Сполдинг

Сполдинг используя ламинарную струю (см. раздел IV-1-4), абсорбировал хлор водными растворами, изменяя pH при 25 °С. При pH > 12,5 очень быстрая реакция между lj и ОН становится более важной, чем реакция гидратации (Х,4б), и скорость абсорбции лимитируется диффузией С1г и ОН к реакционной зоне под поверхностью жидкости. Когда pH составляет 12,6 (это соответствует [0Н ] = 0,04 моль л) и выше при времени экспозиции не ниже 0,03 сек, реакция ведет себя как бесконечно быстрая , и коэффициент ускорения равен 2,0. В соответствии с изложенным в разделе III-3-3 условие, при котором реакцию можно считать бесконечно быстрой, выражается [c.251]

Позднее Сполдингом [530] в общем виде было показано, что при разветвленной цепной реакции скорость пламени должна быть на порядок больше скорости пламени для простой цепной реакции. [c.239]

Здесь а — отношение молекулярных масс окружающей среды и пара, В — параметр Сполдинга [23], равный [c.70]

По данным Рику и Сполдинга увеличение массы струи за счет захвата струей окружающей среды определяется следующим образом [c.30]

Сполдинг Д. Б. Экспериментальное исследование горения и затухания жидкого топлива на сферической поверхности. — Вопросы ракетной техники , [c.260]

На рис. 4.9 показан вид зависимости F (b ), удовлетворительно обобщающий влияние отсоса (вдува) на тепло- и массообмен при всех значениях Z, Ре , включая начальный участок канала. Установлено [1], что эта зависимость хорошо описывается уравнением Микли — Сполдинга [c.136]

Не рассматривая здесь отдельные характеристики топочно-горелочных устройств, целесообразно предъявить к ним общее требование, чтобы при минимальных избытках воздуха видимый факел активно заполнял объем топочной камеры и не выходил за ее пределы. В этом случае, согласно данным Сполдинга, мол<но [c.93]

Как было указано Сполдингом [ ], анализ некоторых аспектов проблемы распространения волн горения, тех, при рассмотрении которых оказывается существенным [c.144]

Теория диффузионного горения капли жидкого топлива впервые и в наиболее общей форме была разработана Г. А. Варшавским. Позднее и независимо от Г. А. Варшавского диффузионное горение капли было рассмотрено Сполдингом, а также Гольдсмитом и Пен-нером. Значительные уточнения в теорию были внесены И. И. Па-леевым, М. А. Гуревичем и Ф. А. Агафоновой. [c.247]

Точнее, Сполдинг рассчитал максимальное собственное значение, о котором говорилось в сноске к пункту б 4 главы 5. По физическому смыслу это максимальное собственное значение, но-видимому, должно быть наиболее близким к истинному в случае функций со (т), которые не равны нулю в окрестности т = 0. [c.167]

В принятых здесь обозначениях эмпирическая формула Сполдинга имеет вид [c.168]

Хотя вообще говоря, формула (71) не должна быть эквивалентной центроидному правилу , для двух функций скорости химической реакции, использованных Сполдингом [ ], например, для функций ) [c.169]

Литература. Если необходимо получить решение задачи с меньшей затратой труда, чем затрата труда, необходимая для получения точного численного решения уравнений (92) и (93) (например, такого, какое было получено Клейном при помощи разработанного им метода последовательных приближений, Хиршфельдером с сотрудниками путем непосредственного интегрирования уравнения и определения собственного значения методом проб и ошибок ], Сполдингом, получившим решение [c.182]

Сполдинг в работе рассмотрел вопрос об устойчивости стационарных режимов и нашел, что решение, соответствующее меньшему значению скорости горения (рис. 2),— неустойчивое, в то время как решение, соот- [c.262]

В 6.1 отмечалось, что причинами, ограничивающими рост скорости реакции при повышении температуры, являются расходование реагентов, а также переход процесса в диффузионную область. Первая из причин была рассмотрена достаточно подробно ранее. Ниже будет проведено обсуждение второй причины, ограничивающей рост скорости реакции, и будет показано, что диффузионный режим также обусловливает 5-образную форму у кривой выделения тепла и появление верхнего и нижнего устойчивых состояний. Теория этого вопроса разрабатывалась Вагнером [1], Франк-Каменецким [2] и другими представителями русской школы, Ван-Луном [5], Сполдингом [22] и Уике [23, 24]. [c.169]

Для газовых смесей числа Рг и 5с невелики (0,6—1), поэтому зоны гидродинамической, тепловой и диффузионной стабилизации вполне соизмеримы и могут занимать значительную часть длнны мембранного элемента. Установлено [1], что зависимости Ыи = Ыи(2, Реу ) и 8Ь = 8Ь(2, Реу) качественно повторяют вид функции на рис. 4.7, где тепловая или диффузионная стабилизация происходит уже в условиях гидродинамически стабилизированного потока. Значения Ыи и ЗЬ при одновременном развитии профилей скорости температуры (концентра ции) несколько выше, но длины зон тепловой и диффузионной стабилизации примерно одинаковы. Обобщенный закон массообмена, представленный на рис. 4.9, сохраняет силу и хорошо описывается уравнением Микли — Сполдинга (4.59). [c.137]

Численный метод расчета распространения пламени приводится в работе Д. Сполдинга. Этот метод используется также для расчета нестационарных режимов ламинарного пламени. Автор без особых оговорок применяет его и для турбулентного горения. А. С. Соколик и другие рассматривают модель, которую они называют моделью пульсирующего воспламенения. Она по существу не отличается от микрообъемной. В работах авторы показывают, что если горение происходит в условиях, когда лимитирующим процессом является смешение, а не кинетика, то [c.138]

Большие исследования по горению одиночных капель жидкого топлива выполнены в лаборатории теплофизики ЛПИ (И. И. Палеев, М. А. Гуревич, Ф. А. Агафонова), а также в других организациях и за рубежом (Сполдинг, Гольдсмит, Пеннер и др. ). Японские исследователи Кумагаи и Изода проводили опыты с падающей печью. Когда ускорение падения печи было близко к ускорению свободного падения, подъемные силы уравновешивались и пламя вокруг капли получалось практически симметричным. [c.251]

По представлениям Д. Сполдинга [Л. 3-9] испарение жидкости с поверхности капли вызывает уменьшение ее коэффициента сопротивления. Такое уменьшение для капель мазута будет частично компенсироваться увеличением начального диаметра капель вследствие нх нагревания. Поэтому суммарный эффект воздействия процесса горения капель мазута размером 1—2 мм на коэффициент их аэродинамического сопротивления вряд ли может оказаться сколько-нибудь существенным. Как показали опыты С. Дженкинса 1[Л. 3-67], значения коэффициента сопротивления капель практически не отличаются от соответствующих значений коэффициента сопротивления шаров, если значения чисел Рейнольдса, отнесенные к размеру капли, не превышают 250 300. Для определения равиопеспой ско]юсти [c.144]

Ниже будет дано нематематическое описание теорий турбулентного горения, поскольку все существующие теории основаны главным образом на умозрительных гипотезах и квалифицированном угадывании. Более детальное изложение различных используемых в настоящее время механических теорий, разработанных для предсказания скоростей распространения турбулентных пламен в системах с предварительным перемешиванием, можно найти в работах Вола [1 ], Скарлока и Сполдинга [ 1. [c.240]

Установлепо, что нри зажигании горючей смеси плоским слоем нагретого газа необходимое для воспламенения количество подведенной к газу энергии (па единицу площади слоя) должно быть большим некоторого определенного минимального значения. С теоретической точки зрения задача о воспламенении слоем горячего газа является просте11шей из возможных задач о воспламенении, потому что в этом случае процесс может быть описан одномерными нестационарными уравнениями сохранения. Эту задачу решил Сполдинг [ ], который численно проинтегрировал приближенно описывающие процесс дифференциальные уравнения в частных производных для слоев различной толщины, имеющих начальную температуру, равную температуре адиабатического пламени. Он установил, что в случае тонких слоев температура слоя вследствие теплопроводности снижается до температуры окружающей среды, в то время как в случае толстых слоев начинается распространение ламинарного пламени ). [c.251]

На возможность большого влияния тепловых потерь неоднократно указывали многие исследователи (например Сполдинг [ 1 был первым из тех, кто провел учет тепловых потерь из пламени и установил существование пределов распространения пламени его идеи были использованы другими исследователями Сполдинг [ ] разработал упрощенную, основанную на аналитическом рассмотрении теорию, в которой использовалась степенная аппроксимация для функции скорости химической реакции. Позднее нри помощи численного интегрирования им были получены более точные результаты. Он учитывал тепловые потери только в области, лежащей за реакционной зоной. Берлад и Янг получили приближенное решение задачи, предположив, что распределение температуры описывается функцией ошибок, и позднее [ 1 улучшили эти результаты, решив задачу при помощи аналоговой вычислительной машины. Они принимали во внимание тепловые потери во всех точках зоны горения (так же, как это будет сделано здесь при последующем изложении) и привели аргументы [ 1 в пользу того, что в пламени разложения озона тепловые потери в основном связаны с теплоотводом в зоне, находящейся перед пламенем. Адлер в работе обобщил метод Сполдинга [c.256]

Химическая кинетика и расчеты промышленных реакторов Издание 2 (1967) -- [ c.236 , c.393 ]

Химическая кинетика и расчеты промышленных реакторов Издание 2 (1967) -- [ c.236 , c.393 ]

Химическая кинетика и расчеты промышленных реакторов (1964) -- [ c.236 , c.411 ]

Химическая кинетика м расчеты промышленных реакторов Издание 2 (1967) -- [ c.236 , c.393 ]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология