Подслой тепловой

В настоящее время установка крупногабаритного технологического оборудования с плоскими днищами производится, как правило, через металлические рамы, двутавровые или швеллерные балки на сплошные или низкие ленточные фундаменты. Имеют место случаи, когда оборудование устанавливается непосредственно на облицовку рабочей поверхности сплошных фундаментов и даже на облицовку пола без отсвета днища, что совершенно не-.допустимо. Это связано с тем, что вследствие усадки фундаментов, коробления и разрушения защитной облицовки на рабочей поверхности фундаментов, как показывает практика, образуются застойные зоны агрессивных сред, подтекающих с аппарата, верхних площадок и технологических трубопроводов. При установке аппарата на фундамент без отсвета днища, агрессивная среда, проникая в зазор между облицовкой и днищем аппарата, вызывает коррозию днищ из черного металла. Отсутствие воздушного зазора исключает отвод тепла от днища аппарата, работающего при повышенных температурах, приводит к сквозному прогреву футеровки днища и облицовки фундамента. Это вызывает повышение температуры на органическом подслое футеровки выше допустимых пределов и их преждевременное разрушение. Вышеизложенное полностью относится также к случаю установки технологического оборудования с плоским днищем непосредственно на облицовку железобетонных этажерок и облицовку пола. Существенным недостатком метода установки технологического оборудования с плоским днищем через металлические рамы и балки (двутавр, швеллер) па сплошные или низкие ленточные фундаменты является отсутствие возможности ревизии и ремонта днищ аппаратов и фундаментов в условиях эксплуатации. [c.112]

Ламинарный подслой в турбулентном потоке характеризуется очень малой толщиной (составляющей иногда доли миллиметра), которая уменьшается с возрастанием турбулентности потока. Однако явления, происходящие в нем, как будет видно из дальнейшего, оказывают значительное влияние на гидравлическое сопротивление при движении жидкости, а также на протекание процессов тепло- и массообмена. [c.47]

Если предположить, что сопротивление переносу тепла сосредоточено в вязком подслое (а это имеет место всегда и подтверждено экспериментально [212]), то теоретическое сопротивление переносу ( ) можно записать в виде [c.159]

Из соотношения (1.1) видно, что теплопроводность окружающей дисперсные частицы среды существенно влияет на интенсивность теплообмена. Однако это влияние сказывается при турбулентном режиме движения лишь при передаче тепла через ламинарный подслой. Поэтому воздействие на интенсивность процесса в этом случае следует осуществлять путем искусственного изменения свойств ламинарного подслоя [1] введением в поток газообразного или жидкого компонента различных добавок, в частности, пылевидных фракций дисперсного материала, повышающих его объемную удельную теплоемкость и теплопроводность. [c.10]

Только слои жидкости в непосредственной близости от стенки существенно влияют на теплообмен. Векторы скорости этих слоев параллельны стенке, а тепловой поток перпендикулярен к ней. Поэтому мы рассматриваем законы теплообмена в потоке, параллельном поверхности стенки (в направлении оси х). Предположим, что скорость существенно изменяется только в направлении у, в котором также происходит передача тепла. Поэтому существенное изменение температуры имеет место только в направлении у. Согласно Прандтлю мы упрощаем действительные условия, допуская, что ламинарный подслой, в котором не имеется никакого турбулентного перемешивания, существует в непосредственной близости от стенки и что в остальном потоке ламинарная теплопроводность н трение малы по сравнению с турбулентным теплообменом и ими можно пренебречь. [c.254]

Если за пределами внешней границы теплового пограничного слоя преобладающее влияние на теплообмен оказывает турбулентный перенос, то в самом слое, по мере приближения к стенке, все большее значение приобретает теплопроводность, а в непосредственной близости от стенки (в весьма тонком тепловом подслое) перенос тепла по нормали и стенке осуществляется только теплопроводностью. [c.276]

Интенсивность переноса тепла в ядре потока за счет Я,, определяется коэффициентом турбулентной температуропроводности От — Ят/ср. Величина уменьшается вблизи стенки и на самой стенке обращается в нуль. Обычно принимают, что граница теплового пограничного слоя соответствует геометрическому месту точек, для которых г = а, а внутри подслоя а > а , причем в пограничном тепловом подслое можно пренебречь количеством тепла, переносимым турбулентными пульсациями, и считать, что величина а целиком определяет перенос тепла. [c.276]

При увеличении плотности орошения Г средняя толщина пленки возрастает, при этом значение Ялам уменьшается. Однако с увеличением Г значительно возрастает средняя скорость пленки, усиливается турбулизирующее воздействие волн, ламинарный пограничный подслой пленки уменьшается. Доля тепла, переданного путем перемешивающего воздействия волн, возрастает настолько, что в рассматриваемой здесь области плотностей орошения в основном и определяет теплоотдачу. Имеющиеся эмпирические зависимости, характеризующие теплоотдачу при турбулентном стекании гравитационной [c.70]

Как указывалось, полное подобие распределения скоростей, температур и концентраций возможно лишь, когда тепловой пограничный слой совпадает по толщине с гидродинамическим, т. е. а = V и Рг = г/с = 1, а диффузионный подслой имеет ту же толщину, что и гидродинамический. Последнее условие соответствует О = V, или Рг = /0 1. Таким образом, существование аналогии между переносом массы, тепла и механической энергии (трением) ограничено следующими условиями она соблюдается лишь в условиях внутренней задачи, при Рг = Рг = 1, а также при отсутствии стефанового потока (см. стр. 400), который возможен только в процессах массопереноса. [c.406]

Согласно одному из способов на поверхность наносят подслой в ванне 1, что полезно при всех других операциях, вызывающих эффект патины. Увлажнение поверхности обычным столовым уксусом и выдержка в теплом состоянии дает зеленый цвет. Этот прием надо повторить несколько раз. [c.163]

Для определения S-t необходимо уточнить параметры течения. С этой целью выделим в потоке, обтекающем поверхность пены, две характерные зоны (рис. 2.1). Основная зона потока или основной слой представляет собой весь объем продуктов сгорания, сосредоточенный между поверхностями факела и пены. В пределах этого слоя параметры потока в поперечном движению направлении принимаются постоянными и имеющими некоторые средние значения. Примыкающий непосредственно к обтекаемой газовым потоком поверхности пены подслой является переходной зоной, в котором в поперечном направлении по оси У параметры потока от границы подслоя до поверхности пены непрерывно меняются. Как известно, вблизи поверхности пены подобие между тепло-и массо-переносом отсутствует, в связи с чем изменение тепловых характеристик потока осуществляется в тепловом подслое толщиной, а характеристик движения - в вязком или турбулентном подслое толщиной (Гп. Различие между и описывается соотношением д п кп- из которого следует, что в реальном случае, когда Рг < 1, то 8 < к . [c.48]

Теплопроводностью называют способность материала проводить тепло. Теплопроводность важна для футеровок, имеющих органический изоляционный подслой (рубероид, полиизобутилен, резина и др.), который должен быть защищен броневой футеровкой от высоких температур. Теплопроводность материалов характеризуется коэффициентом теплопроводности, который показывает, какое количество тепла проходит за 1 ч через 1 поверхности материала толщиной [c.8]

Толщина ламинарного подслоя составляет несколько сотых долей миллиметра. При этом в нем тепло может переноситься только путем молекулярного обмена, т. е. теплопроводностью. Поэтому термическое сопротивление ламинарного подслоя во многих случаях составляет основную долю общего термического сопротивления теплоотдачи. Следовательно, сокращая толщину этого слоя, можно добиться увеличения коэффициента теплоотдачи а. Роль гребешков прорезей заключается как раз в том, чтобы периодически срывать ламинарный подслой. При этом из-за сопротивления формы одновременно увеличивается коэффициент сопротивления. [c.54]

Тепло от нагретой пластинки в этом подслое передается путем теплопроводности, поэтому здесь наблюдается значительный перепад температур. [c.29]

В пограничном ламинарном подслое движение происходит вдоль плоскости вертикальная составляющая скорости очень мала и может быть принята равной нулю. Тепло от нагретой пластинки в ЭТОМ подслое передается путем теплопроводности, поэтому здесь наблюдается значительный перепад температур. [c.37]

Модель молекулярного механизма внешнего теплообмена, не осложненного массообменом, можно представить таким образом вблизи поверхности теплообмена наблюдается ламинарный слой (ламинарный подслой), в котором передача тепла обусловлена только молекулярной теплопроводностью. [c.21]

Если бЗ>бп, течение в вязком подслое нарушается, происходит отрывное, вихревое обтекание бугорков шероховатости. Турбулентные пульсации у стенки, особенно у вершин бугорков, увеличиваются. Так как прн турбулентном течении жидкости основное термическое сопротивление передаче тепла сосредоточено в подслое, то изменение течения приводит к увеличению теплоотдачи. При ламинарном течении коэффициент теплоотдачи н гидравлическое сопротивление не зависят от относительной шероховатости. В этом случае теплоотдача может увеличиваться за счет того, что шероховатая стенка имеет большую поверхность теплообмена, чем гладкая (эффект оребрения). [c.220]

В ламинарном подслое скорость предположим настолько малой, что все тепло, которое поступает из турбулентной зоны, проводится к стенке. Поэтому тепловой поток в ламинарном подслое равен [c.339]

Коэффициенты теплоотдачи для двухфазного потока, рассчитанные по уравнению (71), учитывают только обычный конвективный теплообмен (а = аконв.)- В начале области пузырькового кипения значения коэффициента теплоотдачи были в 1,3—3,2 раза выше величины а, подсчитанного по уравнению (71). Это объясняется тем, чт образующиеся на стенке пузырьки разрушают ламинарный подслой и вызывают более интенсивную турбулизацию, чем при обычном конвективном теплообмене. Поэтому был введен корректирующий множитель, учитывающий передачу тепла за счет пузырькового кипения. [c.115]

Расчет скорости диффузии в такой трактовке применяется и теперь в процессах адсорбции твердыми телами из потока газов, в процессах адсорбции из растворов [91—94] и др. Все же теория неподвижной пленки теперь устарела. В связи с развитием теории турбулентности указанной пленке (газовой или жидкостной), граничащей с реагирующей или поглощающей поверхностью, стали придавать уже иное физическое значение, а именно, ее представляют в виде ламинарного погранич1[ого слоя , который уже не является неподвижным, а только лишенным вследствие наличия твердых границ беспорядочных поперечных движений, характерных для основной массы турбулентного потока. О)гласно представлениям Ирандтля, в такой ламинарной пленке — так называемом подслое—предполагается только струйчатое вязкое течение и полное отсутствие пульсаций. В связи с этим в пленке предполагается исключительно молекулярный, диффузионный перенос массы и тепла. [c.98]

Сильное снижение коэфф. термич. расширения полимеров достигается их наполнением стекловолокном (войлоком). Для повышения твердости и теплопроводности А. п. м. в них вводят порошкообразные папол-пители. Высокоэффективным приемом компенсации низкой твердости полимеров является нанесение их топким слоем иа поверхность металла, отличающегося высокой твердостью этот твердый подслой уменьшает податливость полимерного материала, т. е. фактическую площадь контакта в зоне трения. Вместе с тем уменьшение толщины полимерного покрытия улучшает условия отвода тепла трения. Важный прием повышения теплопроводности и твердости полимерпых покрытий — заполнение полимерол пористых металлич. матриц, папр. пористой бронзы. [c.100]

Гетерогенно-каталитические реакции проводятся в условиях интенсивного движения реакционной смеси относительно гранул катализатора. Вдали от наружной поверхности катализатора — в ядре потока — скорость движения реакционной смеси достаточно велика, и обычно жидкость (газ) движется в турбулентном режиме. Благодаря интенсивному тепло- и массопереносу выравнивание концентрации и температуры происходит на расстояниях, сравнимых с размером гранулы кaтaJшзaтopa. В вязком подслое реакционная смесь движется в ламинарном режиме, и массоперенос осуществляется путем молекулярной диффузии. Толщина [c.566]

Метод создания рисунков с малым отношением длины к ширине. Обычно резисторы имеют форму змейки (рис. 1-18), у которой отношение длины к ширине много больше единицы. Однако в отдельных случаях бывает необходимо изготовить резисторы, у которых отно-щение длины к ширине близко к единице или даже меньше единицы. Трудность изготовления таких резисторов заключается в том, что поверхностное сопротивление пленок тантала или нитрида тантала велико (больше 5 ом1квадрат), поэтому отношение длины к ширине даже у резистора сопротивлением 1 ом будет равно всего лишь 0,2. Для создания резисторов с малым отношением длины к ширине рисунок получают не на тантале, а на алюминиевом подслое, проводимость которого на несколько порядков выше проводимости тантала и который закорачивает участки резистивного слоя (рис. 1-19). Такие резисторы допускают значительное увеличение рассеиваемой мощности, поскольку выделяемое тепло распределяется по большой площади. [c.66]

Сопротивление вязкого подслоя при переносе тепла в тех случаях, когда число Прандтля немногим отличается от единицы, а число Рейнольдса велико, меньше сопротивления переходного слоя и нограничпого турбулентного слоя. Поэтому данные по теплоотдаче ие могут быть использованы с достаточной надежностью для установления как самого закона затухания турбулентной проводимости в вязком подслое, так и множителя пропорциональности. Иная картина имеет место в процессах переноса вещества (при Рг 1), когда практически все сопротивление сосредоточено в вязком подслое. В этом случае закон затухания коэффициента турбулентной диффузии в вязком подслое определяет характер зависимости Ни от Рг и при неудачном его выборе приводит к большим расхождениям между теорией и экспериментом. [c.161]

Качественно картина движения жидкости по вертикальной поверхности мало чем отличается от таковой при свободной конвекции (рис. 4.17). Под действием активной, побуждающей силы тяжести пленка начинает свое движение от верхней кромки поверхности (зона А на рис. 4.17). Сила трения велика по сравнению с силами инерции. Режим течения пленки — ламинарный, а механизм переноса тепла по нормали к поверхности — молекулярный. По мере разгона жидкости силы трения становится соизмеримыми с силами инерции, которые инициируются еще и силами поверхностного натяжения (зона В). Затем происходит потеря устойчивости ламинарного потока, он турбулизируется, а ламинарный подслой уменьшает свою толщину (зона С). [c.301]

Над тепловым подслоем, т. е. при Sir>2 >6n,T, ра пространение тепла осуществляется турбулентны пульсациями, обусловленными проникновением в вязю подслой турбулентных пульсаций из основного поток Турбулентная теплопроводность x/i в области меж, границами теплового и вязкого подслоя, равная npov ведению скорости пульсации на длину пути перемеш вания /т==2 , на основании (3.73) составляет щ [c.116]

Вообще зависимость и X от параметров состояния идкости сказывается в основном только при ламинар-эм течении (или ему подобном, каким является течение вязком подслое) в области турбулентного течения шяние вязкости и теплопроводности жидкости сравни- льно мало и особенности течения характеризуются ве-1чинами VI и хг, не связанными непосредственно с Т р. Из этого следует, что в турбулентном потоке зави-шости V, X от Г, р должны приниматься во внимание )лько при описании движения или переноса тепла в вяз-)м подслое. [c.137]

Конструкция микротермопары, предназначенной для измерения температуры потока в вязком подслое, выбирается из условия обеспечения не только малых размеров ее чувствительного элемента, позволяющего измерять То в непосредственной близости от обтекаемой стенки, но и минимальных погрешностей измерения, что достигается за счет резкой интенсификации подвода тепла к спаю микротермопары и, следовательно, уменьшения относительных потерь тепла от спая. [c.284]

Сполдинг Д. Б., Джаятилака К., Обзор теоретических и экспери.мен-тальных данных по ламинарному подслою с тепло- и массообмеиом, сб. Тепло-и массоперенос , т. 2, Минск, 1965, стр. 234—264, [c.124]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология