Упругопластические тела

Сформулируем энергетический критерий равновесия для решения задач теории трещин в идеальном упругопластическом теле. Рассмотрим случай, когда пластическая деформация сосредоточена в узкой зоне перед кромкой трещины (см. рис.3.37,а). Толщина этой зоны порядка упругих смещений. Трещины с тонкой пластической зоной рассматриваются для удобства дальнейшего анализа, который сводится к решению упругой задачи вместо упругопластической. Это сведение основано на том, что тонкая пластическая зона может быть в линеаризированной по- [c.214]

Условия возникновения прогрессирующего формоизменения элементов конструкций определяют по теории приспособляемости упругопластических тел при повторных нагружениях и экспериментальным данным. [c.322]

Для упругопластических тел с упрочнением при описании деформирования за пределом текучести применяют различные аппроксимирующие уравнения. Достаточной простотой и широкой приемлемостью для инженерных расчетов характеризуется степенная аппроксимация диаграмм деформирования [c.126]

Остаточные напряжения равны разности между истинными напряжениями в упругопластическом теле и напряжениями, которые создались бы в нем, если бы его материал был идеально упругим [23]. В зоне наибольшей напряженности знак остаточных напряжений обычно противоположен знаку деформации, их вызывающей. [c.352]

Рнс. XIV. 7. Кинетика деформации реального упругопластического тела при постоянном напряжении. [c.271]

В общем случае -фаза представляет собой упругопластическое тело, не выдерживающее растягивающих напряжений, превосходящих некоторую величину о , характеризующую силы сцепления между частицами, т. е. главные напряжения а , 02, Оз в -фазе должны удовлетворять условиям [c.28]

Рассматриваются установившиеся механические процессы в двухфазных системах жидкость—твердые частицы , встречающиеся, например, в химических реакторах при проведении гетерогенно-каталитических реакций. Для описания атих процессов предлагается модель двойной сплошной среды идеальная жидкость—упругопластическое, тело . Сформулированы уравнения, описывающие основные состояния таких систем. В случае псевдоожижения сплошная среда, соответствующая твердым частицам, определяется как пластическая среда, не выдерживающая растягивающих напряжений. Проанализированы до конца некоторые конкретные краевые задачи. Иллюстраций 10. Библиогр. 19 назв. [c.145]

Схема нагрузки и разгрузки упругопластического тела с фазовым переходом. На рис. 3.1.3 схематично показаны зависимости о (7) и р(У) прп адиабатических нагрузке и разгрузке упругопластического тела, претерпевающего фазовый переход при р = Ра при одноосных (вдоль оси х) деформациях, т. е. когда отсутствуют поперечные деформации. Чтобы четче выявить необратимость из-за пластических деформаций, представлен случай, когда тепловая составляющая давления мала (р р1.(р°)),и адиа- [c.254]

Гис. 3.1.3. Диаграмма процессов одноосного статического и динамического нагружения и разгрузки (при отсутствии поперечных деформаций и тепловых эффектов) упругопластического тела, претерпевающего фазовый переход [c.255]

Однако для других фракций это снижение было меньшим—10—20%, причем еше меньше колебались значения механической прочности при изменении скоростей прессования в интервале 1—3 мм-с (до 10%)-Препарат мочевины имеет непрочные гранулы, при разрушении которых образуется большое количество мелких кристаллов. Видимо, это обстоятельство и приводит к выравниванию гранулометрического состава у всех фракций и сближению кривых прессования. Кроме того, возможно, что в случае преобладающей роли упругой деформации контактируемых частиц деформационная составляющая сила трения практически не зависит от скорости прессоваиия. При увеличении роли пластической деформации, но при скоростях приложения нагрузки, меньших релаксаций напряжений в прессовке, деформация успевает следовать за изменением давления и гистерезпсные потери при объемном деформировании практически отсутствуют. С увеличением скорости прес- -сования гистерезисные потери возрастают, однако при скоростях, значительно превышающих скорость релаксации напряжений, упругопластическое тело может вести себя как упругое и силы трения могут уменьшаться. [c.210]

Подставляя Де,. в (5.4.8), находим у(0 = V 3 гДО — программу деформирования путем кручения тонкостенногчэ трубчатого образца. Во время опыта на образце регистрируется крутящий момент, который используется для расчета касательного напряжения х в образце, а затем ддя расчета экспериментального значения ст = V 3 х. Далее с использованием д как значения предела текучести по формулам (5.4.9) проводится расчет апряжений по приращениям деформаций, которые были измерены во время сварки образца. Эти напряжения соответствуют тем, которые имеют место в процессе сварки. Определение напряжений указанным способом проводилось неоднократно [340, 34]. Было показано, что при сварке алюминиевых сплавов и некоторых других металлов отличие второго приближения, полученного путем использования результатов термического испьггания, существенно по сравнению с расчетом по теории течения для идеального упругопластического тела. [c.124]

Оба эти уравнения предполагают мгновенное установление деформаций или скоростей деформаций, соответствующих заданным напряжениям и далее не изменяющихся во времени при постоянном напряжении. Уравнению Ньютона подчиняются в области ламинарного потока все газы и обычные жидкости уравнению Гука лишь в первом приближении в области малых деформаций подчиняются многие материалы, однако у большинства реальных тел процессы деформации протекают во времени, причем не вся деформация является упругой. Такие упругопластические тела сочетают в себе характерные признаки как идеально упруготвердого тела, так и жидкостей. [c.163]

Для идеально упругопластического тела упругое деформирование сменяется пластическим деформированием при невозрастающих напряжениях. Константами материала в этом случае являются модуль упругости Е и предел текучести (при этом е . = а.р/Е). Зависящим от динамики процесса нагружения оказывается параметр. [c.126]

Систему газ—твердые частицы будем изучать с позиций концепции двойной сплошной среды, считая, что одна среда — идеальная жидкость (назовем ее G-фазой) — находится в квазистационарном движении, а другая среда — специфическое упругопластическое тело, имитирующее усредненные свойства многих твердых частиц ( -фаза),— обычно находится в квазистати-ческом состоянии. Вопрос о характере соответствия усредненных характеристик множества движущихся твердых частиц и параметров воображаемого упругопластического тела обсуждается ниже, в 4. [c.27]

Первое допущение позволяет использовать классические представления и уравнения механики сплошных однофазных сред (уравнения идеальной и вязкой жидкостей, уравнения упругого и упругопластического тела и т. д.) для описания процессов в масштабах самих неоднородностей, т. е. процессов внутри или около отдельных включений или неоднородностей (для смеси в целом это — микропроцессы). При этом для описания физических свойств фаз (вязкости, теплопроводности, упругости и т. д.) можно использовать уравнения и параметры, полученные из опытов с соответствуюпщми веществами в однофазном состоянии. [c.17]

Рис. 3.1.4. Схема многоволнового возмущения (эпюра продольного напряжения a ) конечной длительности и его развития (штрихпунктирные линииХ во времени, возникающего в результате удара пластины в полупространство из упругопластического тела, претерпевающего фазовып переход

Справочник химика 21

Химия и химическая технология