Нейтроны сечения взаимодействия

Рис. 26. Зависимость полных эффективных сечений взаимодействия нейтронов с различными веществами от энергии нейтронов

Рис. 7.11. Сечение взаимодействия нейтронов с разными веществами

Рис. 25. Зависимость массовых сечений взаимодействия тепловых нейтронов ( = 0,025 МэВ) и у-излучения от атомного номера вещества (при естественном составе изотопов)

Почти все вещества при облучении нейтронами становятся радиоактивными. Все элементы при взаимодействии с тепловыми нейтронами претерпевают реакцию активации (п, ). Могут захватываться ядрами также и быстрые нейтроны. Сечения взаимодействия для этих двух процессов обычно сильно отличаются. [c.13]

Физической основой нейтронной радиографии является зависимость сечения взаимодействия излучения с веществом от характеристик вещества и прежде всего от его атомного номера и массового числа. В отличие, например, от рентгеновского и у-излучений эта зависимость для нейтронов (преимущественно низких энергий) выражена более сильно и имеет до некоторой степени противоположный характер (рис. 25). В связи с тем что эффективные сечения взаимодействия нейтронов с ядрами веществ увеличиваются с понижением энергии нейтронов (рис. 26), в радиационной дефектоскопии нашли преимущественное использование тепловые и надтепловые нейтроны. Из анализа кривых следует, что нейтроны вполне целесообразно использовать при дефектоскопии таких веществ, как марганец, бор, кадмий, водород и др. В этих веществах наблюдается резкое изменение в зависимости от энергии, что позволяет хорошо выявлять дефекты. [c.79]

Сечение (вероятность взаимодействия нейтронов с ядрами) и тип ядерной реакции зависят от энергии нейтронов. Сечение измеряется в (см ) и по порядку величины близко к площади поперечного сечения атомного ядра см . Его размерность следует из [c.6]

В 12-й графе даны эффективные сечения взаимодействия для суммарного потока нейтронов деления. Этн величины были использованы при расчете активности для реакций (", Р), (л. а) и п, 2п). При дальнейшем уточнении сечений взаимодействия значения А могут быть легко исправлены (см. выше). [c.543]

Эффективное сечение взаимодействия для нейтронов деления, мба/ н [c.563]

Полное микроскопическое (на одно ядро) сечение взаимодействия нейтронов с ядрами представляет со- [c.56]

Подготовка изделий для контроля методом нейтронной радиографии аналогична подготовке объектов при контроле методом рентгено- или гамма-графии. Однако следует обращать особое внимание на удаление с поверхностей просвечиваемого объекта следов влаги, смазки и других материалов, имеющих большие сечения взаимодействия с нейтронами, используемыми для контроля. Все вспомогательное оборудование (держатели, кассеты, маркировочные знаки и т.п.) необходимо изготовлять из материалов, имеющих малое сечение активации нейтронами маркировочные знаки - из кадмия или его сплавов с другими металлами, кассеты и держатели -из алюминия. [c.82]

Для сложного вещества защиты макроскопическое сечение взаимодействия нейтронов с веществом определяется из соотношения [c.56]

Сечение взаимодействия с тепловыми нейтронами, барн [6] [c.233]

Детальное описание взаимодействия нейтронов с ядрами находится вне рамок данного обзора. Его можно найти в соответствующей литературе [8, 20]. Для нейтронов с длиной волны намного больше 1 X взаимодействие с квантованными молекулярными колебаниями (фоно-нами) является слабым, и поэтому для расчета вероятности рассеяния с достаточной точностью можно использовать теорию возмущений второго порядка (особенно второе приближение Борна [20]). Слабое взаимодействие позволяет также описывать рассеяние с помощью "псевдопотенциала Ферми" [8, 20] и дает возможность разложить сечение рассеяния на произведение двух членов. Первый член выражает нейтронно-ядерное взаимодействие и содержит известные константы и экспериментальные параметры. Второй член, так называемый "закон рассеяния" [21] 5 (к, со), является функцией свойств и молекулярной динамики жидкости. Он выражает функциональную связь между энергией и количеством движения молекул А со и соответственно. [c.208]

СЕЧЕНИЯ ВЗАИМОДЕЙСТВИЯ НЕЙТРОНОВ о (п, л) = [c.904]

Для колебаний решетки невозможно во всех случаях установить однозначное соответствие между полосами ИК-спектра и спектра рассеяния нейтронов, поскольку последние соответствуют не дискретным энергетическим уровням, а областям с высокой плотностью собственных колебательных состояний. Интенсивность полос спектра рассеяния нейтронов связана с сечением взаимодействия колеблющихся атомов с нейтронами. В нейтронных спектрах в первую очередь проявляются движения атома водорода, посколь- [c.187]

Физически коэффициенты о(6) представляют собой скорость любой ядерной реакции (радиоактивный распад, реакция (п,7) и пр.), приводящей к образованию (убыли) ядра j. Оптимизация процесса накопления сводится, таким образом, к изменению соотношения скоростей прибыли и убыли целевых ядер в возможных пределах. Количественно скорости ядерных превращений определяются не только плотностью потока нейтронов, но и ядерно-физическими константами нуклидов, в первую очередь — сечениями взаимодействия ядер с нейтронами. Сечения зависят от энергии нейтрона, причём в области нескольких эВ эта зависимость подчиняется закону /л/Ё . Для иллюстрации на рис. 9.1.3 приведена энергетическая зависимость нейтронного сечения для [c.503]

О/ — сечение взаимодействия нейтронов с 1-го вида (выражается в см ). [c.22]

Вероятность взаимодействия нейтронов с ядрами характеризуется эффективным поперечным сечением. Для очень быстрых нейтронов сечение о я где Я — радиус атомного ядра. Для остальных [c.115]

Сечения взаимодействия быстрых нейтронов с ядрами атомов имеют много меньшие величины, чем в случае тепловых нейтронов. Поэтому эффект ослабления потока быстрых нейтронов веществом пробы обычно ие оказывает заметного влияния на получаемые результаты. Однако поскольку для достижения высокой концентрационной чувствительности приходится прибегать, к достаточно большим пробам, возникает опасение, что этот факт начнет оказывать влияние на конечные результаты. [c.296]

В первой реакции достигается большой выход трития, что обусловлено большим сечением взаимодействия Li с медленными нейтронами. Преимущество же второй реакции заключается в выделении большого- [c.274]

Рис. 5. Зависимость полного сечения взаимодействия нейтронов с ядрами атомов некоторых элементов от энергии нейтронов.

Итак, эффективные сечения нейтронных реакций — особенно при малой энергии нейтронов — оказываются гораздо выше сечений ядерных реакций под действием заряженных частиц. Другим преимуществом нейтронных реакций является возможность использования бомбардируемых мишеней большой толщины, поскольку нейтроны не взаимодействуют электрически ни с атомными ядрами, ни с электронами атомных оболочек и могут проходить через толстые слои вещества. Например, средняя длина пути нейтрона между двумя его столкновениями с ядрами составляет в свинце около 6 см, [c.53]

В противоположность реакциям медленных нейтронов сечения реакций в области средних энергий не обнаруживают резких резонансов. Для заряженных частиц сечение возрастает от нуля (при энергии немного ниже высоты кулоновского барьера) и с ростом энергии асимптотически приближается к пК , где В — расстояние между центрами падающего и покоящегося ядер, при котором они чувствуют ядерный потенциал друг друга (радиус взаимодействия). Асимптотическая величина сечения имеет порядок 10" см (1 барн). Для нейтронов сечение, наоборот, спадает от очень больших значений (сотни и тысячи барн) в области энергий порядка электронвольт и затем также достигает величины пВ . [c.307]

В гл. IX рассматривалась одна из основных моделей ядра, вполне пригодная для вычисления сечений ядерных процессов основная доля взаимодействий между нуклонами системы заменяется эффективным потенциалом, в области действия которого движутся невозмущенные частицы в рамках такой простой картины остаточные взаимодействия проявляются затем как возмущения. Это была первая модель ядерных реакций, но в 30-х годах она была оставлена, ибо появившиеся тогда первые количественные данные о ядерных сечениях, сведения о резонансах при рассеянии медленных нейтронов резко ей противоречили. В 1949 г. модель была пересмотрена [23] и привлечена к описанию ядерных реакций при высоких энергиях (>100 Мэв) и с тех пор плодотворно использовалась для интерпретации сечений упругого рассеяния и полных сечений взаимодействия вплоть до энергий в несколько Мэв. [c.331]

Небезынтересно проследить ход сечения взаимодействия ядер серебра с нейтронами (ср. рис. 63), энергии которых ниже—эв. В этой области энергий преобладающим членом в знаменателе формулы (39), очевидно, является бо, и поэтому знаменатель, по существу, есть постоянная величина. [c.337]

Методы измерения сечений отдельных нейтронных реакций значительно более сложны и здесь не обсуждаются. Сечения для тепловых нейтронов обычно относят к сечениям взаимодействия нейтронов, кинетическая энергия которых соответствует равновесной температуре материала. Обычно эта температура принимается равной 20° С (0,025 эв). Соответствующая скорость нейтронов составляет 2200 м1сек. Поперечные сечения поглощения, упругого рассеяния и деления в тепловой области для некоторых материалов реактора приведены в табл. 2.2 [10]. В ней также приводится плотность материалов при температ/ре 20° С. [c.35]

Рассеяние нейтронов объясняется взаимодействием их с ядрами. Оно характеризуется эффективным сечением рассеяния, определяемым как отношение числа нейтронов, отклоненных одним ядром за единицу времени, к чисду нейтронов, падаюш,их за то же время на единицу площади слоя вещества а = А /п. Из этого определения следует, что а имеет размерность площади. Действительно, так как [Лп] = = 1/Т, [л] = 1/(Г12), то [ст] = Сечение рассеяния нейтронов можно выразить через волновую функцию падающей и рассеянной волн. Если гр = — волновая функция падающей на ядро плоской нейтронной волны, а "П = — волновая функция сфери- [c.38]

К у-распаду относится также испускание у-квантов метастабильными нуклидами (ядерными изомерами). Метастабильные состояния характеризуются значительно большим временем жизни, чем обычные возбужденные состояния ядер. Ядерные изомеры отличаются от нуклидов, находящихся в основном состоянии, не только энергией возбуждения, но и другими ядерными характеристиками (спином, мапштным и квадрупольным моментами, сечением взаимодействия с нейтронами и т. д.). Образуются такие нуклиды как при Р- и а-распаде, так и в ядерных реакциях [c.10]

Исходные данные срвд = 6,59 нейтр./(см с) (табл. 5.14) Он = 6,9-10 см (микроскопическое сечение взаимодействия нейтронов с ядрами водорода) ао= 1,5 - 10 " см (микроскопическое сечение взаимодействие нейтронов с ядрами кислорода) [c.59]

Кристаллы СаР2(Еи) представляют большой интерес для регистрации у-квантов на фоне нейтронов. Это связано с тем, что сечения радиационного захвата нейтронов ядрами Са и Р малы по сравнению с сечениями взаимодействия у-квантов. Ядра отдачи, получающиеся при упругом рассеянии нейтронов на ядрах Са и Р, имеют сравнительно малую энергию и большую удельную ионизацию. [c.73]

Сечение взаимодействия с нейтронами 3,2 мБарн 80 мБарн [c.282]

Реакция у, п)-вырывания нейтрона из ядра жесткими у-квантами носит название ядерного фотоэффекта. Эффективные сечения взаимодействия у-лучей с ядрами очень малы, значительно меньше, чем с электронами, так как ядра состоят из тяжелых частиц, амплитуда колебаний которых под действием электромагнитного поля невелика, т. е., другими словами, вероятность поглощения у-кванта мала. Наибольшее значение сечения ядерного фотоэффекта (фоторасщепление дейтона при энергии кванта Лу = 2,75 Мэе) составляет около 1,5см , т. е. порядка 0,001 барн. Сечение взаимодействия у-лучей с электронами — порядка 1 барн, поэтому, попадая на вещество, пучок у-лучей ос- лабляется главным образом за счет взаимодействия с электронами, а расщепление ядер производит очень редко. [c.174]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология