Ламинарное течение в круглых трубах

Профиль скоростей при ламинарном режиме. Рассмотрим ламинарное течение в круглой трубе вдали от входного сечения, где поток можно считать гидродинамически стабилизированным. В этом случае все проекции скорости ш постоянны вдоль оси X и все их производные по х равны нулю. [c.66]

ТЕОРИЯ ЛАМИНАРНОГО ТЕЧЕНИЯ В КРУГЛЫХ ТРУБАХ [c.75]

Получено приближенное решение задачи о теплообмене при ламинарном течении в круглой трубе нелинейно вязкопластичных дисперсных систем в случае, когда иа стенке трубы задана постоянная плотность теплового потока (граничные условия второго рода). Показана возможность использования собственных значений задачи Штурма — Лиувилля при граничных условиях первого рода, полученных ранее. Приведенное решение позволяет рассчитать параметры теплообмена при малых приведенных длинах. [c.110]

Рис. 7.18. Функции распределения деформаций для вынужденного течения в смесителе из параллельных пластин (/) и для ньютоновского ламинарного течения в круглой трубе (2).

При ламинарном течении в круглых трубах распределение скорости параболическое, с максимальной скоростью в центре, равной двукратной средней скорости Иср. Скорость и в любой точке поперечного сечения определяется с помощью уравнения [c.142]

При установившемся ламинарном течении в круглой трубе ДЛЯ [1 — о) 3>> R ID (где К — радиус трубы О — коэффициент молекулярной диффузии), можно получить [c.111]

Классическое решение задачи о ламинарном течении в круглых трубах получено Грацем в предположении полностью развитого параболического рас- [c.54]

Ламинарное течение. Ламинарное течение в круглой трубе можно наглядно представить в виде скольжения одного очень тонкого цилиндра внутри другого. Скорость цилиндров возрастает от нуля у стенки трубы до максимума на ее оси. Разность скоростей любых двух таких цилиндров, деленная на расстояние между ними, определяет скорость сдвига. Отношение напряжения сдвига к скорости сдвига называется вязкостью и является мерой сопротивления жидкости течению. Вязкость измеряется в пуазах. Вязкость в пуазах равна напряже- [c.20]

Рассмотрим ламинарное течение в круглой трубе для случая гидродинамически и термически стабилизированного потока, т. е. такого потока, для которого профиль скорости не меняется по оси трубы, а изменение температурного профиля вдоль оси происходит как бы равномерно во всех точках, так что безразмерный профиль температур остается неизменным [c.101]

При ламинарном течении в круглых трубах а=2, при развитом турбулентном а 1,1. В общем случае значение а зависит от формы эпюры (профиля) скорости и может значительно превышать единицу. Член (в 1.45) выражает потерю напора (энергии) между сечениями I и 2. Употребительны следующие обозначения и термины р [c.26]

На рис. 6-23 приведены графики трех решений для теплоотдачи при ламинарном течении в круглых трубах на участке одновременно происходящих тепловой и гидродинамической стабилизации, т. е. когда на входе в трубу температура и скорость потока однородны по сечению (при л = 0) [Л. 12]. Эти результаты получены для среды с Рг = 0 7 и, таким образом, прило- [c.88]

Пример 4-2. Неустановившееся ламинарное течение в круглой трубе. Жидкость с постоянными плотностью р и вязкостью и находится в очень длинной горизонтальной трубе длиной Ь и радиусом Н. Первоначально жидкость покоится. В момент времени = О в системе создают градиент давления рд—р )1Ь. Определить, как профили скорости изменяются со временем. [c.122]

ЛАМИНАРНОЕ ТЕЧЕНИЕ В КРУГЛОЙ ТРУБЕ [c.69]

При ламинарном течении в круглой трубе радиуса i средняя скорость потока, как было показано в разделе 2.3, находится из выражения [c.188]

Так, устойчивость ламинарного течения в круглой трубе нарушается при Ке 2300 (число Рейнольдса рассчитано по среднерасходной скорости жидкости и внутреннему диаметру трубы — Re=i/D/v). В случае продольного обтекания пластины пристенное ламинарное течение (пограничный слой) несжимаемой жидкости начинает переходить в турбулентное при Не 5-10 (число Рейнольдса рассчитано по скорости невозмущенного потока и рас-стоянию от входной кромки — Re= x/v). [c.80]

Каждый режим течения характеризуется своим полем скорости. Под полем скорости понимают график, выражающий изменение скорости по оси поперечного сечения потока (рис. 2). В круглых трубах в качестве такой оси выбирается диаметр. При ламинарном течении в круглой трубе поле скорости может [c.12]

Отклонения от поршневого или пробкового режима течения являются следствием осевого рассеяния под влиянием одного или нескольких из следующих факторов 1) радиального градиента скорости в канале 2) турбулентной диффузии или перемешивания и 3) молекулярной диффузии. Тейлоровская диффузия, обсуждавшаяся в разделе 3.8, есть результат как градиента скорости, так и молекулярной диффузии и перемешивания в радиальном направлении. Даже при отсутствии молекулярной диффузии и перемешивания растворенное вещество (метка) распределено в аксиальном направлении, если существует градиент скорости. Степень такого осевого рассеяния может быть рассчитана, если известен градиент скорости (как при ламинарном течении в круглой трубе, где скорость представляет собой параболическую функцию радиуса). Осевое рассеяние в жидкостях, текущих в каналах без насадок, почти полностью определяется градиентами скорости. В противоположность этому, в однофазном потоке через слой малых частиц одинакового размера режим течения весьма близок к поршневому, если размер слоя насадки велик по сравнению с размером частиц. В этом случае профиль скорости совсем плоский, вследствие чего осевое и радиальное рассеяния происходят [c.148]

В ламинарном потоке это явление как раз и есть тейлоровская диффузия, рассмотренная в разделе 3.8. В случае ламинарного течения в круглых трубах параболический профиль скоростей приводит к уравнению (3.70) для виртуального коэффициента диффузии. Значительные градиенты скорости существуют и в турбулентных потоках, и результирующий конвективный перенос в них преобладает, а молекулярная и турбулентная диффузия обычно пренебрежимо малы. Поэтому ситуация в насадочных слоях и открытых трубах совершенно различна. В открытых трубах при турбулентном течении важное значение имеет только конвективный перенос. В насадочных слоях осевая молекулярная и турбулентная диффузия служат механизмами, контролирующими перенос, а конвективным переносом под влиянием градиентов скорости в слое в поперечном направлении обычно можно пренебречь (хотя некоторый разброс данных в случае насадочных слоев, несомненно, возникает из-за неучета конвективного переноса, особенно в опытах, где отношение dj/dp мало). [c.158]

Расход жидкости при ламинарном течении в круглой трубе определяется формулой [c.32]

Решения дифференциальных уравнений, описывающих процессы обмена при ламинарном течении в круглой трубе для различных граничных условий, приведены в литературе [46]. Результаты теоретических решений хорошо подтверждаются экспериментальными данными и могут быть использованы для практических расчетов. [c.279]

Теплообмен при ламинарном течении в круглой трубе. [c.251]

Тепло- и массоперенос при ламинарном течении в круглой трубе [c.122]

Тепло- и массоперенос при ламинарном течении в круглой трубе 127 Подставляя в эту формулу ряд (3.5.8), получим [c.127]

Для случая ламинарного течения в круглой трубе расчеты Янга [Л. 6] для участка тепловой стабилизации как при однородном тепловом потоке, так и при постоянной температуре поверхности хорошо описываются уравнением, в котором п=—0,11 для широкого диапазона отношения вязкостей. [c.78]

Последние выражения показывают (рис.2.11), что распределение скоростей в обобщенных (безразмерных) координатах не зависит от свойств жидкости и параметров течения (следовательно, и от числа ке) — для всех ламинарных течений в круглой трубе профиль скоростей вьфажается единым соотнощением (2.196). Такие течения называются автомодельными по Ке. Применительно к ламинарному течению говорят о нижнем автомодельном режиме, имея в виду, что оно реализуется при низких значениях Ке. [c.148]

Одним из интересных процессов, в котором существенную роль играют диффузионные процессы, является хроматография. В хроматографии для разделения веществ используется поток жидкости или газа через колонку с неподвижной сорбирующей фазой. Прежде чем приступить к изложению теории хроматографии, следует познакомиться с диффузионными процессами в ламинарном потоке. Рассмотрим, как будет размываться в потоке некоторое число частиц молекулярных размеров, находящихся первоначально в тонком слое. Для простоты исследуем ламинарное течение в круглой трубе. Рассматриваемые нами частицы будут двигаться со средней скоростью потока, удаляясь друг от друга. Причина размытия частиц заключается главным образом в том, что,попадая благодаря диффузии в разные части потока, частицы двигаются с разными скоростями. Было показано, что задача о размытии веществ в ламинарном потоке с пуазейлевым распределением скоростей в системе координат, движущейся со средней скоростью потока, может быть сведена к простому уравнению диффузии, в котором вместо обычного коэффициента диффузии используется эффективный коэффициент [c.68]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология