Экранированный кулоновский потенциал

Установить форму экранированного кулоновского потенциала [уравиепие (П.2.4)]. [c.345]

Рис. 11.4. Зависимость от расстояния чисто кулоновского потенциала в вакууме, чисто кулоновского потенциала в среде с ЛГг=1.5 н экранированного кулоновского потенциала.

Экранированный кулоновский потенциал 1,5. Гр. 3,0 нм) [c.352]

С учетом сказанного, подставляя асимптот[[ческое значение ег(/г) при fe- oo в выражение для экранированного кулоновского потенциала, получаем [c.67]

Итак, условие (106,16) для экранированного кулоновского-потенциала принимает вид [c.501]

Сечение реакции ( 1.66) можно оценить, если в качестве потенциала и (г), описывающего упругое рассеяние, использовать [31] экранированный кулоновский потенциал [c.183]

Отталкивание атомов, находящихся на очень небольшом расстоянии друг от друга, можно описать и посредством экранированного кулоновского потенциала. По Бору [41, экранирование экспоненциально зависит от расстояния между атомами. Потенциал взаимодействия имеет при этом вид V (г) = [c.208]

Экспоненциально экранированный кулоновский потенциал [c.211]

Рис. 14. Потенциальная и кинетическая компоненты полной энергии межатомного взаимодействия (экспоненциально экранированный кулоновский потенциал в случае больших межатомных расстояний).

Экранированный кулоновский потенциал (с экспоненциальной зависимостью от расстояния), предложенный Бором [4[, оказался мало пригодным для объяснения этих экспериментов. Построенные рассмотренным методом кривые F(i ) содержали разрывы, что, по-видимому, связано с неучтенными неадиабатическими эффектами и неупругим характером рассеяния частиц с высокой энергией. [c.223]

Другой путь нахождения экранированного кулоновского потенциала был предложен Фирсовым [641. Фирсов показал, что в качестве функции экранирования может быть использована безразмерная функция X (х) потенциала Томаса — Ферми. Функция X (х) удовлетворяет уравнению Томаса — Ферми [c.236]

При средних и больших степенях ионизации кинетические свойства плазмы определяются в основном неидеальными кулоновскими процессами взаимодействия между заряженными частицами. Дальнодействующие кулоновские взаимодействия — всегда коллективные этот факт обусловливает расходимость интеграла столкновений Больцмана при малых углах рассеяния частиц. Однако искусственный учет экранирования кулоновского поля частиц зарядами противоположного знака (обрезание интеграла столкновений на радиусе Дебая или среднем расстоянии между ионами [4, 24, 25]) или применение экранированного кулоновского потенциала [7, 8] позволяют ограничить его и получить конечные величины эффективных парных кулоновских сечений. Их выражение записывается в общем случае как [c.297]

Выбор экранированного кулоновского потенциала объясняется следующим соображением в плотной среде кулоновский потенциал не является дальнодействующим, так как электростатическое поле атомов будет экранироваться окружающими молекулами. Заряды на атомах рассчитывались с помощью различных квантово-химических методов. Результаты представлены в табл. 1. На основе квантово-химических расчетов была также проведена оптимизация геометрии молекулы двуокиси углерода. На основании полученных данных структура молекулы определялась следующими геометрическими характеристиками длина химической связи г о = 1.16 А, валентный угол Фо-сч) = 180 град. [c.36]

Отталкивание атомов, находящихся на очень небольшом расстоянии друг от друга, можно описать и посредством экранированного кулоновского потенциала. По Бору [4], экранирование экспоненциально зависит от расстояния между атомами. Потенциал взаимодействия имеет при этом вид V (г) = = (ZiZgg /r) ехр г1а), где Z e и Zge — заряды ядер взаимодействующих атомов. Параметр экранирования а = uq (Z /s -fZ /3)Va (где о = — боровский радиус) по смыслу аналогичен радиу- [c.208]

Как известно, в разбавленных растворах электролитов различие между 1/а(5 и состоит в появлении экспоненциального экранирования кулоновского потенциала перестройка среды в этом случае сводится к образованию ионной атмосферы, размер которой определяется характеристическим дебаев-ским радиусом данного электролита. Ниже будет показано, что в расплавленных солях также возникает нечто типа ионной атмосферы, хотя ее качесгвенный характер иной, чем в случае разбавленных растворов электролитов. Во всяком случае, или должны в полной мере отражать микроструктуру жидкости. Уже один этот факт должен служить убедительным поводом для количественного изучения этих функций, даже если бы они были бесполезны с точки зрения получения термодинамических величин. [c.108]

Несмотря на то что теорема вириала справедлива только для точных волновых функций, а для приближенных она выполняется не вполне строго [901, качественный результат, вероятно, останется в силе и для функций, являющихся весьма грубыми приближениями к истинным волновым функциям взаимодействующих систем. Впрочем, это доказывается тем, что потенциал Л1орзе, а также экранированный кулоновский потенциал (1/л ) ехр (—х) приводят к сходным зависимостям. [c.92]

Основные результаты исследований плотной плазмы. 13первые систелш заряженных частиц, взаимодействующих по закону Кулона, рассматривалась в работе Дебая и Хюккеля (1 ] в связи с построением теории сильных электролитов. Авторы из линеаризированного уравнения Пуассона определили экранированный кулоновский потенциал (потенциал Дебая —Хюккеля) и с его нохмощью вычислили термодинамические характеристики не слишком концентрированных электролитов. С физической точки зрения эта работа была недостаточно ясной. Позже появились критические исследования (например, [2]), в результате которых было установлено, что дебай-хюккелевская теория справедлива лишь нри сравнительно малых плотностях заряженных частиц, когда их средняя электростатическая энергия взаимодействия ё Ю (где е — заряд электрона, В — дебаевская длина экранирования) много меньше энергии теплового движения кТ. Нелинейным уравнением Пуассона пользоваться но имеет [c.234]

Таким образом, на основе теории интегральных RISM-уравнений для трехцентровой модели молекулы СС>2 с использованием экранированного кулоновского потенциала при описании электростатических взаимодействий в системе рассчитаны структурные и термодинамические характеристики двуокиси углерода. Показано, что использование величин зарядов, полученных с помощью квантово-химических расчетов аЬ initio с базисом -pVTZ, обеспечивает количественное согласие расчетных и экспериментальных данных. Критические параметры модельной системы соответствуют опытным значениям. Выявлено существенное влияние электростатических взаимодействий на фазовое поведение двуокиси углерода. Обнаружено, что при изменении величин зарядов на атомах критическая температура системы изменяется немонотонно. [c.39]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология