Кюри парамагнитная точка

Уже в 1819 г. Дюлонг и Пти установили, что молярная теплоемкость многих твердых веществ равна —26 Дж-моль- -К . Впрочем, известно и немало веществ, теплоемкость которых существенно отклоняется от указанного значения, что можно объяснить только с привлечением квантовой механики (гл. 3). Изменение теплоемкости происходит также вблизи температур перехода вещества из одной модификации в другую (например, вблизи точки Кюри железа 1045 К, когда ферромагнитное железо переходит в парамагнитное). [c.23]

Точкой Кюри называется температура, выше которой самопроизвольная намагниченность исчезает, т, е. вещество ферромагнитное переходит в парамагнитное. — Прим. ред. [c.204]

Д< 7 , где с, с — константы вещества, Д — парамагнитная точка Кюри. Константа с только в отдельных случаях (ферромагнетизм или антиферромагнетизм) эквивалентна с в законе Кюри. [c.68]

Примеры таких переходов переход жидкого гелия (1)в жидки гелий (П), многие превращения в Кристаллах, переход железа I точке Кюри п парамагнитное состояние и др. [c.128]

I и II гр., парамагнитны. Нек-рые из них при т-рах точки Кюри переходят в магнитно-упорядоченное состояние. М. триады Ре, а также 0<1 и нек-рые др. лантаноиды - ферромагнетики, тогда как Сг, Мп, большинство лантаноидов-антиферромагнетики. [c.53]

Предполагается, что в Ni кристаллическая фаза (фаза 1) является, ферромагнитной с температурой Кюри Тс = 631 К. В то же время, зернограничная фаза (фаза 2) является парамагнитной (по крайней мере в исследованной в [268] области температур от комнатной до Г = Гс), точнее, может иметь температуру Кюри ниже комнатной. Это предположение можно объяснить тем, что специфический колебательный спектр зернограничных атомов приводит к увеличению их среднеквадратичных смещений. Последнее [c.159]

Такое поведение величины X характерно для фазового перехода второго рода, скажем, перехода из ферромагнитного в парамагнитное состояние. В этой аналогии X играет роль параметра упорядоченности (намагниченности), g— напряженности магнитного поля, / — температуры. Значение f=Up = = 1 отвечает точке Кюри. При / < нарушение симметрии. Именно в критической точке малые флуктуации возрастают до макроскопических значений. На рис. 15.20 показаны кривые Х(/) при различных g. [c.508]

Выше магнитного насыщения второй член в (26.2) постоянен, и тогда зависимость е В) переходит в прямую линию. Ее наклон дает Ro. Продолжив прямую линию до В = О, получим отрезок на оси ординат, равный Rs Мз, где Мз —намагниченность насыщения образца. Отсюда определяют Обычно > Ro и сильно зависит от температуры. С повышением температуры коэффициент Холла возрастает, достигая максимума в точке Кюри, а затем снижается. В парамагнитной области температур эффект Холла определяется соотношением [c.468]

Оказывается, что изменения магнитной восприимчивости с увеличением содержания полуторной окиси хрома обусловлены главным образом изменениями константы Вейсса, в то время как изменения константы Кюри сравнительно малы. Константа Кюри количественно характеризует степень окисления исследуемого соединения, в то время как константа Вейсса в данном конкретном случае скорее всего количественно оценивает воздействие электронов ближайших парамагнитных компонентов. Вычисления показывают, что число ближайших смежных групп Сг — Сг быстро возрастает с увеличением концентрации окиси хрома до образования трех последовательных слоев окиси хрома после достижения этого состояния число ближайших смежных групп атомов возрастает со значительно меньшей скоростью. [c.298]

Все вышеупомянутые превращения являются превращениями первого порядка (фазовыми переходами). Имеются также превращения высшйх порйдков (например, переход ферромагнитного железа в парамагнитное — точка Кюри), которые распознаются по явлениям, сопровождающим эти процессы. [c.454]

Обозначения 0 ,парамагнитная точка Кюри — постоянная закона Кюри—Вейса Рэ. ) — эффективный магнит1[ый момент [c.592]

Магнитная восприимчивость парамагнетиков изменяется с температурой по закону Кюри (хлгЦТ ) или закону Кюри — Вейса л 1/(Г + 6), где 0—парамагнитная точка Кюри. При точных расчетах необходимо корректировать экспериментальные значения магнитной [c.171]

Все ферромагнитные вещества теряют свой ферромагнетизм и становятся парамагнитными при определенной характерной для них температуре, называемой точкой Кюри. Определение точки Кюри имеет некоторое аналитическое применение и будет здесь кратко описано. Обзоры этой области даны Биттелем, Герлахом [43] и Нейманом [44]. Во всех пособиях по экспериментальному электричеству и магнетизму описываются два основных метода, применяемых в ферромагнитных исследованиях индукционный и магнетометрический [45]. Первый измеряет намагничение образца при помещении его в магнитное поле, создаваемое соленоидом. При выключении или перемене направления первичного тока во вторичной катушке, которая может быть присоединена к баллистическому гальванометру, возникает индуцируемый ток. Существует много различных вариантов измерения индуцируемого тока. Второй метод основывается на применении малого постоянного магнита, подвешенного так, чтобы он мог под влиянием внешнего магнитного поля вращаться, как стрелка компаса. Этот метод имеет также много вариантов. Оба метода применяются и в магнетохимических исследованиях. [c.24]

Состав КзВ осуществляется и с кобальтом, и с никелем, но металловедческие исследования не обнаружили соединений НзРе. Параметры решеток, вычисленные для этих веществ, приведены в табл. П. 33, П. 40 [289—292]. Магнитные свойства чистых соединений изучали Ферон и др. [293, 294] и Стридом и Альберте [295]. Ферон с сотрудниками, работая с магнитными полями напряженностью до 70 кЭ в интервале температур 1,5—300 К, нашли, что оба типа веществ представляют собой антиферромагнетики с парамагнитными температурами Кюри и точками Нееля, указанными в табл. П. 33 и П. 40, [c.97]

В отличие от диамагнетизма и парамагнетизма ферромагнетизм является свойством кристаллической решетки, а не атомов металлов. В магните существуют довольно большие группы атомов, обладающие постоянными магнитными моментами (домены Вейсса, 1907). Соответствующие атомы ведут себя как крошечные магниты. В ненамагниченном металле эти атомы ориентированы беспорядочно, и их моменты компенсируются. Под действием магнитного поля эти элементарные магниты ориентируются так, что их спины располагаются параллельно (в чем проявляется их сходство с парамагнитными веществами), сохраняя эту ориентацию и после удаления поля (этим онн отличаются от парамагнитных веществ). С помощью квантовой механики было показано, что для определенных типов кристаллических решеток параллельная ориентация электронных спинов более устойчива (или метастабильна), чем обычная противоположная ориентация (антипарал-лельная) (Гейзенберг, 1928). Точка Кюри является той температурой, при которой атомы с параллельно ориентированными спинами благодаря тепловому движению возвращаются в обычное состояние беспорядочной ориентации. После охлаждения металл уже не является постоянным магнитом, но может быть намагничен снова. [c.579]

Магнитное поле вызывает прецессию магнитного момента ядра с частотой VL, пропорциональной напряженности поля время одного оборота называется временем ларморовской прецессии. Для атома Ре с I Ям 1 = 500 кЭ оно равно 10 с. Если частота колебаний напряженности поля или изменения его знака, обусловленные флуктуациями атомного магнитного момента, меньше, чем время ларморовской прецессии, то магнитное расщепление не наблюдается и мёссбауэровский спектр представляет собой одну линию (или квадрупольный дублет). Как правило, именно такая картина имеет место в случае парамагнитных атомов железа. В то же время для соединений, в которых железо находится в ферро-, ферри- или антиферромагнитном состоянии, когда каждый атомный магнитный момент жестко ориентирован в кристаллической решетке, в спектре наблюдаются все шесть линий. С повышением температуры и достижением точки Кюри или точки Нееля (температуры исчезновения магнитной упорядоченности), выше которой вещество становится парамагнитным, расщепление пропадает и спектр сжимается в одну линию (или квадрупольный дублет). [c.12]

При ФП второго рода плотность вещества, энтропия и термодинамические потенциалы не испьггывают скачкообразных изменений, а производные от теплоты, объема - теплоемкость, сжимаемость, коэффициент термического расширения фаз, наоборот меняются скачком. Примеры переход гелия в сверхтекучее состояние, железа из ферромагнитного состояние в парамагнитное в точке Кюри, соответственно теплота ФП второго рода равна нулю. Зависимость температуры равновесного перехода от давления определяется уравнением Эренфеста. Фазовыми переходами третьего и более высоких родов - такие переходы при которых не изменяется теплоемкость. Теория таких переходов разработана П. Кумаром и сопгр [c.20]

Простые вещества. Физические и химические свойства. Железо, кобальт и никель представляют собой серебристо-белые металлы с сероватым (Ре), розоватым (Со) и желтоватым (Ni) отливом. Чистые металлы пластичны, однако даже незначительное количество примесей (главным образом углерода) повышает их твердость и хрупкость, что особенно заметно у кобальта. Все три металла ферромагнитны. При нагревании до определенной температуры (точка Кюри) ферромагнитные свойства исчезают и метгллы становятся парамагнитными. Переход ферромагнетика в парамагнетик не сопровожда- [c.489]

Ниже точки Кюри, когда исследуемое вещество находится в магнитном состоянии, спектры ноглощения представляют собой разрешенную шестерку линий, соответствующих зеемановскому сверхтонкому взаимодействию. Значение внутреннего эффективного поля на резонансных ядрах с повышением температуры уменьшается и выше точки Кюри спектр поглощения представляет собой синглетную линию, соответствующую парамагнитному состоянию вещества. Уменьшение величины внутреннего эффективного поля на резонансных ядрах с повышением температуры происходит почти пропорционально намагниченности М и онисьь вается функцией Бриллюэна. [c.214]

Наличие магнитных диполей приводит к парамагнетизму. В некоторых парамагнетиках при снижении температуры ниже точки Кюри или Нееля обнаруживается суп1ественное взаимодействие между парамагнитными центрами (например, атомами металла в кластерах), приводящее к ферро- или антиферромагнетизму. В тех комплексах, где атомы металла изолированы друг от друга диамагнитными атомами лигандов, этим явлением можно пренебречь. [c.194]

Среди веществ, образованных атомами с ненулевым суммарным спином, имеются, однако, такие, свойства которых сильно отличаются от свойств обычных парамагнитных веществ, и в особенности при низких температурах и слабых полях. Эти ферромагнетики и антиферромагнетики. Магнитная восприимчивость ферромагнетиков очень велика (значительно больше, чем нормальных парамагнетиков) и сложным образом зависит от величин Я и Г. Ненулевая намагниченность сохраняется в течение длительного времени после снятия поля. Специфические особенности ферромагнетика исчезают, однако, при высоких температурах (Т > Тс), где Тс точка Кюри. Антиферромагнетики, напротив, характеризуются малой магнитной восприимчивостью. В широкой области температур она заметно меньше мапгитной восприимчивости нормальных парамагнетиков, а при очень низких температурах практически нулевая. При высоких температурах вещество утрачивает свои особые свойства и ведет себя как нормальный парамагнетик. [c.340]

Простые вещества. Физические и химические свойства. В компактном кристаллическом состоянии железо, кобальт и никель представляют собой серебрпсто-белые металлы с сероватым (Ре), розоватым (Со) и желтоватым (N1 ) отливом. Чистые металлы пластичны, однако даже незначительное количество примесей (главным образом, углерода) повышает их твердость и хрупкость, что особенно заметно у кобальта. Все три металла ферромагнитны. При нагревании до определенной температуры (точка Кюри) ферромагнитные свойства исчезают и металлы становятся парамагнитными. Переход ферромагнетика в парамагнетик не сопровождается перестройкой кристаллической структуры и представляет собой фазовый переход 2-го рода, при котором отсутствует тепловой эфсрект превращения. [c.401]

У металлов вклад в значение Су дают электроны проводимости (электронная Т.). Эта часть Т. может быть вычислена на основе квантовой статистики Ферми, к-рой подчиняются электроны. Электронная Т. пропорцпональна т-ре в первой степени, однако ее вклад пренебрежимо мал при т-рах, когда велика решеточная Т. (пропорциональная Г ). Антиферромагнетики и ферримагнетики, обладающие упорядоченным расположением спиновых магн. моментов атомов, имеют дополнит, магн. составляющую Т., к-рая испытывает резкий подъем при т-ре фазового перехода в-ва в парамагнитное состояние (см. Кюри точка). [c.524]

При Ф. п. П рода сама величина О и первые производные С по Т, р и др, параметрам состояниям меняются непрерывно, а вторые производные (соотв. теплоемкость, коэф. сжимаемости и термич. расширения) при непрерывном изменении параметров меняются скачком либо сингулярны. Теплота не вьщеляется и не поглощается, явления гистерезиса и метастабильные состояния отсутствуют. К Ф. п. П рода, наблюдаемым при изменении т-ры, относятся, напр., переходы из парамагнитного (неупорядоченного) состояния в магнитоупорядоченное (ферро- и ферримагнитное в Кюри точке, анти-ферромагнитное в Нееля точке) с появлением спонтанной намагниченности (соотв, во всей решетке или в каждой из магн, подрешеток) переход диэлектрик - сегнетоэлектрик с появлением спонтанной поляризации возникновение упорядоченного состояния в твердых телах (в упорядочивающихся сплавах) переход смектич, жидких кристаллов в нематич. фaзyi сопровождающийся аномальным ростом теплоемкости, а также переходы меяоду разл. смектич. фазами .-переход в Не, сопровождающийся возникновением аномально высокой теплопроводности и сверхтекучести (см. Гелий)-, переход металлов в сверхпроводящее состояние в отсутствие магн. поля. [c.55]

Магнитные и диэлектрические свойства кристаллов BiMnOg изучены в [105] в интервале температур 4,2—250 К. Определена точка Нееля. Парамагнитная восприимчивость обнаруживает отклонение от закона Кюри—Вейсса. Диэлектрические свойства в парамагнитной области отличаются от таковых в антиферромагнитной области. Аномальные магнитные свойства у висмутсодержащих манганитов отмечены авторами [106]. Магнитные свойства твердых растворов на основе манганатов лантана и висмута также изучены в [107]. Замещение ионов La на ионы В1 вызывает переход из ферромагнитного в антиферромагнитное состояние, в то время как В1МпОз является ферромагнитным. Этот результат объясняется авторами [107] в терминах сверхобменного взаимодействия анионов с локальными нарушениями кристаллической структуры. [c.253]

Максвелл и Мак-Гуир [171] наблюдали парамагнитный резонанс для а-СггОз выше антиферромагнитной точки Кюри антиферромагнитный резонанс для а-СггОз был исследован Дейхо-фом [172]. [c.89]

Рис. 33. Парамагнитный резонанс а-СгаОз при различных температурах. Антиферромагнит-ная точка Кюри равна 30° [173].

Зн 1чение величины уменьшается с ростом температуры и стремится к нулю в точке Кюри при7 > > вещество становится парамагнитным. Для некоторых ферритов существует температура компенсации Т комп- при которой намагниченности подрешеток становятся равными, и результирующая намагниченность Л1,5 обращается в нуль. В смешанных ферритах могут иметь место точки компенсации и при изменении состава. [c.563]

Идеализированной формой температурной зависимости магнитной восприимчивости парамагнетика от температуры является закон Кюри где С — константа Кюри. Именно такая форма температурной зависимости восприимчивости была найдена ранее для иона Си . Если закон Кюри выполняется, не зависитот температуры. Закону Кюри достаточно точно подчиняются лишь немногие системы, например спин-свободный комплекс [FeF ] [d°), но у большинства парамагнетиков наблюдаются отклонения (часто лишь небольшие) от этого идеального поведения. Одной из наиболее общих причин этих отклонений является то, что в системах с одним неспаренным электроном почти всегда неиз-бея по имеется температурно независимый парамагнитный член в восприимчивости, возникающий вследствие эффекта Зеемана второго порядка от высших уровней в поле лигандов. Относительные значения таких членов могут составлять около 50-10 молярной восприимчивости, т. е. составлять несколько процентов молярной восприимчивости, подчиняющейся закону Кюри, при комнатной температуре для одного неспаренного электрона. Этот эффект учитывается выражением Ланжевена—Дебая для восприимчивости [c.400]

В табл. 72 дан критический обзор магнитных моментов парамагнитных ионов элементов второго и третьего переходных периодов. Наиболее неприятным является то, что большинство измерений проводилось только при одной температуре, а ноэтому они позволяют делать лишь ограниченные выводы. Если измерения проводились по более широкому интервалу температур, часто были найдены большие значения постоянной Кюри—Вейсса 9. Знак 0 иногда произволен, так как используются обе [c.408]

Многие авторы отмечали повышенные значения магнитной восприимчивости парамагнитных окислов в их активном состоянии. Гедвалл провел исследование влияния на каталитическую активность металлов перехода через точку Кюри , При переходе через эту точку, т. е. при потере ферромагнетизма активность растет. Этот рост сопровождается скачкообразным ростом энергии активации. Сам по себе эффект не вызывает сомнений, но во всех этих случаях непосредственная связь активности с магнитными свойствами сомнительна. [c.24]

X М, где М — молекулярная масса). При нелинейной зависимости намагниченности от напряженности магн. поля используют дифференциальную М. в. (Яд = = йИйН). В диамагнитных материалах X < О, в парамагнитных материалах и > 0. По абс. величине М. в. этих материалов мала (10 — 10 ) и практически не зависит от напряженности магн. поля (за исключением области сильных нолей и низких т-р). в магнитных материалах (ферро- и ферримагнетиках) М. в. положительна, велика (от нескольких десятков до сотен тысяч единиц) и сложно зависит от напряженности магн. поля. При т-рах, не очень близких к Кюри точке, с увеличением напрян енности магн. ноля М. в. увеличивается от значения называемого начальной М. в. (при Я = 0), до макс. величины [c.730]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология