Поток действительный

Таким образом, отражая реальный механизм продольной дисперсии вещества в секционированных колоннах, комбинированная модель структуры потока действительно является общей, а ее частные случаи соответствуют отдельным моделям структуры потока в колонных аппаратах химической технологии. [c.95]

Почти все авторы цитированных выше работ высказывают определенные сомнения относительно правомерности использованных ими в расчетах средне логарифмических значений движущей силы, т. е. постулата о движении ожижающего агента в режиме идеального вытеснения. Однако неплохое совпадение их данных подтверждает мое мнение о приемлемости этого постулата. Это не значит, что режим потока действительно стержневой обмен между непрерывной и дискретной фазами происходит, возмо рно, настолько быстро, что никакого отклонения от стержневого режима практически обнаружить невозможно. [c.389]

Сопряженные уравнения способом, подобным описанному в 8.8, могут быть превращены в многогрупповые уравнения, удобные для численного интегрирования. Сопряженные уравнения легко решаются, так как соответствующие константы в уравнениях одинаковы и можно исиользовать ту же самую сетку по переменным пространственным и летаргии, что и нри решении основных уравнений. Таким образом, вычисление функций ценности д и ф в данном случае не увеличивает существенно время и усилия, уже затраченные при вычислении плотности замедления и потока. Действительно, полученные в результате расчета значения д и ф" могут служить для проверки вычислений плотности замедления д и потока ф, так как собственные числа v одни и те же. [c.584]

Обладает т-шаговым свойством линейного окончания (т — размерность одного потока). Действительно, рассмотрим следующий гипотетический случай. Пусть все модели блоков ХТС линейны и имеют вид (II, 3), но виды и неизвестны, можно только вы- [c.68]

Чтобы исключить возможность уноса взвешенных частиц газовым потоком, действительную скорость газа обычно принимают равной [c.13]

Так, например, пз уравнения для определения а следует, что подогрев газа приводит к снижению полного давления как в дозвуковом, так п в сверхзвуковом потоках. Действительно, поскольку при подогреве величина приведенной скорости всегда приближается к единице (растет при X < 1 и уменьшается при Я > 1), то, согласно рис. 5.22, значение функции f(X) в процессе подогрева всегда увеличивается /(Хз) > /(Xi) и о < 1. Так как в области дозвуковых скоростей пределы изменения величины /(X) невелики (25 %), то коэффициент сохранения полного давления а при X < 1 не может быть ниже некоторой предельной величины [c.252]

Такое выражение для коэффициента теплопередачи можно считать правомерным, так как при подземном расположении резервуара тепловой поток действительно определяется теплопроводностью грунта, а не коэффициентом теплоотдачи сжижен- [c.134]

Не следует, однако, упускать из виду то обстоятельство, что температура торможения (27,1) является фиктивной. Нельзя поэтому никак согласиться с иногда проявляющейся тенденцией трактовки ее в смысле какого-то нового более общего определения температуры, частным случаем которой является при малых скоростях потока действительная температура Т, известная нам из термодинамики. В связи с этим полезно отметить что величина потока полной энергии [c.112]

Это И другие соображения показывают, что замена в соотношениях Нуссельта для газодинамических потоков действительной температуры на избыточную температуру торможения О не улучшает, а ухудшает их вследствие невыполнения в ряде случаев условия (39,7). Непосредственное использование формул Нуссельта для газодинамических течений, правда, основано на недостаточно точной гипотезе подобия температурных и скоростных полей, однако при этом в формулах для сопротивления и теплообмена учитываются правильные зависимости (39,1) — (39,3) физических характеристик среды от температуры. Поэтому теория Нуссельта в применении к газодинамическим потокам нуждается, конечно, в некотором видоизменении. Однако уже и в существующем виде она дает возможность судить о пределах применимости полученных выше формул для газодинамического трения и теплообмена. [c.176]

Полученные соотношения показывают, что в непосредственной близости к обтекаемому телу в точке А (рис. 19) параметры состояния газа, вообще говоря, могут значительно отличаться от их значений в набегающем потоке. Это обстоятельство весьма важно с точки зрения выбора разумной методики измерения температуры, давлений и скоростей в сверхзвуковом потоке газа, так как всякий измерительный прибор будет посторонним телом, сильно возмущающим движение газа и его параметры состояния. В связи с этим полезно отметить, что изложенная здесь теория тупого тела имеет значение для приборов по измерению скорости в газодинамических потоках. Действительно, если точку А обтекаемого тела соединить узкой полостью внутри его с трубкой манометра, то последний покажет давление Рд, по которому можно по формуле (48,10) рассчитать если известно давление набегающего потока Р,. [c.216]

По мере работы промышленных ЗИА температура пирогаза после них повышается (см. рис. 51), а выработка пара падает. Это связано с образованием смолистых отложений и кокса внутри трубок. Два фактора определяют скорость загрязнения ЗИА первый — конденсация высококипящих компонентов на поверхности теплообмена, второй — налипание частиц кокса и сажи, выносимых из печи. Если конденсация тяжелых продуктов и установление равновесия не должно зависеть от скорости потока в трубках, то налипание твердых частиц должно уменьшаться с увеличением скорости потока. Действительно, в промышленной практике отмечена более быстрая забивка трубок ЗИА, работающих при меньших скоростях. [c.135]

Они представляют собой отношение потока действительной кинетической энергии к фиктивной, вычисленной в предположении, что скорость постоянна в сечении и равна w. При турбулентном режиме течения жидкости, когда эпюра скоростей приближается к прямоугольной, можно принять а, = 1. При ламинарном режиме а/ зависит от формы сечения канала. Для труб круглого сечения а, = 2. [c.90]

В отличие от неточечных источников сбросы ЗВ от точечных источников, как правило, регулярны и могут рассматриваться как стационарные. Они фиксированы на местности, а нагрузки ЗВ оцениваются по непосредственным замерам, известным технологиям производства и т. д. Качество воды в заданном сечении водотока определяется суммарной нагрузкой от совокупности источников, объемом потока воды и последующего растворения и распада ЗВ в условиях установившегося течения. При преобладании на водосборе точечных источников загрязнения концентрация ЗВ в водном объекте является гиперболической функцией потока. Действительно, концентрация веществ в потоке сокращается за счет разбавления при увеличении объема протекающей воды (рис. 7.1.1). [c.263]

Зависимости, выведенные для основного и конвективного потоков, действительны только в пределах до граничной поверхности фазы (причем функция изменения концентрации также прерывна). Явная форма зависимости, описывающей поток на межфазной поверхности с помощью непрерывной функции, не может быть найдена. Вследствие этой трудности для описания потока между фазами пользуются эмпирическими формулами. Опыт показывает, что поток между фазами пропорционален площади А контакта фаз и разности концентраций, температур и скоростей внутри фаз. Такой поток между фазами называют переходящим. [c.66]

Если численные значения критерия Рейнольдса одинаковы для двух потоков, то такие потоки подобны. Установлено, что при значении Ре ниже критического Кекр = 2100 частицы жидкости совершают поступательное движение в направлении оси прямой трубы. Слои жидкости при этом перемещаются один относительно другого. Такое движение жидкости называют вязким, или ламинарным. Если в ламинарный поток, движущийся по стеклянной трубке, ввести тонким капилляром краситель, то струйка красителя будет заметна в виде тонкой нити без поперечного перемешивания. Для такого движения потока действительно уравнение Навье — Стокса. [c.38]

Таким образом, плотность локального теплового потока с поверхности ребра всегда ниже, чем с основной поверхности. Под эффективностью ребра понимается отношение теплового потока, действительно отведенного ребром, к потоку, который отвело бы такое же идеально проводящее (к=оо) ребро с однородной температурой, равной температуре в основании. Это определение сохраняется на протяжении всей книги. Для оценки работы ребра применяются также и другие характеристики, такие как эффективность ребра по отношению к основной поверхности с площадью, равной площади поперечного сечения ребра в основании, средняя эффективность оребрения, термическое сопротивление ребра. Эти характеристики рассматриваются в последующих главах. Ребро данного размера, формы и материала обладает различной эффективностью в зависимости от количества тепла, которое поглощается (отводится) единицей поверхности. Эффективность продольного ребра прямоугольного поперечного сечения, показанного на рис. 1.3, изменяется также с изменением теплопроводности, размеров поперечного сечения и высоты. В первой части настоящей книги пред- [c.13]

Эффективность ребра определяется как отношение теплового потока, действительно передаваемого ребром, к тепловому потоку, который передало бы такое же идеально проводящее ребро (й=оо) с однородной температурой, равной температуре в основании. Таким образом, [c.79]

Первый сомножитель в (3.67) есть отношение внутреннего тепловыделения к тепловому потоку, действительно отводимому ребром. Второй член есть эффективность ребра в отсутствие внутренних источников тепла. Если (3.67) записать в виде [c.143]

Эффективность ребра есть отношение теплового потока, действительно отводимого ребром, к тепловому потоку, который отвело бы та- [c.157]

Эффективность вновь определяется как отношение теплового потока, действительно отводимого ребром, к тепловому потоку, который отвело бы такое же идеально проводящее ребро при отсутствии поглощения излучения из окружающего пространства [c.182]

Эффективность ребра определялась как отношение теплового потока, действительно отведенного ребром, к тепловому потоку, который отвело бы такое же идеально проводящее ребро с однородной температурой, равной температуре в основании ребра. В анализе с помощью линии передачи эффективность будет определяться как отношение действительной силы тока в передающей точке к силе тока в этой точке при нулевом полном сопротивлении (импедансе). Это определение относится к случаю линии передачи, образующей разомкнутый электрический контур, и к ребру, в котором отсутствует теплоотдача с торца (принятое допущение), хотя если исходить из приведенного выше определения эффективности, указанные ограничивающие допущения не [c.213]

Эффективность ребра определяется как отношение теплового потока, действительно отводимого ребром, к тепловому потоку, который то же ребро отвело бы в идеальном случае, если бы все оно имело одинаковую температуру, равную температуре в основании. Таким образом, [c.280]

Прежде всего достаточно очевидной является возможность пренебречь молекулярной теплопроводностью несущего потока. Действительно, движение газа в слое сильно нестационарно (с точки зрения его истинного движения). Возникающая при этом макроскопическая пульсация скорости потока будет во много раз более активным агентом переноса, чем обычная молекулярная теплопроводимость. [c.92]

Как отмечалось в подразделе Принцип действия и устройство термокаталитических датчиков метана , структура каталитического элемента и его режим работы обеспечивают протекание процесса окисления метана в диффузионной области. При этом потенциально возможная скорость химической реакции значительно вьппе скорости диффузионного переноса к каталитически активной поверхности. Но так как в стационарном режиме поток метана, поступающий к рабочему ТПЭ, равен окисляемому потоку, действительная скорость реакции ограничивается скоростью диффузионного переноса и становится равной ей. [c.671]

Два года спустя Прандтль показал, что это падение сопротивления зависит от возникновения турбулентности в пограничном слое около сферы и эта турбулентность может быть вызвана путем увеличения шероховатости сферы или же при помощи дополнительной турбулизации потока. Действительно, [c.62]

Сопоставляя уравнения (399) и (403), нетрудно убедиться, что отношение истинных расходов жидкости и пара в колонне для экстрактивной ректификации //> +1 превышает отношение приведенных материальных потоков Действительно, [c.261]

Схема каскада с двухкомпонентным потоком изображена на рис. 10-27. Для двухмольных потоков действительны зависимости [c.188]

Во всех рассмотренных до сих пор осесимметричных потоках азимутальная составляющая вектора скорости отсутствовала. Это являлось отраничением в постановке вариационных задач, но отказ от офа-ничений может только улучшить решение. Обратимся к закрученным осесиммефичным течениям и покажем на простейшем примере, что закрутка потока действительно может увеличить силу тяги сопла при прочих равных условиях. При этом азимутальная составляющая скорости не будет рассмафиваться как свободная функция, она просто будет задаваться. [c.143]

Пятую группу образуют Силы сопротивления, обу-словленные источником, т. е. движением воздуха изнутри наружу. Радиальная скорость здесь так же, как и при стоке, увеличивается к центру вращения потока. Однако в вихревом источнике не может быть никакой сепарацип, если рассматривать д вухмерный (плоский) поток. Действительно, при вводе воздуха и исходного материала из источника (по оси вращения) массовая (центробежная) сила и сила сопротивления имеют одинаковое направление — от центра к периферии, мелкие и крупные частицы не могут отделяться друг от друга, так как все направляются наружу. Таким образом, имеет место не сепарация, а улавливание пыли. В сепараторе, работающем по этой схеме (класс 4.5), воздух и разделяемый материал движутся снизу вверх в третьем измерении. При этом сепарация возможна, так как крупная пыль вследствие уменьшения скорости воздуха под действием силы, тяжести падает вниз, против воздушного потока. Аппараты, в которых осуществляется такой процесс, можно рассматривать как последовательное соединение гравитационного сепаратора (класс 1.1) и трехмерного вихревого сепаратора со стоком (класс 4.4). [c.15]

Скорость протекания жидкости в процессе хроматографического разделения выбирают таким образом, чтобы рабочие условия были близки к равновесному состоянию. В случае иехроматографических разделений, когда требование равновесии не должно строго соблюдаться, могут быть использованы более высокие скорости потока. Действительно общее правило, что повышение температуры и уменьшение размера частиц ионообменника повышает скорость протекания раствора через колонку при сохранении хорошей разделяющей способности ионообменной колонки. Приблизительное представление о скоростях потоков, используемых в процессе разделения неорганических ионов, дают следующие данные о размере зерна (мм) и скорости потока [см /(см -мин)] 0,074 — 0,088 1,3 0,08 — 0,09 [c.131]

Одинаковый характер изменения Xr=f y.) во всех рассмотренных памп случаях, включая изотермические условия и только что рассмотренный нами кинетический режим, при неизотермических условиях показывает, что основными факторами, обуслов.1гивающими экстремальный характер зависимости длины зоны горения от избытка кислорода, являются концентрация кислорода в конце зоны горения и скорость газового потока. Действительно, с увеличением а возрастает концентрация кислорода и, следовательно, скорость горения топлива, с другой стороны, увеличение а вызывает увеличение скоростн потока Мц [см. формулу (5.86)] и этим способствует растягиванию зоны горения. [c.534]

Пытаться объяснить неполярный эффект электрострикцией капилляра нельзя, так как в тех же условиях неполярный бензол дал нулевой результат. Объяснить эффект цередачей количества движения, либо появлением турбулентности в потоке также не представляется возможным, так как поле параллельно потоку. Действительно, конвекционное движение, носит фронтальный характер (в двиягение приходит вся масса жидкости), вследствие же осмоса столбик жидкости в капилляре перемещается как целое. Оба эти обстоятельства влияют лишь на скорость потока. Помимо этого с ростом проводимости возрастал бы и неполярны I г ффект, наблюдалось же обратное. Также должно быть исключено объяснение эффекта непосредственным влиянием поля на ориентацию диполей либо ориентацией , обусловленной дви ением жидкости, так а кар поле параллельно потоку, И это вы- [c.66]

Кроме того, молекулярная диссоциация, рекомбинация молекул и ионизация влияют на толщину ударной волны в гипер-звуковом потоке ) действительно, они в значительной мере влияют на движение жидкости в случае, когда при обычных атмосферных условиях число Маха М > 10. Так, воздух срдер-жит 1% N0 при 2000° К и 10% N0 при 3000° К. При температурах свыше 11 000° К становится ощутимой ионизация. [c.73]

При описании процессов, протекаюп] их в мембранном осцилляторе, характеристики которых зависят от времени, Кобатаке и Фюита пользовались соотношениями, справедливыми для стационарного состояния, аргументируя это тем, что колебания достаточно слабые и состояние системы можно считать д вазистационарным. Эти авторы рассматривают ячейку, в одну из камер которой помеш,ен капилляр, служаш ий для измерения потока объема и сопровождающего его изменения давления. Измерения с помощью капилляра являются одним из возможных методов исследования. В аппаратуре Теорелла такой капилляр отсутствовал и движение объема сопровождалось изменением уровня жидкости в самой камере, В условиях этих опытов поток, действительно, может быть достаточно слабым и применение стационарных соотношений в какой-то мере оправдывается. Но такое допущение противоречит выводу самого Теорелла о том, что концентрационный профиль и поток соли в мембране постоянно приближаются к стационарности, по никогда ее не достигают (вследствие этого и возникают колебания). Без учета вязкости уравнение движения жидкости в капилляре (которое мoл eт быть с тем же успехом применено к движению я идкости в камерах) имеет вид [c.499]

В этом красителе цепь сопряжения длиннее, чем в тиакарбоцианине, а следовательно, подвижность электронов я-связей больше и для перевода молекулы в возбужденное состояние требуются меньшие кванты света. Поэтому тиадикарбоцианин должен поглощать более длинные волны светового потока. Действительно, максимум поглощения тиадикарбоцианина лежит уже при 650 нм. Таким образом, при удлинении цепи сопряженных связей красителя произошел сдвиг максимума его поглощения в длинноволновую часть спектра, или, как говорят, произошло углубление окраски красителя. Обратный процесс носит название повышения окраски. [c.268]