Продольное обтекание пластины

Расчет массообмена на основе аналогии состоит в отыскании значения Nud по соответствующему уравнению подобия для чистого теплообмена при подстановке в него вместо Рг и Gr значений Ргв и Gtd. Так, например, теплообмен при продольном обтекании пластины в случае ламинарного пограничного слоя описывается формулой [c.214]

Рис. 2.41, Влияние поперечного потока вещества на теплообмен в условиях продольного обтекания пластины при ламинарном пограничном слое (поперечный поток массы изменяется по длине по закону /с =

Для простейшего случая внешней задачи — продольного обтекания пластины — именно эти значения показателей были получены аналитически Польгаузеном [20]. [c.41]

Продольное обтекание пластины [c.43]

Простейшим случаем внешней задачи является продольное обтекание пластины бесконечным потоком. В этом случае для всех интересующих нас величин критериев Рейнольдса, Нуссельта, Стэнтона, коэффициента сопротивления, нужно различать локальные, или местные, и средние значения. [c.43]

Если рассматривается продольное обтекание пластины (или трубы), то ничего принципиально нового (по сравнению с результатами исследования внутренней задачи) обнаружить не удается. Быть может, следует только отметить, что при продольном обтекании единичного тела нарастание пограничного слоя ничем не ограничено, так как (в отличие от того, что происходит в условиях внутренней задачи) он не смыкается ни с каким другим пограничным слоем. Практически ничего не меняется и при обтекании тела, обладающего достаточно малой кривизной в продольном направлении. Однако, если тело обладает сравнительно большой кривизной, положение коренным образом меняется. Возникают новые эффекты, которые приводят к очень существенному изменению гидродинамической обстановки. [c.78]

Новая интегральная характеристика введена на основании формального определения (2.38). Однако она имеет ясный физический смысл. В сущности, величина б дополняет толщину вытеснения в том смысле, что б характеризует кинематический эффект действия сил внутреннего трения в форме потери расхода , а б — динамический эффект через потерю импульса (количества движения). Покажем это на конкретном примере продольного обтекания пластины, простота которого позволяет с большой отчетливостью пояснить суть дела. [c.123]

Решение задачи о продольном обтекании пластины методами приближенной теории пограничного слоя конечной толщины. Сравнение результатов приближенного и точного решения [c.142]

Совокупность этих соотношений (с учетом коэффициента иоля г] , связывающего скорости й и С ) определяет возможную форму согласования степенной аппроксимации распределения скорости и экспериментальных данных для напряжения трения на поверхности. Как всегда, будем исходить из предположения, что соотношения, справедливые для случая течения по трубе, сохраняют силу и в условиях продольного обтекания пластины. В таком случае в этих соотношениях надо заменить радиус трубы Я через толщину пограничного слоя б, а также перейти от м к и=и1ф и от Red= )/v к Ке = = иЫ. Все эти преобразования могут отразиться только на значениях числовых множителей и, следовательно, для касательного напряжения получится [c.230]

Итак, все величины, входящие в состав уравнения (3.49) для поправки на влияние ламинарного подслоя, определены. Основная зависимость гидродинамической теории теплообмена для случая продольного обтекания пластины жидкостью с произвольными физическими свойствами найдена. Применительно к условиям внутренней задачи решение несколько видоизменяется. Вместо (3.48) имеем [c.235]

При постоянной температуре поверхности тела уравнение энергии преобразуется в обыкновенное дифференциальное уравнение, которое имеет такой же вид, как в задаче Польгаузена (см. 5.5). Следует только иметь в виду, что в данном случае л и ф(т1) — величины, рассчитываемые по формулам (5.25) и (5.26). Функцию ф(г ) можно определить численным интегрированием ф (л) при данных значениях р. Результаты расчета показывают, что в частном случае Рг = 1 толщины 5. и 5 совпадают только при Р = О, при р > О 5. . > 5, а при р < О 5. < 5. В случае р < 1 качественно зависимость а = а(х) имеет такой же характер, как и при продольном обтекании пластины. Однако в случае р > 1 коэффициент теплоотдачи растет с увеличением х, а при х = О а = 0. [c.168]

Для теоретического анализа процессов переноса теплоты и импульса при продольном обтекании пластины сжимаемым газом возьмем уравнения стационарного пограничного слоя, которые запишем в следующем виде [c.173]

Если зависимости (14.47а) или (14.48а) известны, то с их помощью можно рассчитать коэффициент массоотдачи. Для этого достаточно в формулах, справедливых для процесса теплообмена, заменить обычные числа Прандтля и Грасгофа на диффузионные. Так, например теплоотдача при продольном обтекании пластины в случае ламинарного пограничного слоя рассчитывается по формуле [c.391]

Рис. 14.7. Влияние поперечного потока вещества на теплообмен в условиях продольного обтекания пластины при ламинарном пограничном слое

Обтекание пленки паровоздушной смесью будем рассматривать так же, как продольное обтекание пластины. Найдем число Рейнольдса [c.414]

Предельная высота выступов шероховатости, которая при обтекании стенки еще не вызывает увеличения сопротивления по сравнению с сопротивлением гладкой поверхности, называется допустимой высотой шероховатости. Экспериментально установлено, что при течении в трубах и продольном обтекании пластин [c.168]

Расчетные формулы для теплоотдачи при продольном обтекании пластины [c.41]

Распределение температуры в пограничном слое весьма подробно исследовано для случая продольного обтекания пластины. Для ламинарного пограничного слоя получены аналитические решения. Турбулентному пограничному слою посвящены многочисленные работы. К настоящему времени надежно установлено, что в условиях ламинарного течения коэ( ициент восстановления на пластине с хорошей точностью определяется очень простым уравнением [c.52]

Так, устойчивость ламинарного течения в круглой трубе нарушается при Ке 2300 (число Рейнольдса рассчитано по среднерасходной скорости жидкости и внутреннему диаметру трубы — Re=i/D/v). В случае продольного обтекания пластины пристенное ламинарное течение (пограничный слой) несжимаемой жидкости начинает переходить в турбулентное при Не 5-10 (число Рейнольдса рассчитано по скорости невозмущенного потока и рас-стоянию от входной кромки — Re= x/v). [c.80]

Отсюда следует, что при р = О (продольное обтекание пластины) толщина пограничного слоя пропорциональна ]/5. При р = 1 (поперечное обтекание пластины) толщина пограничного слоя постоянна. Вообще можно заметить, что толщина погранич ного слоя есть монотонно возрастающая функция при Р< 1 В интервале 1 < р < 2 толщина пограничного слоя на поверх ности твердого тела убывает с ростом 5. [c.38]

Граничное условие 1-го рода в задаче теплообмена (Т =Т при у = О или 0=0) совпадает с условием прилипания в задаче гидродинамики. При продольном обтекании пластины и =Uu = onst в уравнении (4.2.6.1) [c.260]

Рассмотрение конкретных примеров применения приближенных методов теории пограничного слоя конечной толщины целесообразно начать с задачи о продольном обтекании пластины. Помимо очевидных, уже знако.мых нам, упрощений, благодаря которым первоначальное ознакомление с новым методом несомненно облегчается, в этом случае создается важное специфическое преимущество. Как было выяснено, при течении вдоль пластины профиль скорости в пограничном слое не деформируется, оставаясь себе подобным. Иначе говоря, в безразмерном представлении распределение скорости по координате х не изменяется. Но в таком случае функции, аппроксимирующие распределения скорости, не должны содержать формпараметра, который вводится как средство, позволяющее воспроизвести изменение профиля скорости вдоль X. Таким образом, задача о пограничном слое на пластине вообще не связана с понятием формпараметра. Отпадает самая трудная часть решения, связанная с определением формпараметра на основании уравнения импульсов. [c.142]

Справедливость этого результата была подтверждена опытами Шульц — Грунова (продольное обтекание пластины при Rex lO ). [c.231]

Теоретическое решение задачи о теплообмене при продольном обтекании пластины в случае = onst приводит к формуле [c.165]

Задача 5. Используя соотношение Кармана, найдите толщину динамического пограничного слоя 5 и коэффициент трения Супри продольном обтекании пластины несжимаемой жидкостью. Скорость жидкости ее кинетическая вязкость V. Начало координат поместите на переднюю кромку пластины, ось Ох расположите вдоль течения, а ось Оу — перпендикулярно к пластине. [c.185]

Задача 6. Используя соотношение Кружилина, выведите формулу для числа Nu при продольном обтекании пластины (см. задачу 5). Температура пластины Т = onst при х> В,и равна температуре внешнего потока Т х, в области О < X < . [c.186]

Примеры изобарических пограничных слоев, относящиеся к движениям, отличным от продольного обтекания пластины, помещены в главу XI. Это —задачи о пограничных слоях на поверхности конуса в сверхзвуковом осевом потоке, на стенке ударной трубы при прохождении сквозь нее ударной волны, на иоверхности быстро вращающегося в газе диска, в сверхзвуковой струе, а также о пограничном слое на пластине в гиперзвуковом потрке при равновесной диссоциации газа и при движении ионизированндго газа во внешнем магнитном поле. [c.8]

Таким образом, проведенный выше анализ показывает, что обтекание напорной стороны лопатки на предсуперкавитационном режиме можно (для расчета пограничного слоя) рассматривать как продольное обтекание пластины. [c.161]

Справедливость этого результата была подтверждена опытами Шульц—Грунова (продольное обтекание пластины при Re < 10 ). [c.246]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология