Энтальпия удельная азота

Обозначим массу пара, поднимающегося с первой тарелки, М1, а со второй тарелки — М2 массу жидкости, стекающей с первой и второй тарелок, тд и т/г концентрацию азота в паре над первой и второй тарелками и г/да концентрацию азота в жидкости на первой и второй тарелках х 1 и удельные энтальпии пара над первой и второй тарелками и удельные энтальпии жидкости на первой и второй тарелках у и 2/- [c.64]

Одним из методов, учитывающих различие в значениях скрытых теплот парообразования азота и кислорода, изменение флегмового числа по высоте колонны и изменение концентраций флегмы и пара является метод расчета с помощью диаграммы / — х 15] — метод Меркеля. Рассмотрим процесс смешения двух парожидкостных смесей с помощью диаграммы / — х. Пусть парожидкостная смесь массой /Пх, имеющая в своем составе жидкость с концентрацией Хх и удельной энтальпией при Рх смешивается с парожидкостной смесью массой т , имеющей в своем составе жидкость с концентрацией Ха и удельной энтальпией 2. Это состояние смеси на диаграмме г — X определяют следующим образом. Состоянию первой смеси соответствует точка 1 (рис. 82), а второй — точка 2. Приняв отрезок 1—2 за единицу, разделим его в отношении т т и получим точку С, которая характеризует состояние смеси после смешения с концентрацией жидкости Хс и удельной энтальпией с- В точке С смесь характеризуется следующими уравнениями [c.69]

Для контроля правильности расчетов процессов и аппаратов криогенных систем составляются уравнения тепловых балансов, в которые входят значения удельных энтальпий смесей разных концентраций. Используемые при расчетах диаграммы Т—S для азота, кислорода, воздуха не согласованы по энтальпиям, т. е. начало отсчета энтальпий в каждой из диаграмм принимается произвольно. [c.210]

Р и с. VII.11. Удельные затраты энергии а на получение H N в зависимости от энтальпии азота. Давление 0,46 атм. [c.136]

Для равновесных с тесей чистого топлива с воздухом кривые 7— 10 (рис. 12.8) могут представлять удельную энтальпию (А) массовую долю продуктов горения (Б) массовую долю кислорода (В) массовую долю несгоревшего топлива (Г) массовую долю азота (Д), [c.140]

St=q/ (>u)o(Ho-Hy). Здесь qQ Sto и <7,8-6 -значения тепловых потоков и чисел Стантона в отсутствие и при наличии вдува охладителя, соответственно (ри) - удельный среднемассовый расход газа Но - энтальпия газа на оси струи в рабочем сечении и Ну - энтальпия газа при температуре стенки в отсутствие и при наличии вдува охладителя, соответственно (ри) -удельный массовый расход вдуваемого газа (азота). Отношение чисел Стантона бралось при одинаковых значениях чисел Не физические свойства потока, входящие в выражение для числа Не, определялись по средним значениям температуры в ядре струи в рабочем сечении. [c.79]

Ксрк 4" Qo. с> где Лг хв — изотермический дроссель-эффект воздуха между начальным и конечным его давлением при расчетной температуре окружающей среды, кДж/кг Д — доля воздуха, поступающего в турбодетандер, кг т]ад — адиабатный КПД турбодетандера qs — изоэнтропный перепад энтальпий в турбодетандере, кДж/кг А — масса азота, выводимого из установки, кг Кт — масса получаемого технологического кислорода, кг К — масса получаемого технического кислорода, кг Срд, Ср т и Ср —удельные теплоемкости азота, техноло ического и технического кислорода при постоянном давлении в их состояниях на выходе из аппаратов 2 п 3, кДж/кг К. [c.240]

Определяем состояния потоков на выходе из холодной секции реверсивного пластинчато-ребристого теплообменника. Принимаем температуры азота и технического кислорода на выходе из холодной секции аппарата 2 равными температуре петлевого возотха, т. е. 140 К. Удельная энтальпия технического кислорода при = 0,13 МПа и = 140 К равна = 521,587 кДж/кг, азота при Р4 д = 0,12 МПа и 7 i [ = = 140 К — 4 a = 357,936 кДж/кг. [c.244]

Значения теплот для образцов, выдержанных до равновесия в атмосфере водяных паров вблизи насыщения, могут достигать 118,5 эрг/см (поверхностная энтальпия воды при 25°). Конечно, это имеет место у непористых полярных твердых тел с малой удельной поверхностью. В данном случае выделенное тепло представляет энергию разрушения поверхности, подобной поверхности жидкости и почти равной поверхности твердого тела, что является основой для абсолютного метода определения поверхности Гаркинса — Юра [36]. Внешняя поверхность бентонита в этой области относительных давлений, рассчитанная методом Гаркинса—Юра, оказалась на 30% больше поверхности сухого образца, рассчитанной по азоту это можно объяснить поглощением двух слоев воды между отдельными пластинчатыми образованиями, составляющими первичные частицы глины [30]. Изучалось также уменьшение внешней поверхности за счет заполнения капилляров между первичными волокнами агломератов глины атапульгита [37], а также и уменьшение внутренней поверхности нитевидных органических материалов [33]. На основании подобных измерений теплот Юнг и Хелей [38] постулиро-нали трубчатую структуру хризолитового асбеста. [c.312]

Условия течения газа. Изменения расхода газового потока и вводимой в дугу мощности дают возможность реализовать условия как дозвукового, так и сверхзвукового истечения газа из сопла. Далее, истекающая струя может быть как ламинарной, так и турбулентной. Флуктуации в плазменной струе отмечали Уитон и Дин [361, Дин и Ранстадгтео [371, Фриман и Ли [381, Пфендер и Кремерс [391 и Джордан и Кинг [401. По-видимому, изменения светимости плазмы и удельной энтальпии, происходящие в азоте (с частотой от 5 до [c.198]

Процессы переноса количества движения энергии и массы в плазмохимических реакторах зависят от теплофизических свойств. плазмообразуюш их газов при высоких температурах. К таким свойствам относятся плотность р, вязкость ы, теплоемкость С, теплопроводность X. Важным при выборе типа плазмообразуюндего газа является также его удельная энтальпия (табл. 2.1). Так, для диссоциированного азота при изменении температуры от 27,3 до 6000 К теплопроводность увеличивается в 95 раз. Суш,ественно изменяются и другие свойства, причем часть из них при повышении температуры проходит через максимум. [c.95]

Следует учитывать, что температурный порог диссоциации многоатомных и ионизации одноатомных газов отличается для разных газов (рис. 2.2). Так, температуру гелия легко можно поднять до 16 10 К, в то время как азот трудно нагреть даже до 8 10 К.. Однако удельная энтальпия гелия при 8-10 К // кДэс/моль [c.95]

Удельные теплоемкости метана, кислорода, азота, двуокиси углерода и водяного пара различны и И31меняются При изменении температуры. Однако, имея в виду назначение модели ПХРС, их можно принять равными постоянной величине, например 1100 Дж/кг-°С. Поскольку в действительности удельные теплоемкости изменяются с температурой, теплота сгорания (т. е. уменьшение энтальпии в изотермических и изобарических реакциях) зависит от температуры, при которой протекает реакция. В рамках модели ПХРС тем не менее можно считать, что теплота сгорания задана одной величиной, например 4,0-10 Дж/кг. [c.73]