Форма ячеек сферическая

Анализ диаграммы и кривых охлаждения свидетельствует, что при содержании масла более 5 - 10% в полимерном материале появляется обогащенная жидкостью фаза (на схемах структуры эта фаза зачернена), которая вначале располагается по границам структурных образований, формируя своеобразную систему капилляров. При этом прочность материала изменяется незначительно при сохранении высокой деформативности материала, что является характерным для твердых растворов [46], составляющих основу материала при данном содержании пластификатора. В области диаграммы, соответствующей содержанию масла 30 - 50%, имеет место перитектическое превращение, в результате которого при охлаждении ниже температуры этого превращения (точка Гп) образуется смесь кристаллов V- и Р-твердых растворов. Выделение в качестве первичной фазы, обогащенной пластификатором (Р), отражается на структуре и свойствах материала. Формируются ячейки, близкие по форме к сферическим, заполненные веществом с высоким содержанием пластификатора. Прочность материала снижается, поскольку сокращается объем фазы с высоким содержанием полимера (7-фаза), обладающей повышенной прочностью. По этой же причине снижается деформативность материала. Зато в расславленном состоянии жидкотекучесть материала значительно возрастает, подобно тому как это происходит и для сплавов низкомолекулярных веществ, образующих при охлаждении механическую смесь кристаллов различных фаз [ЗЗ]. [c.104]

Известно, что пена представляет собой дисперсную систему, состоящую из ячеек — пузырьков газа, разделенных пленками жидкости. Структура пен определяется соотношением объемов газовой и жидкой фаз, и в зависимости от этого соотношения ячейки пены могут иметь сферическую или многогранную форму. Сферической формы ячейки бывают в том случае, когда объем газовой фазы превышает объем жидкости не более чем в 10— 20 раз. В таких пенах пленки жидкости между пузырьками имеют относительно большую толщину. В тех случаях, когда объем газовой фазы превышает объем жидкости в сотни раз, пузырьки в пене имеют многогранную (полиэдрическую) форму. В зависимости от соотношения жидкой и газовой фаз плотность пены может колебаться от 0,5р до значений, близких к нулю. [c.124]

В [31] показано, что в разбавленных дисперсных системах геометрия взаимного расположения частиц слабо влияет на скорость их коллективного осаждения. Так же невелико влияние геометрической формы ячейки на силу сопротивления, действующую на частицу, поэтому математически наиболее удобно выбирать форму ячейки сферической, что дает практически приемлемые результаты. Анализ недостатков сферических ячеечных моделей при различных типах граничных условий приведен в [114], где получены наиболее общие результаты. Согласно [114] сила сопротивления, действующая на дисперсную частицу, при наличии других аналогичных частиц. [c.228]

Предполагая сферическую форму элементарных ячеек и учитывая, что на внешних сферах ячеек градиенты всех интенсивных переменных состояния (концентрация, температура, локальная скорость несущей силы,сре ы вязкого трения и т. д.) достигают экстремальных значений [16], сведем задачу анализа процессов в двухфазной полидисперсной системе к исследованию физикохимических явлений в отдельной ячейке. [c.164]

Цеолиты типа А. В цеолитах типа А внутренние полости, имеющие приблизительно сферическую форму диаметром 11,4 А(а-ячейки), соединены друг с другом шестью 8-членными окнами. Эффективный диаметр этих окон в цеолитах КА, NaA и СаА составляет соответственно 3, 4 и 5 А. Таким образом, поры цеолита КА недоступны почти для всех органических молекул, а в порах СаА могут диффундировать н-парафины и другие линейные молекулы. При исследовании каталитических превращений на цеолите СаА было обнаружено много примеров молекулярно-ситового катализа. Ни NaA, ни СаА не обладают значительной кислотностью. Из-За низкого соотношения кремния и алюминия Н-форма цеолита А не стабильна и поэтому не нашла широкого применения в качестве катализатора. [c.299]

Измеряют высоту капли h и диаметр ее основания d в отсутствие напряжения. Порядок измерения размеров капли указан в работе 3. Затем подают напряжение на ячейку и измеряют размеры капли, увеличивая реостатом отрицательный потенциал на ртути на 0,1 В. После каждого увеличения напряжения следует выждать 2 мин до установления равновесной формы капли. Напрян<ение увеличивают до тех пор, пока капля не примет форму, близкую к сферической. Затем также ступенчато уменьшают напряжение и измеряют размеры капли. [c.29]

Типичные пены представляют собой сравнительно весьма грубые высококонцентрированные дисперсии газа (обычно воздуха) в жидкости. Пузырьки газа в таких системах имеют размер порядка несколько миллиметров, а в отдельных случаях и сантиметров. Благодаря избытку газовой фазы и взаимному сдавливанию пузырьки пены имеют не сферическую форму, а представляют собой полиэдрические ячейки, стенки которых состоят из весьма тонких пленок жидкой дисперсионной среды. Пленки пены часто обнаруживают интерференцию это свидетельствует о том, что их толщина соизмерима с длиной световых волн. [c.386]

Рассмотрим равновесие между гидравлическим давлением и капиллярным сопротивлением ртути в объеме пустот твердого тела с элементарной упаковкой частиц сферической формы, соответствующей модели рис. 1. Элементарная ячейка, согласно этой модели, содержит восемь сфер и имеет шесть входов в объемы пустот. Доступ в объем пустот между сферами со стороны грани (а , а , 4) куба, образованного при соединении центров сфер элементарной ячейки, показан на рис. 1. Он описывается в этом случае дугами — Ь , — Ъ — Ъ , — Ъ . [c.192]

Рассмотрим ячеечную модель движения газового пузыря сферической формы в псевдоожиженном слое в стесненных условиях. В рамках ячеечной модели предполагается, что каждый пузырь находится в центре сферической ячейки, размер которой определяется по концентрации пузырей. В результате теоретический анализ влияния других пузырей псевдоожиженного слоя на движение рассматриваемого пузыря сводится к решению уравнений гидродинамики псевдоожиженного слоя в области, ограниченной двумя концентрическими сферами. Задача решается с использованием допущений, аналогичных допущениям Дэвидсона. Предполагается, что порозность псевдоожиженного слоя постоянна всюду вне пузыря, т. е. [c.164]

Вероятно, одна из наиболее современных теорий изложена в [2 , где гтредложен метод для расчета основе рассмотрения модели системы сферических частиц, расположенных так, что направление теплового потока проходит через центры двух соприкасающихся сфер. Эф(5)ективный коэффициент теплопроводности можно определить математически, допуская, что выше основной поверхности ячейки располагается слой, обладающий другим коэффициентом теплопроводности. Упрощающим допущением этой модели является предположение о существовании параллельных линий тока теплового потока. Погрешность, вносимая этим предположением, так же как и погрешность, вносимая произвольной формой частиц, учтена в (3 введепием переменного контура частицы, используемого в модели. В 4] эта модель распространена на описание слоев несферических частиц, таких, как цилиндры и кольца Рашига, а также на плотноупакованные слои с различными распределениями частиц ио размерам. [c.427]

В основе теории свободного объема лежит модель жидкости, рассмотренная в главе V. Предполагается, что молекулы расположены в ячейках кристаллической решетки, имеют сферическую форму и обладают изотропным полем сил. В первых работах Пригожина и др. по теории растворов принималось, что молекулы компонентов имеют одинаковые радиусы. В работе [38] это ограничение отсутствует. Радиусы молекул могут различаться, размеры ячеек для молекул разных сортов различны. [c.388]

Структура цеолитов типа А состоит из больших и малых адсорбционных полостей. В состав элементарной ячейки входит одна большая и одна малая полость. Большая полость имеет практически сферическую форму диаметром 1,14 нм. Она соединена с шестью соседними большими полостями восьмичленными кислородными кольцами диаметром 0,42 нм и восемью малыми полостями шестичленными кислородными кольцами диаметром 0,22 нм. В объем большой полости (при полном заполнении) помещается 24 молекулы воды. Малая полость также сферической формы, диаметром 0,66 нм, имеет настолько малые входы, что практически в них проникают только молекулы воды. [c.123]

Наиболее простая модель, представляющая взаимное расположение молекул реагирующих веществ. и катализатора, — ячейка, содержащая один каталитический центр (одну молекулу катализатора) и соответствующее число молекул реагентов. Имеет смысл рассмотреть две ячейки сферическую и цилиндрическую. При сферической форме молекула катализатора, очевидно, находится в центре сферы и реагенты движутся к ней по радиусам. При этом к каталитичёскаму центру будет одновременно подходить несколько молекул реагента, и необходимо предположить высокую скорость реакции и высокую скорость вращательного движения каталитического центра. Если же для каталитического акта необходима определенная взаимная ориентация реагента и катализатора, правильнее рассмотреть ячейку в форме цилиндра, радиус основания которого близок к диаметру молекулы катализатора ( к), а высота /ц определяется объемом реакционной смеси, приходящимся на одну молекулу катализатора. Определим вначале радиус сферической ячейки (Яс). Так как объем, приходящийся а одну ячейку Уя, равен [c.131]

Структура пены определяется соотношением объемов газовой и жидкой фаз, и в зависимости от этого соотношенпя пены могут иметь сферическую форму ячейки (шаровая пена), полиэдрическую или переходную ячеистую. [c.175]

В качестве примера кристаллических веществ, внутренняя структура которых отвечает ионной решетке, рассмотрим хлористый натрий. На рисунке V-8 схематически представлено строение элементарной ячейки этого вещества. Принимая сферическую форму ионов с определенными эффективными радиусами, внутреннюю структуру кристалла Na l следует представлять себе как плотную упаковку шаров различного радиуса. Так, эффективный радиус катиона натрия равен 0,98 A, а аниона хлора— 1,81 А (радиус катиона, как правило, меньше радиуса аниона). На рисунке V-9 представлена структура Na l в виде модели, в которой соблюдены соотношения размеров ионов при их плотной упаковке. [c.121]

При ситовом анализе размер частицы- определяется размером ячейки минимального номера сита, через которое она еще может пройти. Однако так как через одно и то же отверстие могут проходить частицы различной формы (пластинчатые, сферические, продолговатые и т. д.) и массы, то очевидно, что ситовой размер б определяет движение частицы неоднозначно. Эквивалентный диаметр йе представляет собой диаметр шара, объем которого равен объему частицы. Для нахождения йе необходимо определить объем яли массу частицы, что для мелкой пыли практически невозможно. Гидравлический диаметр д, равен диаметру сферической частицы с той же плотностью и скоростью витания Us, что и данная. Величина Us достаточна просто и с большой точностью определяется в жидкостных седиментометрах или воздушных сепараторах разной конструкции U принципа действия аппарате Гонеля, сепараторе с кипящим слоем (Л. 65], центробежном сепараторе Бако и др. Так как Us определяется не только одним из геометрических размеров, но также формой и плотностью частицы, то величина 6 является аэродинамической характеристикой частицы. [c.103]

Для П., особенно высокократных, характерна ячеистая пленочно-каналовая структура, в к-рой заполненные газом ячейки разделены тонкими пленками. Три пленки, расположенные под углом 120°, сливаются в канал, четыре канала с углом между ними ок. 109° образуют узел (см. рис.). Наиб, типичной формой ячейки в монодисперсной П. является пентагональный додекаэдр (двенадцатигранник с пятиугольными гранями), часто с 1-3 дополнит, гранями ср. число пленок, окружающих ячейку, обычно близко к 14. В низкократной П. фор.ма ячеек близка к сферической и размер пленок мал. [c.465]

Диэлектрофоретическое (диполофоретическое) движение сферических — полистирол — и палочковидных — палыгорскит — коллоидных частиц в воде изучали под микроскопом болгарские исследователи во главе со Ст. Стойловым [199]. С этой целью они изготовили ячейки сферической и цилиндрической формы, аналогичные описанным выше, но более точно воспроизводящие неоднородное иоле, создаваемое системами точечный заряд — сфера и цилиндр — струна . [c.204]

Характерной особенностью макроструктуры всех ИП является большое разнообразие не только размеров, но и конфигураций ячеек в пределах одного изделия. Так, Хуан и Патель [349] наблюдали в структуре интегрального ПС ячейки сферической, эллиптической и даже несимметричной формы, причем вытяну-тость ячеек возрастала от центра к периферии. Существование анизотропии ячеек в переходной зоне подтверждается данными многих работ, проведенных при исследовании морфологии интегральных ПВХ [329, 401 ], ПС [401, 402], ПЭ [403, 404], АБС [402], ПФО [95] и др. [211, 405]. Важно при этом подчеркнуть, что направление вытянутости обычно перпендикулярно плоскости поверхностной корки [95, 382, 401, 402]. По данным Хоббса [95] и Османна [406] непосредственно на границе переходная зона — корка существует определенная доля вытянутых ячеек, размеры которых в несколько раз превышают размеры окружающих ячеек, причем направленность первых противоположна направленности вторых — они не перпендикулярны, а параллельны плоскости корки. Крайне любопытно, что по наблюдениям Османна [406], под действием сжимающих нагрузок эти более мелкие ячейки проникают в перпендикулярно расположенные к ним более крупные ячейки и компенсируют тем самым часть напряжений, действующих на изделие, повышая таким образэм механическую прочность изделия. [c.56]

Если структура завершена, то карта АР в любой области элементарной ячейки не имеет пиков или провалов. Если даже положения всех атомов определены, часто обнаруживают, что вокруг атомов, чьи электронные плотности нельзя хорошо согласовать с моделью стационарного атома, возникают странной формы области положительной и отрицательной плотностей. Теперь мы подошли к моменту, требующему введения концепции температурного фактора. Этот фактор отвечает за колебания молекул, вследствие чего атомы следует рассматривать, исходя из их усредненных по времени положений. Атомы можно рассматривать как колеблющиеся либо изотропно (в сферически симметричной форме), либо анизотропно (в форме эллипсоида). Различие состоит в том, что в первом случае для описания движения необходим только один параметр, а во втором случае — шесть. Смысл математического подхода заключается в простой корректировке фактора рассеяния на тепловое движение исходя из того, что размазывание электронной плотности вызывает более быстрое чем обычно уменьшение / в зависимости от 81п0Д. Для изотропного и анизотропного случаев соответственно можно записать [c.401]

С увеличенпем кратности пены (отношение объема пены к объему жидкости, пошедшей на ее образование) возрастает роль структурно-механического фактора в ее устойчивости. До кратности пены 10—20 пузырьки ее имеют обычно сферическую форму, так как они разделены достаточно толстыми прослойками жидкостн. С ростом кратности пены ее структура переходит в ячеистую, или сотообразную, в которой каждая ячейка представляет собой многогранник. Кратность таких пен доходит до нескольких десятков и даже сотен. Пузырьки газа в них разделены тончайшими пленками жидкости, образующими каркас, прочность которого определяется свойствами пенообразователя и его концентрацией. [c.350]

ОКР эквивалентно определению размеров частиц и получающиеся результаты могут быть сопоставлены с данными по величине удельной поверхности, полученными другими способами. Конечно, расчет величины поверхности по величине кристаллов содержит ряд неточностей, обусловленных 1<екоторыми не вполне обоснованными предположениями. Первое из них - отождествления размеров ОКР и реальных частиц (т.е. каждая частица предполагается однодоменной), а второе - форма частиц является либо близкой к сферической, либо напоминает параллелипипед с гранями, параллельными граням элементарной ячейки. Для простоты ограничимся случаем кубической ячейки. Поверхность порошка из сферических частиц со средним диаметром L равна л Г .из кубических -6/7 2, где П - среднее число частиц на единицу массы, т.е. без сведений о форме частиц можно рассчитать величину поверхности только с точностью порядка 50%, если взять среднее из этих значений. [c.229]

Важными параметрами являются размеры элементарной ячейки их определяют как равновесные расстояния в направлении характеристических осей между центрами частиц, занимающих соседние узлы решетки, и называют постоянными решетками. Более ста лет тому назад А. Брава показал, что существует всего 14 типов элементарных ячеек. Таким образом, кристаллы многих веществ имеют сходную пространственную структуру. Если при этом их химическая природа также подобна, то такие вещества называют изоморфными. Если же эти вещества различной химической природы, их называют изострук-турными. Размещение частиц в пространственной решетке осуществляется таким образом, чтобы обеспечить максимально возможную для данного типа кристалла энергию их связи, а также энергетическую однородность в целом. Для частиц сферической формы наиболее благоприятным часто оказывается такое их размещение, при котором каждая сфера находится в соприкосновении с наибольшим числом ближайших соседей. Подобные пространственные образования называются структурами плотнейшей упаковки. [c.74]

Структура цеолитов типа А состоит из больших и малых (содалитовых) адсорбционных полостей. Химическая формула цеолита N аА N А1.,0з 2Si02 4,5Н20. В состав элементарной ячейки входит одна большая и одна малая полость. Большая полость имеет практически сферическую форму диаметром 11,4 A [48]. Она соединена с шестью соседними большими полостями восьмичленными кисло- [c.110]

Если представить массу каждого зерна, сосредоточенной в ее центре тяжести, то можно рассматривать СМ как пр0страйств 1нную систему материальных точек или сферических зерен. При описании подобных систем применяется терминология, заимствованная из кристаллографии. В массе сыпучего материала зерна сферической формы под воздействием силы тяжести контактируют с соседними, образуя элементарные ячейки, которые, соединяясь, создают упорядоченную структуру. [c.13]

В последнее время появилась возможность определять аминокислотный состав белков с помощью автоматических аминокислотных анализаторов. Когда в 1948 г. Мур и Стейн [551 в дополнение к классическим методам органической химии, а также манометрическому и бактериологическому анализу ввели ионообменную хроматографию, наступил поворотный момент в развитии химии аминокислот. В основу работы созданных сотрудниками Рокфеллеровского института современных автоматических аминокислотных анализаторов была положена ионообменная хроматография. Принцип работы этих приборов заключается в следующем. Исследуемый белок гидролизуют, затем гидролизат подвергают хроматографии на смоле типа дауэкс 50 х8 в Na-форме. Элюирование производят с помощью непрерывной подачи буферного раствора. Выходящий из колонки элюат попадает в пластмассовую ячейку особой формы, где он смешивается с раствором нингидрина. Подачу нингидрина осуществляет специальный насос, работающий синхронно с насосом, подающим буферный раствор на колонку. Затем смесь элюата с нингидрином проходит через тефлоновый капилляр, который погружен в кипящую баню. В этих условиях в растворах происходит нингидриновое окрашивание, интенсивность которого измеряется в проточной кювете спектрофотометрически. Поглощение света регистрируется самописцем. Применение сферических смол [80] позволило сократить время исследования одного образца примерно в четыре раза, а использование особых ячеек сделало вполне допустимыми для анализа очень малые количества исследуемого вещества — порядка 0,01—0,05 мкмоля [38]. Введение одноколоночной процедуры значительно упрощает метод [9, 29, 43, 60]. С помощью этой методики в одной и той же пробе можно определить кислые, нейтральные и основные аминокислоты, что не только экономит исследуемый материал, но и повышает точность и сокращает время исследования. Работая на стандартном аминокислотном анализаторе и пользуясь некоторыми модификациями известных методов, можно полностью закончить анализ одного вещества в течение 3 ч [91. [c.32]

Если принять, что частицы кристаллических компонентов обладают примерно сферической формой [283], можно рассчитать содержание в них элементарных кристаллических 5гчеек, а зная число молекул в каждой ячейке [284], определить общее число молекул в кгокдой сферической частице (табл. 2.6). [c.77]

В состав элементарной ячейки цеолита типа А входит одна большая и одна малая полости. Большая полость имеет практически сферическую форму диаметром 1,14 нм. Она соединена с шестью соседними большими полостями восьмичленными кислородными кольцами диаметром 0,42 нм и с восемью малыми полостями - 4-членными кислородными кольцами диаметром 0,26 нм. Отношение 8Ю2/А1аОз в цеолите составляет 2. [c.666]

Фрактальная структура, которую можно построить из элементарных ячеек не сферической, а кубической формы из 27 частиц (рис. 3.94), имеет размерность ф = (1п27/1пЗ) = 3, что и следовало ожидать, поскольку она соответствует полному заполнению трехмерного пространства частицами. Если ту же кубическую ячейку заключить в описанную вокруг нее сферу и, как и во всех других случаях, создавать структуру следующего поколения из таких элементарных ячеек, заключенных в сферический контейнер, то фрактальность будет заметно меньше ф = 2,25 [1п27/1п(3 )]. Здесь учтено, что диаметр описанной вокруг куба сферы равен диагонали куба, которая в З раза больше его ребра. В соответствии с общими правилами структура строится так, чтобы сферы, очерчивающие соприкасающиеся ячейки пре-дьвдущего поколения, не пересекались и расстояние между частицами, обеспечивающими связь соседних ячеек, было таким же, как внутри ячейки. В данном случае это означает, что блоки кубической формы связаны между собой вершинами кубов. [c.699]

Структура цеолитов типа А состоит из больших и малых (содалитовых) адсорбционных полостей. Химическая формула цеолита МаА КагО А Оз 28Ю2 4,5НоО. В состав элементарной ячейки входит одна большая и одна малая полость. Большая полость имеет практически сферическую форму диаметром 1,14 нм. Она соединена с шестью соседними большими полостями восьмичленньши кислородными кольцами диаметром 0,42 нм и с восемью малыми полостями шестичленными кислородными кольцами диаметром 0,22 нм. [c.366]

Особым примером проявления ячеечной неустойчивости является ее воздействие на коэффициент сопротивления при подъеме или падении капель в жвдкой среде. Поскольку поверхностные движения в соседних конвективных ячейках имеют противоположные направления, они стремятся сделать межфазную поверхность неподвижной в том смысле, что они препятствуют проникновению внешних сдвиговых напряжений внутрь капель и возбуждению внутренних циркуляций типа Адамара — Рыбчинского. В результате коэффициент сопротивления при неустойчивом направлении массопереноса оказывается почти в два раза больше, чем при устойчивом направлении, для соответствующего диапазона чисел Рейнольдса [15]. Вследствие отклонения формы капель от сферической этот коэффициент также больше соответствующего коэ ициеита лля твердых шариков. [c.203]

Во время роста капли ртути происходит изменение емкости электрода, прямо пропорциональное площади поверхности капли. Изменяется также сопротивление ячейки, обратно пропорциональное площади капли. В каждый момент роста капли имеются единственные значения С , при которых мост будет уравновешен. Техника измерения заключается в выборе подходящего момента времени из всего периода роста капли (желательно ближе к концу ее существования, когда площадь увеличивается медленно), в регулировке элементов моста для его уравновешивания в этот момент и, наконец, в измерении площади капли в момент уравновешивания. Площадь определяется по возрасту капли и скорости вытекания ртути в предположениях постоянного потока и сферической формы капли. В ранних экспериментах Грэма несбалансированный сигнал моста контролировался с помощью наушников и осциллографа, а возраст капли в момент уравновешивания измеряли секундомером. Позже эта методика была улучшена за счет хронометража растущей капли с помощью электромеханических часов, приводившихся в действие посредством тиратрона и реле при внезапном изменении напряжения в момент падения капли [40]. Производимые часами с интервалом в 0,5 с импульсы использовались для запуска развертки осциллографа, установленной на скорость около 25 см С-. В то же время выход моста подключали к вертикальному усилителю осциллографа. Регулируя омический и емкостный элемшты моста, находили точку баланса во время развертки временной шкалы. Одна из наблюдавшихся на экране осциллографа фигур показана на рис. 25. Огибающая частотного сигнала (обычно около 1 кГц) имеет клинообразный вид отдельные колебания не различимы ввиду сравнительно медленной временной развертки. Слаоый разбаланс как омического, так и емкостного элемента вызывает сглаживание минимума и его сдвиг во времени. Грэм рассчитал момент достижения баланса по числу импульсов, предшествовавших той развертке временной шкалы осциллографа, которая содержала точку [c.95]

В обычных измерениях с раздельными электродом сравнения и рабочим электродом, чтобы исключить омическое падение в растворе из измеряемого потенциала между рабочим электродом и электродом сравнения, часто пользуются одним из капиллярных приборов Луггина, показанных на рис. 1. Электрод сравнения помещают в специальную камеру, соединеннную с рабочей ячейкой солевым мостиком. Конец мостика с раствором (капилляр Луггина) помещают в непосредственной близости от рабочего электрода. Наиболее часто используемые установки показаны на рис. 1, а (для плоских электродов) и 1, в (для сферических электродов). В большинстве исследований более предпочтительны электроды второй формы, поскольку они дают более равномерное распределение тока. [c.174]

Хотя форма ячеек должна была бы отличаться от сферической, приближенно принимается, что ячейки имеют сферическую форму. Предполагается, что кристаллическая решетка имеет плотно упакованную гранецентрировапную кубическую структуру. Расстояние между узлами решетки равно а. Каждый узел решетки имеет общее число соседей 2=12. Объем ячейки при такой структуре решетки равен а / /2. [c.176]

При практическом использовании метода предполагают, что потенциал V кристалла имеет МТ-форму, такую же, как и в методе ППВ, причем потенциал между сферами можно считать равным пулю. В этом случае интегрирование по элементарной ячейке сводится к интегрированию по объему всех сфер в пределах ячейки. Соответственно для нахождения законов дисперсии достаточно задать БФ в каждой сфере набором коэффициентов ее разложения по сферическим гармоникам. Разло кение неизвестной функции г ) сводит интегральное уравнение (2.47) к системе однородных линейных алгебраических уравнений для коэффициентов разложения. Таким образом, вся процедура приводит к вековому уравнению, решение которого дает (в неявном виде) искошш закон дисперсии Е = е (к). [c.71]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология