Диаграммы Динамический переход

Изложен метод построения сигнальных графов, исходя из топологического описания ФХС в виде диаграмм связи. Метод основан на специальной системе сигнал-связных эквивалентов и правилах перехода от диаграммы связи к сигнальному графу. Важно подчеркнуть, что сигнальный граф получается непосредственно по связной диаграмме, минуя запись системных уравнений, построение структурных графов или блок-схем по известным уравнениям. Переход от диаграмм связи к сигнальным графам производится при определении динамических характеристик ФХС, для расчета функций чувствительности системы к изменению ее параметров, а также при анализе устойчивости функционирования ФХС. [c.292]

При переходе от разреза к разрезу в общем случае траектории диаграммы равновесного испарения будут деформироваться. При этом ее топологическая структура может либо изменяться, либо оставаться неизменной. Здесь представляет теоретический и практический интерес разбиение пространства варьируемого параметра на области, которым соответствует одна и та же топологическая структура диаграммы. Общий подход к решению задач такого типа дается теорией бифуркаций- динамических систем [69]. [c.102]

Если при бесконечном флегмовом числе диаграммы траекторий ректификации качественно идентичны диаграммам равновесного испарения, то при переходе к конечному флегмовому числу картина изменяется. Ранее показано, что каждой секции колонны в зависимости от величины т, определенной уравнениями (VI, ) и (VI, 2), соответствует своя динамическая система сопряженных траекторий паровой и жидкой фаз. Например, для укрепляющей части колонны (т < 1), где величина определяется уравнением о, = т -(- (1 — т) XiD Xi), систему дифференциальных уравнений (VI, 10) можно привести к виду [c.145]

Снижение динамической неуравновешенности и улучшение тангенциальной диаграммы происходят за счет смещения кривошипов отдельных рядов друг относительно друга. В угловых компрессорах с одним кривошипом это достигается за счет соответствующего расположения осей цилиндров отдельных рядов. Динамическая неуравновешенность, кроме того, снижается также и вследствие уменьшения веса возвратно-движущихся частей ряда при переходе к многорядной схеме машины. [c.117]

Если имеется корреляционная диаграмма вида lg Умакс =/(1/7 ), построенная, например, на основании данных метода ЯМР, динамических механических или диэлектрических измерений для какого-либо полимера, то можно сделать отнесение этого процесса к сегментальному или локальному. Зная температуру соответствующего перехода Т , определенную, например, по методу радиотермолюминесценции или дилатометрии, восстанавливаем перпендикуляр от оси обратных температур до зависимости, характеризующей сегментальный (точка А) или локальный (точка В) процесс (рис. 1.6). Затем из точки пересечения этого перпендикуляра с соответствующей зависимостью проводим прямую, параллельную осям /Т и Т, перпендикулярную оси частот (или времен), и получаем интересующие нас значения Vэф (или Тэф). Так, в случае применения метода радиотермолюминесценции имеем для процесса сегментальной подвижности Гэф 0,1 гц. [c.31]

Гис. 3.1.3. Диаграмма процессов одноосного статического и динамического нагружения и разгрузки (при отсутствии поперечных деформаций и тепловых эффектов) упругопластического тела, претерпевающего фазовый переход [c.255]

Будем принимать, что дпя рассматриваемого твердого тела (ВВ) диаграмма напряжение (давление р) — удельный объем (и) для состояний за фронтом волны имеет вид, представленный на рис. 75. Состояния, отвечающие линии 0 1, описываются законом Гука и соответствуют малым давлениям и деформациям. При больших динамических нагрузках, когда давление превышает определенное значение (предел текучести Ртек), твердое тело переходит в текучее состояние, подобное жидкости. Текучее состояние твердого тела характеризуется не полным отсутствием касательных напряжений, как в жидкости, а отсутствием возрастания касательных напряжений при увеличении сдвиговых деформаций. Линия 1 2 с меньшим наклоном соответствует текучему состоянию твердого тела. Скорость распространения волны сжатия в случае упругого тела (участок ( 2 ) равна продольной скорости звука в неограниченной среде Сь При переходе в текучее состояние (участок Г 2) распространение волны происходит с объемной скоростью [c.156]

В различных областях хроматической диаграммы пороги цветоразличения выражаются отрезками различной длины, и путь перехода от одной цв етности к другой, содержащий наименьшее число таких порогов, не является прямолинейным. В результате этого в области синих цветов число различимых порогов, приходящихся на единицу площади диаграммы, в 400 раз больше, чем в области зеленых цветов. Исходя из этого наиболее предпочтительным расположением резонансных элементов является последовательность, которая приведена на рис. 5.15, а именно О-> ЛО. Строгое задание динамического диапазона предполагает знание априорной одномерной плотности распределения исследуемого параметра. В этом случае диапазон изменения входного видеосигнала определяется как интервал, в который с заданной вероятностью по- [c.254]

Для выражения силы трения Р двух тел в зависимости от нормальной внешней силы Р, прижимающей эти тела друг к другу, принята условная эмпирическая характеристика/ называемая коэффициентом трения / = F/ . Коэффициент трения / зависит от безразмерного параметра X = и р , где и — скорость скольжения х — динамическая вязкость масла р — погонная нагрузка. Зависимость коэффициента / от параметра Л показана на диаграмме Герси— Штрибека (рис. 10.1). Пересечение кривой ДХ) с осью ординат в точке А дает значение коэффициента трения покоя, соответствующего наибольшей силе трения, превышение которой ведет к возникновению движения. При малых значениях параметра X коэффициент трения остается практически одинаковым (участок АБ)у а затем наблюдается его резкое падение, что соответствует переходу от граничного трения к смешанному (участок БВ). Участок ВГ соответствует режиму жидкостного трения. [c.239]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология