Бернулли уравнения для жидкостей идеальных

Уравнение Бернулли — уравнение гидродинамики, которое устанавливает связь между скоростью и давлением в потоке жидкости. Оно используется при расчетах трубопроводов, насосов и т. д. Первоначально уравнение. было получено для идеальной жидкости. [c.30]

Таким образом, согласно уравнению Бернулли, для элементарной струйки идеальной жидкости полная удельная энергия есть величина постоянная во всех сечениях струйки. [c.42]

Уравнение (11,42) или (11,43) представляет собой уравнение Бернулли для элементарной струйки идеальной жидкости. Сумма трех слагаемых в уравнении Бернулли называется полной удельной энергией жидкости в данном сечении (обозначается Е). Притом различают удельную энергию положения gz, удельную энергию давления р/р, кинетическую удельную энергию гт /2. [c.42]

Основным уравнением гидродинамики является уравнение Д. Бернулли, представляющее собой частный случай закона сохранения и превращения энергии. Для струйки идеальной жидкости, т. е. такой жидкости, у которой нет вязкости, а значит и внутреннего трения, прп установившемся движении это уравнение имеет вид [c.14]

Существенно отметить, что во всех предыдущих рассуждениях относительно закона механической энергии потока (уравнения Бернулли) как для идеальной (не обладающей свойством вязкого трения), так и для вязкой (реальной) жидкости предполагалось, что между двумя рассматриваемыми последовательными сечениями потока отсутствуют какие- [c.61]

Уравнение Д. Бернулли. Уравнение Д. Бернулли является частным случаем закона сохранения энергии для идеальной жидкости. Это уравнение показывает, что полная механическая [c.16]

Выбрав плоскость сравнения О—О параллельной днищу сосуда, напишем уравнение Бернулли (считая жидкость идеальной) для сечения /—1, соответствующего верхнему уровню жидкости в сосуде, и сечения 2—2, плоскость которого проходит через указанное сжатое сечение вытекающей струи [c.62]

Уравнение Д. Бернулли. Уравнение Д. Бернулли является частным случаем закона сохранения энергии для идеальной жидкости. Это уравнение показывает, что полная механическая энергия струйки представляет собой сумму потенциальной (давления и силы тяжести) и кинетической энергий и остается постоянной вдоль струйки идеальной жидкости, одинаковой во всех ее сечениях. Уравнение Бернулли имеет такой вид [c.13]

Напишем уравнение Бернулли для идеальной жидкости в струнном насосе (рис. 1-70) [c.87]

Уравнение движения идеальной жидкости значительно проще для теоретического анализа и в случае стационарного течения в качестве первого интеграла дает уравнение Бернулли [c.7]

Это уравнение, выражающее энергетический баланс движущейся идеальной жидкости, называется уравнением Бернулли . [c.137]

Выбрав плоскость сравнения О—О параллельной днищу сосуда, напишем уравнение Бернулли (считая жидкость идеальной) для сечения [c.64]

Таким образом, согласно уравнению Бернулли, при движении идеальной жидкости сумма геометрического, пьезометрического и скоростного напоров во всех сечениях потока является постоянной величиной. [c.138]

Уравнение Бернулли для идеальной жидкости. Уравнение Бернулли— уравнение гидродинамики, которое устанавливает связь между скоростью потока жидкости в трубопроводе и давлением в потоке жидкости. Первоначально уравнение было получено для идеальной жидкости. В потоке идеальной жидкости потенциальная энергия, которая создается насосом, превращается в кинетическую [c.37]

МОЖНО принять = о, мы получаем уравнение Бернулли для струйки идеальной несжимаемой жидкости [c.50]

Эта трактовка вытекает из следующего. Согласно уравнению Д. Бернулли для струйки идеальной жидкости [c.12]

Уравнение Д. Бернулли справедливо и для потока идеальной жидкости при умеренных скоростях движения жидкости и плавно изменяющемся живом сечении. В этом случае р — среднее гидростатическое давление в данном живом сечении, 2 — геодезическая высота центра тяжести этого сечения, а хз — средняя скорость потока в том же живом сечении. [c.14]

В отличие от течения несжимаемой жидкости, для газа не сохраняется постоянство объемного расхода 2, а расход увеличивается вследствие расширения, вызванного понижением давления вдоль потока, а расширение приводит к изменению температуры (10.1). Поэтому уравнение Бернулли для идеального газа отличается от уравнения для идеальной жидкости. Если не учитывать разность нивелирных высот 2] и 22, поскольку плотность газа мала (для воздуха при атмосферном давлении р = 1,29 кг/м ), то уравнение Бернулли для политропического процесса можно записать в таком виде [c.276]

Второй подход заключается в использовании уравнения материального баланса и уравнения движения идеальной жидкости в интегральной форме (уравнения Бернулли) с добавочными членами или эмпирическими поправочными коэффициентами, учитывающими неидеальность жидкости. Такой подход лежит в основе прикладной гидравлики, которая развивалась путем накопления, систематизации и обобщения опытных данных. В этом случае получается информация об усредненных гидромеханических характеристиках. [c.183]

Уравнение Бернулли для движущейся идеальной жидкости может быть записано в форме равенства суммарных механических энергий потока для двух сечений потока [c.48]

Уравнение (30) есть уравнение Бернулли для потока идеальной жидкости. Оно связывает удельную энергию потока в двух сечениях. Полная удельная энергия потока в любом сечении характеризуется суммой трех слагаемых. Первое слагаемое характеризует удельную потенциальную энергию давления, второе — удельную кинетическую энергию й третье определяет удельную энергию положения рассматриваемого сечения потока жидкости в поле земного притяжения. [c.31]

Полученное уравнение Нйпывается уравнением Бернулли для струйки идеальной несжимаемой жидкости. Оно было получено Д. Бернулли в 1738 г. [c.46]

Уравнение Бернулли для элементарной струйки идеальной жидкости. Рассмотрим струйку идеальной жидкости, любая точка которой, перемещающаяся вдоль оси струйки, находится на расстоянии г от произвольной горизонтальной плоскости А (рис. П-9). Выделим объем, ограниченный в произвольный момент времени Т сечениями 1—1 и 2—2. За время АТ рассматриваемый объем переместится вправо в положение, ограниченное сечениями [c.40]

Если записать уравнение Бернулли для потока идеальной жидкости между сечениями О—О и 1—1, то получим [c.58]

Уравнение Бернулли для невязкой (идеальной) несжимаемой жидкости [c.16]

Выражение (75) называют уравнением Бернулли для потока идеальной несжимаемой жидкости. Каждый член этого уравнения принято называть напором. [c.41]

Для идеальной несжимаемой жидкости связь между обоими видами давления устанавливается уравнением Бернулли в виде [c.11]

Уравнение Бернулли (6-28) для идеальной жидкости и точек 1 к 2 [c.141]

Уравнение (1-84) удается проинтегрировать лишь в немногих случаях. Например, для установившегося потока ((3шг/< т=0) идеальной жидкости (v = 0) вдоль оси 2 (тюх = 0 Wy=0 , г = 0 у = 0 = —g) можно получить уравнение Бернулли (1-69). [c.36]

Считая жидкость в сосуде идеальной, напишем уравнение (4.17) Бернулли для сечений а—Ь и с— [c.128]

Уравнение (11,49) является уравнением Бернулли для идеальной жидкости. [c.55]

Обычно в пределах пограничного слоя сила тяжести играет пренебрежимо малую роль по сравнению с силами трения. Градиент давления поперек слоя оказывается несущественным, и, следовательно, статическое давление в пограничном слое равно давлению в основном потоке, которое может быть определено из уравнения для идеальной жидкости вне пограничного слоя. Если скорость в основном потоке не изменяется вдоль поверхности, то из уравнения Бернулли (1.5) следует, что РфР(х) и дР1дх = 0. Сделанные упрощения приводят к уравнениям движения плоского стационарного пограничного слоя [1—4] [c.8]

Равенство (3,3) носит название интеграла Бернулли. Он представляет общий интеграл уравнений движения идеальной несжимаемой жидкости. Этот интеграл до известной степени аналогичен интегралу энергии обычной механики. Интеграл Бернулли показывает, что при переходе от мест с большей скоростью течения к местам с меньшей скоростью давление в жидкости изменяется в противополржном направлении. [c.20]

Вместе с тем в XIX в. были достигнуты большие успехи в изучении движения идеальной (лишенной свойства вязкости) жидкости. Большой вклад в развитие теории движения идеальной жидкости внесли акад. РАН Л. Эйлер и Д. Бернулли. В частности, уравнения движения идеальной жидкости были получены Л. Эйлером (1755 г). С помощью уравнений Эйлера можно рассчитать гипотетическое поле скорости в окрестности омываемого тела и определить силы давления на поверхность тела, а силы трения найти нельзя. Теория движения идеальной жидкости не объясняла также причину возникновения вихрей в кормовой части плохо обтекаемых тел. В случае поперечного обтекания цилиндра она приводила к парадоксу Да-ламбера ввиду симметричного распределения давления по окружности цилиндра (см. 11.1) сила сопротивления равна нулю. [c.147]

Истечение из донного отверстия при постоянном уровне. Рассмотрим истечение жидкости из сосуда, имеющего отверстие в нижнем днище, при постоянном уровне жидкости в сосуде Н == = onst (рис. И-13). На поверхность жидкости в сечении 1—I действует давление Жидкость истекает в окружающую среду, в которой действует давление р. - В случае идеальной жидкости уравнение Бернулли, записанное для сечений 1—1 и 2—2, будет иметь вид [c.55]

Пусть жидкость вытекает при Н = onst (рис. 6-19, а) через отверстие в днище сосуда. Составим уравнение Бернулли для идеальной жидкости относительно сечений I—I и II—II, причем сечение II—II примем за плоскость сравнения. [c.164]

Представим себе сосуд, наполненный идеальной жидкостью до высоты Н. Жидкость вытекает через небольшое отверстие в днише сосуда (рис. 1-33, а). Напишем уравнение Бернулли для сечений 1 и 2. Пусть скорость понижения уровня жидкости в сосуде ничтожно мала (йУ1 = 0), а давления над зеркалом (р1) и у выходного [c.56]

Уравнение (4.17), называемое уравнением Бернулли для идеальной жидкости, показывает, что при установивщемся движении идеальной жидкости гидродинамический напор Н потока при переходе от сечения к сечению остается постоянной вели чиной., [c.104]