Атомная единица длины

Так как х — ОоХ -, у = а у и г = йсг, где х, у, г — координаты, выраженные в атомных единицах длины (ао = К /те--), то [c.70]

Радиус Бора (атомная единица длины) ао =t l mi =0,529177 10 ° м. Атомная единица энергии о = т1 /П = 27,21265 эВ = 2625,6 кДж/моль 1эВ= 8065,7 см- . [c.296]

Томаса — Ферми (сплошная кривая). Для сравнения на том же рисунке изображено штриховой кривой распределение электронов, вычисленное по методу Хартри [66]. (На рисунке расстояние г выражено в атомных единицах длины а — [c.357]

Электронная плотность выражена числом электронов в I кубической атомной единице длины (атомная единица длины равна радиусу первой боровской орбиты атома водорода) [c.85]

Примечание. Здесь сила перехода S дана в атомных единицах, длина волны — в ангстремах. [c.355]

Удобно в уравнении (38,2) перейти к безразмерным переменным. Для этого введем атомную единицу длины — боровский радиус [c.176]

Из условия минимума /(р) определяем вариационный параметр Ро == 1/а, где а = ъу(це ) — атомная единица длины. Подставляя значение Ро в (51,15) и (51,13), находим энергию и волновую функцию основного состояния атома [c.226]

Рис. 11. Радиальное распределение D (г) (в атомных единицах длины) плотности электронов в атоме ртути.

Атомная единица длины Хартри равна радиусу первой боровской орбитали атома водорода. Она часто обозначается а , но мы будем применять знак в [8] 1в = 0,529 A. Другие атомные единицы определены в разделе II. 3. [c.12]

В уравнениях (9) и (И) использованы атомные единицы Хартри в обычных единицах потенциальная энергия была бы равна — е г. Уже известно , что атомная единица длины в равна первому боровскому радиусу атома водорода (0,529 А). Единица заряда равна е (абсолютная величина заряда электрона), а единица массы — приведенной з массе электрона в рассматриваемой системе. Единица энергии, для которой мы используем обозначение н [8], равна в этом случае 27,2 ав. [c.14]

Атомная единица энергии равна 27,210 эе атомная единица длины равна 0,5291 А. [c.10]

СМ — атомная единица длины (боровский радиус). [c.18]

Это показывает, что простая экранированная водородоподобная собственная функция дает вполне хорошее значение при возрастании Е в соответствии с тем фактом, что взаимодействие каждого электрона с ядром возрастает, ак 2 , в то время как энергия электронного взаимодействия возрастает, как 2. Употребляя атомные единицы длины, запишем [c.336]

Вычислим эту энергию в атомных единицах (ае). За атомную единицу длины принят боровский радиус Оо, или 0,529 А. Атомная единица заряда равна заряду электрона. Константы а, Ь и й приведены в табл. 15 в атомных единицах. Наконец, атомная единица энергии равна 27,21 эв. Межатомное расстояние в равно 1,52 А, что составляет 1,52/0,529 = 2,88 ае. Для 1 = 92=1 ае, а е =1 ае. [c.92]

Первый боровский радиус часто используется в качестве единицы измерения длины в атомных масштабах и йазывается атомной единицей длины, ат. ед. длины. [c.346]

Г = 1 атомные единиць.1 (1 атомная единица длинй равна = 0,529 А), на которой вероятность обнаружения электрона всюду равна нулю. Плотность вероятности принимает максимальное значение на расстоянии 4 атомных единиц от ядра, что совпадает с радиусом боровской орбиты при и = 2. Электрон на 2 -орбитали может быть с большой вероятностью обнаружен на расстояниях от ядра ближе или дальше чем г = 2, но на поверхности сферы с радиусом г — 2 вероятность его обнаружения точно равна нулю (рис. 8-20). 3 -Орбиталь имеет две такие сферические узловые поверхности, а 4 -орбиталь-три. Однако эти особенности не играют столь важной роли при объяснении химической связи, как то обшее свойство [c.369]

Параметр а выражен в атомных едииипах (1 ат. ел. = 1 атомная единица длины = 0,529 А), по- [c.614]

Для того, чтобы понять, каков порядок разных параметров в методе ППДП/2, приведем следующие цифры [энергии - в эВ, - в (атомная единица длины) ] [c.334]

Упругая энергия дислокации пропорциональна ее длине, ни также возрастает (более медленно) с увеличением поперечных размеров образца (в единицах R ). К этой энергии необходимо прибавить энергию ядра дислокации, проистекающую из атомного смещения в области, где деформация слишком велика для применения закона Гука. Расчеты энергии ядра не были до сих пор сделаны с большой точностью для какой-либо подлинно реальной модели реального кристаллического вещества. Мы можем вычислить верхний предел для этой энергии при допущении, что закон Гука действует на расстояниях порядка 1 Л, что отвечает расстоянию бли жайших атомов от оси дислокации. Можно также, следуя Брэггу, принять, что плотность энергии не должна превышать величины, которая соответствует плавлению кристалла. Однако при этом допущении окажется, что если R принять равным 10 А, а величину jR большей 100 А, то упругая энергия превысит энергию ядра, так что неопределенность в последней не будет иметь существенного значения. Мы не сделаем очень большой ошибки, если применим выражение для упругой энергии, полагая Ry равным 2A, или полностью пренебрежем энергией ядра. Тогда для линейной энергии дислокации типична величина порядка 1 эв на атомную единицу длины. [c.21]

Результаты расчета по (2.32), (2.33) зависимости распределения электронной плотности от напряженности поля (плотности заряда) показаны на рис. 2.9. Как видно из последнего, электрическое поле, направленное к металлу (отрицательный заряд) вытягивает хвост электронного распределения в сторону от металла, а поле, направленное от металла — уменьшает длину хвоста . Но даже поле заряда в+20 мкКл/см уменьшает граничную электронную плотность в плоскости г = О лишь наполовину от плотности при заряде равном нулю. Необходимо отметить, что размер слоя, в котором резко убывает электронная плотность, имеет порядок атомной единицы длины или постоянной решетки. Поэтому понятие диэлектрической проницаемости, как некоторой усредненной характеристики межфазной границы в этой области не является однозначно определенным. Сильное электрическое поле у поверхности металла жестко связывает дипольные молекулы среды, вызывая дополнительную электронную поляризацию. Таким образом, на поверхности металла образуются весьма прочные адсорбционные слои, характеризуемые меньшим, чем в объеме, значением диэлектриче ской проницаемости [c.56]

Величину (1/г ) не всегда можно вычислить с желаемой точностью, но можно определить экспериментально [29] , например, из константы магнитного сверхтонкого взаимодействия свободных атомов или ионов или из тонкой структуры в оптических спектрах. Если ее выражать в атомных единицах длины UoI lq — радиус первой боровской орбиты), то для 5р-электрона конфи- [c.310]

На ближайшей к ядру орбите (/г= 1) электрон совершает один оборот за время порядка ГО" сек. Уточненное значение радиуса первой орбиты — 0,5292 А — иногда принимаготза атомную единицу длины. [c.84]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология