Нейтроны сечения

Сечение (вероятность взаимодействия нейтронов с ядрами) и тип ядерной реакции зависят от энергии нейтронов. Сечение измеряется в (см ) и по порядку величины близко к площади поперечного сечения атомного ядра см . Его размерность следует из [c.6]

Имеется материальная сферическая оболочка внутренним радиусом iij и внешним i 3 (внутри и вне сферической оболочки — вакуум). Нейтронные сечения материала оболочки 21, 2т (односкоростная модель). [c.182]

Изменения температуры могут также влиять на нейтронные сечения, и это влияние сказывается на сечениях и в тепловой группе, и для быстрых нейтронов. Зависимость от температуры для тепловой группы описывается входящей в уравнение (4.181) функцией тп, которая определяется выражением (4.173). Для большинства входящих в выражение для коэффициентов размножения величин, зависящих от сечений в тепловой группе (например, /), часто можно предположить, что сечения не зависят от температуры (т. е. от изменения скорости нейтрона), как например для а , или предположить, простую зависимость 1/у в тепловой области, как, например для сг . Зависимость от температуры таких сечений определяется просто и кратко будет рассмотрена ниже. [c.219]

Чтобы иметь возможность осуществлять дальнейший расчет, начиная от уравнения (8.362), в случае, когда встретятся неизвестные изменения нейтронных сечений и потока с летаргией, введем следующие определения [c.378]

Отражатель 5) сферическая оболочка с внутренним радиусом а и внешним радиусом 6 6) не содержит горючего 7) нейтронные сечения всех материалов предполагаются не зависящими от энергии 8) нейтроны не претерпевают изменения энергии при упругих столкновениях с ядрами материала отражателя. [c.399]

Точный расчет толстостенной защиты от быстрых нейтронов требует сложных вычислений. На практике широкое распространение получил полуэмпирический метод сечения выведения , с помощью которого можно определить ослабление быстрых нейтронов тяжелыми материалами, вводимыми в водородсодержащую защиту. Все процессы, приводящие к поглощению нейтронов, учитываются в сечении выведения упругое и неупругое рассеяние, а также поглощение нейтронов. Сечение выведения определяется расчетным или экспериментальным путем. [c.59]

Таблицы нейтронных сечений для различных элементов и веществ приведены в [11]. [c.56]

Рис. 41. На свободном графическом поле в увеличенном масштабе приведены наиболее интересные части кривой зависимости полного нейтронного сечения о от энергии нейтронов Е для изотопа

Для тепловых нейтронов сечение радиационного захвата ст(п, у) в большинстве случаев 1у Е . В резонансной области сечение а(п, у) описывается формулой Брейта — Вигнера и в максимуме может значительно превышать геометрические размеры ядра. Сечение радиационного захвата быстрых нейтронов а(п, у) % л а Г-у /Г, где а — величина, характеризующая радиус ядра. Радиационный захват медленных нейтронов ядрами известен как реакция, благодаря которой стало доступным большое число радиоактивных изотопов. [c.904]

ГРАФИКИ ПОЛНЫХ НЕЙТРОННЫХ СЕЧЕНИЙ В ИНТЕРВАЛЕ ЭНЕРГИЙ 0,01—10 эс [c.914]

Рис. 41.4. Зависимость полных нейтронных сечений стот энергии Е для Ре, N1 и Си [2].

Сечение захвата зависит от энергии нейтронов, причем ход зависимости в целом является общим для большинства элементов. Наибольшее значение сечения захвата наблюдается для тепловых нейтронов с ростом энергии нейтронов оно уменьшается. Для медленных нейтронов сечение захвата для большинства изотопов меняется обратно пропорционально скорости нейтрона V. Такой ход зависимости сечения от энергии нейтронов получил название закона 1/и . При дальнейшем увеличении энергии нейтронов сечение захвата продолжает уменьшаться, приближаясь по величине к геометрическому сечению ядра. [c.28]

При облучении быстрыми нейтронами сечения реакций (л, р) и (я, а) имеют для легких и средних ядер более высокие значения, чем для тяжелых, так как в последнем случае эти реакции менее вероятны из-за слабой проницаемости потенциального барьера ядра для испускаемых заряженных частиц. Так, сечения реакций (л, р) и (л, а) для легких ядер при энергии нейтронов 14 Мэе составляют десятые доли барка и постепенно уменьшаются до тысячных долей барна для тяжелых ядер [281. [c.31]

В радиоактивационном анализе процент активных атомов зависит от интенсивности потока нейтронов, сечения активации, времени облучения, периода полураспада и времени выделения радиоизотопа, причем в большинстве случаев эта величина не превышает 10- —10- %. [c.11]

Физически коэффициенты о(6) представляют собой скорость любой ядерной реакции (радиоактивный распад, реакция (п,7) и пр.), приводящей к образованию (убыли) ядра j. Оптимизация процесса накопления сводится, таким образом, к изменению соотношения скоростей прибыли и убыли целевых ядер в возможных пределах. Количественно скорости ядерных превращений определяются не только плотностью потока нейтронов, но и ядерно-физическими константами нуклидов, в первую очередь — сечениями взаимодействия ядер с нейтронами. Сечения зависят от энергии нейтрона, причём в области нескольких эВ эта зависимость подчиняется закону /л/Ё . Для иллюстрации на рис. 9.1.3 приведена энергетическая зависимость нейтронного сечения для [c.503]

Элементы, присутствующие в материале, должны иметь благоприятные нейтронные сечения активации. [c.163]

Отметим, что для быстрых нейтронов сечение захвата составляет обычно небольшую долю сечения рассеяния. Наоборот, для медленных нейтронов у некоторых элементов (В, d) сечения захвата очень велики по сравнению с сечением рассеяния. [c.173]

Изотоп, захватывающий нейтроны Сечение захвата (барн) [c.392]

Атлас кривых нейтронных сечений. [c.4]

В излагаемой формулировке многоскоростного приближения все столкновения с рассеянием подразделяются на две категории. К первой категории относят все акты рассеяния, которые вызывают существенное изменение кинетической энергии нейтрона. Сечение этих процессов обозначим символом 2 . Ко второй категории мы отнесли все другие случаи рассеяния с относительно малым изменением энергии нейтрона (которым, по-видимому, можно, пренебречь) их обозначим символом 2 . Окончательное решение того, какие из этих процессов рассеяния включить в каждую из этих категорий, определяется, конечно, вероятным энергетическим спектром нейтронов в рассматриваемом реакторе. Нанример, если в системе имеется значительное количество содержащих водород материалов, то тогда по смыслу этого приближения сечение обычного рассеяния 2 на водороде нужно включить в группу сечений, объединяемых символом 2 . Все другие материалы в этой системе должны вызвать относительно малые изменения энергии нейтрона при рассеянии, и сечения рассеяния этих материалов нужно включить, собственно говоря, в группу сечений, обозначаемую символом 2 . С другой стороны, если рассматривается реактор на быстрых нейтронах, то 2,, должно объединить сечения неуиругого рассеяния всех имеющихся материалов, а 2(. — сечения обычного упругого рассеяния. [c.356]

Активная 3 о н а 1) Сфера радиусом а с равномерным раснределением делящегося вещества и замедлителя по всему объему сферы 2) нейтронные сечения, за исключением тех, которые используются в условии 3, предполагаются зависящими от анергии 3) коэффициент диффузии Ос (и) = Вс от энергии не зависит 4) нейтроны деления предполагаются моноэнергстическими (энергии деления соответствует и = 0). [c.399]

Из различных примесей, могущих присутствовать в анализируемом цинке, наиболее серьезные затруднения при определении индия могло бы вызвать серебро, имеющее достаточно высокое нейтронное сечение. При облучении нейтронами изотоп Agio (51,4%) переходит в изотоп Ag с периодом полураспада [c.222]

При добавлении замедлителей в систему, содержащую нуклиды с четным числом нейтронов, критическая масса нуклида резко возрастает. Например, при добавлении в систему водорода уже при значениях р /р . > 5 (р — концентрация ядер нуклида в 1 см , индекс н означает водород, х — тяжелый нуклид) критрмеская масса становится бесконечной для всех нуклидов с четным числом нейтронов, имеющих атомную массу не более 244. Аналогично ведут себя и другие критические параметры. Такое поведение критических параметров объясняется энергетической зависимостью нейтронных сечений деления и поглощения. Отношение сечения деления к сечению поглощения для нуклидов с четным числом нейтронов резко уменьшается при уменьшении энергии нейтронов. Поэтому смягчение спектра при введении замедлителей в систему приводит к возрастанию критических параметров. Такая энергетическая зависимость сечений деления и поглощения сказывается и на эффективности отражателей. Отражатели, хорошо замедляющие нейтроны, менее эффективны в системах, содержащих нуклиды с четным числом нейтронов, по сравнению с отражателями, слабо замедляющими нейтроны (табл. 12.2.4). [c.236]

Математически соотношения между интенсивностями рассеянных нейтронов, сечениями рассеяния, законом рассеяния и пространственно-временной коррелятивной функн>1ей можно выразить следуквдим образом. [c.210]

Так для накопления радионуклидов нейтронное сечения образования которых мало, используются облучательные места с максимальной плотностью [c.505]

Активация нейтронами. Принципы нейтронного активационного анализа теперь уже хорошо установлены и больше но нуждаются в подробном разборе. Так как сечение захвата быстрых нейтронов обычно много меньше, чем сечение захвата медленных нейтронов [4], ошибки за счет самоэкранирования нри активационном анализе на быстрых нейтронах будут меньше. Так, нанример, в то время как для мышьяка сечение захвата медленных, или тепловых, нейтронов (эффективная энергия около 0,02 эв) равно 4,3 барн, его сечение поглощения для быстрых нейтронов, или нейтронов деления (эффективная энергия около 1 Мэв), составляет всего несколько миллибарн. Для хрома сечепие захвата медленных нейтронов равно 3,1 барн, а для быстрых нейтронов сечение захвата не определено. Но оно, вероятно, должно быть меньше, чем у мышьяка, так как, в общем, сечение захвата быстрых не11тронов уменьшается с уменьшением атомного номера [5]. Однако активация быстрыми нейтронами дает преимущества лишь в том случае, когда получается отвечающая предъявляемым требованиям чувствительность онределенпя следов примесей. При определении серы с помощью реакций 3 (га, на медленных нейтронах и 8 (р,п)Р на быстрых нейтронах сечение захвата быстрых нейтронов 8 несколько меньше, чем сечение захвата медленных нейтронов 8 (60 [6] и 260 мбарн [7] соответственно), но за счет большего относительного содержания и легкости регистрации наведенной активности в данном случае метод активации быстрыми нейтронами оказывается более чувствительным [8]. [c.169]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология