Лапласа потенциальной энергии

В. А. Бакаев (Институт физической хцмии АН СССР, Москва). Вычисления, проведенные к настоящему времени [1], показывают, что потенциальная энергия молекулы в полости цеолита, обычно называемая адсорбционным потенциалом, в значительной степени определяется распределением электростатического потенциала в пустой полости цеолита. В теории адсорбции нас интересует электростатический потенциал ф в тех точках полости цеолита, где плотность электрического заряда равна нулю, т. е. справедливо уравнение Лапласа Аф = 0. Для описания поля потенциала в полости цеолита воспользуемся тем же приемом, который применяют в теории кристаллического поля [2]. [c.67]

Символы 1 и 2 в операторах Лапласа указывают, что дифференцирование X проводится по координатам первого и второго электронов. В операторе потенциальной энергии [c.34]

Символы 1 и 2 в операторах Лапласа указывают, что дифференцирование X проводится по координатам первого и второго электронов. Потенциальная энергия определяется условиями задачи каждый электрон в поле ядра и другого электрона [c.43]

Центральная проблема теории химической связи заключается в решении задачи о движении электрона в потенциальном поле ядер и других электронов молекулы. В этом случае используется хорошо известная форма оператора Гамильтона (V. 3). В этом уравнении используется оператор Лапласа для кинетической энергии и оператор V — для потенциальной энергии [c.145]

Первый член правой части уравнения (21) является оператором Лапласа для кинетической энергии i-ro электрона, а другие члены относятся к кулоновской потенциальной энергии второй — к притяжению i-ro электрона к ядру ц с эффективным положительным зарядом 2ц, а третий — к отталкиванию между электронами i и / Сумма берется по всем электронам и ядрам. [c.1842]

В простейшем из методов МО, модели свободного электрона [6], предполагается, что члены потенциальной энергии уравнения (21) для п-электрона, движущегося по молекулярной орбитали ненасыщенной системы, являются постоянными на протяжении всей сопряженной цепи. Рассматривается только оператор Лапласа для кинетической энергии я-электрона — см. уравнение (21), и полученные решения имеют форму стоячих волн в одномерном ящике. [c.1842]

Метод свободного электрона (СЭ). Наиболее простым методом МО является модель свободного электрона (СЭ) в одномерном потенциальном ящике. В качестве свободных электронов рассматриваются подвижные л-электроны, а в качестве одномерного потенциального ящика — цепочка атомов, в поле которых могут двигаться эти электроны. В основе метода СЭ лежит предположение, что потенциальная энергия я-электрона, двигающегося по МО, остается постоянной на протяжении всего ящика. Это дает возможность приравнять ее к нулю и таким образом исключить из гамильтониана (5) второй и третий члены, относящиеся к потенциальной энергии, т. е. ограничиться рассмотрением только оператора Лапласа для кинетической энергии л-электрона. При этом вследствие одномерности ящика лапласиан (2) сводится к одной частной производной по одной координате. В результате уравнение Шредингера принимает простой вид [c.30]

Таким образом, влияние изменений глубины на потенциальную завихренность (12.2.31) оказывается пренебрежимо малым. Можно также сказать, что несущественными являются вертикальные движения и связанные с ними изменения потенциальной энергии. Поэтому дисперсионное соотношение аппроксимирует такое соотношение, которое должно получаться в строго горизонтальном течении. (Исследование Россби [688] касалось именно коротких волн. Соответствующие результаты для сферы были получены значительно ранее в работах 1893 г. Маргулеса 521] и 1898 г. Хафа [358] как предельный случай решений уравнений Лапласа, при котором скорость вращения стремится к нулю, но отношение (o/Q остается конечным.) [c.238]

Произведение mgh есть не что иное, как потенциальная энергия частиц в поле силы тяжести, поэтому закону распределения (3.8.19) можно придать более общий вид ф = фобхр(- п кТ). Очевидно, что он является частным проявлением закона распределения частиц по потенциальной энергии, т. е. закона Больцмана, который уже неоднократно использовался выше. В коллоидной химии он известен под названием закона Лапласа — Перрена. Перрен экспериментально установил, что распределение частиц подчиняется тому же закону. [c.639]

Ортогональные преобразования точечной группы кристалла, очевидно, как и в случае молекулы, не изменяют гамильтониан Н—Т - - -L -i- V r, R), так как one -ратор Лапласа и расстояние между любыми двумя точкам пространства инвариантны относительно таких преобразований, а переход эквивалентных ядер друг в друга при этих преобразованиях приводит лишь к перестановке слагаемых в операторе потенциальной энергии V (г, R). Трансляции на векторы решетки не изменяют V (г, R), так как они связаны с перестановками эквивалентных ядер между ссбой. [c.67]

Смотреть страницы где упоминается термин Лапласа потенциальной энергии: [c.14] [c.8] [c.14] [c.32] [c.8] [c.283] [c.22] [c.163] [c.710] [c.45] [c.67] [c.92] [c.80] [c.282] [c.282] [c.275] [c.9] [c.147] [c.154] [c.195] [c.58]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология