Внутренняя задача

П. Рассматривая -течение в слое как внутреннюю задачу, можно ввести эквивалентный диаметр норового канала d (учетверенный гидравлический радиус). Жидкость течет через зернистый слой по проходам сложного сечения, определяемым поверхностью а зерен в единице объема и долей е свободного объема. По аналогии с определением эквивалентного диаметра для каналов некруглого сечения имеем [c.23]

Решение Стокса (II. 10) справедливо лишь при Ке- О. В отличие от внутренней задачи при обтекании шара оказалось, что инерционные члены в уравнении движения на больших расстояниях от поверхности шара нельзя отбросить даже при малых значениях Ке. Поэтому изменение характера зависимости сопротивления от критерия Ке происходит не скачком, как во внутренней задаче, а постепенно, растягиваясь на большой интервал значений Ке. [c.25]

Капиллярная модель (внутренняя задача) [c.34]

Сопоставление полученного выражения (П. 38) с формулой Козени — Кармана (И. 34) при К = 4,5 показывает, что модель ансамбля шаров приводит к такой же зависимости сопротивления зернистого слоя Дp/L от скорости и и вязкости жидкости и диаметра шара й, как и капиллярная модель, основанная на противоположной предельной схеме внутренней задачи. Зависимость Др/Ь от порозности е в обеих формулах внешне раз- [c.40]

При подходе с позиций внутренней задачи (капиллярная модель) за пределами вязкостного режима [c.45]

Более обоснованным представляется подход к рассматриваемому вопросу с точки зрения внутренней задачи теплообмена в системе каналов сложной формы. Имеются теоретические решения при Рг ж 1 для каналов с простой формой сечения [64]. Например, при граничных условиях третьего рода получено Nu3. min == 3,7 — для круглого сечения (труба), 3,0 — для квадратного сечения и 2,7 — для сечения, имеющего форму равностороннего треугольника. При граничных условиях второго рода эти величины несколько больше. По мере усложнения формы сечения каналов и увеличения доли угловых зон Nu . тш уменьшается. Для зернистого слоя можно ожидать Ыцэ. min A 2 при условии равномерного распределения газа по сечению слоя, что реально осуществимо только в правильных укладках одинаковых элементов. В работе [65] теоретически получено значение Nua. min = 2,6 для кубической укладки шаров. [c.142]

П. Процесс теплоотдачи от шара в слое к газовому потоку — внешняя задача теплообмена. В отличие от обтекания одиночных тел в данном случае на формирование пограничного слоя влияют соседние шары. Они разбивают пространство вокруг шара на" отдельные зоны, дробят поток на струи, создают вихревые зоны в кормовых областях. Чем плотнее укладка шаров, тем больше число контактов каждого шара с соседними и тем сильнее выражено влияние последних, приводящие к уменьшению средней толщины пограничных слоев. Следовательно, порозность влияет не только на скорости газа в слое, но и на толщину пограничных слоев, образующихся на поверхности шаров. Поэтому эквивалентный диаметр для зернистого слоя э = 4е/а может служить геометрическим масштабом процесса теплоотдачи шаров в слое и характеризовать среднюю толщину пограничных слоев. В данном случае использования э при больших Кеэ не связано с рассмотрением течения газа в слое как внутренней задачи движения по ряду криволинейных каналов, а означает только, что определяющий размер для зернистого слоя не равен размеру его элементов, а зависит от геометрии свободных зон между ними. [c.151]

Рассматривая процесс естественной конвекции в пространстве между зернами как внутреннюю задачу массообмена, можно ввести критерий Архимеда, характеризующий интенсивность этого процесса, в виде [c.155]

Определение коэффициентов массо- и теплоотдачи для внутренней задачи будет дано в разделе 4.2. [c.176]

Независимость критерия Шервуда от малых величин задержки дисперсной фазы для внутренней задачи обусловлена тем, что при больших значениях критерия Пекле 8Ь не зависит от Ре. [c.209]

Рассматривая движение жидкости или газа через слой на основе внутренней задачи гидродинамики (движение внутри каналов, образуемых пустотами и порами между элементами слоя), можно преобразовать выражение (1.9) к удобному для расчетов виду [c.11]

Н. И. Гельперин, В. Г. Айнштейн, Хим. пром., №6, 460 (1971). Там же рассмотрены некоторые аспекты внутренней задачи переноса. — Прим. ред. [c.454]

Математическое описание процессов переноса тепла в условиях внутренней задачи разработано достаточно подробно (см., например, книгу Лыкова ) и здесь не излагается . [c.466]

Для большинства псевдо ожижаемых зернистых материалов, вследствие малого размера частиц и достаточно большого значения кз, В1 <0,25, и внутреннее термическое сопротивление редко лимитирует теплообмен. О закономерностях переноса тепла в условиях внутренней задачи для псевдоожиженных систем, можно, видимо, в настоящее время судить лишь косвенно — по данным о переносе вещества (математически оба процесса описываются аналогично), в частности, на примере сорбции псевдоожиженным слоем силикагеля водяных паров из воздушного потока Установлено, в частности, что в случае внутренней [c.466]

Выше было показано, что при малых значениях Ве скорость процесса в условиях внешней задачи — это относится и к внутренней задаче — полностью (или почти полностью) теряет связь с конвективными или кондуктивными характеристиками системы начинают играть роль другие факторы, приводящие к понижению интенсивности теплообмена. Иными словами, процесс в этих случаях также становится сложным, его скорость в значительной [c.466]

Это утверждение вряд ли можно считать бесспорным. Выражения для скорости начала псевдоожижения обычно получают исходя из внутренней задачи гидродинамики, для скорости витания — из внепшей. Но в обоих случаях рассматриваются взвешенные в потоке твердые частицы (на границах псевдоожиженного состояния), так что силы трения потока и твердых частиц в обоих случаях равны и пропорциональны эффективному суммарному весу последних. Изменение выражения для сил т репия может быть отражено в виде функции порозности, как это удалось сделать Тодесу с соавт. 1] (см. Доп. ред. на стр. 46). Таким образом, выражение для сопротивления неподвижного слоя может быть использовано как отправная точка для составления уравнения, описывающего расширение псевдоожиженных систем. [c.670]

В подтверждение высказанного подчеркнем тот примечательный факт, что при анализе равновесия сил в точке начала псевдоожижения на основе внутренней задачи получается выражение для скорости начала псевдоожижения, содержащее число Архимеда — типичный комплекс внешней задачи гидродинамики. — Прим. ред. [c.670]

При решении практических задач, связанных с определением мер пожарной безопасности открытых технологических установок, например продолжительности нагревания технологического оборудования или строительных конструкций до критической температуры, важно знать размеры и положение области пламени, переходной области, конвективных потоков и форму образующей конвективной струи (внешняя задача), а также характеристики элемента установки (материал, толщина, условия прогрева и т.п.), определяющие параметры так называемой внутренней задачи. [c.19]

Внутренняя задача 3.2.1. Рост кристаллов [c.262]

Для вычисления коэффициентов тепло- и массоотдачи по опытным данным о трении пользуются аналогией Рейнольдса, которая для условий внутренней задачи записывается в следующем виде для теплообмена [142] [c.152]

Для вычисления коэффициента теплоотдачи по опытным данным о трении в условиях внутренней задачи Прандтль на основе гидродинамической теории теплообмена получил следующую зависимость (аналогия Прандтля) [c.153]

Карман на основе гидродинамической теории теплообмена предложил для условия внутренней задачи уточненную расчетную формулу безразмерного коэффициента теплоотдачи, в которую не входит отношение скоростей [c.153]

Таким образом, существование аналогии между переносом механической энергии (трением), тепла и массы ограничено следующими условиями она соблюдается в условиях внутренней задачи при Рг = Ргс=1, а также при отсутствии поперечного потока вещества. [c.155]

Лля реализации внутренней задачи необходимо [c.85]

Для второго случая характерно восходящее или нисходящее движение двухфазного потока в трубах — внутренняя задача теплообмена. Он имеет место в газлифтных трубчатых (тип РБГ) и барботажных змеевиковых (тип РБЗ) аппаратах. [c.27]

Расчет Кт.б осложняется тем, что существующая техническая литература дает недостаточно объективную информацию о методах определения коэффициента теплообмена а между стенкой трубы и движущейся в ней газожидкостной смесью. Для наглядности приведем некоторые результаты исследований теплообмена в условиях внутренней задачи. [c.105]

Если идти по пути дальнейшего упрощения методики расчета коэффициента теплоотдачи в условиях внутренней задачи, то уравнение (11.38) с учетом аппроксимировать более [c.109]

II. Перенос теплоты от потока газа или жидкости, пронизывающего кипящий слой, к твердым частицам, взвешенным и хаотически движущимся в этом потоке. Различия в интенсивности тепло- и массообмена обусловлены в этом случае лишь различиями в скорости проникновения теплоты и вещества вглубь зерна (внутренняя задача). [c.121]

Вопросы тепло- и массообмена, происходящего в зоне технологического процесса, составляют так называемую внутреннюю задачу в отличие от внешней, которая относится к процессам взаимодействия поверхности зоны технологического процесса с зоной генерации тепла, футеровкой печи и атмосферой. В тех случаях, когда зона генерации тепла полностью или частично изолирована от зоны технологического процесса, особое значение имеет удельная поверхность взаимодействия этих зон — поверхность нагрева, выражаемая в квадратных метрах на тонну массы материала М. Разделив обе части уравнения (12) на массу материалов в зоне технологического процесса М и время, получим величину удельной усвоенной мощности [c.27]

В период выдержки теплоусвоение определяется исключительно внутренней задачей, которая накладывает ограничения на падающий тепловой поток. [c.32]

Подводя итог, можно отметить, что нагрев тонких тел лимитируется только условиями внешней задачи, нагрев же массивных тел лимитируется условиями внешней задачи лишь до момента достижения на поверхности тела заданной температуры, а в дальнейшем лимитируется условиями внутренней задачи. При этом чем больше степень массивности тела, тем легче достигается заданная температура поверхности и тем меньшую роль играет внешняя задача теплообмена. [c.33]

Фундаментальным правилом конструирования печей-теплообменников является возможно большее увеличение удельной поверхности нагрева, так как только таким образом можно повлиять на условия внутренней задачи теплообмена в положительном направлении. Увеличение удельной поверхности нагрева благоприятно сказывается и на условиях внешней задачи теплообмена, хотя на последние можно также влиять через изменение величины аАГ ср. [c.33]

Работы Хамипека с соавторами были развиты далее Накано и Тие-ном [13] в части уточнения выражения для внутренней функции тока. Из требования выполнения условий Галеркина для при гаженного решения зфавнения Навье-Стокса для внешней и внутренней задач авторы [13] получили для внешней функции тока формулу (1.47), а для внутренней - выражение [c.15]

Решение диффузионных и тепловых задач для капли часто проводят, рассматривая отдельно случаи, когда сопротивление переносу сосредоточено в объеме одной из фаз внутри или вне капли. Уравнение (4.16) при этом записывают либо для полубесконечной среды (внешняя задача), либо для ограниченного сферического объема (внутренняя задача). Знание механизма переноса в каждом из этих частных случаев оказывается весьма полезным при решении общей задачи о соизмеримых фазовых сопротивлениях. Ниже нами будут рассмотрены характерньк особенности каждой из этих задач. [c.176]

Решения внутренней задачи массообмена с химической реакцией при конечных значениях константы скорости реакций и в случае быстро-протекаюшей реакции получены с помощыо конечно-разностных методов в работах [407-410]. [c.280]

Массообмен с учетом циркуляции. В разделе 4.4 модель Кронига, Бринка, предложенная авторами для внутренней задачи при больших значениях критерии Пекле, была обобщена на случай соизмеримых сопротивлений фаз при постоянной концентрации сплошной фазы. Проведем дальнейшее обобщение модели применительно к массотеплообмену в колонном аппарате. [c.303]

Наконец, разграничение балансовой и внутренней задач производится по величине = U Pfd lksH i—E). При ф2< 0,5 задачу можно считать балансовой, в противном случае — необходимо учитывать внутреннее термическое сопротивление частицы [c.455]

По сути дела, рассмотренные результаты представляют собой два приближенных решения уравнения конвективной диффузии, полученные при различных упрощающих задачу допущениях. Однако, как уже говорплось выше, более строгое численное решение задачи [30, 33, 43, 44] дало результаты, близкие к решению Кронига — Бринка, и показало полную несостоятельность применения теории диффузионного пограничного слоя к решению внутренней задачи [46]. [c.204]

Гидрокинетика рассматривает следующие основные задачи обтекание падающего в жидкой среде тела (внешняя задача) и дви кение жидкости по каналам внутренняя задача). Решая эти задачи применительно к конкретным условиям, мояию находить скорости процессов разделения или получения неоднородных смесей. [c.35]