Форма ячеек анизотропия

Характерной особенностью макроструктуры всех ИП является большое разнообразие не только размеров, но и конфигураций ячеек в пределах одного изделия. Так, Хуан и Патель [349] наблюдали в структуре интегрального ПС ячейки сферической, эллиптической и даже несимметричной формы, причем вытяну-тость ячеек возрастала от центра к периферии. Существование анизотропии ячеек в переходной зоне подтверждается данными многих работ, проведенных при исследовании морфологии интегральных ПВХ [329, 401 ], ПС [401, 402], ПЭ [403, 404], АБС [402], ПФО [95] и др. [211, 405]. Важно при этом подчеркнуть, что направление вытянутости обычно перпендикулярно плоскости поверхностной корки [95, 382, 401, 402]. По данным Хоббса [95] и Османна [406] непосредственно на границе переходная зона — корка существует определенная доля вытянутых ячеек, размеры которых в несколько раз превышают размеры окружающих ячеек, причем направленность первых противоположна направленности вторых — они не перпендикулярны, а параллельны плоскости корки. Крайне любопытно, что по наблюдениям Османна [406], под действием сжимающих нагрузок эти более мелкие ячейки проникают в перпендикулярно расположенные к ним более крупные ячейки и компенсируют тем самым часть напряжений, действующих на изделие, повышая таким образэм механическую прочность изделия. [c.56]

Анизотропия вращательной подвижности часто сопровождается ориентационной упорядоченностью молекул в образце. Характер вращения зонда определяется структурой ближайшего окружения, строением ячейки , в которую он помещен. Ячейка в известной мере следует форме зонда и для удлиненной частицы также имеет удлиненную форму. При этом зонд оказывается преимущественно ориентированным вдоль длинной оси ячейки. Если образец и целом не упорядочен, ячейки распределены изотропно. Однако образец может быть и неизотропным, например вытянутые полимеры, жидкие кристаллы во внешних полях, нанесенные на подложку системы я т. д. В этих случаях угловое распределение зондов оказывается неизотропным, что проявляется в их спектрах ЭПР. [c.205]

Анизотропия оптических, магнитных и других свойств кристалла обусловлена анизотропией молекул, а последняя в конечном итоге зависит от их формы — удлиненной, плоской или объемно вытянутой. Это обстоятельство также помогает сделать выбор между несколькими допустимыми стереохимическими конфигурациями молекулы. Дальнейшее уточнение структуры связано с учетом принципа плотной упаковки молекулы в кристалле должны располагаться так, чтобы свободное пространство между ними было минимальным (выступы одной молекулы входят во впадины соседней молекулы). Применение принципа плотной упаковки обеспечивает соответствие между положением молекулы в элементарной ячейке и ее структурой, т. е. с величинами ковалентных радиусов атомов, направлениями связей, валентными углами и т. д. Например, для парафинового углеводорода СНз(СН2)дСНз рентгенографическим путем найдено решетка моноклинная (а Вт с, а=7=90°, р 90°) с параметрами а=7,4 А, 6=5,оА, с=12,7 А в элементарной ячейке находится 5 молекул. [c.71]

Структура вюрцита, как известно, представляет собой гексагональную элементарную ячейку, в которой выполняется тетраэдрическая координация. Представляет интерес изучение анизотропии физических свойств кристаллов указанной симметрии с точки зрения оценки соотношения различных видов связи в разных кристаллографических направлениях. В работе [1] приведены результаты измерений твердости по Кнуппу ряда соединений со структурой вюрцита. Мы изучали анизотропию теплопроводности монокристалла сернистого кадмия при комнатной температуре. Измерения проводили на установке, описанной в работе [2] по методу А. В. Иоффе и А. Ф. Иоффе с автоматической записью темпа охлаждения. Теплопроводность рассчитывали по методу, описанному в работе [3. Образец имел форму прямоугольного параллелепипеда с размерами примерно ЮХЮХИ мм . Плоскости имели следующие индексы 11120), 00011 и 110101. [c.238]

Отрицательный температурный коэффициент расширения служит в литературе доказательством того, что в волокнах содержится компонент с морфологией, соответствующей системе выпрямленных цепей [80], упакованных в виде плоского зигзага в орторомбической единичной ячейке. Сжатие вдоль оси цепи на —12-10 1/°С соответствует среднему ее закручиванию на 2° вследствие ограниченного поворота от транс- к гош-форме. Изменение величины ац с температурой экструзии (см. рис. 11.18) коррелирует с температурной нестабильностью, связанной с анизотропией поверхностной свободной энергии кристаллитов в сверхориентированных кристаллических волокнах, а также с другими причинами понижения температуры плавления [83]. [c.82]

По положению пятен или колец )яа рентгеновском снимке вычисляют размеры элементарной ячейки. Зная плотность вещества и число молекул в элементарной ячейке, можно очень точно определить молекулярный вес. Число молекул в ячейке (целое и небольшое, обычно 1, 2, 4, 6 и т.д.) находят вместе с определением пространственной (кристаллографической) группы и асимметрией молекулы. Это новое определение нуждается в дополнительных данных, касающихся полярности кристалла, которые получают посредством пьезо- или пироэлектрических измерений или же при помощи коррозионных узоров на поверхностях кристалла. Далее определяют общее положение молекул в элементарной ячейке, которое требует в свою очередь знания определенных физических Ьвойств кристалла, а именно габитуса, спайности и главным образом оптической или магнитной анизотропии. Анизотропия кристалла (в случае молекулярного кристалла) обусловлена анизотропией молекул, а анизотропия молекул зависит в конечном счете от их формы — удлиненной, плоской или круглокомпактной (в последнем случае молекулы квази-изотропные). Таким образом, можно исключить некоторые формы молекул, не соответствующие измеренным физическим свойствам. [c.84]

Еще один метод, непосредственно дающий разность восприимчивостей кристалла в направлениях различных осей вместо измерения абсолютных значений в каждом отдельном направлении, ойисан Кришнаном, Гуха и Банерджи [52]. Этот метод дает только разность восприимчивостей в различных направлениях, но зато с больщей точностью, чем другие, и основан на следующем принципе. Как указывалось выше, при подвешивании диамагнитного кристалла в магнитном поле на кварцевой нити имеют место два явления—ориентация и смещение в направлении уменьшения напряженности поля. Пара сил, вызывающая ориентацию кристалла, обусловлена асимметрией формы кристалла и неоднородностью поля, а также магнитной анизотропией кристалла. Пара, обусловленная формой кристалла, может быть элиминирована приготовлением образца сферической формы. Таким образом, остается только пара, обусловленная анизотропией. Однако можно показать, что пара, обусловленная несферической формой, в однородном поле настолько мала, что ею можно пренебречь. Поэтому кристалл подвешивается в однородном поле, и пара сил, обусловленная анизотропией элементарной ячейки, определяется из периода колебаний подвешенного кристалла. Предположим, что кристалл подвешен в однородном поле с напряженностью Н и что X и х —соответственно максимальное и минимальное значения молярной восприимчивости в плоскости колебаний. Ось стремится расположиться в направлении поля. Пусть торзионная головка вращается так, что закручивание в поле равно нулю. Если теперь допустить колебания кристалла вокруг этого положения и если Т и Т —периоды колебания соответственно в присутствии и в отсутствие поля, то [c.617]