной восприимчивости парамагнетика от температуры является закон Кюри где С — константа Кюри. Именно такая форма температурной зависимости восприимчивости была найдена ранее для иона Си . Если закон Кюри выполняется, не зависитот температуры. Закону Кюри достаточно точно подчиняются лишь немногие системы, например спин-свободный комплекс [FeF ] [d°), но у большинства парамагнетиков наблюдаются отклонения (часто лишь небольшие) от этого идеального поведения. Одной из наиболее общих причин этих отклонений является то, что в системах с одним неспаренным электроном почти всегда неиз-бея по имеется температурно независимый парамагнитный член в восприимчивости, возникающий вследствие эффекта Зеемана второго порядка от высших уровней в поле лигандов. Относительные значения таких членов могут составлять около 50-10 молярной восприимчивости, т. е. составлять несколько процентов молярной восприимчивости, подчиняющейся закону Кюри, при комнатной температуре для одного неспаренного электрона. Этот эффект учитывается выражением Ланжевена—Дебая для восприимчивости [c.400]

Экстракция трансплутониевых элементов ди-(2-этилгексил) фосфорной нис-лотой. I. Константы устойчивости комплексов кюрия, берклия, калифорния и эйнштейния с некоторыми оксикарбоновыми кислотами. [c.528]

Свойства ферритов, как и любых других твердофазных материалов, можно разделить на две группы объемные, или структурнонечувствительные, и структурно-чувствительные. Объемные свойства определяются химическим составом и типом кристаллической структуры феррита, а структурно-чувствительные — несовершенством (дефектами) электронной и кристаллической структуры. К первой категории относят константу кристаллографической анизотропии, магнитострикцию, точку Кюри, удельную теплоемкость, диэлектрическую проницаемость, намагниченность насыщения и т. д. В качестве примера структурно-чувствительных свойств рассматривают электропроводность, теплопроводность, форму петли гистерезиса, прочность и др. Однако указанное деление весьма условно, поскольку трудно указать такое свойство, которое бы абсолютно не зависело от степени или несовершенства электронной и кристаллической структур з1 ферритов. Действительно, константа кристаллографической анизотропии К постоянна для моноферритов фиксированного состава [1]. Для твердых растворов ферритов величина К1 сильно зависит от несовершенств, какими являются флуктуации химического состава в объеме материала. Эта зависимость должна особенно отчетливо проявиться у кобальтсодержащих ферритов. Теплоемкость при температурах, близких к температуре фазового превращения (точка Кюри — у феррошпинелей, точка компенсации — у ферритов со структурой граната), становится настолько чувствительной к химическим неоднородностям материала, что может служить характеристикой последней [2]. [c.7]

Здесь 6 некоторая (положительная или отрицателькая) константа, которую так и называют константа 6 в законе Кюри -Вейсса. В случае ферромагнитных металлов при температурах выше температуры Кюри (в парамагнитной области) 0 совпадает с последней.— Яр л. перев. [c.172]

Трехвалентное состояние является единственным состоянием, в котором кюрий существует в водных растворах. В виде трехвалентного иона кюрий аналогичен америцию (а также трехвалентным лантанидам) и совершенно также ведет себя в отношении групповых реагентов. Кюрий количественно осаждается в виде фторида, гидроокиси, оксалата и т. д. Термодинамическая константа реакции СтСР+С1 составляет 0,0 70 [30]. [c.40]