Распределение ионизация

Экспериментально установлено, что распределение ионизации по глубине материала при облучении его ускоренными электронами в широком интервале энергий отличается значительной неоднородностью. Для практических целей с достаточной точностью можно считать, что максимальный пробег электронов с энергией от нескольких килоэлектронвольт до нескольких мегаэлектронвольт в средах с плотностью 1 г/см составляет примерно 0,55 г/(см2-МэВ) [58]. [c.46]

Ответ на первый вопрос электронное излучение. Ответ на второй вопрос необходимая энергия частиц при симметричном распределении ионизации по глубине [c.83]

В случае применения данного метода для определения молекулярных весов следует сделать некоторые предположения о чувствительности молекул к излучению. Леа [54] предположил, что одного акта ионизации в любом месте молекулы достаточно для уничтожения ее биологической активности. В отдельных случаях использовались другие предположения. Необходимо также знать распределение ионизации в пространстве. Исследования в камере Вильсона показали, что ионизация локализуется в сгустки, близкие к месту первичной ионизации, в среднем по три пары ионов на сгусток. Из основной теории и измерений ионизации можно получить более подробную картину. Таким образом, по общим данным об излучении можно получить число ионных сгустков / на единицу объема образца для данной дозы облучения. Если чувствительный объем молекулы фермента равен V, то вероятность попадания одного сгустка в этот объем равна VI, а вероятность того, что ни один сгусток не попадает в этот объем, определяется формулой Пуассона Отсюда следует, что, если один ионный сгусток, попадающий в чувствительный объем, инактивирует одну молекулу, доля неповрежденного фермента определяется выражением [c.355]

Рис. 1. Распределение ионизаций, образуемых различными видами излучения

Существование такой локализации чрезвычайно важно для теории биологического действия излучения и в значительной мере определяет применяемые методы вычисления. Вопрос о распределении ионизаций вдоль путей электронов будет рассмотрен ниже. Энергия в несколько сотен электронвольт, необходимая для удаления электрона из поглощающего квант излучения атома, в конечном итоге проявляется в форме ионизации. Механизм этой ионизации может быть двояким это либо испускание второго электрона из того же самого атома (эффект Оже), либо, что случается реже, испускание фотона длинноволнового рентгеновского излучения. Этот фотон после прохождения в ткани расстояния порядка 1 мк также поглощается каким-либо атомом с образованием фотоэлектрона, энергия которого практически равна энергии поглощенного рентгеновского фотона. Таким образом, поглощение в ткани первичного кванта энергией 8 кэв приводит обычно к возникновению двух электронов ионизации с энергиями приблизительно 7,5 и 0,5 кэв. Рассмотренное распределение энергии кванта между двумя электронами в больщинстве случаев не играет существенной роли, и часто мы будем проводить наши вычисления таким образом, как если бы энергия первичного кванта была рассеяна на одном электроне, получающем при этом полную энергию 8 кэв. Исходя из этого предположения, были вычислены, например, данные табл. 3. [c.15]

Если исследуемое действие изл чения вызывается одиночной ионизацией в пределах мишени, то, зная разме])ы и форму последней, можно вычислить 37%-ную дозу. Необходимое для вычисления число ионизаций в единице объема ткани, создаваемое одним рентгеном любого излучения, и пространственное распределение ионизаций в настоящее время достаточно хорошо известны (числовые данные по этому вопросу даны в таблицах гл. II). [c.68]

Метод 111 — метод присоединенных объемов. Автором (Ли, 1940 а, Ь) этой книги предложен метод вычислений, позволяющий получить вполне удовлетворительные результаты в биологически важной области мишеней средних размеров для малых и больших мишеней этот метод приводит к решениям, близким к тем, которые получаются соответственно при помощи методов I и II. Идея метода III поясняется рис. 12, а, представляющим схематически распределение ионизаций, производимых электроном на протяжении небольшого участка его пути. Отдельные ионизации изображены точками в некоторых местах указаны также скопления вторичных электронов. [c.73]

Очевидно, этот метод вычислений достаточно точен в отношении учета действительного распределения ионизаций. Несомненно, его можно еще более уточнить, если известны более конкретные численные значения ряда физических величин. [c.79]

Таким образом, неслучайное пространственное распределение ионизаций в облученной ткани и вычисления, основанные на теории мишени , играющие большую роль в объяснении эффектов радиации, рассмотренных в предыдущих главах, в данном случае имеют значительно меньшее значение. [c.214]

Пространственное распределение ионизации в облучаемой ткани [c.259]

Данные о распределении ионизаций получают путем фотографирования треков частиц в камере Вильсона или в пузырьковой [c.37]

Само существование N0 обсуждалось во многих работах, по большей части относящихся к высоким слоям, но определенных выводов на этот счет сделано не было. Недавно Барт [12] подробно рассчитал все реакции и продукты реакций, связанные с атомарным кислородом и азотом на высотах более 60 км. Для N0 и N02 он получил значения порядка 10 и 10 которые несколько возрастали с высотой и не обнаруживали суточных изменений. Если относительное содержание N0 порядка 10 оказывается справедливым и для области ниже 60 км, то это может иметь большое значение при анализе тропосферных распределений. Ионизация в слое О и ночное послесвечение могут указывать на присутствие N0 на высотах, превышающих 80 км. Спектроскопические измерения Мигеотта и Невена [151] показали, что в атмосфере может содержаться не более 0,02 см N0 при стандартных давлении и температуре. Это соответствовало бы однородному содержанию в 2,5-10 или концентрации в 33,5 мкг1м при стандартных давлении и температуре. Это верхний предел, который достаточно велик по сравнению со значениями для других второстепенных газовых примесей. [c.109]

Эти фотографии сняты при помощи камеры Вильсона (Вильсон, 1923 Ли, 1932 Кюри, 1935), в которой ионы становятся видимыми благодаря конденсации на них капелек воды. Масштаб выбран таким образом, что фотографии довольно точно показывают распределение ионов в облучаемой ткани. Например, на рис. 1, д видно распределение ионизаций в участке ткани размером 15 X 12 X 1 мк, которой сообщается доза 10 р рентгеновых лучей с длиной волны 1,5 А. Не следует придавать большого значения ширине треков. [c.15]

Как уже было отмечено в гл. I, пространственное распределение ионизаций в облучаемой ткани весьма сложно и точное его вычисление потребовало бы очень много труда и времени. Если бы отдельные акты ионизации в ткани происходили независимо и распределение ионов было случайным, вычисления оказались бы намного проще. Приближенный метод вычисления (Краузер, 1927), который мы назовем методом I, трактует проблему, исходя из допущения, что отдельные акты ионизации совершаются независимо друг от друга и образующиеся при этом ионы распределяются в ткани совершенно случайно. Ниже рассмотрены результаты, полученные этим методом, и указаны условия, при соблюдении которых он достаточно точен. [c.68]

Рассмотрим значение этих ограничительных условий. Если выполняется первое требование, значит, тестируемый эффект не возникает вследствие кумулятив- а ного действия нескольких последовательных ионизаций (иначе эффект зависел бы от распределения ионизации во времени). [c.52]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология