Средняя длина пути

Длина свободного пути молекул обратно пропорциональна давлению газа. С разрежением газа она естественно увеличивается, достигая, например, 1 см при давлении 0,009 мм рт. ст. и нескольких километров при высоком разрежении (высоком вакууме). В этих условиях, когда средняя длина пути становится много большей, чем размеры сосуда, столкновения между молекулами газа случаются относительно редко, и каждая данная молекула пролетает от одной стенки сосуда до другой большей частью без столкновений с другими молекулами. В результате такие свойства, как вязкость, диффузия, теплопроводность, которые зависят в основном от межмолекулярных столкновений, существенно меняются. Очень сильное уменьшение теплопроводности газов при высоком разрежении практически используется в термосах, в производственных и лабораторных сосудах Дьюара. Тепловая изоляция достигается в них в основном именно тем, что сосуды делаются с двойными стенками и в пространстве между ними создается высокий вакуум. [c.116]

Величина s, определяемая (5.252), является действительно средней длиной пути нейтронов в объеме образца (образец непоглощающий и однородный). [c.171]

Если допустить, что радиация от бесконечно удаленного источника проходит через сферу радиусом R, то можно показать непосредственно, что средняя длина пути [c.182]

В. Представление о средней длине пути луча. Исполь-луя уравнение (6), определим среднюю длину пути луча из соотношения [c.495]

Однако уравнение (8) имеет более ясный физический смысл. Видно, что возможная длина пути изменяется от нуля до размера диаметра. Отсюда следует, что средняя длина пути луча для сферы будет меньше диаметра. [c.495]

Таблица 1. Средняя длина пути луча для плоского слоя, цилиндра и сферы

Подставляя эти выражения в (1) и используя понятие средней длины пути луча, для плотности потока получаем [c.496]

Величина является расстоянием между бесконечно малыми элементами поверхностей dAJ и йА[, а L j — средняя длина пути луча между поверхностями конечных размеров А и Л/. В [7] получены выражения для геометрически усредненных значений для прилегающих и противолежащих прямоугольников, а в [8 эти выражения проинтегрированы и приведены численные зна- [c.497]

Средняя длина пути луча [c.405]

При других формах газового слоя среднюю длину пути луча находят по формуле [c.405]

Рсо, = 1 ОД = ОД am = 1 0,05 = 0,05 am Средняя длина пути луча равна (см. стр. 405) [c.408]

Общие законы равновесия и движения жидкостей выражаются обычно в виде дифференциальных уравнений, получаемых на основе рассмотрения жидкости как сплошной однородной среды. При этом пренебрегают тем, что элементарный объем жидкости является совокупностью молекул, расположенных на некоторых расстояниях одна от другой. Такое допущение возможно, поскольку размеры элементарного объема всегда могут быть взяты значительно большими средней длины пути свободного пробега молекул. [c.23]

I — средняя длина пути газа в роторе, принимаемая равной 1,9 наружного диаметра ротора [c.299]

S — средняя длина пути луча. [c.299]

Для средних значений произведения р1, встречающихся на практике, среднюю длину пути луча I можно принимать по табл. 13. [c.299]

Значения средней длины пути луча I [c.299]

Рис. 2.36. Средняя длина пути луча.

Здесь /ср — средняя длина пути диффундирующего компонента в поре, которую условно принимают равной радиусу зерна. [c.123]

Здесь /V — число узлов решетки в зоне размером Кф Оно включает узел, занятый перемещаемой частицей, и вакантный узел, так что минимальное значение Л = 2. Соответственно, максимальное значение периода деформированной решетки может в 1) раза превышать период равновесной решетки. Разность -3) — это средняя длина пути, который должны проделать (Л - 1) частиц для сжатия деформированного фрагмента решетки до нормальной величины периода л и образования вакансии. Энергия активации течения и а = А(7( ) - [c.695]

Средний свободный пробег молекул( или средняя длина пути) пробегаемого молекулой газа без столкновения с другими молекулами, может быть определен по кинетической теории газов [c.170]

Величиной, характеризующей хаотическое движение молекул в газе, является длина ее среднего свободного пробега, т. е. средняя длина пути между двумя последовательными столкновениями. [c.220]

Теплопроводность газов связана со средней длиной пути 7, средней скоростью молекул Ш, плотностью, газа р и удельной теплоемкостью Сщ соотношением [c.294]

Уравнение (14) определяет среднегеометрическую длину пути луча, которая равна просто учетверенному объему газа, поделенному на площадь полностью охватывающей его поверхности. Найденная таким простым способом величина позволяет также легко оценить коэффициент переноса излучения по уравнению (12) и перенос теплоты по уравнению (5). Заметим, что для длинных каналов или туннелей, где Aw=PwL и Vg A L, среднегеометрическая длина пути луча совпадает с гидравлическим диаметром AAJP . Введенную здесь на основе спектральных представлений концепцию средней длины пути можно обобщить иа случай пс лосы или всего спектра. Проинтегрируем уравнение (4) или (5) по спектру. В приближении спектральной полосы получим [c.495]

В общем случае точн1ме величины средних длин путей луча отличаются для разных полос поглощения, однако на практике считают к равным целому значению или доле от L, bg для паиболее сильной полосы. Эта доля определена °в рамках экспоненциальной модели полосы с перекрытыми линиями (т1-- рР > 1) для сферы, цилиндра и плоского слоя, и результаты приведены в табл. 1. Из нее следует, что в случае сильной полосы для цилиндра или сферы действительно Lrnb -0,9Lm ,g, однако для плоского слоя и(, = 0,831 ,г- [c.495]

Отношение средней длины пути луча к среднегеометрическоП длине пути [c.496]

С. Пример расчета. Рассмотрим печь диаметром 6 м, в которой сгорает 0,15 кг/с газообразного топлива с наименьшей теплотворной способностью 5-10 Дж/кг, расход воздуха составляет 2,7 кг/с, воздух и топливо поступают при 500 К. Заготовка нри 900 К покрыта слоем шлака 6 мм с коэффициентом теплопроводности 2 Вт/(м-К) и степенью черноты 0,48. Свод из огнеупорных материалов имеет площадь 50 м . Топочные газы имеют теплоемкость 1200 Дж/(кг-К) и степень черноты =0,25, соответствующую расчетной средней длине пути луча при оцениваемом значении температуры. Необходимо рассчитать Т , Тх и скорость переноса теплоты в заготовку. В пренебрежении конвекцией задача сводится к случаю 2 с газообразным источником, адиабатной поверхностью и стоком. Начнем с расчета АхЦГх-е по уравнению (33). Получим следующую величину (полагая 1-2 2-2) [c.499]

Анализируя уравнение в случае бесконечно тонкого плоского слоя размером df, видим, что 2 a(i) — полусферическая пропускательная способность для проходящего через слой оптической толщины i диффузного излучения, а величина 1—2 д(/)—полусферическая поглощательная способность или (для изотермического газа) степень черноты. Величина 2 (t—t ) является пропускательной способностью для недиффузного источника, где для интервала оптических глубин от t до t 1= 1 f,Kadzlzob 0. Величина 2dt является полусферической степенью черноты плоского слоя бесконечно малой оптической толщины Kadz. Напомним, что средняя длина пути луча оптически тонкого плоского слоя толщиной dz равна 2dz и, следовательно, объемное излучение равно AK dz S, половина которого распространяется в одном направлении, а половина — в противоположном. [c.503]

Если в процессе работы коррозионного элемента (или микрогальваноэлемента) эффективная разность электродных потенциалов равна эф, а сопротивление электролита равно В, то величину тока такого элемента I можно рассчитать по закону Ома I = / В. Величина сопротивления электролита равна Л = р//х, где () — удельное сопротивление электролита, I — средняя длина пути, по которому протекает ток в электролите, 8 — средняя величина сечения электролита, по которому протекает ток. Таким образом, чем больше эффективная разность потенциалов эф, тем больше скорость коррозии. Эта разность потенциалов зависит от величины стационарных электродных потенциалов металлов, образующих коррозионный гальванический элемент, и от величины поляризации, которая в свою очередь зависит от состава коррозионной среды и величины ее pH. [c.372]

Различие в приведенных формулах для К объясняется тем, что в первом случае объем образца фигурирует в явном виде. При выводе второй формулы предполагалось, что площадь образца больше облучаемой площади 5 (это верно для не слишком малых в) и его толищна достаточно велика. Если обозначить площадь сечения первичного пучка через Sq, то S = sin 0. Средняя длина пути t, который рентгеновс- [c.176]

Между диффузионными явлениями, вызванными хаотическим тепловым движением молекул, и перемещением элементарных объемов газа (или жидкости) есть известное сходство. В первом случае определяющими величинами являются средняя скорость движения молекул и длина их свободного пути. Во втором — среднеквадратичная величина нульсационной скорости и средняя длина пути смешения, который проходит элементарный объем жидкости по отношению к остальной жидкости, прежде чем он потеряет свою индивидуальность, т. е. утратит заметно отличную скорость и очертания. Длина этого нути называется масштабом турбулентности. Произведение среднеквадратичной пуль-сационной скорости на масштаб турбулентности называется коэффициентом турбулентного объема. [c.132]