Стратификация

Табл и ц а 1. Значения критической скорости предотвращающей стратификацию [см. (2)) пароводяного потока в горизонтальных трубах [c.403]

Н — высота длина участка стратификации (формула (2.5.16)) [c.13]

Неблагоприятными метеорологическими условиями считается сочетание опасной скорости ветра с неустойчивой стратификацией атмосферы. [c.71]

Стратификация может происходить также и вертикальных коленах и спиральных змеевиках (рис. 3), Для вертикального колена в [6) показано, что гравитационная сила, поддерживающая стратифицированный поток, дополняется центробежными силами, так что со5 О в уравнении (1) заменяется на -1- //. Включение этой модификации в уравнение (2) дает [c.404]

Анализ результатов расчетов позволяет утверждать, что влияние стратификации по плотности (плавучести струи нефти) и температуре (неоднородности температуры воды в водоеме) более значи- [c.93]

При положительном значении критерия Ричардсона (К > 0) наблюдается устойчивая стратификация над слоем теплого воздуха находится более холодный воздух. Когда К1==0, наступает нейтральная стратификация, плотность воздуха с высотой [c.26]

Турбулентность ветрового потока зависит от шероховатости подстилающей поверхности, термической стратификации атмосферы, а также вихрей, образующихся при обтекании препятствий. Изменение интенсивности турбулентности потока сказывается на распределении скоростей за препятствиями и на распределении концентрации примеси, что учитывается при расче- [c.106]

Даже в ограниченных рамках ламинарных течений, вызванных только переносом тепла, выполнены значительные исследования важных дополнительных эффектов. В прикладных задачах условия, наложенные, например, на температуру поверхности, погруженной в покоящуюся окружающую среду, и саму среду, отличаются часто настолько, что в области диффузионной передачи тепла вязкость и теплопроводность жидкости заметно изменяются. Указаны пути учета этих эффектов, а также эффектов, возникающих из-за стратификации плотности в окружающей среде, образующейся вследствие изменения температуры в вертикальном направлении. Стратификация оказывает существенное влияние на перенос. [c.24]

Подводя итог, заметим, что оба отношения, х/Н и х/Я, очень малы, за исключением случаев очень большой стратификации величин Ri и роо. При умеренной стратификации или при ее отсутствии уравнение неразрывности (2.1.1) принимает вид [c.52]

Если параметр вертикальной стратификации R2 мал, и влиянием нестационарности можно пренебречь, уравнение (2.7.1) превращается в простое уравнение У-У = 0. Если, кроме того, величины R , и R малы, система уравнений приобретает вид [c.57]

В следующем разделе используются приближенные допущения теории пограничного слоя для получения простейших уравнений. Затем делается общее преобразование уравнений с целью выявления видов переноса, для которых возможны автомодельные решения. Далее рассматривается ряд более специальных случаев течения, например перенос в жидкости с предельным значением числа Прандтля и влияние стратификации окружающей среды. [c.69]

Эти соотношения применимы к общему случаю интенсивного течения, возникающего в присутствии какого-либо источника энергии. Оно показано на рис. 3.2.1. Предполагается, что течение снизу вверх начинается от передней кромки при л = О и продолжается в положительном направлении х. При ta < t o течение сверху вниз начинается при х = О и продолжается в отрицательном направлении х. Области переноса тепла и количества движения сосредоточены вблизи линии у = 0. Их местные толщины обозначены ot x) и o(x). Эти толщины при Рг Ф 1 неодинаковы. Будет показано, что, например, при Рг > 1, oi(.v)< стратификацию окружающей среды. В следующем ниже рассмотрении стратификация должна быть устойчивой, так как окружающая среда предполагается покоящейся. Условия при у = О, частично показанные на рис. 3.2.1 заданием to x), являются условиями на поверхности. Одновременно могут быть заданы также и другие разнообразные граничные условия. Может существовать также плоскость симметрии переноса, как в случае плоского факела, показанном на рис. 1.1.2. [c.70]

При низких скоростях может происходить стратификация потока в условиях малого паросодержаиия и недогрева. Это может нрииестн к перегреву 1руб парового котла при умеренных тепловых потоках, [c.403]

В 12] сообщается об эффектах стратификации пароводяной смеси при высоком давлении в горизсиггалт.ной трубе, что приводит к большой разности температур верхней и нижией образующих испарительной трубы. Эксперименты проводились на одиночной трубе длино]" [c.403]

При выводе уравнения (3) вторичный поток, который, как известно, существует в коленах и змеевиках (см. 2.2,2), не учитывают. Этот вторичный поток приводит к усиле-ни[о стратификации и увеличению V. В случае, экснери-ментально исследованном в [6], для трубы с внутренним диаметром 19 мм и радиусом колена г= 0,45 м, постоянная в уравнении (3) увеличивается до 7,48, а критическая скорость V — на 17—20%. Экспериментальные данные показывают, что эффект вторичного потока следует учитывать при низких объемных паросодержаниях (е <0,5) и можно не принимать во внимание для высоких объемных паросодержаний (к >0,8). [c.404]

В 7—10] соо6и1,ается о дапных по критическому тепловому потоку для спиральных труб. В [7, 8] обнаружено, что в области недогрева критический тепловой поток ниже, чем в прямолинейной вертикальной трубе, вследствие стратификации рассмотренного выше типа. Все три группы исследователей считают, что при высоких паросодержаниях переход в область с недостатком жидкости в спиральном шеев1 ке происходит при большем [c.404]

В коленах и спиральных лмеениках при кольцевом течении коэффициент теплоотдачи изменяется по периметру трубы. Этот эффект ясно виден из экспериментов 11]. Однако нри пузырьковом кипении коэффициент теплоотдачи не зависит от центробежных сил и при расчете его следует принять таким же. как в вертикальной прямолинейной трубе, за исключением случаев, где стратификация или высыхание пленки приводит к тому, что часть поверхности становится сухой. [c.406]

Наконец, следует отметить, что перегрев верхней части поверхности труб и локальное высыхание жидкой пленки после колена совместно с отложением частиц вещества могут способствовать повреждениям труб в котлах вследствие коррозии под нагрузкой . TaKHNr образом, следует избегать стратификации и преждевременного высыхания пленки в случаях, где тепловой поток — независимая переменная. В других типах испарителей, где температура источника теплоты контролируется, например, в системах с конденсацией пара, при снижении среднего коэффициента теплоотдачи стратификация или преждевременное высыхание пленки может не приводить к другим серьезным последствиям при условии, что рабочая жидкость чистая. [c.406]

При расчете оборудования для исиарения жидких смесей обычно предполагается что смеси находятся в термодинамическом равновесии. Однако ясно, что это не совсем верно, так как, для того чтобы испарение происходило. должны существовать различия в температуре и концентрации. Считается, что на границах раздела пар — жидкость (т. е. там, где фазы контактируют одна с другой) равновесие постоянно. Однако возможна ситуация, когда образующиеся паровые пузыри поднимаются к поверхности и в паровое пространство, так что контакт с жидкой фазой не существует. Далее должна испаряться жидкость более тяжелая (менее летучая). Точка кипения будет соответственно повышаться, эффективный температурный напор на испарение снижаться и имеющаяся поверхность может стать недостаточной для получения необходимого режима. Такой процесс может происходить при испарении смеси на кожухе котла испарителя, осо-бешго при низких скоростях циркуляции. Кроме того, это может происходить также в трубах, где наблюдается стратификация или ухудшение в распределении потоков. [c.412]

При гравитационной сегрегации кош екция, обусловленная температурным фактором, не получает развития в залежи. За счет большей силы всплывания более легкие фракции углево- дородов со временем оказываются в верхней части залежи, а более тяжелые - в ее нижней части. Таким образом происходит своего рода стратификация нефти в залежи от ее кровли к подошве. Если покрышка залежи не является достаточно герметичной, более легкие углеводороры могут уйти из залежи. Первоначальное соотношение тяжедак и легких фракций в нефти нарушится. В ней начнут преобладать тяжелые фракции, которые могут дать начало образованию внизу слоя асфальтоподобной массы, [c.54]

Таким образом, во всей процедуре пробоотбора критическим параметром является репрезентативность пробы, т е ее соответствие составу исходного материала. Однако при определении суперэкотоксикантов, содержащихся в следовых количествах в образце, часто приходится работать с неоднородными матрицами, что усложняет как пробоотбор, так и анализ в целом. Для неоднородных материалов иногда щ)ибегают к стратификации (разделению пробы на более однородные части). Этот важный прием широко используется в статистических процедурах с применением классического дисперсионного анализа. При этом представительность и оценка однородности пробоотбора обеспечиваются планом отбора проб и способом их рандомизации, т е. возможностями попадания определяемого вещества в пробу. В последнее время для прослеживания за однородностью проб и воспроизводимостью методов пробоот(юра во времени широко используются контрольные карты [1]. [c.170]

Послойное утончение мыльных пленок с образованием ряда метастабильных пленок (стратификация) было обнаружено еще в работах Йохонно [153] и Перрена [197]. На ряд аналогий между свойствами свободных пленок и жидкокристаллических фаз было указано в работах [198, 199], а между объемными и поверхностными структурами липидов в исследованиях шведских физико-химиков [200]. Недавно были проведены более детальные сопоставления свойств черных пленок и соответствующих объемных слоистых структур [195, 196]. Оказалось, что толщина черных пленок и межслойные расстояния в жидкокристаллической фазе приблизительно одинаковы и изменяются аналогично изменению концентрации электролита. Вместе с тем обнаруживаются и существенные различия. Например, концентрация электролита, при которых наблюдаются фазовые переходы в пленках и в объемной фазе, не совпадают. Имеются различия и в свойствах многослойных водных пленок и обычных вторичных черных пленок [195]. [c.155]

Сгорание смеси в открытом пространстве на территории резер-йуарного парка сопровождается разрушительной ударной волной крайне редко (лишь при достаточно большом объеме смеси и при особой стратификации атмосферы), так что вероятность мощных открытых взрывов можно не принимать во внимание. Для своевременного снижения нарастающего избыточного давления взрыва резервуарах предусматриваются ослабленные конструкции (ослабленный шов крепления крыши к корпусу в наземном металлическом резервуаре, панели крыши в подземном железобетонном резервуаре). Ослабленные конструкции обеспечивают сохранение устойчивости боковых стенок резервуара и уменьшения давления взрыва только в одном направлении — вертикально вверх. [c.39]

Расхождение между теорией и опытом можно объяснить тем, что во-первых, в применяемой теории турбулентных струй не учитывается турбулентность окружающей среды и, во-вторых, в теоретическом выводе не принималась во внимание возможная стратификация атмосферы. Высокая турбулентность окружающей среды (значительно превышающая создаваемую струей в нетурбулизованной среде) приводит к подмешиванию к струе больших масс воздуха. Поэтому скорость в струе, в том числе и ее вертикальная составляющая, будет мала, так как при постоянстве количества движения скорость обратно пропорциональна расходу. [c.87]

Неустойчивая стратификация существует обычно в замкнутых объемах воздуха, солнечных коллекторах, емкостях для хранения жидкостей, технологическом оборудовании, атмосфере, водных бассейнах. Наиболее важными условиями являются толщина слоев жидкости или газа, вязкость и другие параметры, при которых эти слои становятся неустойчивыми к всегда существующим возмущениям. Следующим является вопрос о том, какого вида движение возникает прежде всего. Наконец, интересно выяснитъ, насколько результирующий перенос тепла через такой слой отличается от теплопередачи чистой теплопро- [c.25]

Сделаем приближенную оценку этого отношения, исходя из проведенных выше оценок отдельных членов, но с учетом возможной стратификации плотности в окружающей среде, т. е. при условии драо/дх ф 0. Учитывая стратификацию и вычисляя Рсо — р так же, как в уравнении (2.5.11), перепишем отношение (2.5.13) в следующем виде [c.51]

Величина И зависит только от того, как изменяется разность to — tao В направлении течения из-за стратификации температуры окружающей среды t и (или) изменения to, т. е. второго заданного граничного условия, а Я выражает только степень стратификации плотности окружающей среды. Наложенная стратификация может быть и большой, и малой, но в покоящейся окружающей среде стратификация должна быть устойчивой. Ва многих задачах, представляющих интерес, стратификация мала, т. е. длина Я очень велика по сравнению с х = L. Например, а дальнейшем будет показано, что в адиабатически стратифицированном идеальном газе Н = На = pRT/ vg = yRT/g. Тогда величина х/Н (или L/H) очень мала, ибо [c.52]

С5 — стратификация температуры t , (3.5.11 д) ТС2 = СоКч — влияние энергии давления, (3.5.11е) [c.85]

Таким образом, при х = 0, т. е. на передней кромке, величина Q больше нуля. Величина и(х, у) = ,у также не равна нулю при X = 0. Это значит, что течение, приходящее в область конвекции снизу, не индуцируется из покоящейся окружающей среды, находящейся при температуре t o. Поэтому условие Сф0 означает, что начало координат при х = 0 выбрано неправильно,, его следует сместить в точку х = —С. Тем не менее это решение использовано, например Чизрайтом [10], для описания циркуляции и стратификации в окружающей среде. Эти вопросы отложим до следующих разделов, а здесь положим С = 0 и [c.87]

Смотреть страницы где упоминается термин Стратификация: [c.348] [c.348] [c.403] [c.403] [c.44] [c.122] [c.122] [c.133] [c.117] [c.94] [c.27] [c.9] [c.10] [c.10] [c.26] [c.75] [c.13] [c.15] [c.22] [c.51] [c.91] [c.95]

Свободноконвективные течения, тепло- и массообмен Кн.2 (1991) -- [ c.95 , c.96 ]

Статистика в аналитической химии (1994) -- [ c.8 ]

Свободноконвективные течения тепло- и массообмен Т2 (1991) -- [ c.95 , c.96 ]

Общая микробиология (1987) -- [ c.505 ]

Биология Том3 Изд3 (2004) -- [ c.277 , c.426 ]

Курс физиологии растений Издание 3 (1971) -- [ c.543 ]

Теория фазовых переходов Строгие результаты (1980) -- [ c.105 ]

Жизнь зеленого растения (1983) -- [ c.383 , c.430 ]

Научные основы экобиотехнологии (2006) -- [ c.78 , c.79 , c.89 , c.115 , c.179 ]

Физиология растений Изд.3 (1988) -- [ c.419 , c.420 ]

Регуляция цветения высших растений (1988) -- [ c.281 , c.283 ]

Физиология растений (1980) -- [ c.272 ]

Инженерная лимнология (1987) -- [ c.0 ]

Умирающие озера Причины и контроль антропогенного эвтрофирования (1990) -- [ c.41 ]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология