Скорость в каналах поровых

Сопоставление данных по гидравлическому сопротивлению, теплоотдаче к поверхности зернистого слоя, диффузии и продольному перемешиванию при течении (см. последующие главы) позволяет более ясно понять физическую природу движения жидкости в зернистом слое при различных значениях критерия Рейнольдса. Как и в трубах, при малых значениях Ке пограничный слой заполняет все сечение поровых каналов и распределение скоростей существенно зависит от формы канала, С ростом же Ке пограничный слой сжимается и взаимодействие потока с зернистым слоем (гидравлическое сопротивление) начинает главным образом определяться формой отдельного элемента и характером его поверхности. [c.70]

Пусть в критерии Рейнольдса Ве фигурирует скорость ожижающего агента относительно частиц i//e, а линейный размер соответствует среднему гидравлическому диаметру порового канала, вычисляемому как отношение объема пустот к поверхности частиц е/(1 — г) S, где S — удельная поверхность частиц . Тогда [c.58]

Непосредственно использовать эту зависимость нельзя, потому, что неизвестны скорость топлива в поровых каналах V и геометрическая характеристика канала I. Если учесть допущение о неизменяемости фильтрующей перегородки и допустить прямую связь между действительной и условной скоростями движения, можно получить расчетное уравнение. Допущение означает, что в процессе фильтрации отсутствует заметная деформация фильтрующей перегородки и изменение порового канала, которое может быть, например, при фильтрации газированной жидкости. Допущение о прямой связи между скоростями сделано на основании работ по определению величины поправок при вискозиметрии с помощью капиллярных вискозиметров [15]. Оно означает, что потери на вход и выход из порового канала малы по сравнению с потерями в самом канале. [c.22]

Рис.1, Схема зарастания порового канала а - малая скорость образования углерода б - большая скорость образования углерода.

Дыра в центре каждого комплекса (ядерная пора) представляет собой водный канал, сквозь который водорастворимые молекулы курсируют между ядром и цитоплазмой. Часто создается впечатление, что это отверстие закупорено большой гранулой, которая, как полагают, состоит из вновь синтезированных рибосом или других частиц, видимых в момент переноса в цитоплазму (см. рис. 8-20, Б). Эффективный размер поры в состоянии покоя был определен с помощью эксперимента, в ходе которого в цитозоль вводили различные меченые молекулы неядерного происхождения и измеряли скорости их диффузии в ядро. Оказалось, что малые молекулы (5 кДа и меньше) проникают в ядро с такой скоростью, что ядерную оболочку можно считать для них свободно проницаемой. Концентрация белка с мол. массой 17 кДа выравнивается между цитоплазмой и ядром за 2 мин для белка с мол. массой 44 кДа это происходит за 30 мин, а глобулярные белки, имеющие свыше 60 кДа, едва ли вообще проникают в ядро. Количественный анализ подобных данных подтверждает, что ядерный поровой комплекс содержит заполненный водой цилиндрический канал диаметром около 9 нм и длиной 15 нм (рис. 8-22). Эти размеры сравнимы с размером беспорядочно расположенных каналов, которые видны на некоторых электронных микрофотографиях. [c.25]

На кривых J ( ), полученных путем пропитки (например, путем впитывания жидкости в вертикальную колонку пористой среды), всегда существует такое значение я = 1, что J ( ) = 0. В силу непрерывности давления в жидкости при переходе через границу пористой среды и так как давление в свободной жидкости равно то на границе пористой среды должно выполняться условие ру = = Рд, откуда р, — О и J (я) = 0. Следовательно, во входном сечении (где примем а = 0) будет я = я (если пренебречь сжимаемостью). В выходном сечении, очевидно, вытесняющая жидкость неподвижна, поскольку истечение жидкости из порового канала не может происходить под действием одних лишь капиллярных сил (для вытекания жидкости должно произойти оборачивание мениска на выходе, что приведет к изменению знака капиллярного давления и прекращению движения). В соответствии с форму лоп (VI.4.4) равенство нулю скорости фильтрации означает, что в выходном сечении (х = I) [c.173]

Эта формула завышает значения проницаемости, так как реальные перовые каналы имеют извилистую форму и переменную площадь сечения. Извилистость канала удлиняет путь частицы и уменьшает среднюю скорость пропорционально удлинению. Это удлинение можно моделировать углом наклона порового канала (рис. 2.5, а), при этом скорость фильтрации и проницаемость V — (т/ со5 0/(8д)) (Др//), к = = тсР-соъ Ы22. [c.15]

Оценку капиллярного скачка давлений для пористых сред можно получить заменой в (6.1) радиуса порового канала г на эквивалентный радиус г , который находится сравнением скорости фильтрации согласно закону Дарси со скоростью фильтрации для модельной средь , составленной из капилляров радиуса г [c.111]

Из данных табл. 4 следует, что принятие в качестве характерного линейного размера порового канала различных величин а и скорости фильтрации )ф вместо средней скорости движения флюида в поровом канале среднего диаметра и приводит к различным значениям чисел Рейнольдса. [c.49]

Мур и Слобод, рассматривая вытенение нефти водой из идеализированной модели сдвоенного порового канала, показывают, что в гидрофильном пласте эффективность вытеснения нефти водой и распределение остаточной нефти контролируются только капиллярными силами, если линейная скорость фильтрации не превышает 6,6м/с. Хотя расчетная модель крайне идеализирована, тем не менее она позволяет наглядно проиллюстрировать, насколько значительно влияние капиллярных сил в гидрофильных породах. Исследуя влияние смачиваемости на вытеснение нефти водой на основании анализа экспериментального материала, полученного на гидрофильных пористых средах, Мур и Слобод приходят к выводу, что нефтеотдачу таких коллекторов можно повысить только при скоростях вытеснения, превышающих 10 000 м/год. В этой же работе изложены результаты экспериментов, показывающие, что для извлечения остаточной нефти, находящейся в пористой среде в виде изолированных глобул, градиенты давлений должны достигать порядка 80—100 МПа/м. При этом остаточная нефть становится подвижной только при градиентах давления порядка 8—10 МПа/м. [c.91]

Предполагая, что поле давлен-лп равномерно распределено по длине образца, и принимая длину порового канала равной размеру поры, выражение для скорости движения и, = а6,-, где а = = лЛр//8,и — постоянное число для определенных пористой среды, фильтрующихся жидкостей и внешних условий. Перепад давления Ар, = Ар8ср1 L, где Ар — перепад давления, создаваемый на концах образца пористой среды длиной бср — средний размер пор. Тогда а = л Лрбср/(8ц,,/,). [c.204]

Электролит и газ могут проникать в поровое пространство как по кубической решетке из пористых шаров, так и по межшаровому простр1анству. Решить задачу, когда одновременно действуют оба канала подачи газа и электролита, не представляется возможным. Поэтому вначале мы изучим эти механизмы проникновения отдельно, затем, сравнив их скорости , выявим доминирующий механизм подачи. [c.8]

Однако, поскольку для данной пористой среды величина скорости фильтрации отличается от скорости движения лишь на постоянный множитель, а диаметр порового канала отличается от диаметра песчинки таюке лишь на некоторый постоянный множитель, то значения X и Re, определенные указанными авторами, отличаются от соответствующих ИСТИННЫХ значений коэффициентов гидравлического сопроти1 ле-ния и чисел Рейнольдса лишь на "НЕКОТОРЫЕ ПОСТОЯННЫЕ МНОЖИТЕЛИ . [c.48]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология